ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ١٢:١٥ اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮة ﻋﻠﻰ أﺳﻼك ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ ﻣﻮﺿﻮﻋﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﺮف ﻋﻠﻰ ﺟﻬﺎز ﻳﻌﺮف ﺑﺎﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك .ﻳﻌﺪ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ﺟﻬﺎ ًزا ﺑﺴﻴ ًﻄﺎ ﻧﻮ ًﻋﺎ ﻣﺎ ،ﻟﻜﻨﻪ ﻣﻔﻴﺪ ﺟ ًﺪا وﻳﺴﺘﺨﺪم ﻟﻘﻴﺎس اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .وﻳﻤﻜﻦ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻪ ﻓﻲ ﺻﻨﺎﻋﺔ أﺟﻬﺰة اﻷﻣﻴﺘﺮ، واﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،واﻷوﻣﻴﺘﺮ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪﻣﺔ ﻟﻘﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،واﻟﺠﻬﺪ ،واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ»، ﺳﻮف ﻧﻠﻘﻲ ﻧﻈﺮة ﻋﻠﻰ آﻟﻴﺔ ﻋﻤﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك وﻛﻴﻔﻴﺔ ﺣﺴﺎب ﺣﺴﺎﺳﻴﺘﻪ. ﻟﻜﻦ دﻋﻮﻧﺎ أو ًﻻ ﻧﻠﻘﻲ ﻧﻈﺮة ﻋﻠﻰ وﻇﻴﻔﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك .أﻣﺎﻣﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﻣﺨﻄﻂ ﻟﺪاﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﺑﺴﻴﻄﺔ. وﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو ﻣﻠﻒ ﻣﺘﺤﺮك .وﻫﻮ ﻣﺘﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺜﻼﺛﺔ ﻣﻜﻮﻧﺎت :ﺑﻄﺎرﻳﺔ ،وﻣﻔﺘﺎح ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ .ﺗﻮﻓﺮ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ﻳﺴﻤﺢ ﺑﺘﺪﻓﻖ اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن اﻟﻤﻔﺘﺎح ﻣﻐﻠ ًﻘﺎ .ووﻇﻴﻔﺔ اﻟﻤﻔﺘﺎح ﻫﻲ اﻟﺴﻤﺎح ﻟﻨﺎ ﺑﺘﺸﻐﻴﻞ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ وإﻳﻘﺎﻓﻬﺎ .وﻧﻀﻊ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻜﻲ ﺗﺤﻮل دون ارﺗﻔﺎع اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ارﺗﻔﺎ ًﻋﺎ ﻛﺒﻴ ًﺮا. ﺗﺘﻤﺜﻞ وﻇﻴﻔﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻓﻲ اﻹﺷﺎرة إﻟﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر واﺗﺠﺎﻫﻪ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .ﻳﻮﺟﺪ ﻣﻘﻴﺎس ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺒﺪأ ﺗﺪرﻳﺠﻪ ﻣﻦ اﻟﺼﻔﺮ ﻓﻲ اﻟﻤﻨﺘﺼﻒ .وﻋﻨﺪ ﻋﺪم وﺟﻮد ﺗﺪﻓﻖ ﻟﻠﺘﻴﺎر ،ﻛﻤﺎ ﻫﻮ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ﻷن اﻟﻤﻔﺘﺎح ﻣﻔﺘﻮح ،ﺳﻴﺸﻴﺮ اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ اﻟﺼﻔﺮ .أﻣﺎ اﻟﺴﻤﺎح ﻟﻠﺘﻴﺎر ﺑﺎﻟﺘﺪﻓﻖ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻣﺎ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺴﻴﺘﺴﺒﺐ ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻓﻲ أﺣﺪ اﻻﺗﺠﺎﻫﻴﻦ .واﻟﺴﻤﺎح ﻟﻠﺘﻴﺎر ﺑﺎﻟﺘﺪﻓﻖ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻤﻌﺎﻛﺲ ﺳﻴﺘﺴﺒﺐ ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻵﺧﺮ .وﻳﺸﻴﺮ إﺟﻤﺎﻟﻲ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،ﻟﺬﻟﻚ دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻠﻘﻲ ﻧﻈﺮة ﻋﻠﻰ ﻣﺎ ﻳﺤﺪث ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻐﻠﻖ اﻟﻤﻔﺘﺎح. ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ،ﺳﻨﺠﺪ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻃﺮ ًﻓﺎ ﻣﻮﺟ ًﺒﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر وﻃﺮ ًﻓﺎ ﺳﺎﻟ ًﺒﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻻﺻﻄﻼﺣﻲ ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺨﻴﻞ ﺗﺪﻓﻘﻪ ﻛﺸﺤﻨﺔ ﻣﻮﺟﺒﺔ ،ﻣﻮﺟﻪ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻳﺘﺪﻓﻖ اﻟﺘﻴﺎر ﺧﻼل اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ،ﻣﺎ ﻳﺘﺴﺒﺐ ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺑﻤﻘﺪار ﻣﻌﻴﻦ .وﺗﻮاﺻﻞ اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﺘﺪﻓﻖ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ إﻟﻰ أن ﺗﻌﻮد إﻟﻰ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ،ﻣﺎ ﻳﻜﻤﻞ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﺳﻴﻈﻞ ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻲ اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻧﻔﺴﻪ ﺣﺘﻰ ﻧﻔﺘﺢ اﻟﻤﻔﺘﺎح .وﺣﻴﻨﻬﺎ ﺳﻴﺘﻮﻗﻒ اﻟﺘﻴﺎر ﺣﻴﻨﻬﺎ ﻋﻦ اﻟﺘﺪﻓﻖ وﻳﻌﻮد اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ ﺻﻔﺮ. واﻵن ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺮى ﻣﺎ ﻳﺤﺪث ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻌﻜﺲ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻫﺬه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻐﻠﻖ اﻟﻤﻔﺘﺎح ،ﺗﺘﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻤﻌﺎﻛﺲ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻫﺬه اﻟﻤﺮة ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻗﺪ اﻧﺤﺮف ﺑﺎﻟﻘﺪر ﻧﻔﺴﻪ ،وﻟﻜﻦ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻤﻌﺎﻛﺲ .ﻟﺬا ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺑﺎﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ،ﻳﻘﻴﺲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺗﻴﺎ ًرا ﻳﺘﺪﻓﻖ ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﻗﻴﻤﺘﻪ ﺳﺎﻟﺒﺔ وﺗﻴﺎ ًرا ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﻗﻴﻤﺘﻪ ﻣﻮﺟﺒﺔ .إذا أﺿﻔﻨﺎ ﺑﻄﺎرﻳﺔ ﻣﻄﺎﺑﻘﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ووﺻﻠﻨﺎﻫﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ
ﻣﻊ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ اﻷوﻟﻰ ،ﻓﺴﻨﻀﺎﻋﻒ ﻣﻘﺪار اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﺳﻨﻼﺣﻆ أﻳ ًﻀﺎ ﺗﻀﺎﻋﻒ اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. ﻣﺎ ﻗﻠﻨﺎه ﻳﻮﺿﺢ ﺑﺸﻜﻞ أﺳﺎﺳﻲ وﻇﻴﻔﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺘﺤﺮك اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻋﻠﻰ ﻗﺮص اﻟﺘﺪرﻳﺞ ،ﻓﺈﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﺘﺪﻓﻖ ﺧﻼﻟﻪ واﺗﺠﺎﻫﻪ .ﻟﻨﺮ ﻛﻴﻒ ﻳﺤﺪث ذﻟﻚ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺗﻮﺟﺪ أﺳﻄﻮاﻧﺔ ﻣﻦ اﻟﺤﺪﻳﺪ ﻓﻲ ﻗﻠﺐ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك .ﺗﺤﺘﻮي ﻫﺬه اﻷﺳﻄﻮاﻧﺔ ﻋﻠﻰ ﻗﻀﻴﺐ ﻣﻮﺻﻞ ﻳﺘﺼﻞ ﺑﻜﻼ اﻟﻄﺮﻓﻴﻦ، ﻟﻜﻦ ﻳﺠﺪر ﺑﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻘﻀﻴﺒﻴﻦ ﻣﻨﻌﺰﻻن ﻛﻬﺮﺑ ًﻴﺎ ﻋﻦ اﻟﺤﺪﻳﺪ .ﻟﺬا ،ﻳﻮﺟﺪ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﻛﻤﻴﺔ ﺻﻐﻴﺮة ﻣﻦ ﻣﺎدة ﻋﺎزﻟﺔ ﻛﻬﺮﺑ ًﻴﺎ ﺗﻤﻨﻊ وﺻﻮل اﻟﻜﻬﺮﺑﺎء ﺑﻴﻦ اﻟﻘﻀﻴﺒﻴﻦ واﻟﺤﺪﻳﺪ. وﻟﺪﻳﻨﺎ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻗﻄﻌﺔ ﻣﻦ ﺳﻠﻚ رﻓﻴﻊ ﺗﺘﺼﻞ ﺑﻄﺮف أﺣﺪ اﻟﻘﻀﻴﺒﻴﻦ اﻟﻤﻮﺻﻠﻴﻦ وﺗﻠﺘﻒ ﺣﻮل اﻷﺳﻄﻮاﻧﺔ اﻟﺤﺪﻳﺪﻳﺔ ﻗﺒﻞ ﺗﻮﺻﻴﻠﻬﺎ ﺑﺎﻟﻘﻀﻴﺐ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻋﻨﺪ اﻟﻄﺮف اﻵﺧﺮ .وﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ اﻟﺤﻘﻴﻘﻲ ،ﻳﺤﺘﻮي ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻠﻰ اﻟﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ اﻟﻠﻔﺎت اﻹﺿﺎﻓﻴﺔ .ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻣﻜﻮﻧﺎن ﻳﻌﺮﻓﺎن ﺑﺎﺳﻢ اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﻴﻦ اﻟﺤﻠﺰوﻧﻴﻴﻦ وﻳﺘﺼﻼن ﺑﻄﺮﻓﻲ اﻟﻘﻀﻴﺒﻴﻦ اﻟﻤﻮﺻﻠﻴﻦ .ﻳﺴﻤﺢ ﻫﺬان اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﺎن ﻟﻠﻘﻀﻴﺒﻴﻦ اﻟﻤﻮﺻﻠﻴﻦ واﻷﺳﻄﻮاﻧﺔ اﻟﺤﺪﻳﺪﻳﺔ واﻟﻤﻠﻒ ﺑﺎﻟﺪوران ﻛﻘﻄﻌﺔ واﺣﺪة .ﻟﻜﻨﻬﻤﺎ ﻳﻔﺮﺿﺎن ﻋﺰم دوران ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻤﻌﺎﻛﺲ .ﻓﻜﻠﻤﺎ زاد اﻟﺘﻮاء اﻟﻘﻠﺐ اﻟﺤﺪﻳﺪي واﻟﻤﻠﻒ ،زاد ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﻔﺮﺿﻪ ﻫﺬان اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﺎن، وﺑﺬﻟﻚ ﻳﻤﻨﻌﺎن اﻟﻘﻠﺐ واﻟﻤﻠﻒ ﻣﻦ اﻟﺪوران. ﻳﺼﻨﻊ اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﺎن ﻣﻦ ﻣﺎدة ﻣﻮﺻﻠﺔ وﻳﺸﻜﻼن ﺟﺰ ًءا ﻣﻬ ًﻤﺎ ﻣﻦ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻳﻤﺜﻞ ﻃﺮﻓﺎ اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﻴﻦ ﻫﺬان ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﻳﺤﻴﻂ ﺑﺎﻷﺳﻄﻮاﻧﺔ اﻟﺤﺪﻳﺪﻳﺔ واﻟﻤﻠﻒ ﻋﻠﻰ ﻛﻼ اﻟﻄﺮﻓﻴﻦ ﻗﻄﺒﺎ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ داﺋﻢ ﻛﺒﻴﺮ .ﻻﺣﻆ أﻧﻪ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺘﻮﺿﻴﺤﻲ ،ﻟﻢ ﻧﺮﺳﻢ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺲ ﺑﺄﻛﻤﻠﻪ .ﻟﻘﺪ رﺳﻤﻨﺎ ﻓﻘﻂ اﻟﻘﻄﺒﻴﻦ اﻟﻠﺬﻳﻦ ﻧﺮﻛﺰ ﻋﻠﻴﻬﻤﺎ .ﻟﺬﻟﻚ دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻔﺘﺮض أﻧﻪ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ﻟﺪﻳﻨﺎ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺸﻤﺎﻟﻲ ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر واﻟﻘﻄﺐ اﻟﺠﻨﻮﺑﻲ ﻋﻠﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .واﻟﻤﻜﻮن اﻷﺧﻴﺮ ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻫﻮ ﻣﺆﺷﺮ ﻣﺘﺼﻞ ﺑﺄﺣﺪ اﻟﻘﻀﻴﺒﻴﻦ اﻟﻤﻮﺻﻠﻴﻦ وﻗﺮص اﻟﺘﺪرﻳﺞ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺪور اﻟﻘﻠﺐ اﻟﺤﺪﻳﺪي واﻟﻤﻠﻒ ،ﻳﺘﺤﺮك اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻋﺒﺮ ﻗﺮص اﻟﺘﺪرﻳﺞ. ﻟﺪﻳﻨﺎ اﻵن رﺳﻢ ﺗﺨﻄﻴﻄﻲ ﻛﺎﻣﻞ ﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي ﻣﻠﻒ ﻣﺘﺤﺮك .وﻳﺸﻴﺮ اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ اﻟﺼﻔﺮ ﻧﻈ ًﺮا ﻟﻌﺪم ﻣﺮور ﺗﻴﺎر ﺧﻼﻟﻪ ﻓﻲ اﻟﻮﻗﺖ اﻟﺤﺎﻟﻲ .ﻛﻤﺎ ذﻛﺮﻧﺎ ﺳﺎﺑ ًﻘﺎ ،ﻳﻮﺟﺪ ﻃﺮﻓﺎ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻫﻨﺎ وﻫﻨﺎ .ﻟﻨﻘﻞ إن ﻫﺬا اﻟﻄﺮف ﻣﺘﺼﻞ ﺑﺎﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻮﺟﺐ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ،وﻫﺬا اﻟﻄﺮف ﻣﺘﺼﻞ ﺑﺎﻟﻘﻄﺐ اﻟﺴﺎﻟﺐ .ﻧﻌﻠﻢ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻻﺻﻄﻼﺣﻲ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﺗﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻣﻦ اﻟﻤﻮﺟﺐ إﻟﻰ اﻟﺴﺎﻟﺐ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺘﺤﺮك ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .ﺗﺘﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻋﻠﻰ ﻃﻮل ﻫﺬا اﻟﺰﻧﺒﺮك اﻟﺤﻠﺰوﻧﻲ أﺳﻔﻞ اﻟﻘﻀﻴﺐ اﻟﻤﻮﺻﻞ ،ﺛﻢ ﺣﻮل ﻟﻔﺔ اﻟﺴﻠﻚ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .وﺗﺘﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﺣﻮل ﺟﻤﻴﻊ ﻟﻔﺎت اﻟﻤﻠﻒ ﻗﺒﻞ وﺻﻮﻟﻬﺎ إﻟﻰ اﻟﻘﻀﻴﺐ اﻟﻤﻮﺻﻞ اﻵﺧﺮ .ﺛﻢ ﺗﺘﺪﻓﻖ ﺧﺎرج اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﺗﻌﻮد ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺴﺎﻟﺐ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ. ﻟﻜﻲ ﻧﻔﻬﻢ آﻟﻴﺔ ﻋﻤﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ،ﻋﻠﻴﻨﺎ اﻟﺘﺮﻛﻴﺰ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻴﺎر داﺧﻞ اﻟﻤﻠﻒ .ﺑﺸﻜﻞ أﺳﺎﺳﻲ ،ﻳﻌﻤﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ﺑﻨﻔﺲ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻋﻤﻞ اﻟﻤﺤﺮك اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .وﻫﻲ وﺟﻮد ﻣﻠﻒ ﻳﺘﺤﺮك ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ.
دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺘﺬﻛﺮ أن ﻓﻜﺮة ﻋﻤﻞ اﻟﻤﺤﺮك ﺗﻌﺘﻤﺪ ﻋﻠﻰ ﺗﺄﺛﻴﺮ ﻗﻮة ﻋﻠﻰ ﺳﻠﻚ ﻳﺤﻤﻞ ﺗﻴﺎ ًرا وﻣﻮﺿﻮع ﺑﺰاوﻳﺔ ﻣﺎ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺘﻮﺿﻴﺤﻲ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻟﺪﻳﻨﺎ ،ﻧﻼﺣﻆ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺗﻴﺎ ًرا ﻓﻲ ﻣﻠﻒ ﻣﻮﺿﻮع ﺑﻴﻦ ﻗﻄﺒﻲ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ داﺋﻢ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺮﺳﻢ ،ﻧﻼﺣﻆ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻗﻄﺒﻲ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺲ ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر واﻟﻴﻤﻴﻦ وأن اﻟﺘﻴﺎر ﻣﻮﺟﻪ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ وﺧﺎرﺟﻬﺎ .إذن ﻳﻤﻜﻦ اﻟﻘﻮل إن اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺤﺎﻣﻞ ﻟﻠﺘﻴﺎر ﻣﻮﺿﻮع ﺑﺰاوﻳﺔ ﻣﺎ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ. ﻳﺸﻴﺮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﻌﻴ ًﺪا ﻋﻦ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺸﻤﺎﻟﻲ وﺑﺎﺗﺠﺎه اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺠﻨﻮﺑﻲ .ﻟﻜﻦ داﺧﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ،ﻧﺠﺪ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﺸﻴﺮ ﺗﻘﺮﻳ ًﺒﺎ ﺑﺸﻜﻞ ﻗﻄﺮي ﻛﻤﺎ ﻫﻮ ﻣﻮﺿﺢ ﻣﻦ ﺧﻼل ﻫﺬه اﻷﺳﻬﻢ اﻟﺰرﻗﺎء. وﻳﺮﺟﻊ ﻫﺬا إﻟﻰ ﺗﺄﺛﻴﺮ اﻟﻘﻠﺐ اﻟﺤﺪﻳﺪي .ﻓﻴﺴﻬﻞ ﻣﻐﻨﻄﺔ اﻟﺤﺪﻳﺪ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺳﺘﻤﻴﻞ إﻟﻰ اﻟﻤﺮور ﺧﻼل اﻟﻘﻠﺐ ﺑﺪ ًﻻ ﻣﻦ اﻟﻬﻮاء .وﻫﺬا ﻣﻬﻢ ﻷﻧﻪ ﻳﻌﻨﻲ ﺗﻌﺮض اﻟﺠﺎﻧﺒﻴﻦ اﻟﻄﻮﻳﻠﻴﻦ ﻣﻦ اﻟﻤﻠﻒ ﻟﻤﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﻨﺘﻈﻢ ﻋﻨﺪ دوراﻧﻬﻤﺎ. ﻧﻼﺣﻆ أن اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺠﺎﻧﺒﻴﻦ اﻟﻄﻮﻳﻠﻴﻦ ﻣﻦ اﻟﻤﻠﻒ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ وﺧﺎرﺟﻬﺎ ﻳﺘﻌﺎﻣﺪ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﺗﻠﻚ اﻟﻨﻘﻄﺔ .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻳﺠﺎد ﻣﻘﺪار اﻟﻘﻮة اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ وﺟﻮد ﻣﻠﻒ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ������ﺗﺴﺎوي ،������������������ﺣﻴﺚ ������ﻫﻮ ﻣﻘﺪار اﻟﻘﻮة اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ .و ������ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،و ������ﻳﻤﺜﻞ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،و ������ﻫﻮ ﻃﻮل اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺿﻮع ﻓﻲ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ. ﻳﻤﻜﻦ أﻳ ًﻀﺎ ﻣﻌﺮﻓﺔ اﺗﺠﺎه اﻟﻘﻮة .وﻫﺬه اﻟﻤﻌﻠﻮﻣﺔ ﺳﺘﺴﺎﻋﺪﻧﺎ ﻓﻲ ﻓﻬﻢ ﻓﻜﺮة ﻋﻤﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك .إﺣﺪى ﻃﺮق ﻣﻌﺮﻓﺔ ذﻟﻚ ﻫﻲ اﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﺴﺮى ﻟﻔﻠﻤﻨﺞ .وﺗﻌﺮف ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة أﻳ ًﻀﺎ ﺑﻘﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﺴﺮى ﻟﻠﻤﺤﺮﻛﺎت، وأﺣﻴﺎ ًﻧﺎ ﺑﻘﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﺴﺮى ﻓﻘﻂ .إذا ﺑﺴﻄﻨﺎ أﺻﺎﺑﻊ اﻹﺑﻬﺎم ،واﻟﺴﺒﺎﺑﺔ ،واﻟﻮﺳﻄﻰ ﻓﻲ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﺴﺮى ﺑﺤﻴﺚ ﺗﺼﻨﻊ زاوﻳﺔ ﻗﺎﺋﻤﺔ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﺒﻌﻀﻬﺎ اﻟﺒﻌﺾ ،ﻓﺈن ﻫﺬا ﻗﺪ ﻳﺴﺎﻋﺪﻧﺎ ﻋﻠﻰ ﺗﺬﻛﺮ اﺗﺠﺎه اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺤﺼﻠﺔ ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ وﺟﻮد ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ زاوﻳﺔ ﻗﺎﺋﻤﺔ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ. ﻋﻠﻰ وﺟﻪ اﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ،إذا ﻛﺎﻧﺖ اﻟﺴﺒﺎﺑﺔ ﺗﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،اﻟﺬي ﻳﺮﻣﺰ إﻟﻴﻪ ﻋﺎدة ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ ،������وﺗﺸﻴﺮ اﻟﻮﺳﻄﻰ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﺗﺪﻓﻖ اﻟﺘﻴﺎر اﻻﺻﻄﻼﺣﻲ اﻟﺬي ﻳﺮﻣﺰ ﻟﻪ ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ ،������ﻓﺴﻴﺸﻴﺮ اﻹﺑﻬﺎم إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺤﺼﻠﺔ اﻟﻤﺆﺛﺮة ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﺤﻤﻞ اﻟﺘﻴﺎر. ﻟﻜﻲ ﻧﻌﺮف ﻛﻴﻒ ﺳﻴﺘﺼﺮف اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻔﻜﺮ ﻓﻲ أﺣﺪ أﺿﻼع اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﻄﺮف اﻷﻳﻤﻦ ﻣﻦ اﻟﺮﺳﻢ .ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺘﻮﺿﻴﺤﻲ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺘﻲ ﺗﺘﻘﺎﻃﻊ ﻣﻊ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ﺗﺸﻴﺮ أﻓﻘ ًﻴﺎ ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .وﻗﺪ ﺗﻮﺻﻠﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ إﻟﻰ أن اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر اﻻﺻﻄﻼﺣﻲ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ .إذن ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﺴﺮى ،إذا وﺟﻬﻨﺎ اﻹﺻﺒﻊ اﻟﻮﺳﻄﻰ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ وإﺻﺒﻊ اﻟﺴﺒﺎﺑﺔ ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن اﻹﺑﻬﺎم ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﻷﺳﻔﻞ ﻣﺒﺎﺷﺮة .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ وﺟﻮد ﻗﻮة ﺗﺆﺛﺮ ﻷﺳﻔﻞ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ.
إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ ﺿﻠﻊ اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﺎﻧﺐ اﻵﺧﺮ ﻣﻦ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺘﻮﺿﻴﺤﻲ ،ﻓﺴﻨﻼﺣﻆ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﻨﺎ ﻳﺆﺛﺮ أﻳ ًﻀﺎ أﻓﻘ ًﻴﺎ ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .وﻟﻜﻦ ﻫﺬه اﻟﻤﺮة ،ﻳﺨﺮج اﻟﺘﻴﺎر ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ .إذن ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﺴﺮى ﻣﺠﺪ ًدا ،إذا وﺟﻬﻨﺎ اﻹﺻﺒﻊ اﻟﻮﺳﻄﻰ ﺑﺤﻴﺚ ﺗﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﺧﺎرج اﻟﺸﺎﺷﺔ ووﺟﻬﻨﺎ اﻟﺴﺒﺎﺑﺔ ﺑﺤﻴﺚ ﺗﺸﻴﺮ ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن اﻹﺑﻬﺎم ﻳﺸﻴﺮ اﻵن إﻟﻰ أﻋﻠﻰ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻣﻦ اﻟﻤﻠﻒ ﺗﺆﺛﺮ ﻋﻠﻴﻪ ﻗﻮة ﻷﻋﻠﻰ .وﺑﻤﺎ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻗﻮة ﺗﺆﺛﺮ ﻷﻋﻠﻰ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﺎﻧﺐ اﻷﻳﺴﺮ ﻣﻦ اﻟﻤﻠﻒ وﻗﻮة ﺗﺆﺛﺮ ﻷﺳﻔﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﺎﻧﺐ اﻷﻳﻤﻦ ﻣﻨﻪ ،ﻓﺴﻨﻼﺣﻆ أن ﻛ ًﻼ ﻣﻦ اﻟﻘﻠﺐ واﻟﻤﻠﻒ واﻟﻘﻀﻴﺒﻴﻦ اﻟﻤﻮﺻﻠﻴﻦ ﻳﻤﻴﻞ ﻟﻠﺪوران ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ .وﻳﺘﺴﺒﺐ ﻫﺬا اﻟﺪوران ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ. ﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ ﻣﻼﺣﻈﺔ أﻧﻪ ﻋﻠﻰ ﻋﻜﺲ اﻟﻤﺤﺮك اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ،ﻳﻌﺎرض ﻫﺬان اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﺎن اﻟﺤﻠﺰوﻧﻴﺎن ﺣﺮﻛﺔ اﻟﻘﻠﺐ .ﻓﻔﻲ ﻣﻮﺿﻊ اﻟﻘﻠﺐ اﻟﺤﺎﻟﻲ ،ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻪ ﻻ ﻳﺘﺤﺮك ،ﻟﻜﻨﻪ ﻻ ﻳﺰال ﻳﺘﻌﺮض ﻟﻌﺰم دوران ﺑﺴﺒﺐ ﺗﺄﺛﻴﺮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ. وﻋﺰم اﻟﺪوران ﻫﺬا ﻟﻪ ﻧﻔﺲ اﻟﻤﻘﺪار اﻟﺬي ﻛﺎن ﻋﻠﻴﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺑﺪأ اﻟﻤﻠﻒ ﻓﻲ اﻟﺘﺤﺮك .وﻣﻊ ذﻟﻚ ،ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺒﺪأ اﻟﻤﻠﻒ ﻓﻲ اﻟﺪوران ،ﻳﺒﺪأ اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﺎن اﻟﺤﻠﺰوﻧﻴﺎن ﻓﻲ اﻟﺘﺄﺛﻴﺮ ﺑﻌﺰم دوران وﻟﻜﻦ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻤﻌﺎﻛﺲ .ﻳﺰداد ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻫﺬا ﻣﻊ اﺳﺘﻤﺮار دوران اﻟﻤﻠﻒ ﺣﺘﻰ ﻳﺼﻞ ﻓﻲ اﻟﻨﻬﺎﻳﺔ إﻟﻰ ﻧﻔﺲ ﻣﻘﺪار ﻋﺰم اﻟﺪوران ﺑﺴﺒﺐ ﺗﺄﺛﻴﺮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ .واﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﻜﻮن ﻓﻴﻬﺎ ﻫﺬان اﻟﻌﺰﻣﺎن اﻟﻤﺘﻀﺎدان ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ اﺗﺰان ﻫﻲ اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﺘﻮﻗﻒ ﻋﻨﺪﻫﺎ اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻋﻦ اﻟﺤﺮﻛﺔ ﻓﻲ ﻧﻬﺎﻳﺔ اﻟﻤﻄﺎف. وإذا زدﻧﺎ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،ﻓﺴﺘﺰﻳﺪ اﻟﻘﻮة اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻤﺆﺛﺮة ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ إﻣﻜﺎﻧﻴﺔ زﻳﺎدة اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻗﺒﻞ أن ﻳﻮﻓﺮ اﻟﺰﻧﺒﺮﻛﺎن اﻟﺤﻠﺰوﻧﻴﺎن ﻗﻮة ﻛﺎﻓﻴﺔ ﻟﻤﻨﻌﻪ ﻣﻦ اﻟﺪوران .ﺑﺒﺴﺎﻃﺔ ،ﻛﻠﻤﺎ زاد اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،زاد اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ .وإذا ﻋﻜﺴﻨﺎ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻳﻨﺤﺮف ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻤﻌﺎﻛﺲ .ﻓﻲ اﻟﺤﻘﻴﻘﺔ ،ﺻﻤﻢ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ﺑﺤﻴﺚ ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ زاوﻳﺔ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻃﺮد ًﻳﺎ ﻣﻊ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺘﺪﻓﻖ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. ﻓﺈذا ﻗﻠﻨﺎ إن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺗﻴﺎ ًرا ﺷﺪﺗﻪ ������وﺳﻤﻴﻨﺎ زاوﻳﺔ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ،������ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن ������ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ ﻃﺮد ًﻳﺎ ﻣﻊ .������وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺤﻮﻳﻞ ﻋﻼﻗﺔ اﻟﺘﻨﺎﺳﺐ ﻫﺬه إﻟﻰ ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﻣﻦ ﺧﻼل إدﺧﺎل ﺛﺎﺑﺖ ﺗﻨﺎﺳﺐ ﺳﻨﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻪ .������وﺑﺬﻟﻚ ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺪار ������ ﺗﺴﺎوي .������������ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ������ ،ﻳﻤﺜﻞ ﺛﺎﺑ ًﺘﺎ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻀﺮﺑﻪ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﺳﻴﻮﺿﺢ ﻟﻨﺎ ﻗﻴﻤﺔ اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻗﻴﻤﺔ ������ﻛﺒﻴﺮة ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ،ﻓﺴﻴﻌﻨﻲ ﻫﺬا أن ﻗﻴﻤﺔ ������ﺳﺘﻜﻮن ﻛﺒﻴﺮة إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻗﻴﻤﺔ ������ﺻﻐﻴﺮة .وﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎﺑﻞ ،إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻗﻴﻤﺔ ������ﺻﻐﻴﺮة ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ،ﻓﺴﺘﻜﻮن ﻗﻴﻤﺔ ������ﺻﻐﻴﺮة ﺣﺘﻰ وإن ﻛﺎﻧﺖ ﻗﻴﻤﺔ ������ﻛﺒﻴﺮة. إذن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﻓﻲ ﺛﺎﺑﺖ اﻟﺘﻨﺎﺳﺐ ﻫﺬا ﺑﺎﻋﺘﺒﺎره ﺣﺴﺎﺳﻴﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﻓﻜﻠﻤﺎ زادت ﻗﻴﻤﺔ ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ ،زاد اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻋﻨﺪ ﻣﺮور ﺗﻴﺎر ﻣﻌﻴﻦ .ﻓﻲ ﺿﻮء ﻣﺎ ﺳﺒﻖ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ������ﺑﺤﺮف ������ﻛﺒﻴﺮ ﻟﻺﺷﺎرة إﻟﻰ اﻟﺤﺴﺎﺳﻴﺔ .وﺑﻘﺴﻤﺔ ﻛﻼ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻋﻠﻰ ،������ﻓﺴﻴﺘﺒﻘﻰ ﻟﺪﻳﻨﺎ اﻟﻤﻘﺪار ������ﻳﺴﺎوي ������ﻋﻠﻰ .������ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،إذا ﻛﺎن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺗﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ ������ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﺗﺴﺒﺐ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺑﺰاوﻳﺔ ،������ﻓﺈن ﺣﺴﺎﺳﻴﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺗﺴﺎوي ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ ﻣﻘﺴﻮﻣﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻴﺎر .ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ،ﻳﻤﻜﻦ ﺗﻌﺮﻳﻒ ﺣﺴﺎﺳﻴﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻠﻰ أﻧﻬﺎ اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻓﻲ زاوﻳﺔ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ،������������ ،ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺘﺪﻓﻖ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ.������������ ،
ﺑﻤﺎ أﻧﻨﺎ ﻧﻮﺟﺪ اﻟﺤﺴﺎﺳﻴﺔ ﻣﻦ ﺧﻼل ﻗﺴﻤﺔ زاوﻳﺔ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة ﺗﻴﺎر ،ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻌﺒﻴﺮ ﻋﻨﻬﺎ ﺑﻮﺣﺪة اﻟﺪرﺟﺔ ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ أو اﻟﺮادﻳﺎن ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ ،وﻷن اﻷﻣﺒﻴﺮ اﻟﻮاﺣﺪ ﻫﻮ ﺗﻴﺎر ﻛﺒﻴﺮ ﻧﺴﺒ ًﻴﺎ ،ﻓﻘﺪ ﻧﺴﺘﺨﺪم ﺑﺪ ًﻻ ﻣﻦ ذﻟﻚ وﺣﺪة اﻟﻤﻠﻠﻲ أﻣﺒﻴﺮ أو ﺣﺘﻰ اﻟﻤﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ .وﺑﺬﻟﻚ ﻧﻜﻮن ﻗﺪ ﺗﻌﺮﻓﻨﺎ ﻋﻠﻰ ﺗﺮﻛﻴﺐ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك .ووﺻﻔﻨﺎ اﻟﻤﺒﺎدئ اﻟﻔﻴﺰﻳﺎﺋﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﺮﺗﻜﺰ ﻋﻠﻴﻬﺎ ﻋﻤﻠﻪ .ورأﻳﻨﺎ ﻛﻴﻒ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ وﺻﻒ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ رﻳﺎﺿ ًﻴﺎ ﻧﺴﺒﺔ إﻟﻰ ﺣﺴﺎﺳﻴﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﺧﻼﻟﻪ. ﻟﻨﺘﺬﻛﺮ اﻵن ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ .أو ًﻻ ،رأﻳﻨﺎ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذا اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ﻫﻮ ﺟﻬﺎز ﻛﻬﺮوﻣﻴﻜﺎﻧﻴﻜﻲ ﻳﺴﺘﺨﺪم ﻟﻘﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .رأﻳﻨﺎ اﻷﺟﺰاء اﻟﺘﻲ ﻳﺘﻜﻮن ﻣﻨﻬﺎ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ،واﻟﺘﻲ ﺗﺘﻀﻤﻦ ﻣﻠ ًﻔﺎ« ﻣﻮﺿﻮ ًﻋﺎ داﺧﻞ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻳﺪور اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻨﺪ ﻣﺮور ﺗﻴﺎر ﺑﻪ ﺑﺴﺒﺐ ﺗﺄﺛﻴﺮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ ،ﻣﺎ ﻳﺘﺴﺒﺐ ﺑﺪوره ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻋﺒﺮ ﻗﺮص اﻟﺘﺪرﻳﺞ اﻟﺬي ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﻟﺘﻴﺎر .ﻳﺘﻤﻜﻦ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ اﻟﺬي ﻳﻘﻊ ﺻﻔﺮ ﺗﺪرﻳﺠﻪ ﻓﻲ اﻟﻤﻨﺘﺼﻒ ،ﻣﺜﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ اﻟﺬي رأﻳﻨﺎه ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﻣﻦ اﻹﺷﺎرة إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر .وأﺧﻴ ًﺮا ،رأﻳﻨﺎ أن ﺣﺴﺎﺳﻴﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﻤﻜﻦ إﻳﺠﺎدﻫﺎ ﻣﻦ ﺧﻼل اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ������ﻳﺴﺎوي ������������ﻋﻠﻰ .������������وﻫﺬا ﻫﻮ ﻣﻠﺨﺺ درس اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك. اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت
ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺼﻒ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ﻟﺘﺼﻤﻴﻢ أﻣﻴﺘﺮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺴﺘﻤﺮ. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ ١٦:٥٧ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤ ﱢﺮك ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤ ﱡﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷوﻣﻴﺘﺮ اﻟﺤﺚ اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ
اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ ١٦:٥٧ اﻟﻤﻮ ﱢﺻﻼت اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﺤﺪث ﻋﻦ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ ،وﻫﻮ ﺟﻬﺎز ﻧﺴﺘﺨﺪﻣﻪ ﻟﻘﻴﺎس اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ .وﺳﻨﺮى ﻛﻴﻒ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻜﻮﻳﻦ أﻣﻴﺘﺮ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺗﻌﺮف ﺑﺎﺳﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر .وﺳﻨﺮى ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺴﺐ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر اﺳﺘﻨﺎ ًدا إﻟﻰ ﺧﺼﺎﺋﺺ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻧﺮﻳﺪ ﻗﻴﺎﺳﻪ .ﺑﻤﺎ أن ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ ﻗﺎﺋﻢ» ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﻠﻨﺒﺪأ ﺑﺘﺬﻛﻴﺮ أﻧﻔﺴﻨﺎ ﺑﻜﻴﻔﻴﺔ ﻋﻤﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺟﻬﺎز ﻛﻬﺮوﻣﻴﻜﺎﻧﻴﻜﻲ ﻳﺴﺘﺠﻴﺐ وﻓ ًﻘﺎ ﻻﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر وﺷﺪﺗﻪ .إذا ﻃﺒﻘﻨﺎ ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺈن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻳﺘﺴﺒﺐ ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻧﺤﻮ أﺣﺪ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺘﺪرﻳﺞ .وإذا ﻋﻜﺴﻨﺎ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻗﻄﺒﻴﺔ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻫﺬا ،وﻣﻦ ﺛﻢ ﻳﻨﻌﻜﺲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ،ﻓﺴﻮف ﻳﻨﺤﺮف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻧﺤﻮ اﻟﻄﺮف اﻵﺧﺮ ﻣﻦ اﻟﺘﺪرﻳﺞ .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻠﺤﻈﺔ ،ﻧﻼﺣﻆ أن اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻣﻨﺤﺮف ﺑﺎﻟﻜﺎﻣﻞ ﻧﺤﻮ أﺣﺪ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺘﺪرﻳﺞ .وﺑﺬﻟﻚ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إﻧﻪ وﺻﻞ ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف. ﻟﻜﻦ إذا ﻗﻤﻨﺎ ﺑﺨﻔﺾ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﺆدي إﻟﻰ اﻧﺨﻔﺎض ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻳﺘﺮاﺟﻊ ﻋﻦ ﻧﻬﺎﻳﺔ اﻟﺘﺪرﻳﺞ. ﻧﺠﺪ أﻧﻪ ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺼﻐﻴﺮة ،ﻳﻜﻮن اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﺘﻨﺎﺳ ًﺒﺎ ﻣﻊ ﻣﻘﺪار اﻟﺘﻴﺎر .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻘﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﺑﻔﺎﻋﻠﻴﺔ ﻃﺎﻟﻤﺎ أن ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﺻﻐﻴﺮ ﺑﻤﺎ ﻳﻜﻔﻲ .ﻋﺎدة ،ﻧﺠﺪ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺼﻞ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻘﻴﺲ ﺗﻴﺎ ًرا ﻓﻲ ﻧﻄﺎق اﻟﻤﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ أو اﻟﻤﻠﻠﻲ أﻣﺒﻴﺮ. ﻟﺬا إذا وﺻﻞ ﻫﺬا اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﻋﻨﺪ ﻗﻴﺎﺳﻪ ﻟﺘﻴﺎر ﻣﻘﺪاره 100ﻣﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ ﻓﻲ أي ﻣﻦ اﻻﺗﺠﺎﻫﻴﻦ ،ﻓﺴﻴﻜﻮن ﻗﺎد ًرا ﻋﻠﻰ ﻗﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر واﺗﺠﺎﻫﻪ ﺑﺪﻗﺔ ﻃﺎﻟﻤﺎ ﻛﺎﻧﺖ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر أﻗﻞ ﻣﻦ 100ﻣﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ .إذن ﻳﺒﺪو أﻧﻪ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺼﻐﻴﺮة ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺎﻋﺘﺒﺎره أﻣﻴﺘ ًﺮا .وإذا اﺳﺘﻄﻌﻨﺎ إﻳﺠﺎد ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻟﺰﻳﺎدة ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻪ أﻳ ًﻀﺎ ﻟﻘﻴﺎس اﻟﺘﻴﺎرات اﻷﻛﺒﺮ .وﻟﻜﻨﻨﺎ إذا ﺣﺎوﻟﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺎﻋﺘﺒﺎره أﻣﻴﺘ ًﺮا ،ﻓﺴﻮف ﻧﻮاﺟﻪ ﻣﺸﻜﻠﺔ ﻷن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻪ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻪ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ اﻟﺨﺎﺻﺔ ﺑﻪ. ﻟﻜﻲ ﻧﻮﺿﺢ ﻟﻤﺎذا ﻻ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺎﻋﺘﺒﺎره أﻣﻴﺘ ًﺮا ،ﻓﻠﻨﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﺒﺴﻴﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﺤﺘﻮي ﻋﻠﻰ ﺑﻄﺎرﻳﺔ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻓﻘﻂ .ﻫﻨﺎ ،ﺗﻨﺸﺊ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ������ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ .������ ﻫﺬا ﻳﻮﻟﺪ ﺗﻴﺎ ًرا ﻧﺴﻤﻴﻪ .������وﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﺑﺄن ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﺗﺴﺎوي ﻣﻘﺪار اﻟﺠﻬﺪ ������ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﻘﺪار اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .������ واﻵن ﻟﻨﺮ ﻣﺎ ﺳﻴﺤﺪث إذا أدﺧﻠﻨﺎ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘ ًﺮا ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ وﺣﺎوﻟﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻬﺎ ﻟﻘﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .������وﻟﺘﺴﻬﻴﻞ اﻷﻣﻮر ،ﺳﻨﻔﺘﺮض أن ﻗﻴﻤﺘﻲ ������و ������ﺗﺠﻌﻼن ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������أﻗﻞ ﻣﻦ ﺗﻴﺎر أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻋﻠﻰ ﺗﺪرﻳﺞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻫﺎ ﻫﻮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ اﻟﻤﻮﺻﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺎﻟﻤﻜﻮﻧﺎت اﻷﺧﺮى .ﻟﺴﻮء اﻟﺤﻆ ،ﻧﻮاﺟﻪ ﻣﺸﻜﻠﺔ ﻫﻨﺎ ﻷن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻪ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻪ اﻟﺨﺎﺻﺔ ﺑﻪ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﺑﻤﺠﺮد ﺗﻮﺻﻴﻠﻪ ﺑﺎﻟﺪاﺋﺮة ،ﻓﺈﻧﻪ ﻳﻐﻴﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة .وﻣﻦ ﺛﻢ ﻳﻐﻴﺮ اﻟﺘﻴﺎر
اﻟﺬي ﻧﺤﺎول ﻗﻴﺎﺳﻪ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎم اﻷول .إذن ﻫﺬا ﻟﻴﺲ ﻣﻔﻴ ًﺪا ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ .اﻷﻣﺮ ﺗﻘﺮﻳ ًﺒﺎ ﻳﺸﺒﻪ وﺟﻮد ﻣﺴﻄﺮة ﺗﻐﻴﺮ ﻃﻮل اﻟﺠﺴﻢ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺤﺎول ﻗﻴﺎﺳﻪ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻮﺿﻴﺢ ذﻟﻚ ﻓﻲ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة ﻣﻦ ﺧﻼل رﺳﻢ ﻣﻘﺎوﻣﺔ إﺿﺎﻓﻴﺔ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ ،������G وﻫﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وﻫﺬا ﻳﻮﺿﺢ وﺟﻮد ﻣﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة. ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺮﺣﻠﺔ ﻣﻦ اﻟﻤﻔﻴﺪ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺎت ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻓﺈن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ،اﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ ،������Tﺗﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﻔﺮدﻳﺔ اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﻟﻠﺘﻮﺿﻴﺢ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻷﺻﻠﻴﺔ ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ������واﺣﺪ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إذن ﻛﺘﺎﺑﺔ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ������Tﺗﺴﺎوي ������واﺣﺪ زاﺋﺪ .������Gوﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى ﻛﻴﻒ ﻳﺆﺛﺮ ذﻟﻚ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ﺑﺘﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻋﻠﻰ اﻟﺪاﺋﺮة ﻛﻜﻞ .اﻵن ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﻄﺒﻖ ﻋﻠﻰ اﻟﺪاﺋﺮة ﻟﻢ ﻳﺘﻐﻴﺮ ،وﻻ ﻳﺰال ﻳﺴﺎوي .������ﻟﻜﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺗﺴﺎوي اﻵن ������واﺣﺪ زاﺋﺪ .������Gوﺑﻤﺎ أن ������واﺣﺪ زاﺋﺪ ������Gأﻛﺒﺮ ﻣﻦ ������واﺣﺪ ﺑﻤﻔﺮدﻫﺎ ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﻧﻘﺴﻢ ������ﻋﻠﻰ ﻋﺪد أﻛﺒﺮ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������ﺗﻘﻞ. ﻟﺤﺴﻦ اﻟﺤﻆ ،ﺛﻤﺔ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻟﻠﺘﻌﺎﻣﻞ ﻣﻊ ﻣﺸﻜﻠﺔ ﺗﻐﻴﻴﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻠﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻃﺮﻳﻘﺔ ﻓﻌﻞ ذﻟﻚ ﻫﻲ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺛﺎﻧﻴﺔ ﺑﺎﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي .ﻋﻨﺪ إﺿﺎﻓﺔ ﻓﺮع ﻣﺘﻮازي إﻟﻰ داﺋﺮة ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ،ﻧﺠﺪ أن اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻨﻘﺴﻢ ﺑﻴﻦ اﻟﻔﺮﻋﻴﻦ .ﻻ ﻳﺰال ﻳﻤﺮ ﺟﺰء ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻟﻜﻦ اﻟﺒﺎﻗﻲ ﺳﻴﻤﺮ ﺣﻮل اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﺪﻳﺪة .وﺑﻤﻨﺢ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻣﺴﺎ ًرا ﺑﺪﻳ ًﻼ ﻟﺘﻤﺮ ﺣﻮل اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﻘﻠﻞ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺋﺮة ﻛﻜﻞ .وﺑﺬﻟﻚ ﺗﻘﻠﻞ إﺿﺎﻓﺔ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﺠﻤﻴﻊ اﻟﻌﻨﺎﺻﺮ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺮﺑﻊ اﻷﺻﻔﺮ. وﻷن ﺗﺄﺛﻴﺮ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﺪﻳﺪة ﻫﻮ ﺗﺤﻮﻳﻞ ﺟﺰء ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻟﻴﻤﺮ ﺣﻮل اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ .������Sإذا اﺧﺘﺮﻧﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ﺑﺤﻴﺚ ﺗﻜﻮن ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ أﻗﻞ ﺑﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ ﺗﻠﻚ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﺨﺘﺎر ������Sﺑﺤﻴﺚ ﺗﻜﻮن أﻗﻞ ﺑﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ ،������Gوﻣﻦ ﺛﻢ ﻧﺠﺪ أن ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﺧﻼل اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ﻷن ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ أﻗﻞ ،وأن ﻗﺪ ًرا ﺻﻐﻴ ًﺮا ﻓﻘﻂ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وﻷن ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﺗﺘﺪﻓﻖ اﻵن ﻋﺒﺮ ﻣﺴﺎر ذي ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻨﺨﻔﻀﺔ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ﻛﻞ اﻟﻌﻨﺎﺻﺮ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﻓﻲ اﻟﻤﺮﺑﻊ اﻷﺻﻔﺮ ﻟﻬﺎ ﺗﺄﺛﻴﺮ ﻣﻬﻤﻞ إﺟﻤﺎ ًﻻ ﻋﻠﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺋﺮة ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن ﺗﺄﺛﺮ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﺬﻟﻚ ﻳﻜﺎد ﻳﻜﻮن ﻣﻨﻌﺪ ًﻣﺎ. ﺑﺎﻹﺿﺎﻓﺔ إﻟﻰ ذﻟﻚ ،ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻊ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة وذﻟﻚ ﺑﺴﺒﺐ ﻣﺮور ﺟﺰء ﺻﻐﻴﺮ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻤﻌﺪل ﺛﺎﺑﺖ .إذن ﻣﻦ ﺧﻼل اﺧﺘﻴﺎر ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ﻫﺬه ﺑﻌﻨﺎﻳﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺘﺤﻜﻢ ﻓﻲ ﻛﻴﻔﻴﺔ ﺗﻘﺴﻴﻢ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﻴﻦ اﻟﻔﺮﻋﻴﻦ اﻟﻤﺘﻮازﻳﻴﻦ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﺑﺈﻣﻜﺎﻧﻨﺎ اﻟﺘﺄﻛﺪ ﻣﻦ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﺎل ﺑﻤﺎ ﻳﻜﻔﻲ ﻹﻇﻬﺎر اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻗﺮاءة واﺿﺤﺔ ،ﻟﻜﻨﻪ ﻣﻨﺨﻔﺾ ﺑﻤﺎ ﻳﻜﻔﻲ ﻟﻌﺪم اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻧﻬﺎﻳﺔ اﻟﺘﺪرﻳﺞ .وﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﻤﺒﺪأ اﻷﺳﺎﺳﻲ اﻟﺬي ﻳﺴﺘﻨﺪ إﻟﻴﻪ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ .ﻋﻨﺪ ﺗﻜﻮﻳﻦ أﻣﻴﺘﺮ ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ،ﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ اﺧﺘﻴﺎر ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﻌﻨﺎﻳﺔ ﻟﻠﺤﺼﻮل ﻋﻠﻰ أﻓﻀﻞ اﻟﻨﺘﺎﺋﺞ .وﻹﻳﺠﺎد أﻓﻀﻞ ﻗﻴﻤﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻧﻮن أوم.
وﻷﻧﻨﺎ ﻧﺤﺎول إﻳﺠﺎد ﻣﻘﺎوﻣﺔ ،ﻓﻠﻨﻌﺪ ﺗﺮﺗﻴﺐ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻟﺠﻌﻞ ������ﻓﻲ ﻃﺮف ﺑﻤﻔﺮده .وﻫﺬا ﻳﻌﻄﻴﻨﺎ ������ﻳﺴﺎوي ������ﻋﻠﻰ .������ وﻷﻧﻨﺎ ﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ،������Sﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ������ﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻳﺠﺐ أن ﻳﻜﻮن ﻫﻮ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻃﺮﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ ،������Sو ������ﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻳﻤﺜﻞ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر، واﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ .������Sﻟﻨﻜﺘﺐ ������Sﻋﻠﻰ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة ،وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ ﻛﺘﺎﺑﺔ ،������Gﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. واﻵن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﺟﺮاء ﺑﻌﺾ اﻟﺘﻌﻮﻳﻀﺎت ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﻟﺠﻌﻠﻪ أﻛﺜﺮ ﻓﺎﺋﺪة. أو ًﻻ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻼﺣﻆ أن ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻃﺮﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ،أي ،������Sﻫﻮ ﻧﻔﺴﻪ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وذﻟﻚ ﻷن اﻟﻔﺮﻋﻴﻦ اﻟﻤﺘﻮازﻳﻴﻦ ﻣﻮﺻﻼن ﺑﺒﻘﻴﺔ اﻟﺪاﺋﺮة ﻋﻨﺪ ﻧﻔﺲ اﻟﻨﻘﻄﺘﻴﻦ .وﻣﻦ ﺛﻢ ﻓﻬﻨﺎك ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ﺛﺎﺑﺖ ﺑﻴﻦ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﻨﻘﻄﺘﻴﻦ .إذن ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺪار اﻟﺬي ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ������Sﺑـ ،������Gوﻫﻮ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺛﺎﻧ ًﻴﺎ ،ﺑﻤﺎ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺪاﺧﻞ ������ﻳﻨﻘﺴﻢ إﻟﻰ ﺟﺰأﻳﻦ ������Gو ،������Sﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن ������ﻳﺴﺎوي ������Gزاﺋﺪ .������Sوﺑﻄﺮح ������G ﻣﻦ ﻛﻼ ﻃﺮﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ������ﻧﺎﻗﺺ ������Gﻳﺴﺎوي .������Sوﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﺑﺬﻟﻚ ﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻟﻴﻌﻄﻴﻨﺎ ������S ﻳﺴﺎوي ������Gﻋﻠﻰ ������ﻧﺎﻗﺺ .������G اﻟﺨﻄﻮة اﻷﺧﻴﺮة ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺷﺘﻘﺎق ﻫﻲ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ،������Gأي اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺑﺈﻋﺎدة ﺗﺮﺗﻴﺐ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻟﺠﻌﻞ ������ﻓﻲ ﻃﺮف ﺑﻤﻔﺮده ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ������ﻳﺴﺎوي ،������������وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن ،������Gﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻳﺴﺎوي ،������G ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ،������Gﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وﺑﺎﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ������Gﻫﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار، ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ������Sﻳﺴﺎوي ������G ������Gﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ������ﻧﺎﻗﺺ ،������Gﺣﻴﺚ ������Sﻫﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر؛ و ������Gﻫﻮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ؛ و ������Gﻫﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ؛ و ������ﻫﻮ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة. ﻣﻦ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻟﻌﻤﻠﻴﺔ ،ﻳﻜﻮن ﻟﻸﻣﻴﺘﺮ ﻗﻴﻤﺔ ﻗﺼﻮى ﻣﻦ ������ﻳﻤﻜﻨﻪ ﻗﻴﺎﺳﻬﺎ .وﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ ﻗﻴﻤﺔ ������ﻫﺬه ،ﻧﺘﻮﻗﻊ أن ﻳﻨﺤﺮف ﻣﺆﺷﺮ اﻷﻣﻴﺘﺮ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺎﻣﻞ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﻜﻦ ﻗﻴﺎﺳﻪ ﻟﻸﻣﻴﺘﺮ اﻟﺬي ﻗﻴﻤﺘﻪ ،������ﻧﺮﻳﺪ أن ﻳﻜﻮن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ������Gﻫﻮ ﺗﻴﺎر أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺗﻌﻄﻴﻨﺎ دراﺳﺔ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ اﻟﺨﺎﺻﺔ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ ﻟﺘﻔﺴﻴﺮ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮات ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻌﺘﺒﺮ أن ������ﻫﻮ أﻗﺼﻰ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻘﻴﺴﻪ اﻷﻣﻴﺘﺮ ،ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻷﻣﻴﺘﺮ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻌﺘﺒﺮ أن ������Gﻫﻮ ﺗﻴﺎر أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. إذن ،ﺗﺨﺒﺮﻧﺎ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻵن ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺘﻲ ﻧﺤﺘﺎج إﻟﻰ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻬﺎ ﻟﻘﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،������ﻓﻲ وﺟﻮد ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺗﻴﺎر أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻪ ،������Gوﻣﻘﺎوﻣﺘﻪ .������Gﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ إﻋﺎدة ﺗﺮﺗﻴﺐ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻟﺘﻌﻄﻴﻨﺎ ﺻﻴﻐﺔ ﻷﻗﺼﻰ ﻣﺪى ﻗﻴﺎس ﻟﻸﻣﻴﺘﺮ ﺑﻨﺎء ﻋﻠﻰ ﺧﺼﺎﺋﺺ ﻣﻜﻮﻧﺎﺗﻪ .ﻟﻠﻘﻴﺎم ﺑﺬﻟﻚ ،ﻋﻠﻴﻨﺎ ﺟﻌﻞ ������ﻓﻲ ﻃﺮف ﺑﻤﻔﺮده .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺒﺪأ ﺑﻀﺮب ﻛﻼ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎم اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻓﻲ اﻟﻄﺮف اﻷﻳﻤﻦ ،ﺛﻢ ﻗﺴﻤﺔ ﻛﻼ اﻟﻄﺮﻓﻴﻦ ﻋﻠﻰ ،������Sوأﺧﻴ ًﺮا إﺿﺎﻓﺔ ������Gإﻟﻰ ﻛﻼ اﻟﻄﺮﻓﻴﻦ ﻟﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ������ﻳﺴﺎوي ������Gﻓﻲ ������Gﻋﻠﻰ ������Sزاﺋﺪ .������G
ﺗﻌﻄﻴﻨﺎ ﻫﺬه اﻟﺼﻴﻐﺔ ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻷﻣﻴﺘﺮ ������ﺑﺪﻻﻟﺔ ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،������Gوﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،������Gوﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر .������Sواﻵن ،ﻋﻠﻴﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أﻣﺮ آﺧﺮ أﻛﺜﺮ أﻫﻤﻴﺔ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺼﻨﻊ أﻣﻴﺘ ًﺮا ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ .اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻤﻮﺟﻮدة داﺧﻞ اﻟﻤﺮﺑﻊ اﻷﺻﻔﺮ ﻋﺒﺎرة ﻋﻦ أﻣﻴﺘﺮ ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻳﻘﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﺗﺠﺎه واﺣﺪ .ﻟﻜﻦ ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﻣﺼﻤﻤﺔ ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ أي ﻣﻦ اﻻﺗﺠﺎﻫﻴﻦ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺼﻔﺮ ﻳﻘﻊ ﻓﻲ اﻟﻤﻨﺘﺼﻒ ،وأن اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺳﻴﻨﺤﺮف إﻣﺎ إﻟﻰ اﻟﻴﺴﺎر وإﻣﺎ إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ،ﺣﺴﺐ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر. وﻷﻧﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﻧﺼﻨﻊ أﻣﻴﺘ ًﺮا ﻣﺴﺘﻤ ًﺮا ،ﻓﻼ ﻳﻬﻤﻨﺎ إﻻ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﺴﻴﺮ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه واﺣﺪ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﻧﺮﻳﺪ اﺳﺘﺨﺪام ﻧﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﻓﻘﻂ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﺣﺴﺎب ﺗﻴﺎر أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ،اﻟﺬي ﻳﻈﻬﺮ ﻫﻨﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ،ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام اﻟﺼﻴﻐﺔ اﻟﻤﻮﺟﻮدة أﻋﻠﻰ ﻳﺴﺎر اﻟﺸﺎﺷﺔ .ﻳﻨﺘﺞ ﻋﻦ ذﻟﻚ أﻣﻴﺘﺮ ﻳﻘﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﺑﺪﻗﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه واﺣﺪ .ﺣﺴ ًﻨﺎ ،وﺑﻌﺪ أن ﺗﻨﺎوﻟﻨﺎ اﻟﻤﺒﺎدئ اﻟﺘﻲ ﻳﺴﺘﻨﺪ إﻟﻴﻬﺎ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ ،ﻟﻨﺤﺎول اﻹﺟﺎﺑﺔ ﻋﻦ اﻟﺴﺆال اﻵﺗﻲ. أي داﺋﺮة ﻣﻦ اﻟﺪواﺋﺮ اﻵﺗﻴﺔ ﺗﻤﺜﻞ ﺑﺼﻮرة ﺻﺤﻴﺤﺔ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘ ًﺮا ﻣﻮﺻ ًﻼ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ،ﻳﺴﺘﺨﺪم ﻛﺄﻣﻴﺘﺮ ﻟﻘﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻋﺒﺮ داﺋﺮة ﻣﻮﺻﻠﺔ ﺑﻤﺼﺪر ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ؟ ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻧﺮى ﻫﻨﺎ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺛﻼﺛﺔ ﻣﺨﻄﻄﺎت ﻟﺪواﺋﺮ ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻻﺧﺘﻴﺎر ﻣﻦ ﺑﻴﻨﻬﺎ .وﺗﺤﺘﻮي ﻛﻞ ﻣﻨﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻤﺜﻞ ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ Gداﺧﻞ داﺋﺮة .ﺗﺤﺘﻮي ﻛﻞ داﺋﺮة أﻳ ًﻀﺎ ﻋﻠﻰ ﺑﻄﺎرﻳﺔ ،وﻫﻲ أﺣﺪ أﻧﻮاع ﻣﺼﺎدر اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺴﺘﻤﺮ .وﺗﺤﺘﻮي ﻛﻞ داﺋﺮة أﻳ ًﻀﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ واﺣﺪة أو ﻣﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ﻣﻮﺻﻠﺔ ﺑﺎﻟﺪاﺋﺮة ﺑﻄﺮق ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ .ﻳﻄﻠﺐ ﻣﻨﺎ اﻟﺴﺆال ﺗﺤﺪﻳﺪ داﺋﺮة ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺪواﺋﺮ ﺗﻤﺜﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘ ًﺮا ﻣﻮﺻ ًﻼ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ،وﻳﺴﺘﺨﺪم ﻛﺄﻣﻴﺘﺮ .اﻷﻣﻴﺘﺮ ﺑﻄﺒﻴﻌﺔ اﻟﺤﺎل ﺟﻬﺎز ﻳﻘﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر. ﻳﺸﻴﺮ ﻣﺼﻄﻠﺢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر إﻟﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻟﻬﺎ وﻇﻴﻔﺘﻬﺎ اﻟﺨﺎﺻﺔ داﺧﻞ اﻷﻣﻴﺘﺮ .ﻟﻜﻦ ﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ﻫﻲ ﻓﻲ اﻟﺤﻘﻴﻘﺔ ﻣﺠﺮد ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻋﺎدﻳﺔ .ﻓﻠﻨﺒﺪأ ﺑﺎﻟﺘﺬﻛﻴﺮ ﺑﺄن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﺒﺎرة ﻋﻦ ﺟﻬﺎز ﻳﺤﺪد ﺷﺪة واﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﺑﻪ .ﻋﺎدة ﻣﺎ ﺗﺤﺘﻮي اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﻋﻠﻰ ﺗﺪرﻳﺞ ﻣﺰود ﺑﺼﻔﺮ ﻓﻲ اﻟﻤﻨﺘﺼﻒ .وﻳﺆدي ﻣﺮور ﺗﻴﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ إﻟﻰ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ .أﻣﺎ ﻣﺎ ﻳﺘﻌﻠﻖ ﺑﺎﻟﻮﺻﻮل إﻟﻰ أﻗﺼﻰ ﺗﻴﺎر ،ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻊ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ .وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻓﺈن ﺗﻘﻠﻴﻞ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﺳﻴﻘﻠﻞ ﻣﻦ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ .وﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ﺳﻴﺆدي إﻟﻰ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻵﺧﺮ. وﺑﻤﺎ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺴﺘﺠﻴﺐ ﻟﻠﺘﻴﺎر ﺑﻄﺮﻳﻘﺔ ﻣﺘﻮﻗﻌﺔ ،ﻓﻤﻦ اﻟﻤﻨﻄﻘﻲ أن ﻧﻘﺘﺮح إﻣﻜﺎﻧﻴﺔ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻘﻂ ﻛﺄﻣﻴﺘﺮ .ﻟﻜﻦ ﻫﺬا ﻳﺘﻀﻤﻦ ﻣﺸﻜﻠﺘﻴﻦ أﺳﺎﺳﻴﺘﻴﻦ .اﻟﻤﺸﻜﻠﺔ اﻷوﻟﻰ ﻫﻲ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﺑﺎﻟﻐﺔ اﻟﺤﺴﺎﺳﻴﺔ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن أﻗﺼﻰ ﺷﺪة ﺗﻴﺎر ﻳﻤﻜﻨﻬﺎ ﻗﻴﺎﺳﻬﺎ ﻓﻲ أي ﻣﻦ اﻻﺗﺠﺎﻫﻴﻦ ﻳﻘﻊ ﻓﻲ ﻧﻄﺎق اﻟﻤﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ أو اﻟﻤﻠﻠﻲ أﻣﺒﻴﺮ .أﻣﺎ اﻟﻤﺸﻜﻠﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻓﻲ ﻣﺤﺎوﻟﺔ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻛﺄﻣﻴﺘﺮ ﻫﻲ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻬﺎ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ اﻟﺨﺎﺻﺔ ﺑﻬﺎ ،وﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﺴﺒﺐ
ﻓﻲ أﻧﻨﺎ ﻋﺎدة ﻣﺎ ﻧﻼﺣﻆ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﻓﻲ ﻣﺨﻄﻄﺎت اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺗﻜﻮن ﻣﻤﺜﻠﺔ ﻟﻴﺲ ﻓﻘﻂ ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ Gﻓﻲ داﺋﺮة، ﺑﻞ أﻳ ًﻀﺎ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ إﺿﺎﻓﻴﺔ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ .������G وﻳﻌﻨﻲ وﺟﻮد ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻹﺿﺎﻓﻴﺔ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻮﺻﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘ ًﺮا ﺑﺪاﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻓﺈن ﺗﻠﻚ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻳﻤﻜﻦ أن ﺗﺆﺛﺮ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺒﻴﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻬﺎ ﺗﺤﺪث ﺗﻐﻴﻴ ًﺮا ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻧﺤﺎول ﻗﻴﺎﺳﻪ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ ﻫﺬا اﻟﺘﺄﺛﻴﺮ ﻋﻤﻠ ًﻴﺎ إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة )أ( .ﻓﻲ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة ﻫﺬا ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺑﻄﺎرﻳﺔ وﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ. وﺑﻤﺎ أن أي داﺋﺮة ﻧﺤﺎول اﻟﻘﻴﺎس ﻓﻴﻬﺎ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺠﺐ أن ﻳﻜﻮن ﻟﻬﺎ ﻓﻲ اﻟﺒﺪاﻳﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻌﻴﻨﺔ ﺧﺎﺻﺔ ﺑﻬﺎ ﻗﺒﻞ إﺿﺎﻓﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ اﻓﺘﺮاض أن اﻟﺪاﺋﺮة ﻛﺎﻧﺖ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ﻗﺒﻞ إدﺧﺎل اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺗﻮﺟﺪ ﺑﻄﺎرﻳﺔ ﺗﺆﺛﺮ ﺑﻔﺮق ﺟﻬﺪ ﻣﺎ ،ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ ،������ﻋﻠﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ ������واﺣﺪ .وﻧﻌﺮف أن ﻫﺬا ﻻ ﺑﺪ أن ﻳﻨﺘﺞ ﺗﻴﺎ ًرا ﺷﺪﺗﻪ ������وﻓ ًﻘﺎ ﻟﻘﺎﻧﻮن أوم ،اﻟﺬي ﻳﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن اﻟﺘﻴﺎر ������ﻋﺒﺮ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻳﺴﺎوي ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ������ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ﻗﻴﻤﺔ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .������ ﻟﻜﻦ إذا أردﻧﺎ ﻗﻴﺎس ﺷﺪة ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ،ﻓﺈن ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ﻳﻌﺪ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﺳﻴﺌﺔ ﻹﺟﺮاء ذﻟﻚ .وﻳﺮﺟﻊ ذﻟﻚ إﻟﻰ ﺣﻘﻴﻘﺔ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻪ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻪ اﻟﺨﺎﺻﺔ ﺑﻪ .������Gوﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻮﺻﻠﻪ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻓﺈن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت ﺗﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ﺗﻠﻚ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﻔﺮدﻳﺔ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻗﺒﻞ ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺎﻟﺪاﺋﺮة ،ﻛﺎﻧﺖ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ﺗﺴﺎوي ������واﺣﺪ .ﻟﻜﻦ ﺑﻌﺪ ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﺗﺼﺒﺢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ������واﺣﺪ زاﺋﺪ .������Gوﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺘﻴﺎر ﻳﺘﻐﻴﺮ أﻳ ًﻀﺎ وﻓ ًﻘﺎ ﻟﻘﺎﻧﻮن أوم .وﻣﻦ ﺛﻢ ﻓﺈن ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺎﻟﻤﻜﻮﻧﺎت اﻷﺧﺮى ﺳﻴﻐﻴﺮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻧﺤﺎول ﻗﻴﺎﺳﻪ .وﻣﻦ ذﻟﻚ ﻧﻌﺮف أن اﻹﺟﺎﺑﺔ )أ( ﻟﻴﺴﺖ ﻫﻲ اﻹﺟﺎﺑﺔ اﻟﺼﺤﻴﺤﺔ. ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻐﻠﺐ ﻋﻠﻰ ﻣﺸﻜﻠﺔ ﻣﺴﺎﻫﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة وذﻟﻚ ﻋﻦ ﻃﺮﻳﻖ إدﺧﺎل ﻣﻘﺎوﻣﺔ أﺧﺮى ﺗﻌﺮف ﺑﺎﺳﻢ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر .ﻳﻌﻨﻲ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي ﺑﺎﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻮارد ﺳﻴﻨﻘﺴﻢ ﺑﻴﻦ اﻟﻔﺮﻋﻴﻦ اﻟﻤﺘﻮازﻳﻴﻦ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن ﺟﺰ ًءا ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﺣﻮل اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وﻟﻬﺬا ﺗﻌﺮف ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺑﺎﺳﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ .������Sوﺗﻌﺘﻤﺪ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ، اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺴﻤﻴﺘﻪ ،������Gواﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺴﻤﻴﺘﻪ ،������Sﻋﻠﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر. ﺗﻤﺮ اﻟﻐﺎﻟﺒﻴﺔ اﻟﻌﻈﻤﻰ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﻔﺮع اﻷﻗﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ .ﻟﺬا إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر أﻛﺒﺮ ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وﻫﺬا ﻻ ﻳﻐﻴﺮ ﻣﻦ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻋﻤﻞ اﻟﺪاﺋﺮة .وﻟﻜﻦ إذا ﺗﺄﻛﺪﻧﺎ ﻣﻦ أن ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر أﺻﻐﺮ ﺑﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر. وﻳﻤﺮ ﻣﻘﺪار ﺻﻐﻴﺮ ﻓﻘﻂ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. ً
وﻫﺬا وﺿﻊ ﻣﺜﺎﻟﻲ ﻟﺴﺒﺒﻴﻦ .أو ًﻻ ،ﻷن ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ،ﻟﻜﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ﺻﻐﻴﺮة ﺟ ًﺪا، وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ﺗﺄﺛﺮ اﻟﺘﻴﺎر ������ﻳﻜﺎد ﻳﻜﻮن ﻣﻨﻌﺪ ًﻣﺎ .وﺛﺎﻧ ًﻴﺎ ،ﻧﻈ ًﺮا ﻷن ﻧﺴﺒﺔ ﺻﻐﻴﺮة ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﺗﻤﺮ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻘﻴﺎس اﻟﺘﻴﺎر اﻹﺟﻤﺎﻟﻲ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﺑﺎﺧﺘﻴﺎر ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﻌﻨﺎﻳﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﺄﻛﺪ ﻣﻦ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻦ ﻳﺘﺠﺎوز أﺑ ًﺪا ﺗﻴﺎر أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﺤﻞ ﻋﻤﻠ ًﻴﺎ ﻣﺸﻜﻠﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ اﻷﺳﺎﺳﻴﺔ، وﻫﻲ أﻧﻪ ﺑﺎﻟﻎ اﻟﺤﺴﺎﺳﻴﺔ ﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻌﺎﻟﻴﺔ. وﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ،ﻓﺈن ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ ﺗﻴﺎر ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي ﺑﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ﻫﻮ اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﺼﻤﻢ ﺑﻬﺎ اﻷﻣﻴﺘﺮات. إذن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻋﺘﺒﺎر أن ﻛﻞ ﻣﺎ ﻫﻮ ﻣﻮﺟﻮد داﺧﻞ اﻟﻤﺮﺑﻊ اﻟﻮردي ﺑﻤﺜﺎﺑﺔ أﻣﻴﺘﺮ .واﻵن ،إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﻟﺨﻴﺎرﻳﻦ اﻟﻤﺘﺒﻘﻴﻴﻦ )ب( و)ج( ،ﻓﺴﻨﺮى أن ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺨﻄﻄﻴﻦ ﻳﺤﺘﻮﻳﺎن ﻋﻠﻰ أﻣﻴﺘﺮ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ،وذﻟﻚ ﻃﺎﻟﻤﺎ ﻛﺎﻧﺖ ﻗﻴﻤﺔ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ﻛﻞ ﻋﻠﻰ ﺣﺪة أﻗﻞ ﺑﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻲ ﻛﻞ داﺋﺮة .إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﻟﺨﻴﺎر )ب( ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أﻧﻪ إذا ﻛﺎن ﻛﻞ ﻣﺎ ﻓﻲ اﻟﻤﺮﺑﻊ اﻟﻮردي أﻣﻴﺘ ًﺮا ،إذن ﻓﻬﺬا أﻣﻴﺘﺮ ﻣﻮﺻﻞ ﺑﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻧﻈ ًﺮا ﻟﻌﺪم وﺟﻮد ﻣﻘﺎوﻣﺎت أﺧﺮى ﻓﻲ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة. وﺟﻮد ﺑﻄﺎرﻳﺔ ﻓﻲ داﺋﺮة ﻣﻦ دون ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻻ ﺗﻌﺪ ﺣﺎﻟﺔ واﻗﻌﻴﺔ ﺗﻤﺎ ًﻣﺎ؛ ﻷن ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺪواﺋﺮ ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺎ .ﻟﺬا ﻋﻠﻴﻨﺎ أن ﻧﻔﺘﺮض أن اﻟﺪاﺋﺮة اﻷﺻﻠﻴﺔ ﺗﺒﺪو ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .وﻓﻲ ﻣﺤﺎوﻟﺔ ﻟﻘﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،ﺗﻢ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .ﻟﻜﻦ ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ﻣﻦ ﺷﺄﻧﻪ أن ﻳﻘﺴﻢ اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻓﺮﻋﻴﻦ ﻣﺘﻮازﻳﻴﻦ ،ﻣﻤﺎ ﻳﺆدي إﻟﻰ ﺗﻐﻴﻴﺮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻛﻨﺎ ﻧﺤﺎول ﻗﻴﺎﺳﻪ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎم اﻷول .ﻓﻲ اﻟﺤﻘﻴﻘﺔ ،اﻹﺟﺎﺑﺔ اﻟﻤﻨﻄﻘﻴﺔ اﻟﻮﺣﻴﺪة ﻟﻬﺬا اﻟﺴﺆال ﻳﻤﺜﻠﻬﺎ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة )ج( ،ﺣﻴﺚ إﻧﻪ ﻋﺒﺎرة ﻋﻦ ﻣﺠﻤﻮﻋﺔ ﺗﺘﻜﻮن ﻣﻦ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻮﺻﻠﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي ،وﻫﺬه اﻟﻤﺠﻤﻮﻋﺔ ﻣﻮﺻﻠﺔ ﺑﺪاﺋﺮة أﺳﺎﺳﻴﺔ ﺗﺘﻜﻮن ﻣﻦ ﺑﻄﺎرﻳﺔ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ. وﻳﻌﻨﻲ ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﺎﻟﺪاﺋﺮة ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ أن اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻷﺻﻠﻴﺔ ﻟﻢ ﻳﺘﻐﻴﺮ ﺗﻘﺮﻳ ًﺒﺎ .ﻟﻜﻦ ﺗﻤﺮ ﻧﺴﺒﺔ ﺿﺌﻴﻠﺔ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻣﺎ ﻳﺆدي إﻟﻰ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻦ ﺧﻼﻟﻪ اﻻﺳﺘﺪﻻل ﻋﻠﻰ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﺘﻴﺎر .������إذن ،اﻹﺟﺎﺑﺔ اﻟﺼﺤﻴﺤﺔ ﻟﻬﺬا اﻟﺴﺆال ﻫﻲ اﻟﺨﻴﺎر )ج(. اﻵن ،ﻓﻨﻠﺨﺺ ﺑﻌﺾ اﻟﻨﻘﺎط اﻷﺳﺎﺳﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎﻫﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس .أو ًﻻ ،ﺗﻌﻠﻤﻨﺎ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻜﻮﻳﻦ أﻣﻴﺘﺮ ﻣﻦ ﺧﻼل« ﺗﻮﺻﻴﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ،ﺗﻌﺮف ﺑﺎﺳﻢ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ،أﺣﺪﻫﻤﺎ ﺑﺎﻵﺧﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي .وﻻ ﺑﺪ أن ﺗﻜﻮن ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰئ اﻟﺘﻴﺎر ������Sأﺻﻐﺮ ﺑﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ������Gﻛﻤﺎ ﻫﻮ ﻣﻮﺿﺢ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺘﺒﺎﻳﻨﺔ .وأﺧﻴ ًﺮا ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أﻧﻪ إذا ﻛﺎن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ أﻗﺼﻰ ﺷﺪة ﺗﻴﺎر ﻳﻤﻜﻨﻪ ﻗﻴﺎﺳﻬﺎ ﻫﻮ ������Gوﻣﻘﺎوﻣﺘﻪ ،������Gﻓﻤﻦ ﺛﻢ ،ﻟﺘﻜﻮﻳﻦ أﻣﻴﺘﺮ ﻣﺪى ﻗﻴﺎﺳﻪ ،������ﻓﺴﻨﺤﺘﺎج إﻟﻰ اﺳﺘﺨﺪام ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺠﺰﺋﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ﺗﺤﺴﺐ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ ������Sﻣﻦ ﺧﻼل ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ إﻋﺎدة ﺗﺮﺗﻴﺐ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ﻟﺤﺴﺎب ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻷﻣﻴﺘﺮ .ﻫﺬا ﻫﻮ ﻣﻠﺨﺺ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ.
اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺼﻒ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻟﺘﺼﻤﻴﻢ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺴﺘﻤﺮ. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷوﻣﻴﺘﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤ ﱢﺮك اﻟﺤﺚ اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤ ﱡﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ
اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻓﻲ ١٤:٤٣ اﻟﻤﻠﻔﺎت اﻟﻤﻮ ﱢﺻﻠﺔ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻨﺘﻨﺎول ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،وﻫﻮ ﺟﻬﺎز ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻪ ﻟﻘﻴﺎس اﻟﺠﻬﺪ أو ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻣﻜﻮن ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻓﻲ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻤﺜﻴﻞ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ ������داﺧﻞ داﺋﺮة .وﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ، ﻳﺴﺘﺨﺪم اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻟﻘﻴﺎس اﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻨﺮى ﻛﻴﻒ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻜﻮﻳﻦ» ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ .وﺳﻨﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ ﻛﻴﻒ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺣﺴﺎب ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻼزﻣﺔ ﻟﺘﻜﻮﻳﻦ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻗﺎدر ﻋﻠﻰ ﻗﻴﺎس أﻗﺼﻰ ﺟﻬﺪ ﻣﻌﻄﻰ. إذن ،ﻓﻠﻨﺒﺪأ ﺑﺎﻓﺘﺮاض أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺑﻄﺎرﻳﺔ .وﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻟﻬﺬه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺟﻬ ًﺪا ﻣﻌﻴ ًﻨﺎ ������ﻧﺮﻳﺪ ﻗﻴﺎﺳﻪ .ﺛﻤﺔ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﺑﺴﻴﻄﺔ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺠﺮﺑﺘﻬﺎ ﻟﻠﻘﻴﺎم ﺑﺬﻟﻚ ،ﻣﻦ ﺧﻼل ﺗﻮﺻﻴﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺎﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ .دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺘﺬﻛﺮ ﺳﺮﻳ ًﻌﺎ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﺒﺎرة ﻋﻦ ﺟﻬﺎز ﻳﻤﻜﻨﻪ ﻗﻴﺎس ﺷﺪة ﺗﻴﺎر واﺗﺠﺎﻫﻪ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻣﺆﺷﺮ ﻣﻮﺟﻮد ﻋﻠﻰ ﺗﺪرﻳﺞ .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻧﻈ ًﺮا ﻷن اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺗﺆﺛﺮ ﺑﺠﻬﺪ ﻛﻬﺮﺑﻲ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻳﻨﺘﺞ ﻫﺬا ﺗﻴﺎ ًرا ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ .������وﻳﺆدي ﻫﺬا إﻟﻰ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وﻣﺎ داﻣﺖ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻟﻴﺴﺖ ﻛﺒﻴﺮة ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ،ﺳﻴﺘﻨﺎﺳﺐ اﻧﺤﺮاﻓﻪ ﻃﺮدﻳﺎ ﻣﻊ اﻟﺘﻴﺎر. ﻳﻨﺺ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻋﻠﻰ أن اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻃﺮﻓﻲ ﻣﻮﺻﻞ ﻳﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺻﻞ ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺻﻞ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وﻫﻮ ﻧﻔﺴﻪ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﺆﺛﺮ ﺑﻪ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ،ﻳﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وﻫﻲ اﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ .������Gﻟﺬا ،إذا ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وأﺧﺬﻧﺎ ﻗﺮاءة اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﺸﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻓﻤﻦ ﺛﻢ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻳﺠﺎد ﺟﻬﺪ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺑﻤﺠﺮد ﺿﺮب ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻌﺪدﻳﻦ ﻣ ًﻌﺎ .إذن ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ اﻟﺒﺴﻴﻄﺔ ،ﻳﺒﺪو أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﺆدي وﻇﻴﻔﺔ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ. ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻣﻊ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﺑﺄن ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ ﻃﺮدﻳﺎ ﻣﻊ اﻟﺠﻬﺪ .وﻋﻠﻴﻪ ،ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻃﺮدﻳﺎ ﻣﻊ اﻟﺠﻬﺪ .ﻟﻜﻦ ﺛﻤﺔ ﻣﺸﻜﻠﺔ ﻓﻲ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﺣﺪه ﻛﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .ﻳﺮﺟﻊ ذﻟﻚ إﻟﻰ ﺣﻘﻴﻘﺔ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﺑﺎﻟﻐﺔ اﻟﺤﺴﺎﺳﻴﺔ ،وﻳﻤﻜﻨﻬﺎ ﻋﺎدة ﻗﻴﺎس ﺷﺪة ﺗﻴﺎر ﻳﻘﻊ ﺣﺪه اﻷﻗﺼﻰ ﻓﻲ ﻧﻄﺎق اﻟﻤﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ أو اﻟﻤﻠﻠﻲ أﻣﺒﻴﺮ ﻓﻘﻂ .ﻟﺬا ،ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل ،ﻗﺪ ﻧﺠﺪ أن ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺼﻞ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻋﻨﺪ وﺟﻮد ﺗﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ 100ﻣﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ ﻓﻲ أي ﻣﻦ اﻻﺗﺠﺎﻫﻴﻦ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن أي ﺗﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ أﻛﺒﺮ ﻣﻦ 100ﻣﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ ﺳﻴﻌﻄﻴﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﻤﺆﺷﺮ. ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻴﻪ ﻫﺬا ﻫﻮ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻛﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،ﻟﻜﻨﻪ ﻟﻦ ﻳﻜﻮن ﻗﺎد ًرا إﻻ ﻋﻠﻰ ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﻮد ﺿﻤﻦ ﻣﺪى ﻣﺤﺪود ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ .إذا ﻛﺎن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺷﺪﺗﻪ ،������Gﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﺳﻴﺼﻞ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﻳﺴﺎوي ������Gﻓﻲ .������Gإذن ،ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﻓﻲ اﻷﺳﺎس ﺑﻤﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﺪ ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .إذا
أردﻧﺎ زﻳﺎدة ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﻮد ،ﻓﺴﻨﺤﺘﺎج إﻟﻰ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻣﺎ ﻟﻠﺤﺪ ﻣﻦ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ﻟﻤﻨﻊ ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻦ اﻟﻮﺻﻮل إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف. ﻟﺤﺴﻦ اﻟﺤﻆ ،ﻫﻨﺎك ﺣﻞ ﺑﺴﻴﻂ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ .ﻛﻞ ﻣﺎ ﻋﻠﻴﻨﺎ ﻓﻌﻠﻪ ﻫﻮ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺎﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺗﺘﻤﺜﻞ وﻇﻴﻔﺔ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻓﻲ زﻳﺎدة اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ،وﻣﻦ ﺛﻢ ﻓﻲ ﺗﻘﻠﻴﻞ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻦ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﻜﻮﻧﻴﻦ ﻣ ًﻌﺎ ﺑﻔﺮق ﺟﻬﺪ أﻛﺒﺮ دون وﺻﻮل ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف .وﻫﺬا ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ﻫﻮ ﻛﻞ ﻣﺎ ﻧﺤﺘﺎج إﻟﻴﻪ ﻟﺘﻜﻮﻳﻦ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ؛ ﻓﻘﻂ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ. ﻓﻲ ﺳﻴﺎق ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،ﺗﻌﺮف اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻹﺿﺎﻓﻴﺔ اﻟﺘﻲ وﺻﻠﻨﺎﻫﺎ ﻫﻨﺎ ﺑﺎﺳﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ .������Mواﻟﺴﺒﺐ ﻓﻲ ﺗﺴﻤﻴﺘﻬﺎ ﺑﺎﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻫﻮ أﻧﻬﺎ ﺗﻀﺎﻋﻒ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ أﻗﺼﻰ ﺟﻬﺪ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻘﻴﺴﻪ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﺣﺪه .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى ﻛﻴﻒ ﻳﻨﻄﺒﻖ ذﻟﻚ ﻋﻦ ﻃﺮﻳﻖ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻋﻠﻰ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻛﻜﻞ .ﻳﻨﺺ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻋﻠﻰ أن اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،اﻟﺬي ﻫﻮ ﻧﻔﺴﻪ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﻮﻓﺮه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ أﻳ ًﻀﺎ ،ﻳﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻣﻀﺮوﺑﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ. ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،أو ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،ﺑﻀﺮب اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .ﻣﻦ اﻟﻤﻔﻴﺪ ﻫﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻣﻦ ﺧﻼل ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﻔﺮدﻳﺔ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺗﺴﺎوي ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ زاﺋﺪ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ������V ،ﻳﺴﺎوي ������Mزاﺋﺪ .������Gإذن ،ﺑﺸﻜﻞ ﻋﺎم ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻜﺘﺐ ������ :ﻳﺴﺎوي ������Gﻓﻲ ������Mزاﺋﺪ .������G ﻫﺬه ﺻﻴﻐﺔ ﻣﻔﻴﺪة ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ؛ ﺣﻴﺚ ﺗﺨﺒﺮﻧﺎ ﺑﻤﺪى اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻘﻴﺴﻪ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺑﻤﻌﻠﻮﻣﻴﺔ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺤﺼﻮل ﻋﻠﻰ ﺻﻴﻐﺔ أﺧﺮى ﻣﻔﻴﺪة إذا أﻋﺪﻧﺎ ﺗﺮﺗﻴﺐ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﻟﻴﺼﺒﺢ ������������ﻓﻲ ﻃﺮف ﺑﻤﻔﺮده .وﻟﻠﻘﻴﺎم ﺑﺬﻟﻚ ،ﻧﺒﺪأ ﺑﻀﺮب ﻣﺎ ﺑﺨﺎرج اﻟﻘﻮﺳﻴﻦ ﻓﻲ اﻟﻄﺮف اﻷﻳﻤﻦ ﻣﻦ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻓﻴﻤﺎ ﺑﺪاﺧﻞ اﻟﻘﻮﺳﻴﻦ ﻟﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ������ :ﻳﺴﺎوي ������G������Mزاﺋﺪ .������G������Gﺛﻢ ﻧﻄﺮح ������Gﻓﻲ ������Gﻣﻦ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،وأﺧﻴ ًﺮا ﻧﻘﺴﻢ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻋﻠﻰ .������G وأﺧﻴ ًﺮا ،ﺳﻨﺒﺪل ﻃﺮﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻷﻳﺴﺮ واﻷﻳﻤﻦ أﺣﺪﻫﻤﺎ ﺑﺎﻵﺧﺮ ﻟﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ������M :ﻳﺴﺎوي ������ﻋﻠﻰ ������Gﻧﺎﻗﺺ .������G ﺗﺨﺒﺮﻧﺎ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﺑﻘﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ اﻟﺘﻲ ﻧﺤﺘﺎج إﻟﻰ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻬﺎ ﻟﺘﻜﻮﻳﻦ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻣﺪى ﻗﻴﺎﺳﻪ ،������ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻪ ������Gواﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻪ .������Gواﻵن ،ﺛﻤﺔ ﺷﻲء ﻣﻬﻢ آﺧﺮ ﻳﺠﺐ أن ﻧﺬﻛﺮه، وﻫﻮ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻜﻮن ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘ ًﺮا ﺑﺘﻮﺻﻴﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ وﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣ ًﻌﺎ ،ﻓﻌﻠﻴﻨﺎ إﺟﺮاء ﺗﻌﺪﻳﻠﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .اﻟﻤﺸﻜﻠﺔ اﻷوﻟﻰ اﻟﺘﻲ ﻧﺤﺘﺎج إﻟﻰ ﻣﻌﺎﻟﺠﺘﻬﺎ ﻫﻲ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﻳﻤﻜﻨﻬﺎ ﻗﻴﺎس اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ أي ﻣﻦ اﻻﺗﺠﺎﻫﻴﻦ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ وﺟﻮد
ﺻﻔﺮ ﻓﻲ ﻣﻨﺘﺼﻒ ﺗﺪرﻳﺠﻬﺎ ﺑﻮﺟﻪ ﻋﺎم ،وأن اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺳﻴﻨﺤﺮف إﻣﺎ إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ﻣﻊ ﻣﺮور اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻣﺎ ،أو إﻟﻰ اﻟﻴﺴﺎر ﻋﻨﺪ ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر. واﻵن ،إذا ﻛﻨﺎ ﻧﺼﻤﻢ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ أو ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،DCﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﻧﺮﻳﺪ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻪ ﻟﻘﻴﺎس ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه واﺣﺪ ﻓﻘﻂ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻫﻤﺎل ﻧﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﻷن ﻣﺎ ﻧﻬﺘﻢ ﺑﻪ ﻓﻘﻂ ﻫﻮ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ،اﻟﺬي ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ وﺟﻮد ﺗﻴﺎر ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻣﻌﻴﻦ .أﻣﺎ اﻟﻤﺸﻜﻠﺔ اﻷﺧﺮى اﻟﺘﻲ ﻳﻨﺒﻐﻲ اﻟﻌﻤﻞ ﻋﻠﻴﻬﺎ ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻬﻲ أﻧﻪ ،ﺣﺘﻰ اﻵن ،ﻳﻘﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .ﻟﻜﻨﻨﺎ أوﺿﺤﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ أﻧﻪ إذا ﻛﺎن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف IGﻳﻤﺮ ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺈن اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ اﻟﺬي ﻧﻜﻮﻧﻪ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻫﺬا اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺳﻴﻜﻮن اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻪ .������وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻟﺤﺴﺎب ﻗﻴﻤﺔ ������اﻟﺘﻲ ﺳﻨﻜﺘﺒﻬﺎ ﻣﻜﺎن ������Gﻋﻠﻰ ﺗﺪرﻳﺞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل ،إذا ﻛﻨﺎ ﻧﺴﺘﺨﺪم ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘ ًﺮا ﻟﻪ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ������Gﻗﻴﻤﺘﻬﺎ 100أوم واﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ������G ﻣﻘﺪاره 100ﻣﻴﻜﺮوأﻣﺒﻴﺮ ،وﻧﺴﺘﺨﺪم ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻬﺎ ﺧﻤﺴﺔ ﻛﻴﻠﻮ أوم ،إذن ﻓﻤﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ������ ﻳﺴﺎوي 100ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺳﺘﺔ أﻣﺒﻴﺮ ،أي ،������Gﻓﻲ 5000أوم ،أي ،������Mزاﺋﺪ 100أوم ،أي .������Gﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻨﺎﺗﺞ 0.51 ﻓﻮﻟﺖ ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻛﺘﺎﺑﺘﻪ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻋﻨﺪ ﻣﻮﺿﻊ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻋﻠﻰ ﺗﺪرﻳﺞ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .إذن ﺑﻤﺠﺮد أن ﻧﺨﺘﺎر ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ،وﻧﻮﺻﻠﻬﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺎﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وﻧﻌﺎﻳﺮ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ،ﻳﺼﺒﺢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺟﺎﻫ ًﺰا ﻟﻼﺳﺘﺨﺪام. وﺑﺎﻟﻄﺒﻊ ،ﻓﺈن ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻟﻴﺲ اﻟﺘﻄﺒﻴﻖ اﻟﻮﺣﻴﺪ ﻟﻠﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .ﻓﺎﻷﻛﺜﺮ ﺷﻴﻮ ًﻋﺎ ﻫﻮ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﺘﺨﺪم اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻟﻘﻴﺎس اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﻠﻰ ﻛﻞ ﻣﻜﻮن ﻣﻨﻔﺮد ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺬه .ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﺑﻄﺎرﻳﺔ وﻣﻘﺎوﻣﺘﺎن ﻣﻮﺻﻠﺘﺎن ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ .ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻗﻴﻤﺘﻲ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ﻫﻤﺎ ������واﺣﺪ و ������اﺛﻨﺎن ،ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺮﺗﻴﺐ .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة، ﺗﺆﺛﺮ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺑﻔﺮق ﺟﻬﺪ ،ﺳﻨﺴﻤﻴﻪ ،������وﻳﻨﺘﺞ ﻋﻨﻪ ﺗﻴﺎر ،ﺳﻨﺴﻤﻴﻪ .������ﻓﺈذا ﻛﻨﺎ ﻧﺤﻠﻞ داﺋﺮة ﻛﻬﺬه ،ﻗﺪ ﻳﻜﻮن ﻣﻦ اﻟﻤﻔﻴﺪ ﻗﻴﺎس اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻛﻞ ﻣﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ. وﻟﻘﻴﺎس اﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ������واﺣﺪ ،ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل ،ﻧﻮﺻﻞ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي ﻣﻊ ������واﺣﺪ .وﺑﺎﻟﻄﺒﻊ، ﻧﻌﻠﻢ أن اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻳﺘﻜﻮن ﻓﻲ اﻷﺳﺎس ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ،������Mوﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ .������Gوﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻓﻲ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻛﻬﺬا ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﺗﺆدي ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ وﻇﻴﻔﺔ أﺧﺮى ﻣﻔﻴﺪة. ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻳﻨﻘﺴﻢ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺪاﺧﻞ إﻟﻰ ﺗﻴﺎرﻳﻦ أﺻﻐﺮ. ﻟﻨﻔﺘﺮض أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﺘﺪﻓﻖ ﻋﺒﺮ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻳﺴﻤﻰ ،������Vواﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������واﺣﺪ ﻳﺴﻤﻰ .������Rوﻗﺪ ﻳﺴﺒﺐ اﻧﻘﺴﺎم اﻟﺘﻴﺎر ﻣﺸﻜﻠﺔ ﻣﺤﺘﻤﻠﺔ؛ إذ إﻧﻪ ﻗﺪ ﻳﺆدي إﻟﻰ ﺗﻘﻠﻴﻞ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﺘﺪﻓﻖ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������واﺣﺪ .وﻣﺮة أﺧﺮى، ﻳﻮﺿﺢ ﻟﻨﺎ ﻗﺎﻧﻮن أوم أﻧﻪ إذا اﻧﺨﻔﺾ اﻟﺘﻴﺎر ،ﻓﺴﻴﻨﺨﻔﺾ اﻟﺠﻬﺪ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻫﻨﺎ ﺳﻴﺆدي ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ إﻟﻰ ﺗﻘﻠﻴﻞ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﻧﺤﺎول ﻗﻴﺎﺳﻪ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻻ ﻧﺮﻳﺪه ﻣﻦ ﺟﻬﺎز ﻗﻴﺎس دﻗﻴﻖ .ﻟﺤﺴﻦ اﻟﺤﻆ ،ﻳﻤﻜﻦ ﺣﻞ ﻫﺬه اﻟﻤﺸﻜﻠﺔ
ﻋﻤﻠﻴﺎ ﻣﻦ ﺧﻼل وﺟﻮد اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .ﺗﻀﻤﻦ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ زﻳﺎدة اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻟﺘﺼﺒﺢ ﻋﺎﻟﻴﺔ ﻧﺴﺒﻴﺎ. وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ﻣﻘﺪا ًرا ﺻﻐﻴ ًﺮا ﺟﺪا ﻓﻘﻂ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻳﺘﺪﻓﻖ ﻋﺒﺮ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .وﺑﻤﺎ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ������Vﺻﻐﻴﺮ ﺟﺪا ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������Rﻳﺴﺎوي ﺗﻘﺮﻳ ًﺒﺎ اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﺑﺎﻗﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .������ ،ﻣﺎ ﻧﺴﺘﺨﻠﺼﻪ ﻣﻦ ذﻟﻚ ﻫﻮ أن ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي ﻣﻊ ������واﺣﺪ ﻻ ﻳﺤﺪث إﻻ ﺗﻐﻴ ًﺮا ﻣﻬﻤ ًﻼ ﻓﻲ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ������واﺣﺪ ،وﻣﻦ ﺛﻢ ﻳﺤﺪث ﺗﻐﻴ ًﺮا ﻣﻬﻤ ًﻼ ﻓﻲ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ������واﺣﺪ .وﺑﻌﺪ أن ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻛﻴﻔﻴﺔ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ واﺳﺘﺨﺪاﻣﻪ ،ﻟﻨﺤﺎول اﻹﺟﺎﺑﺔ ﻋﻦ ﺳﺆال ﺗﺪرﻳﺒﻲ. ﻳﻤﺜﻞ اﻟﺸﻜﻞ داﺋﺮة ﻣﻜﻮﻧﺔ ﻣﻦ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻮﺻﻞ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﺗﺴﺎوي 50 ﻣﺜ ًﻼ ﻣﻦ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﻣﺎ ﻧﺴﺒﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،������G ،إﻟﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ������M ،؟ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﺨﻄﻂ داﺋﺮة ﺑﻬﺎ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺗﺴﻤﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻣﻮﺻﻼن ﺑﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ .ﻟﻨﺒﺪأ ﺑﺎﻟﺘﺬﻛﻴﺮ ﺑﺄن ﻣﺼﻄﻠﺢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻳﺼﻒ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺗﺴﺘﺨﺪم ﻓﻲ ﺗﻜﻮﻳﻦ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .ﻋﻠﻰ وﺟﻪ اﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ،ﻫﺬا ﻫﻮ اﻻﺳﻢ اﻟﺬي ﻳﻄﻠﻖ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،وﻫﻲ اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﺑﺎﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻛﻤﺎ ﻫﻲ اﻟﺤﺎل ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة .ﻫﺬه اﻟﻤﺠﻤﻮﻋﺔ ،اﻟﺘﻲ ﺗﺘﻜﻮن ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ وﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﺗﺸﻜﻞ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘ ًﺮا .وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻓﺈن ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ﺗﻤﺜﻞ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘ ًﺮا ﻳﺴﺘﺨﺪم ﻟﻘﻴﺎس ﺟﻬﺪ ﺑﻄﺎرﻳﺔ .اﻵن ،ﻳﻤﻜﻦ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻤﻔﺮده ﻟﻘﻴﺎس اﻟﺠﻬﺪ .ﻟﻜﻦ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﺑﺎﻟﻐﺔ اﻟﺤﺴﺎﺳﻴﺔ ﺑﺤﻴﺚ ﻻ ﻳﻤﻜﻨﻬﺎ ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﻮد إﻻ ﻓﻲ ﻣﺪى ﺻﻐﻴﺮ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ. ﺗﺘﻤﺜﻞ وﻇﻴﻔﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻓﻲ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻓﻲ أﻧﻬﺎ ﺗﺰﻳﺪ أو ﺗﻀﺎﻋﻒ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺒﻴﺮ أﻗﺼﻰ ﺟﻬﺪ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻘﻴﺴﻪ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﻓﻲ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ،ﻋﺎدة ﻣﺎ ﻧﺠﺪ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ،اﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ ،������Mأﻛﺒﺮ ﺑﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،اﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ .������Gوﻛﻤﺎ ﻧﺮى ،ﻳﻨﻄﺒﻖ اﻷﻣﺮ ﻧﻔﺴﻪ ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ .ﻧﻌﺮف ﻣﻦ اﻟﻤﻌﻄﻴﺎت أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﺗﺴﺎوي 50ﻣﺜ ًﻼ ﻣﻦ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. واﻟﻤﻄﻠﻮب ﻫﻮ ﺣﺴﺎب ﻧﺴﺒﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ������Gإﻟﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .������Mإذن ﻟﻨﺒﺪأ ﺑﻜﺘﺎﺑﺔ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﺼﻒ ﻣﻘﺪار ﻛﻞ ﺗﻴﺎر ﻣﻦ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺘﻴﺎرﻳﻦ ﺑﺪﻻﻟﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻴﻬﻤﺎ اﻟﻠﺘﻴﻦ أﻋﻄﻴﺖ ﻟﻨﺎ ﺑﻌﺾ اﻟﻤﻌﻄﻴﺎت ﻋﻨﻬﻤﺎ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻓﻌﻞ ذﻟﻚ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻧﻮن أوم اﻟﺬي ﻳﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻣﻮﺻﻞ ﻳﺴﺎوي ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺻﻞ ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺻﻞ .إذن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ������Gﻳﺴﺎوي ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ ،������Gﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ.������G ، وﺑﺎﻟﻤﺜﻞ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ������Mﻳﺴﺎوي ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ،اﻟﺬي ﺳﻨﺴﻤﻴﻪ ،������Mﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .������Mوﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ أن ﻧﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻟﻴﺲ
ﺑﺎﻟﻀﺮورة أن ﻳﻜﻮن ������Gو ������Mﻣﺘﺴﺎوﻳﻴﻦ .ﻓﻘﺪ ﻧﻔﺘﺮض ﺑﺒﺴﺎﻃﺔ أن ﻛﻼ ﻓﺮﻗﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻳﺴﺎوي اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﻮﻓﺮه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ .������Cﻟﻜﻦ ﻫﺬا ﻟﻴﺲ ﺻﺤﻴ ًﺤﺎ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺎت ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺒﻄﺎرﻳﺔ، ﻛﻤﺎ ﻫﻮ اﻟﺤﺎل ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ ،ﻓﺈن اﻧﺨﻔﺎض ﻣﺠﻤﻮع ﻓﺮوق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻛﻞ ﻣﻜﻮن ﻳﺴﺎوي إﺟﻤﺎﻟﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﻮﻓﺮه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ. ﺗﻄﻠﺐ ﻣﻨﺎ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ إﻳﺠﺎد ﻧﺴﺒﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ������Gإﻟﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .������Mوإﺣﺪى ﻃﺮق اﻟﺘﻌﺒﻴﺮ ﻋﻦ اﻟﻨﺴﺒﺔ ﺑﻴﻦ ������Gو ������Mﻫﻲ ﺣﺴﺎب ﻗﻴﻤﺔ ������Gﻋﻠﻰ ،������Mوﻫﻲ اﻟﺘﻲ ﻳﺠﺐ أن ﺗﺴﺎوي ������Gﻋﻠﻰ ������Gﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ������Mﻋﻠﻰ .������Mﻗﺴﻤﺔ ﻫﺬا اﻟﻜﺴﺮ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻜﺴﺮ ﺗﻤﺎﺛﻞ ﺿﺮب ﻫﺬا اﻟﻜﺴﺮ ﻓﻲ ﻣﻘﻠﻮب ﻫﺬا اﻟﻜﺴﺮ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻄﻴﻨﺎ ������Gﻋﻠﻰ ������Gﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ������ Mﻋﻠﻰ ،������Mوﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﺴﺎوي ������G������Mﻋﻠﻰ .������M������G ﺗﺨﺒﺮﻧﺎ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ ﺑﺄن ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﺗﺴﺎوي 50ﻣﺜ ًﻼ ﻣﻦ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ������M ﻳﺴﺎوي .������G 50وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ������Mﺑـ ������G 50ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﺳﻴﻤﻜﻨﻨﺎ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻣﻦ ﺣﺬف اﻟﻌﺎﻣﻞ اﻟﻤﺸﺘﺮك ������Gﻣﻦ اﻟﺒﺴﻂ واﻟﻤﻘﺎم ،ﻟﻴﺘﺒﻘﻰ ﻟﻨﺎ ������G 50ﻋﻠﻰ .������Mﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻫﺬا ﻳﺒﺴﻂ اﻟﻤﻘﺪار .ﻟﻜﻨﻨﺎ ﻟﻢ ﻧﺤﺼﻞ ﺑﻌﺪ ﻋﻠﻰ ﻗﻴﻤﺔ ﻋﺪدﻳﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﻨﺴﺒﺔ .وﻻ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺣﺴﺎب اﻟﻘﻴﻤﺘﻴﻦ اﻟﻔﻌﻠﻴﺘﻴﻦ ﻟـ ������Gو ������Mدون ﻣﻌﺮﻓﺔ ﺟﻬﺪ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ أو ًﻻ. ﻟﻜﻦ ،ﻗﺪ ﻳﺴﺎﻋﺪﻧﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺎت ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺒﻄﺎرﻳﺔ ،ﻓﺈن ﻣﻘﺪار اﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻛﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ ﻣﻊ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻬﺎ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﺳﺘﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻷﻛﺒﺮ ﻧﺴﺒﺔ أﻛﺒﺮ ﻣﻦ إﺟﻤﺎﻟﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﺘﺎح اﻟﺬي ﺗﻮﻓﺮه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .وﺑﻤﺎ أﻧﻨﺎ ﻧﻌﻠﻢ أن ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﺗﺴﺎوي 50ﻣﺜ ًﻼ ﻣﻦ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ،������M ،ﻳﺴﺎوي 50ﻣﺜ ًﻼ ﻣﻦ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .������G ،وﺑﺎﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ������Mﺑـ ������G 50ﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻧﺠﺪ أن ﻧﺴﺒﺔ ������Gإﻟﻰ ������Mﺗﺴﺎوي ������G 50 ﻋﻠﻰ ،������G 50وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﺴﺎوي واﺣ ًﺪا .وﻫﺬه ﻫﻲ إﺟﺎﺑﺔ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ. ﻟﻜﻦ ﺛﻤﺔ ﻃﺮﻳﻘﺔ أﺑﺴﻂ ﻟﻺﺟﺎﺑﺔ ﻋﻦ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ وﻻ ﺗﺘﻄﻠﺐ ﻣﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺤﺴﺎب اﻟﺠﺒﺮي .ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ،ﻟﺴﻨﺎ ﺑﺤﺎﺟﺔ ﺣﺘﻰ إﻟﻰ ﻣﻌﺮﻓﺔ ﻛﻴﻔﻴﺔ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .وﻻ ﻧﺤﺘﺎج إﻟﻰ ﻣﻌﺮﻓﺔ أي ﺷﻲء ﻋﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ،ﻳﻜﻔﻲ أن ﻧﻌﺮف أن ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﻜﻮﻧﻴﻦ ﻣﻮﺻﻼن ﻣ ًﻌﺎ ﻓﻲ داﺋﺮة واﺣﺪة ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ .ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻳﻜﻮن ﻣﻌﺪل ﺗﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ ،ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،اﻟﺘﻴﺎر ،ﻫﻮ ﻧﻔﺴﻪ ﻋﻨﺪ ﻛﻞ ﻧﻘﻄﺔ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ������Gﻳﺠﺐ أن ﻳﻜﻮن ﻣﺴﺎو ًﻳﺎ ﻟﻠﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .������Mوإذا ﻛﺎن ������G ﻳﺴﺎوي ،������Mﻓﺈن ������Gﻋﻠﻰ ������Mﻳﺴﺎوي واﺣ ًﺪا .وإذا ﻛﺎﻧﺖ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ، ﻓﺈن ﻧﺴﺒﺔ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ إﻟﻰ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﺗﺴﺎوي واﺣ ًﺪا. ﻟﻨﺨﺘﺘﻢ ﺑﻤﺮاﺟﻌﺔ اﻟﻨﻘﺎط اﻷﺳﺎﺳﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎﻫﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ .أو ًﻻ ،رأﻳﻨﺎ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻦ ﺗﻜﻮﻳﻦ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺑﺘﻮﺻﻴﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺗﻌﺮف ﺑﺎﺳﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ .ﺗﺰﻳﺪ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻣﺪى ﻗﻴﺎس
اﻟﺠﻬﺪ ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ وﺗﻤﻨﻌﻪ ﻣﻦ اﻟﺘﺄﺛﻴﺮ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺒﻴﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﻘﻴﺲ .وﻋﺮﻓﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ أﻧﻪ ﻟﺘﻜﻮﻳﻦ ﻓﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﺪ ﻟﺪﻳﻪ ،������ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻪ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ������Gوﺗﻴﺎر ﻣﺆد ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻪ ،������Gﻓﺈن ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻀﺎﻋﻔﺔ ﻟﻠﺠﻬﺪ ������Mاﻟﻼزﻣﺔ ﺗﺤﺴﺐ ﻣﻦ ﺧﻼل ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻋﺎدة ﺗﺮﺗﻴﺐ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ﻟﺤﺴﺎب ﻣﺪى ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﺪ ﻟﻠﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ .ﻫﺬا ﻫﻮ ﻣﻠﺨﺺ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ« . اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺼﻒ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻤﻘﺎوﻣﺎت ﺛﺎﺑﺘﺔ وﻣﺘﻐﻴﺮة ﻟﺘﺼﻤﻴﻢ أوﻣﻴﺘﺮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺴﺘﻤﺮ. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷوﻣﻴﺘﺮ اﻟﺤﺚ اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻔﺎت اﻟﻤﻮ ﱢﺻﻠﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤ ﱢﺮك ١٣:١٢
اﻟ َﺤﺚ ١٣:١٢ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻨﺘﻨﺎول ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷوﻣﻴﺘﺮ. اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺟﻬﺎز ﻳﺴﺘﺨﺪم ﻟﻘﻴﺎس اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻤﻜﻮن ﻣﺎ .ﻓﻲ ﻣﺨﻄﻄﺎت اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻤﺜﻴﻞ اﻷوﻣﻴﺘﺮ» ﺑﺤﺮف Ωداﺧﻞ داﺋﺮة .وﻓﻲ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة ﻫﺬا ،ﻳﺴﺘﺨﺪم اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻟﻘﻴﺎس ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﺧﺘﺒﺎر .������������ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ، ﺳﻨﺘﻌﺮف ﻋﻠﻰ ﻛﻴﻔﻴﺔ ﺗﻜﻮﻳﻦ أوﻣﻴﺘﺮ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﺑﻄﺎرﻳﺔ ،وﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺘﻐﻴﺮة ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺛﺎﺑﺘﺔ ﻣﻮﺻﻠﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ. إذن ﻟﻜﻲ ﻧﺒﺪأ ،ﻟﻨﻔﻜﺮ ﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ .وﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻟﻬﺎ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﺎ ،������������ ،وﻧﺮﻳﺪ ﺗﻜﻮﻳﻦ أوﻣﻴﺘﺮ ﻟﻜﻲ ﻧﺘﻤﻜﻦ ﻣﻦ ﻗﻴﺎس ﻗﻴﻤﺔ .������������ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﺑﺄن ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻜﻮن ﻣﺎ ﺗﺤﺴﺐ ﺑﻘﺴﻤﺔ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻃﺮﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻜﻮن ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻴﻪ .ﻟﺬا ،ﻛﻘﺎﻋﺪة ﻋﺎﻣﺔ ،إذا اﺳﺘﻄﻌﻨﺎ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ﻣﻌﻠﻮم ������ﻋﻠﻰ ﻃﺮﻓﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺛﻢ ﻗﻤﻨﺎ ﺑﻘﻴﺎس اﻟﺘﻴﺎر ،������ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إذن ﺣﺴﺎب ﻗﻴﻤﺔ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺑﻘﺴﻤﺔ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻴﺎر. ﻣﻊ وﺿﻊ ﻫﺬا ﻓﻲ اﻻﻋﺘﺒﺎر ،ﻓﻠﻨﻮﺻﻞ ﺑﻄﺎرﻳﺔ ﺑﺎﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .واﻵن ﺑﻌﺪ أن ﻃﺒﻘﻨﺎ ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ،ﻧﺴﻤﻴﻪ ،������ﻋﻠﻰ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺳﻨﺠﺪ أن ﻫﻨﺎك ﺗﻴﺎ ًرا ﻳﻤﺮ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ،وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻲ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر .������إذا ﻛﺎن ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻣﻌﻠﻮ ًﻣﺎ ،ﻓﻜﻞ ﻣﺎ ﻋﻠﻴﻨﺎ ﻓﻌﻠﻪ ﻫﻮ ﻗﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،������وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺣﺴﺎب اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻧﻮن أوم .ﻟﻠﻤﺴﺎﻋﺪة ﻓﻲ ﻗﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،ﻟﻨﻘﻢ ﺑﺈدﺧﺎل ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﻟﻨﺘﺬﻛﺮ ﺳﺮﻳ ًﻌﺎ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺟﻬﺎز ﻳﻤﻜﻨﻪ ﻗﻴﺎس ﺷﺪة ﺗﻴﺎر واﺗﺠﺎﻫﻪ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻣﺆﺷﺮ وﺗﺪرﻳﺞ. وﻛﻤﻼﺣﻈﺔ ﺟﺎﻧﺒﻴﺔ ﺳﺮﻳﻌﺔ ،ﻧﻈ ًﺮا ﻷن ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات ﺗﻘﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻛﻼ اﻻﺗﺠﺎﻫﻴﻦ ،ﻓﺈن اﻟﺼﻔﺮ ﻳﻘﻊ ﻓﻲ ﻣﻨﺘﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ .وﺑﻤﺎ أن اﻷوﻣﻴﺘﺮ اﻟﺬي ﻧﺤﺎول ﺗﻜﻮﻳﻨﻪ ﻋﺒﺎرة ﻋﻦ داﺋﺮة ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ ،أي ،داﺋﺮة ﻳﻤﺮ ﻓﻴﻬﺎ اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﺗﺠﺎه واﺣﺪ ﻓﻘﻂ ،إذن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻌﺪﻳﻞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺼﺒﺢ اﻟﺼﻔﺮ ﻋﻨﺪ أﺣﺪ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺘﺪرﻳﺞ .أﺻﺒﺤﺖ اﻟﻤﻜﻮﻧﺎت ﻣﻌﺪة اﻵن ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻨﺤﺮف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه اﺳﺘﺠﺎﺑﺔ ﻟﻤﺮور اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .ﺑﻮﺿﻊ ﻫﺬا اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ اﻟﻤﻌﺪل ﻗﻠﻴ ًﻼ ﻓﻲ ﻣﻜﺎﻧﻪ ،ﻳﺼﺒﺢ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻟﻠﺤﺼﻮل ﻋﻠﻰ ﻣﻌﻠﻮﻣﺎت ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ،وﻣﻦ ﺛﻢ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر. وﻷﻧﻨﺎ ﻧﺤﺎول ﺗﻜﻮﻳﻦ أوﻣﻴﺘﺮ ،ﻓﻌﻠﻴﻨﺎ ﺗﻐﻴﻴﺮ ﺗﺪرﻳﺞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻌﺮض ﻗﺮاءة اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ وﻟﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﺑﺄﻧﻪ إذا ﻛﺎن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ﺻﻐﻴ ًﺮا ﺟﺪا ،ﻓﺈن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻳﺠﺐ أن ﺗﻜﻮن ﻛﺒﻴﺮة ﺟﺪا .وﺑﺎﻟﻤﺜﻞ ،إذا ﻛﺎن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺗﻴﺎر ﻛﺒﻴﺮ ﺟﺪا ،ﻓﻼ ﺑﺪ أن ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺻﻐﻴﺮة .إذا أﺧﺬﻧﺎ ﻫﺬه اﻟﻔﻜﺮة إﻟﻰ ﺣﺪﻫﺎ اﻷﻗﺼﻰ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل
ﺑﺄﻧﻪ إذا ﻛﺎن اﻟﺘﻴﺎر ﻣﻨﻌﺪ ًﻣﺎ ﻓﻲ داﺋﺮة ﻣﺎ ،ﻓﻼ ﺑﺪ أن ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ﻟﻬﺎ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻻ ﻧﻬﺎﺋﻴﺔ .ﻫﺬا ﺳﻴﻜﻮن ﺑﻤﻨﺰﻟﺔ أن ﺗﻜﻮن اﻟﺪاﺋﺮة ﻣﻔﺘﻮﺣﺔ ،ﻣﺎ ﻳﺠﻌﻞ ﻣﻦ اﻟﻤﺴﺘﺤﻴﻞ ﻣﺮور ﺗﻴﺎر ﺑﻬﺎ. وﺑﻤﺎ أن اﻧﻌﺪام اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻻ ﻧﻬﺎﺋﻴﺔ ،إذن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻐﻴﻴﺮ ﺗﺪرﻳﺞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺤﻴﺚ إﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻓﺈﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻻ ﻧﻬﺎﺋﻴﺔ ﺑﺪ ًﻻ ﻣﻦ ﺗﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ ﺻﻔﺮ .وإذا ﻛﺎن ﻫﺬا اﻟﻄﺮف ﻣﻦ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﻳﻨﺎﻇﺮ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻻ ﻧﻬﺎﺋﻴﺔ ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﻧﺮﻳﺪ أن ﻳﻨﺎﻇﺮ اﻟﻄﺮف اﻵﺧﺮ ﻣﻦ ﺗﺪرﻳﺞ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ ﺻﻔﺮ. ﻧﻌﻠﻢ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮات أﺟﻬﺰة ﺑﺎﻟﻐﺔ اﻟﺤﺴﺎﺳﻴﺔ .وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻓﺈﻧﻬﺎ ﺗﺼﻞ ﻋﺎدة إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ﻋﻨﺪ ﻣﺮور ﺗﻴﺎر ﺻﻐﻴﺮ ﺟﺪا ،وﻋﺎدة ﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻓﻲ ﻧﻄﺎق اﻟﻤﻴﻜﺮو أﻣﺒﻴﺮ أو اﻟﻤﻠﻠﻲ أﻣﺒﻴﺮ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻲ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر .������������إذا أردﻧﺎ أن ﻧﻌﺪ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺼﻞ اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﺻﻔ ًﺮا ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﺑﺤﺎﺟﺔ إﻟﻰ إﺟﺮاء ﺑﻌﺾ اﻟﺘﻌﺪﻳﻼت ﻋﻠﻰ اﻟﺪاﺋﺮة ﺑﺤﻴﺚ ﺗﻜﻮن ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ،������������وﻫﻮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﺻﻔ ًﺮا. وﻟﺘﺤﻘﻴﻖ ﻫﺬا ،ﻋﻠﻴﻨﺎ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ﺑﺎﻟﺪاﺋﺮة ،ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺘﻐﻴﺮة ﻣﻤﺜﻠﺔ ﺑﻌﻼﻣﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻋﻠﻴﻬﺎ ﺳﻬﻢ ﻣﺎﺋﻞ ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺛﺎﺑﺘﺔ ﻋﺎدﻳﺔ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮة ﻫﻲ ،������������وﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺜﺎﺑﺘﺔ ﻫﻲ .������������وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺘﺤﺪث ﻋﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت ،ﻓﻤﻦ اﻟﻤﻬﻢ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أن اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻟﻪ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻪ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ اﻟﺨﺎﺻﺔ ﺑﻪ .������������ ،ﺗﺘﻤﺜﻞ وﻇﻴﻔﺔ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ اﻹﺿﺎﻓﻴﺘﻴﻦ ﻓﻲ ﺿﻤﺎن أﻻ ﺗﺰﻳﺪ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻤﺎ ﻳﻜﻔﻲ ﻹﺣﺪاث أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻤﺆﺷﺮه ،ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﻫﺬه ﺻﻔ ًﺮا. ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻵن إﺟﺮاء ﺑﻌﺾ اﻟﻌﻤﻠﻴﺎت اﻟﺤﺴﺎﺑﻴﺔ ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ﻗﻴﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﻼزﻣﺔ ﻟﻜﻲ ﻧﺼﻞ إﻟﻰ ﻣﺒﺘﻐﺎﻧﺎ .وﺑﻤﺎ أﻧﻨﺎ ﻧﺪرس اﻵن اﻟﻮﺿﻊ اﻟﺬي ﺗﺴﺎوي ﻓﻴﻪ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﺻﻔ ًﺮا ،ﻓﻬﺬا ﻳﻜﺎﻓﺊ اﻻﺳﺘﻌﺎﺿﺔ ﻋﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﺑﺴﻠﻚ .وﺑﻤﺎ أن ﻛﻞ ﻫﺬه اﻟﻌﻨﺎﺻﺮ ﺗﻤﺜﻞ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ أوﻣﻴﺘﺮ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﻧﻮﺻﻞ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺑﺪاﺋﺮة ﻗﺼﺮ .وﻹﻳﺠﺎد ﻗﻴﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﺘﻲ ﻋﻠﻴﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻬﺎ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻧﻮن أوم .ﻧﺮﻳﺪ ﺗﻜﻮﻳﻦ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ،ﺑﺤﻴﺚ ﺗﻜﻮن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻜﺎﻓﺌﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ﻛﺎﻓﻴﺔ ﻟﺠﻌﻞ اﻟﺘﻴﺎر ﻻ ﻳﺰﻳﺪ ﻋﻦ ،������������ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﺻﻔ ًﺮا .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﻧﺮﻳﺪ أن ﻧﻌﺮف ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻸوﻣﻴﺘﺮ ،اﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ ،������Ωاﻟﺘﻲ ﺗﺤﻘﻖ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ. دﻋﻮﻧﺎ أﻳ ًﻀﺎ ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻋﺪة ﻣﻘﺎوﻣﺎت ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻓﺈن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻜﺎﻓﺌﺔ ������������ﺗﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ﻗﻴﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻜﺎﻓﺌﺔ ﻟﺠﻤﻴﻊ ﻣﻜﻮﻧﺎت اﻷوﻣﻴﺘﺮ اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺗﺴﺎوي ،������������ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮة ،زاﺋﺪ ،������������ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺜﺎﺑﺘﺔ ،زاﺋﺪ ،������������ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .إذن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ������Ω ﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺑـ ������������زاﺋﺪ ������������زاﺋﺪ .������������وإذا ﻃﺮﺣﻨﺎ ������������و ������������ﻣﻦ ﻛﻼ ﻃﺮﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،ﻓﺴﻴﺘﺒﻘﻰ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻦ ﺣﺴﺎب اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﺤﺘﺎﺟﻬﺎ ﻟﻀﺒﻂ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮة ﻟﻜﻲ ﻧﻌﺎﻳﺮ ﻣﻮﺿﻊ اﻟﺼﻔﺮ ﺑﺸﻜﻞ ﺻﺤﻴﺢ ﻋﻠﻰ اﻷوﻣﻴﺘﺮ.
ﻧﻈ ًﺮا ﻟﻄﺒﻴﻌﺔ ﺳﻬﻮﻟﺔ ﺗﻌﺪﻳﻞ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮة ﻣﻦ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻟﻌﻤﻠﻴﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻌﺎﻳﺮة اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮة اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺑﺸﻜﻞ ﺻﺤﻴﺢ ﺑﺒﺴﺎﻃﺔ ﻣﻦ ﺧﻼل ﺗﻘﻠﻴﻠﻬﺎ ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻬﺎ اﻟﻘﺼﻮى ﺣﺘﻰ ﻳﺼﻞ ﻣﺆﺷﺮ اﻷوﻣﻴﺘﺮ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف .وﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ،ﺳﻨﻌﺮف أن أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﻳﻨﺎﻇﺮ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﺧﺘﺒﺎر ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا .ﻟﺬا ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻛﺘﺎﺑﺔ ﺻﻔﺮ ﺑﺜﻘﺔ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻄﺮف ﻣﻦ اﻟﺘﺪرﻳﺞ .إذن ﻟﺪﻳﻨﺎ اﻵن أوﻣﻴﺘﺮ ﻣﺠﻤﻊ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺎﻣﻞ وﻣﻌﺎﻳﺮ ﺑﺸﻜﻞ ﺻﺤﻴﺢ .إذا أﻋﺪﻧﺎ إدﺧﺎل ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﺧﺘﺒﺎر ،ﻓﺴﻴﺘﻐﻴﺮ اﻟﻤﺆﺷﺮ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﻟﻴﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺘﻬﺎ .ﻟﻜﻦ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﺸﻜﻠﺔ ﻫﻨﺎ .ﻳﻘﻴﺲ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻗﻴﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻦ ∞ إﻟﻰ ﺻﻔﺮ .ﻟﻜﻨﻨﺎ ﻻ ﻧﻌﺮف ﻣﺎذا ﺗﻨﺎﻇﺮ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ أي ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﻘﻴﻢ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﻓﻲ ﻣﻨﺘﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ. ﻟﺤﺴﻦ اﻟﺤﻆ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺣﺴﺎب ﺗﺪرﻳﺞ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﺣﻘﻴﻘﺔ أن اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ ﻃﺮدﻳﺎ ﻣﻊ اﻟﺘﻴﺎر .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ إذا ﻛﺎن اﻟﺘﻴﺎر ������������ﻛﺎﻓ ًﻴﺎ ﻻﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺎﻣﻞ ،ﻓﺈن ﻧﺼﻒ ﻣﻘﺪار ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﺳﻴﺆدي إﻟﻰ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ ﻧﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ،واﺿ ًﻌﺎ اﻟﻤﺆﺷﺮ ﻓﻲ ﻣﻨﺘﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﺗﻤﺎ ًﻣﺎ .وﺑﺎﻟﻤﺜﻞ ،ﻓﺈن ﺗﻴﺎ ًرا ﻣﻘﺪاره رﺑﻊ ������������ﻳﺆدي إﻟﻰ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ رﺑﻊ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ،وﻫﻜﺬا. واﻵن ،ﻟﻮ أﻋﺪﻧﺎ ﺗﺮﺗﻴﺐ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻟﺠﻌﻞ ������ﻓﻲ ﻃﺮف ﺑﻤﻔﺮده ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺪار ������ﻳﺴﺎوي ������ﻋﻠﻰ .������وﺑﻤﺎ أن ������ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ﺛﺎﺑﺖ ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ،������وﻫﻮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ ﻋﻜﺴﻴﺎ ﻣﻊ ،������������وﻫﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ ،ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل ،أﻧﻨﺎ إذا ﺿﺮﺑﻨﺎ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻓﻲ اﺛﻨﻴﻦ ،ﻓﺈن اﻟﺘﻴﺎر ﺳﻴﻘﻞ ﺑﻤﻘﺪار اﻟﻨﺼﻒ ،أو إذا ﺿﺮﺑﻨﺎ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻓﻲ أرﺑﻌﺔ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﺳﻨﻘﺴﻢ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ ﻋﻠﻰ أرﺑﻌﺔ. أوﺿﺤﻨﺎ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ أﻧﻪ ﻟﻼﻧﺘﻘﺎل ﻣﻦ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﻤﺆﺷﺮ ،اﻟﺬي ﻳﺤﺪث ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺴﺎوي ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﺻﻔ ًﺮا ،إﻟﻰ اﻧﺤﺮاﻓﻪ إﻟﻰ ﻧﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ،ﺳﻨﺤﺘﺎج إﻟﻰ ﺗﻘﻠﻴﻞ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﻤﻘﺪار اﻟﻨﺼﻒ .وﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﺑﺄﻧﻪ ﻟﺘﻘﻠﻴﻞ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﻤﻘﺪار اﻟﻨﺼﻒ ،ﻋﻠﻴﻨﺎ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ إذا أﺿﻔﻨﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﺧﺘﺒﺎر وﺗﺤﺮك اﻟﻤﺆﺷﺮ إﻟﻰ ﻧﺼﻒ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ،ﻓﺈن إﺿﺎﻓﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﻫﺬه ﻻ ﺑﺪ أن ﺗﻀﺎﻋﻒ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺋﺮة ﺑﺎﻟﻜﺎﻣﻞ. وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﺗﺴﺎوي ﺗﻤﺎ ًﻣﺎ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻘﻴﺴﺔ ﺑﻤﻮﺿﻊ ﻧﺼﻒ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﺗﺴﺎوي ،������Ωﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻧﻔﺴﻪ ،اﻟﺘﻲ ﺗﺴﺎوي ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮة زاﺋﺪ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺜﺎﺑﺘﺔ زاﺋﺪ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻛﻤﺎ ﻫﻮ ﻣﻮﺿﺢ ﻫﻨﺎ. وﺑﺎﺗﺒﺎع ﻧﻔﺲ اﻟﻤﻨﻄﻖ ،ﻓﺈن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺸﺎر إﻟﻴﻬﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﺳﺘﺴﺎوي ﻧﺼﻒ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻷوﻣﻴﺘﺮ. واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﺸﺎر إﻟﻴﻬﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ﺳﺘﺴﺎوي ﺿﻌﻒ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻷوﻣﻴﺘﺮ .وﻫﻜﺬا ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﺗﺪرﻳﺞ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻏﻴﺮ ﻣﻨﺘﻈﻢ ،وذﻟﻚ ﺑﺴﺒﺐ ﺗﻨﺎﺳﺐ اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻃﺮدﻳﺎ ﻣﻊ اﻟﺘﻴﺎر وﺗﻨﺎﺳﺐ اﻟﺘﻴﺎر ﻋﻜﺴﻴﺎ ﻣﻊ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻻﻧﺤﺮاف ﻻ ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ ﻃﺮدﻳﺎ ﻣﻊ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﻘﻴﺴﻬﺎ. ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﺑﻌﺪ أن رأﻳﻨﺎ ﻛﻴﻒ ﻧﻜﻮن أوﻣﻴﺘﺮ وﻧﻌﺎﻳﺮه وﻛﻴﻒ ﻧﻔﺴﺮ اﻟﻘﺮاءة ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺞ ،ﻟﻨﺤﺎول اﻹﺟﺎﺑﺔ ﻋﻦ ﺳﺆال.
ﻳﻮﺿﺢ اﻟﺸﻜﻞ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﻳﻤﻜﻦ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻬﺎ أوﻣﻴﺘﺮ .ﺗﺴﺘﺨﺪم اﻟﺪاﺋﺮة ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘ ًﺮا ،وﻣﺼﺪر ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ ﺑﺠﻬﺪ ﻣﻌﻠﻮم، وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺛﺎﺑﺘﺔ ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺘﻐﻴﺮة .اﻟﺰاوﻳﺔ ������ﻫﻲ زاوﻳﺔ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﺘﺪرﻳﺞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وﺻﻠﺖ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﺎن ������ واﺣﺪ و ������اﺛﻨﺎن ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻟﻘﻴﺎس ﻗﻴﻤﺘﻬﻤﺎ .ﺗﻘﻞ زاوﻳﺔ اﻧﺤﺮاف اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺎﻟﺰاوﻳﺔ ������ﻋﻨﺪ ﺗﻮﺻﻴﻠﻪ ﺑﺎﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������واﺣﺪ، وﺗﻘﻞ زاوﻳﺔ اﻧﺤﺮاﻓﻪ ﺑﺎﻟﺰاوﻳﺔ ������ﻋﻨﺪ ﺗﻮﺻﻴﻠﻪ ﺑﺎﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������اﺛﻨﻴﻦ .أي ﻣﻤﺎ ﻳﻠﻲ ﻳﻮﺿﺢ اﻟﻌﻼﻗﺔ ﺑﻴﻦ ﻗﻴﻤﺘﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ������ واﺣﺪ و ������اﺛﻨﻴﻦ؟ )أ( ������واﺣﺪ ﺗﺴﺎوي ������اﺛﻨﻴﻦ) ،ب( ������واﺣﺪ أﻗﻞ ﻣﻦ ������اﺛﻨﻴﻦ) ،ج( ������واﺣﺪ أﻛﺒﺮ ﻣﻦ ������اﺛﻨﻴﻦ. ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﺆال ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﺨﻄﻂ ﻟﺪاﺋﺮة أوﻣﻴﺘﺮ .وﻟﺪﻳﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ ﻣﺨﻄﻂ ﻟﻨﻔﺲ اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻟﻜﻦ ﻫﺬه اﻟﻤﺮة ﺑﺘﻮﺻﻴﻞ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������ واﺣﺪ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﺛﻢ ﻧﻔﺲ اﻟﺪاﺋﺮة ﻣﺮة أﺧﺮى ،ﻟﻜﻦ ﺑﺘﻮﺻﻴﻞ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������اﺛﻨﻴﻦ ﻣﻜﺎن ������واﺣﺪ .إذن ،ﻟﻨﺒﺪأ ﺑﺘﺬﻛﻴﺮ أﻧﻔﺴﻨﺎ ﺑﺄن اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺟﻬﺎز ﻳﻘﻴﺲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻜﻮن ،ﻣﺜﻞ ������واﺣﺪ أو ������اﺛﻨﻴﻦ .ﻟﻘﻴﺎس ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﻜﻮن ﻣﺎ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﻮﺻﻠﻪ ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ .وﻳﺸﻴﺮ اﻧﺤﺮاف ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،اﻟﻤﻤﺜﻞ ﻓﻲ ﻣﺨﻄﻂ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ ������داﺧﻞ داﺋﺮة ،إﻟﻰ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ. ﻣﻦ اﻟﻤﻔﻴﺪ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أن ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺴﺘﺠﻴﺐ ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ﻟﻠﺘﻴﺎر .واﻟﻔﻜﺮة اﻟﺘﻲ ﻳﻘﻮم ﻋﻠﻴﻬﺎ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻫﻲ أﻧﻪ ﻋﻨﺪ ﺗﺄﺛﻴﺮ ﺟﻬﺪ ﻣﻌﻠﻮم ﻋﻠﻰ داﺋﺮة ﺗﺤﺘﻮي ﻋﻠﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﺧﺘﺒﺎر وﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ،ﻓﺈن اﻟﻤﺆﺷﺮ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺳﻴﺴﺘﺠﻴﺐ ﻟﻤﻘﺪار اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﻧﻌﻠﻢ أﻳ ًﻀﺎ أﻧﻪ إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻗﻴﻤﺔ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻻﺧﺘﺒﺎر ﻛﺒﻴﺮة ﺟﺪا ،ﻓﻠﻦ ﻳﻤﺮ ﺳﻮى ﺗﻴﺎر ﺻﻐﻴﺮ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎﺑﻞ ،إذا ﻛﺎﻧﺖ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺻﻐﻴﺮة ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ،ﻓﺴﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ﺗﻴﺎر أﻛﺒﺮ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة. ﻫﺬه اﻟﻌﻼﻗﺔ ﻳﻠﺨﺼﻬﺎ ﻗﺎﻧﻮن أوم ������ ،ﻳﺴﺎوي ������ﻋﻠﻰ .������إذا اﻋﺘﺒﺮﻧﺎ أن ������ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ،و ������ﻫﻮ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﻧﺆﺛﺮ ﺑﻪ ﻋﻠﻰ اﻟﺪاﺋﺮة ،و ������ﻫﻮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻪ ﺑﺰﻳﺎدة ،������أي اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،ﺑﻤﻘﺪار ﻣﻌﻴﻦ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﺳﻨﻘﻠﻞ ،������ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،ﺑﻤﻘﺪار ﻣﺘﻨﺎﺳﺐ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ﺗﻨﺎﺳ ًﺒﺎ ﻋﻜﺴﻴﺎ ﻣﻊ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة .واﻵن ،إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﻟﻤﺨﻄﻂ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر ،ﻓﺴﻨﻼﺣﻆ أن ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻳﺼﻞ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻪ .وﻋﺮ ًﺿﺎ ،ﺳﻤﻴﺖ زاوﻳﺔ ﻫﺬا اﻻﻧﺤﺮاف .������ ﻟﻜﻞ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺷﺪة ﺗﻴﺎر ﻣﻌﻴﻨﺔ ﺗﺴﺒﺐ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﻤﺆﺷﺮ .وﺳﻨﺠﺪ ﺑﻮﺟﻪ ﻋﺎم أن ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻫﺬه ﺗﻘﻊ ﻓﻲ ﻧﻄﺎق اﻟﻤﻠﻠﻲ أﻣﺒﻴﺮ أو اﻟﻤﻴﻜﺮو أﻣﺒﻴﺮ .وأن أي ﺗﻴﺎر أﺻﻐﺮ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﻟﻦ ﻳﺘﺴﺒﺐ إﻻ ﻓﻲ اﻧﺤﺮاف ﺟﺰﺋﻲ ﻟﻠﻤﺆﺷﺮ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻤﻜﻦ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻣﻦ ﻗﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻫﺬه ﺑﻔﺎﻋﻠﻴﺔ .ﻟﻜﻦ أي ﺗﻴﺎر أﻛﺒﺮ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﺳﻴﺆدي إﻟﻰ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺎﻣﻞ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﻤﻔﺮده ﻻ ﻳﺠﺪي ﻧﻔ ًﻌﺎ إﻻ ﻓﻲ ﻗﻴﺎس اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻧﻄﺎق ﺻﻐﻴﺮ وﻣﺤﺪد .وﻫﻨﺎ ﻳﺄﺗﻲ دور ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت. ﺗﺘﻤﺜﻞ وﻇﻴﻔﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮة واﻟﺜﺎﺑﺘﺔ ﻓﻲ ﺿﻤﺎن أن اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺑﻤﻔﺮده ﻳﻮﻓﺮ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻛﺎﻓﻴﺔ وﺣﺴﺐ ﺗﺠﻌﻞ اﻟﺘﻴﺎر ﻻ ﻳﺰﻳﺪ ﻋﻦ ﻣﺎ ﻳﻜﻔﻲ ﻹﺣﺪاث أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻠﻤﺆﺷﺮ .وﺑﻤﺠﺮد أن ﻳﺘﺤﻘﻖ ذﻟﻚ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل ﺑﺄن اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺗﻤﺖ ﻣﻌﺎﻳﺮﺗﻪ.
وﻋﻨﺪ ﺣﺪوث ذﻟﻚ ،ﻓﺈن ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﻳﺰﻳﺪ ﻣﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ،وﻣﻦ ﺛﻢ ﻳﻘﻠﻞ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺼﺒﺢ أﻗﻞ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﺴﺒﺐ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻋﻠﻰ ﺗﺪرﻳﺞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. وﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺮﺣﻠﺔ ،ﻗﺪ ﻳﻜﻮن ﻣﻦ اﻟﻤﻔﻴﺪ أن ﻧﺬﻛﺮ أﻧﻔﺴﻨﺎ ﺑﺄﻧﻪ ﻋﻨﺪ ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻓﺈن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﺗﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ﻗﻴﻢ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﻔﺮدﻳﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﻧﻌﻠﻢ أن ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﻳﺰﻳﺪ ﻣﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ،وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ﻳﺘﺴﺒﺐ ذﻟﻚ ﻓﻲ ﺗﺮاﺟﻊ ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻦ أﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻟﻪ ﻧﺘﻴﺠﺔ ﻻﻧﺨﻔﺎض اﻟﺘﻴﺎر .وﻛﻠﻤﺎ زادت ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﻮﺻﻠﻬﺎ ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،زاد اﻟﻤﻘﺪار اﻟﺬي ﻳﺘﺮاﺟﻊ ﺑﻪ ﻣﺆﺷﺮ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ. ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﺆال ،ﻋﻠﻤﻨﺎ أن ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������واﺣﺪ ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ،ﻳﺆدي إﻟﻰ ﺗﺮاﺟﻊ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺑﺰاوﻳﺔ .������وﻋﻠﻤﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ أن ﺗﻮﺻﻴﻞ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������اﺛﻨﻴﻦ ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺳﻴﺆدي إﻟﻰ ﺗﺮاﺟﻊ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺑﺰاوﻳﺔ .������وﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ أن ﻧﻌﺮف أن ������أﻛﺒﺮ ﻣﻦ .������ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﺗﻮﺻﻴﻞ ������اﺛﻨﻴﻦ ﺑﺎﻷوﻣﻴﺘﺮ ﻳﺆدي إﻟﻰ ﺗﺮاﺟﻊ اﻧﺤﺮاف اﻟﻤﺆﺷﺮ ﺑﻤﻘﺪار أﻛﺒﺮ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������اﺛﻨﻴﻦ ﻻ ﺑﺪ أن ﺗﻘﻠﻞ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ﺑﻤﻘﺪار أﻛﺒﺮ ﻣﻦ ������واﺣﺪ .وﻣﻦ ﺛﻢ، ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﻨﺘﺎج أن ������اﺛﻨﻴﻦ أﻛﺒﺮ ﻣﻦ ������واﺣﺪ ،أو أن ������واﺣﺪ أﻗﻞ ﻣﻦ ������اﺛﻨﻴﻦ. إذا ﻗﻠﺖ زاوﻳﺔ اﻧﺤﺮاف اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﺑﺰاوﻳﺔ ������ﻋﻨﺪ ﺗﻮﺻﻴﻞ ������واﺣﺪ ،وﻗﻠﺖ زاوﻳﺔ اﻧﺤﺮاﻓﻪ ﺑﺰاوﻳﺔ ������ﻋﻨﺪ ﺗﻮﺻﻴﻞ ������ اﺛﻨﻴﻦ وﻛﺎﻧﺖ ������أﻛﺒﺮ ﻣﻦ ،������ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﻨﺘﺎج أن ﻣﻘﺎوﻣﺔ ������واﺣﺪ أﻗﻞ ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ������اﺛﻨﻴﻦ. واﻵن ﻓﻠﻨﺮاﺟﻊ اﻟﻨﻘﺎط اﻷﺳﺎﺳﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎﻫﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ .أو ًﻻ ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻜﻮﻳﻦ أوﻣﻴﺘﺮ ﻣﻦ ﺧﻼل ﺗﻮﺻﻴﻞ« ﻣﺼﺪر ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﺛﺎﺑﺘﺔ ،وﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻣﺘﻐﻴﺮة ،وﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮاﻟﻲ ﺑﻌﻀﻬﻢ ﺑﺒﻌﺾ .وﻗﺪ أوﺿﺤﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ أﻧﻪ ﻟﻤﻌﺎﻳﺮة اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،ﻳﺠﺐ اﺧﺘﻴﺎر ﻗﻴﻤﺘﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ اﻟﺜﺎﺑﺘﺔ واﻟﻤﺘﻐﻴﺮة ،ﺑﺤﻴﺚ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻮﺻﻞ اﻷوﻣﻴﺘﺮ ﺑﺪاﺋﺮة ﻗﺼﺮ ،ﻳﻜﻮن اﻟﺘﻴﺎر ﻣﺴﺎو ًﻳﺎ ﻟﻠﺘﻴﺎر اﻟﻤﺆدي ﻷﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﺗﻤﺎ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ﺗﺪرﻳﺞ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .وأﺧﻴ ًﺮا ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أن اﻷوﻣﻴﺘﺮات ﻟﻬﺎ ﺗﺪرﻳﺞ ﻏﻴﺮ ﻣﻨﺘﻈﻢ ،ﻳﺘﻔﺎوت ﻣﻦ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻻ ﻧﻬﺎﺋﻴﺔ ﻳﺸﺎر إﻟﻴﻬﺎ ﺑﺼﻔﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﺆﺷﺮ اﻧﺤﺮاف اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ إﻟﻰ ﻣﻘﺎوﻣﺔ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ ﺻﻔﺮ، ﻳﺸﺎر إﻟﻴﻬﺎ ﺑﺄﻗﺼﻰ اﻧﺤﺮاف ﻓﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ .ﻫﺬا ﻣﻠﺨﺺ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷوﻣﻴﺘﺮ. اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ
اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
Search
Read the Text Version
- 1
- 2
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- 66
- 67
- 68
- 69
- 70
- 71
- 72
- 73
- 74
- 75
- 76
- 77
- 78
- 79
- 80
- 81
- 82
- 83
- 84
- 85
- 86
- 87
- 88
- 89
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- 95
- 96
- 97
- 98
- 99
- 100
- 101
- 102
- 103
- 104
- 105
- 106
- 107
- 108
- 109
- 110
- 111
- 112
- 113
- 114
- 115
- 116
- 117
- 118
- 119
- 120
- 121
- 122
- 123
- 124
- 125
- 126
- 127
- 128
