إﻟﻴﻚ ﻣﺎ ﺳﻨﻔﻌﻠﻪ ﻫﻨﺎ .ﺳﻨﺄﺧﺬ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ������وﻧﻄﺮح ﻣﻨﻬﺎ ﺣﺎﺻﻞ ﺿﺮب ������ﻓﻲ ������ﺣﺮف ﺻﻐﻴﺮ ،وﻫﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﻳﺴﻤﻰ ﺣﺎﺻﻞ ﺿﺮب ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺑﺎﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﻔﻘﻮد. وﻫﻮ ﻣﻘﺪار اﻧﺨﻔﺎض ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻧﻔﺴﻬﺎ .إذن ﻧﺒﺪأ ﺑﻜﺘﺎﺑﺔ ������ﺛﻢ ﻧﻄﺮح ﻣﻨﻬﺎ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﻔﻘﻮد .وﻳﺴﺎوي ذﻟﻚ ،������ وﻫﻮ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﺑﻘﻴﺔ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ. واﻵن إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻟﻠﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ وﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﺘﻲ أوﺟﺪﻧﺎﻫﺎ ﻣﻦ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻧﻮن أوم ﻋﻠﻰ ﺑﻘﻴﺔ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻓﺴﻨﺮى ﺷﻴ ًﺌﺎ ﻣﺜﻴ ًﺮا ﻟﻼﻫﺘﻤﺎم .أو ًﻻ ،ﻻﺣﻆ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻛﺘﺎﺑﺔ ﻣﻌﺎدﻟﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ. اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺗﺴﺎوي ������ﺣﺮف ﻛﺒﻴﺮ زاﺋﺪ ������ﺣﺮف ﻛﺒﻴﺮ ،ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﻟﻜﻨﻨﺎ ﻧﺮى ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻦ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﻋﻦ ������ﺑـ ������ﻓﻲ ������ﺣﺮف ﻛﺒﻴﺮ ،ﺣﻴﺚ ������ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ و ������ﻫﻲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺑﺎﻟﻜﺎﻣﻞ ﺧﺎرج اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﻧﻼﺣﻆ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺠﻤﻴﻊ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺤﺪﻳﻦ ﻣ ًﻌﺎ؛ ﻧﻈ ًﺮا ﻟﻮﺟﻮد ﻋﺎﻣﻞ ﻣﺸﺘﺮك ﺑﻴﻨﻬﻤﺎ ،وﻫﻮ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .������ واﻵن ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،ﻧﺮى أﻧﻬﺎ ﺗﺸﺒﻪ ﻛﺜﻴ ًﺮا ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﻗﺎﻧﻮن أوم اﻟﺘﻲ ﺗﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن ������ﻳﺴﺎوي ������ﻓﻲ .������ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ،وﻫﻮ ﻋﻠﻰ وﺟﻪ اﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ ﻋﺪم وﺟﻮد أي ﺷﺤﻨﺔ ﺗﺘﺤﺮك ﺧﻼﻟﻬﺎ .وﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وإذا ﺟﻤﻌﻨﺎ ������ﺣﺮف ﻛﺒﻴﺮ و ������ﺣﺮف ﺻﻐﻴﺮ ،ﻓﺴﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻳﻤﺎﺛﻞ ذﻟﻚ ﻗﺎﻧﻮن أوم أﻳ ًﻀﺎ .ﻟﻜﻨﻨﺎ ﻫﺬه اﻟﻤﺮة ﻧﺄﺧﺬ ﻓﻲ اﻻﻋﺘﺒﺎر اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﺑﻌﺪ أن ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻛﻞ ذﻟﻚ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺘﺪرب ﻗﻠﻴ ًﻼ ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻷﻓﻜﺎر ﻣﻦ ﺧﻼل ﻣﺜﺎل. أي اﻟﻌﺒﺎرات اﻵﺗﻴﺔ ﺗﻤﺜﻞ اﻟﻮﺻﻒ اﻟﺼﺤﻴﺢ ﻟﻠﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ؟ )أ( اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﻄﺒﻘﻪ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﺑﻬﺎ) .ب( اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻼزم ﻟﻠﺘﻐﻠﺐ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ) .ج( اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ. )د( اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻗﻄﺒﻲ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻻ ﺗﻨﺘﺞ أي ﺗﻴﺎر. ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻗﺒﻞ أن ﻧﺒﺪأ ﻓﻲ ﺗﺤﺪﻳﺪ أي ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺨﻴﺎرات اﻷرﺑﻌﺔ ﻫﻮ اﻟﻮﺻﻒ اﻟﺼﺤﻴﺢ ﻟﻠﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ، دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻔﺮغ ﺑﻌﺾ اﻟﻤﺴﺎﺣﺔ أﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺘﺤﺪث ﻋﻦ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ،ﻓﺈن ﻫﺬا اﻟﻤﺼﻄﻠﺢ ﻳﺸﻴﺮ أﺣﻴﺎ ًﻧﺎ إﻟﻰ وﺣﺪة ﻣﻔﺮدة أو ﺧﻠﻴﺔ ﻣﻔﺮدة ﻛﻬﺬه ،وﻓﻲ أﺣﻴﺎن أﺧﺮى ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻋﺪة ﺧﻼﻳﺎ ﺗﺘﺼﻞ أﻃﺮاﻓﻬﺎ ﺑﻌﻀﻬﺎ ﺑﺒﻌﺾ .ﻟﺘﺒﺴﻴﻂ اﻷﻣﺮ، ﺳﻨﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻮﺣﺪة اﻟﻤﻔﺮدة ﻋﻠﻰ أﻧﻬﺎ ﺑﻄﺎرﻳﺔ .وﻧﺮﻳﺪ ﻫﻨﺎ ﺗﺤﺪﻳﺪ اﻟﻮﺻﻒ اﻟﺼﺤﻴﺢ ﻟﻠﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﻟﻌﻠﻨﺎ ﻧﺘﺬﻛﺮ أن اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ ﺟﻬﺎز ﻳﺤﻮل اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻴﻤﻴﺎﺋﻴﺔ إﻟﻰ ﻃﺎﻗﺔ ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻫﻲ ﺗﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ﻋﻦ ﻃﺮﻳﻖ اﻟﻔﺼﻞ ﺑﻴﻦ اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻛﻴﻤﻴﺎﺋ ًﻴﺎ؛ إذ ﺗﺮﺳﻞ اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﺴﺎﻟﺒﺔ ﻧﺤﻮ أﺣﺪ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ اﻟﺬي ﻳﺴﻤﻰ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺴﺎﻟﺐ .وﻫﺬا ﻳﺘﺮك اﻟﻜﺜﻴﺮ ﻣﻦ اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﻤﻮﺟﺒﺔ ﻋﻨﺪ اﻟﻘﻄﺐ اﻵﺧﺮ.
ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى أن ﻫﺬه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ،ﻛﻤﺎ ﻫﻲ اﻵن ،ﻟﻴﺴﺖ ﺟﺰ ًءا ﻣﻦ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻻ ﺗﻮﺟﺪ ﺷﺤﻨﺔ ﺗﺘﺪﻓﻖ ﻋﺒﺮ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﻓﻲ ﻇﻞ ﻫﺬه اﻟﻈﺮوف ،ﻗﺪ ﻧﺮﻏﺐ ﻓﻲ ﻗﻴﺎس اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ﻋﻨﺪ اﻟﻄﺮف اﻟﻤﻮﺟﺐ أو اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻮﺟﺐ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ،وﻛﺬﻟﻚ ﻗﻴﺎس ﻫﺬا اﻟﺠﻬﺪ ﻋﻨﺪ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺴﺎﻟﺐ .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻄﻠﻖ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﻬﺪ ﻋﻨﺪ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻮﺟﺐ ������زاﺋﺪ ،واﻟﺠﻬﺪ ﻋﻨﺪ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺴﺎﻟﺐ ������ﻧﺎﻗﺺ .إذن ،اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺗﺴﺎوي ﻣﻘﺪار اﻟﻔﺮق ﺑﻴﻦ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺠﻬﺪﻳﻦ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻫﻲ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﺧﻴﺎرات اﻹﺟﺎﺑﺔ ،ﻧﺠﺪ أن ﻫﺬا ﻳﺘﻄﺎﺑﻖ ﻣﻊ اﻟﺨﻴﺎر )د( .ﻟﻜﻦ دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﺧﻴﺎرات اﻹﺟﺎﺑﺔ اﻷﺧﺮى ﻟﻨﻌﺮف اﻟﺴﺒﺐ ﻓﻲ ﻋﺪم ﺻﺤﺘﻬﺎ. ﻳﺸﻴﺮ اﻟﺨﻴﺎر )أ( إﻟﻰ أن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﻄﺒﻘﻪ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﺑﻬﺎ .ﺑﺎﻟﺮﺟﻮع إﻟﻰ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻔﺘﺮض أﻧﻨﺎ وﺻﻠﻨﺎﻫﺎ ﺑﺪاﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﺘﺼﺒﺢ ﺟﺰ ًءا ﻣﻨﻬﺎ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .وﻳﺸﻴﺮ اﻟﺨﻴﺎر )أ( إﻟﻰ أن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﻄﺒﻘﻪ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ ﺑﻬﺎ. ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﻫﻲ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﺒﺮ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ اﻟﺠﺰء اﻟﺨﺎرﺟﻲ ﻣﻦ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻣﺸﻜﻠﺔ ﻫﺬا اﻟﺘﻌﺮﻳﻒ أﻧﻪ ﻳﺘﺠﺎﻫﻞ ﺣﻘﻴﻘﺔ أن اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻧﻔﺴﻬﺎ ﻗﺪ ﺗﻜﻮن ﻟﻬﺎ ﻣﻘﺎوﻣﺔ داﺧﻠﻴﺔ .ﻧﻌﺒﺮ ﻋﺎدة ﻋﻦ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﺑﺤﺮف ������ﺻﻐﻴﺮ .واﺟﺘﻤﺎع ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻣﻊ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر داﺧﻞ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻳﻘﻠﻞ ﻣﻦ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺼﺒﺢ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﺗﻄﺒﻘﻪ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻋﻠﻰ ﺑﻘﻴﺔ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ أﻗﻞ ﻣﻦ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ. إذا ﻛﺎﻧﺖ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺗﺴﺎوي ������ﺣﺮف ﻛﺒﻴﺮ ،ﻓﺈن ﺣﺎﺻﻞ ﺿﺮب ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻫﺬه ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ������ﻳﺠﺐ أن ﻳﻀﺎف إﻟﻰ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺘﻲ ﻧﺴﻤﻴﻪ ﻋﺎدة ������ﻟﻠﺤﺼﻮل ﻋﻠﻰ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ. ﻳﺼﻒ اﻟﺨﻴﺎر )أ( ﺟﻬ ًﺪا ﻳﻄﺒﻖ ﻋﻠﻰ ﺑﻘﻴﺔ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﺘﺼﻠﺔ ﺑﺎﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .وﻳﻤﺜﻞ ﻫﺬا اﻟﺠﻬﺪ ﻫﻨﺎ ﺑـ ������ﺣﺮف ﻛﺒﻴﺮ. وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ذﻟﻚ ﻳﺨﺘﻠﻒ ﻋﻦ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .واﻟﺤﺎﻟﺔ اﻟﻮﺣﻴﺪة اﻟﺘﻲ ﻳﺴﺎوي ﻓﻴﻬﺎ ������اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻫﻲ أن ﺗﻜﻮن اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا .ﻟﻜﻦ ﻣﻦ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻟﻌﻤﻠﻴﺔ ،اﻷﻣﺮ ﻟﻴﺲ ﻛﺬﻟﻚ .وﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﺴﺒﺐ ﻓﻲ أن اﻟﺨﻴﺎر )أ( ﻟﻴﺲ اﻟﺨﻴﺎر اﻟﺼﺤﻴﺢ. ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﺘﻘﻞ إﻟﻰ اﻟﺨﻴﺎر )ب( ،ﻧﺮى أﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ أن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻼزم ﻟﻠﺘﻐﻠﺐ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﺻﺤﻴﺢ أن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻫﻲ ﺟﻬﺪ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻗﺪ ﻳﻜﻮن ﻣﺜﻴ ًﺮا ﻟﻠﺪﻫﺸﺔ؛ ﻧﻈ ًﺮا ﻷﻧﻨﺎ ﻧﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻬﺎ »ﻗﻮة« .وإذا أﻋﺪﻧﺎ اﻟﻨﻈﺮ ﻓﻲ ﻣﻌﺎدﻟﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻼزم ﻟﻠﺘﻐﻠﺐ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻳﺴﺎوي ������ﻓﻲ ������ﺣﺮف ﺻﻐﻴﺮ ،وﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ .ﻟﻜﻨﻨﺎ ﻧﻼﺣﻆ أن ﻫﺬا ﻻ ﻳﻨﻄﺒﻖ ﺑﺸﻜﻞ ﻛﺎﻣﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻓﺎﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺗﺘﻀﻤﻦ أﻳ ًﻀﺎ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻤﻄﺒﻖ ﻋﻠﻰ ﺑﻘﻴﺔ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻻ ﻧﺄﺧﺬ ﻓﻲ اﻻﻋﺘﺒﺎر ﺳﻮى أﺣﺪ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺤﺪﻳﻦ ﻓﻲ وﺻﻔﻨﺎ ﻟﻠﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻳﻜﻮن ﻫﺬا اﻟﻮﺻﻒ ﻏﻴﺮ ﻣﻜﺘﻤﻞ .إذن ﻻ ﻧﺨﺘﺎر اﻟﺨﻴﺎر )ب( أﻳ ًﻀﺎ. ﻳﺸﻴﺮ اﻟﺨﻴﺎر )ج( إﻟﻰ أن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .ﻟﻜﻨﻨﺎ رأﻳﻨﺎ ﻣﻦ ﻗﺒﻞ أن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻫﻲ ﺟﻬﺪ؛ وﻣﻦ ﺛﻢ ﻓﺈن وﺻﻔﻬﺎ ﺑﺸﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻻ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻜﻮن وﺻ ًﻔﺎ ﺻﺤﻴ ًﺤﺎ أﻳ ًﻀﺎ .ﻟﻬﺬا اﻟﺴﺒﺐ،
ﻻ ﻧﺨﺘﺎر اﻟﺨﻴﺎر )ج( .وﻫﺬا ﻳﺆﻛﺪ ﺻﺤﺔ اﺧﺘﻴﺎرﻧﺎ ﻟﻠﺨﻴﺎر )د( ،وﻫﻮ أن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻫﻲ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﻦ ﻗﻄﺒﻴﻬﺎ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻻ ﺗﻨﺘﺞ أي ﺗﻴﺎر .وﻫﺬا ﻳﺘﻔﻖ ﻣﻊ ﻣﻌﺎدﻟﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ؛ ﻷﻧﻨﺎ إذا ﺟﻌﻠﻨﺎ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا ،ﻓﺈن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺳﺘﺴﺎوي .������ ﻟﻨﻠﺨﺺ اﻵن ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻦ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ .ﻓﻲ اﻟﺒﺪاﻳﺔ ،رأﻳﻨﺎ أﻧﻪ ﻋﻨﺪ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﺑﻄﺎرﻳﺔ ﺑﺪاﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﺗﻨﺘﺞ ﺗﻴﺎ ًرا ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪاﺋﺮة ،ورأﻳﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ أن اﻟﺒﻄﺎرﻳﺎت ﺗﺘﻤﺘﻊ ﺑﻘﺪر ﻣﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻳﺮﻣﺰ ﻟﻬﺎ ﺑﺤﺮف ������ﺻﻐﻴﺮ .ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻛﺬﻟﻚ أن ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ ﻋﺪم ﺗﺪﻓﻖ أي ﺷﺤﻨﺔ ﺧﻼﻟﻬﺎ ﻳﺴﻤﻰ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻬﺎ .وﺗﻤﺜﻞ رﻣﺰ ًﻳﺎ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام اﻟﺤﺮف اﻟﻴﻮﻧﺎﻧﻲ .������ إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺣﺎﻟﺔ ﺗﻮﺻﻞ ﻓﻴﻬﺎ ﺑﻄﺎرﻳﺔ ﺑﺪاﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﻣﻊ ﺗﺪﻓﻖ ﺷﺤﻨﺔ ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻓﺈن اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ ﺳﺘﺴﺎوي ،������وﻫﻮ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﺑﻘﻴﺔ اﻟﺪاﺋﺮة ﺧﺎرج اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ ،زاﺋﺪ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻣﻀﺮوﺑﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻟﻠﺒﻄﺎرﻳﺔ« . رأﻳﻨﺎ ﻛﺬﻟﻚ أن ﺑﺈﻣﻜﺎﻧﻨﺎ ﺗﻤﺜﻴﻞ ������ﻋﻠﻰ أﻧﻪ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻣﻀﺮوﺑﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺨﺎرﺟﻴﺔ ﻟﻠﺪاﺋﺮة ،أي اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﺧﺎرج اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ .إذن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻋﺎدة ﻛﺘﺎﺑﺔ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻟﻠﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻛﻤﺎ ﻳﻠﻲ :ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻣﻀﺮوﺑﺔ ﻓﻲ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺨﺎرﺟﻴﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ زاﺋﺪ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ .وﻳﺸﻴﺮ ﻫﻨﺎ اﻟﻤﺼﻄﻠﺤﺎن »اﻟﺨﺎرﺟﻴﺔ« و»اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ« إﻟﻰ ﺧﺎرج اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ وداﺧﻠﻬﺎ .وﻫﺬا ﻣﻠﺨﺺ درس اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ. اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ
اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﻄﺒﻖ ﻗﺎﻧﻮﻧﻲ ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻋﻠﻰ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻹﻳﺠﺎد ﻗﻴﻢ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر وﻓﺮوق اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪواﺋﺮ. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﺗﺤﻠﻴﻞ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻗﺪرة ﻣﻜﻮﻧﺎت اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ
اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت اﻟﻤﺘﻐ ﱢﻴﺮة ﻓﻲ دواﺋﺮ ١٨:٤١ ﻣﺠ ﱢﺰئ اﻟﺠﻬﺪ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻨﻮﻋﻴﺔ ﻟﻠﻤﻮ ﱢﺻﻼت ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻨﺘﻨﺎول ﻣﻮﺿﻮع ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻳﻨﻄﺒﻖ ﻣﺒﺪأ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻋﻠﻰ ﺟﻤﻴﻊ اﻷﻧﻈﻤﺔ اﻟﻔﻴﺰﻳﺎﺋﻴﺔ .وﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻗﺎﻧﻮﻧﻴﻦ ﻣﺘﻌﻠﻘﻴﻦ ﺑﺎﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻳﺼﻔﺎن ﻛﻴﻔﻴﺔ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي اﻟﺤﺎﻻت .ﻓﻲ اﻟﺒﺪاﻳﺔ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺬﻛﺮ أﻧﻔﺴﻨﺎ ﺑﺄن ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻓﻜﺮة أن اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﺤﻮﻳﻬﺎ أي ﻧﻈﺎم ﻣﻐﻠﻖ» ﺗﻈﻞ ﺛﺎﺑﺘﺔ؛ ﺣﻴﺚ اﻟﻨﻈﺎم اﻟﻤﻐﻠﻖ ﻣﺠﻤﻮﻋﺔ ﻣﻦ اﻷﺟﺴﺎم اﻟﺘﻲ ﻻ ﺗﻀﺎف إﻟﻴﻬﺎ ﻃﺎﻗﺔ أو ﺗﻨﺘﻘﺺ ﻣﻨﻬﺎ. ﻣﺨﻄﻄﺎت ورﻣﻮز اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ وﻛﻤﺜﺎل ﻋﻠﻰ ذﻟﻚ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻧﻈﺎ ًﻣﺎ ﻧﺤﻦ ﺟﺰء ﻣﻨﻪ ،ﺑﺎﻹﺿﺎﻓﺔ إﻟﻰ ﺻﺨﺮة ﺛﻘﻴﻠﺔ ،ودرج ،وأرض .إذا رﻓﻌﻨﺎ ﻫﺬه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر اﻟﺼﺨﺮة وﺷﺮﻋﻨﺎ ﻓﻲ ﺻﻌﻮد اﻟﺪرج ،ﻓﺴﻨﺤﻮل اﻟﻄﺎﻗﺔ داﺧﻞ ﺟﺴﻤﻨﺎ إﻟﻰ ﻃﺎﻗﺔ وﺿﻊ ﺟﺎذﺑﻴﺔ ﻳﻜﺘﺴﺒﻬﺎ ﻛﻞ ﻣﻦ ﺟﺴﻤﻨﺎ ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ ﻟﻮﻟﺒﻲ واﻟﺼﺨﺮة .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ إذا أﻓﻠﺘﻨﺎ اﻟﺼﺨﺮة ،ﻓﺴﺘﻘﻊ ﻋﻠﻰ اﻷرض ،وﺗﺘﺤﻮل ﻃﺎﻗﺔ وﺿﻊ اﻟﺠﺎذﺑﻴﺔ اﻟﻜﺎﻣﻨﺔ ﺑﻬﺎ إﻟﻰ ﻃﺎﻗﺔ ﺣﺮﻛﺔ. وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻪ داﺧﻞ اﻟﻨﻈﺎم اﻟﻤﻐﻠﻖ اﻟﻤﻜﻮن ﻣﻦ ﻫﺬه اﻷﺟﺴﺎم اﻷرﺑﻌﺔ ،ﻳﻤﻜﻦ أن ﺗﺘﺤﻮل اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻣﻦ ﻧﻮع إﻟﻰ آﺧﺮ. ﻟﻜﻦ ،ﻣﻊ ذﻟﻚ ،ﺗﻈﻞ اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﻨﻈﺎم ﺛﺎﺑﺘﺔ .وﻳﻨﻄﺒﻖ ﻫﺬا اﻟﻤﺒﺪأ ﻋﻠﻰ اﻷﻧﻈﻤﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ أﻳ ًﻀﺎ .إذا ﻓﻜﺮﻧﺎ ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﻋﻠﻰ ﻧﻄﺎق ﺻﻐﻴﺮ ﺟ ًﺪا ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﻌﻠﻢ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻤﺮ ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪواﺋﺮ ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ وﺟﻮد ﺷﺤﻨﺔ ﺗﺘﺤﺮك ﺧﻼﻟﻬﺎ. واﻟﺴﺒﺐ وراء ﺗﺤﺮك ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺎت ﻫﻮ ﺗﻌﺮﺿﻬﺎ ﻟﻔﺮق ﺟﻬﺪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻪ .������ إذا ﻓﻜﺮﻧﺎ ﻓﻲ ﺷﺤﻨﺔ واﺣﺪة ������ﺗﺘﺤﺮك ﺧﻼل ﻓﺮق ﺟﻬﺪ ،������ﻓﺈن اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪﻣﺔ ﺗﺴﺎوي ������ﻓﻲ .������ﺛﻢ إذا ﺟﻌﻠﻨﺎ ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺔ ������ﺗﺴﺎوي اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻤﺮ ﺑﻨﻘﻄﺔ ﻓﻲ داﺋﺮة ﻣﺎ ﺧﻼل ﻓﺘﺮة زﻣﻨﻴﺔ ﻣﻌﻴﻨﺔ ،ﻓﺴﺘﻜﻮن ﻫﺬه اﻟﻨﺴﺒﺔ ������ ،ﻋﻠﻰ ،������ﻣﺴﺎوﻳﺔ ﻟﺸﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .وﺑﺪ ًﻻ ﻣﻦ ذﻟﻚ ،إذا ﺿﺮﺑﻨﺎ ﻛﻼ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻓﻲ اﻟﺰﻣﻦ ،������ﻓﺈن اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻤﺮ ﺑﻨﻘﻄﺔ ﺧﻼل ﻓﺘﺮة زﻣﻨﻴﺔ ﻣﻌﻴﻨﺔ ﺗﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻣﻀﺮوﺑﺔ ﻓﻲ اﻟﺰﻣﻦ .وﻫﻜﺬا ،إذا ﻋﻮﺿﻨﺎ ﺑﻬﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﻋﻦ ������ﻓﻲ ﻣﻌﺎدﻟﺔ اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻓﺴﻨﺮى أن اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة ﺗﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺰﻣﻦ ﻓﻲ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ. ﺗﺨﻀﻊ ﻛﻤﻴﺘﺎن ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﻜﻤﻴﺎت ،وﻫﻤﺎ اﻟﺘﻴﺎر وﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ ،ﻟﻘﺎﻧﻮﻧﻲ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻳﻌﺮف ﻫﺬان اﻟﻘﺎﻧﻮﻧﺎن ﺑﻘﺎﻧﻮﻧﻲ ﻛﻴﺮﺷﻮف ،وﻳﺘﻌﻠﻖ أوﻟﻬﻤﺎ ﺑﺎﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﺗﺤﺪﻳ ًﺪا ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻫﻨﺎك ﻧﻘﻄﺔ ﺗﻔﺮع ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ؛ أي ﻋﻨﺪ وﺟﻮد ﺗﻔﺮع داﺧﻞ اﻟﺪاﺋﺮة؛ وﻣﻦ ﺛﻢ ﻳﻜﻮن ﻫﻨﺎك أﻛﺜﺮ ﻣﻦ ﻣﺴﺎر ﻟﻠﺘﻴﺎر .ﻓﻴﻨﺺ ﻋﻠﻰ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺤﺪث ذﻟﻚ ،ﻓﺈن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺪاﺧﻞ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻳﺠﺐ أن ﻳﺴﺎوي اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺨﺎرج ﻣﻨﻬﺎ.
إذن ،ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻈﻬﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻣﺼﺪر اﻟﺠﻬﺪ ﻫﺬا ﻳﻨﺘﺞ ﺗﻴﺎ ًرا ﺳﻨﺴﻤﻴﻪ ������واﺣﺪ ﻳﺘﺤﺮك ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻣﺼﺪري اﻟﺠﻬﺪ ﻫﺬﻳﻦ ﻳﻌﻤﻼن ﻣ ًﻌﺎ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻮﻟﺪان اﻟﺘﻴﺎر ������اﺛﻨﻴﻦ اﻟﺬي ﻳﺘﺤﺮك ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .ﻧﻼﺣﻆ أن ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺘﻴﺎرﻳﻦ ﺳﻴﻠﺘﻘﻴﺎن ﻫﻨﺎ ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺤﺪث ذﻟﻚ ،ﻓﺈن ﺗﻴﺎ ًرا ﺛﺎﻟ ًﺜﺎ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ ������ﺛﻼﺛﺔ ،ﺳﻴﻤﺮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﺮع ﻣﻦ اﻟﺪاﺋﺮة ﻣﺘﺤﺮ ًﻛﺎ ﻷﺳﻔﻞ. ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إذن إن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺪاﺧﻞ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ،������ in ،ﻳﺴﺎوي ������واﺣﺪ زاﺋﺪ ������اﺛﻨﻴﻦ ،واﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺨﺎرج ﻣﻨﻬﺎ ﻫﻮ ������ﺛﻼﺛﺔ .وﻳﻨﺺ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف اﻷول ،اﻟﺬي ﻳﻌﺮف أﺣﻴﺎ ًﻧﺎ ﺑﻘﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر ،ﻋﻠﻰ أن ������واﺣﺪ زاﺋﺪ ������اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ﻳﺴﺎوي ������ﺛﻼﺛﺔ .اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺬي ﻳﺪﺧﻞ إﻟﻰ اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻳﺴﺎوي اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺬي ﻳﺨﺮج ﻣﻨﻬﺎ. وﻳﻨﻄﺒﻖ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر داﺋ ًﻤﺎ ﺑﻐﺾ اﻟﻨﻈﺮ ﻋﻦ ﻋﺪد اﻷﻓﺮع اﻟﺘﻲ ﺗﺪﺧﻞ اﻟﻨﻘﻄﺔ أو اﻟﺘﻲ ﺗﺨﺮج ﻣﻨﻬﺎ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺮﺑﻂ ﺑﻴﻦ ﻫﺬا اﻟﻘﺎﻧﻮن وﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﻨﺤﻮ اﻵﺗﻲ .إذا ﻓﻜﺮﻧﺎ ﻓﻲ ﺷﺤﻨﺔ ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﻣﻨﻔﺮدة؛ أي إﻟﻜﺘﺮون ،ﻳﺘﺤﺮك ﺑﻮﺻﻔﻪ ﺟﺰ ًءا ﻣﻦ أﺣﺪ ﻫﺬه اﻟﺘﻴﺎرات ،ﻳﻜﻮن ﻟﻬﺬا اﻹﻟﻜﺘﺮون ﺷﺤﻨﺔ وﻳﺨﻀﻊ ﻟﻔﺮق ﺟﻬﺪ .وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻓﺈن ﻟﺪﻳﻪ ﻗﺪ ًرا ﻣﻦ اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .واﻵن ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻘﺘﺮب ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻣﻦ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ،ﺑﺪ ًﻻ ﻣﻦ اﻧﺤﺮاﻓﻬﺎ ﻷﺳﻔﻞ ﻟﺘﺼﺒﺢ ﺟﺰ ًءا ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ������ﺛﻼﺛﺔ ،ﺗﻘﻒ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع. إذا ﺣﺪث ذﻟﻚ ،ﻓﺴﻴﻜﻮن ﺧﺮ ًﻗﺎ ﻟﻘﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر؛ ﻷﻧﻪ ﺳﻴﻌﻨﻲ أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺪاﺧﻞ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻻ ﻳﺴﺎوي اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺨﺎرج ﻣﻨﻬﺎ .وﻟﻜﻦ ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻳ ًﻀﺎ أن اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ اﻟﺪاﺧﻠﺔ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻻ ﺗﺴﺎوي اﻟﻄﺎﻗﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ اﻟﺨﺎرﺟﺔ ﻣﻨﻬﺎ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى :ﺳﻴﺨﻞ ذﻟﻚ ﺑﻤﺒﺪأ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ .ﻓﻴﺰﻳﺎﺋ ًﻴﺎ ،ﻻ ﺗﺘﻮﻗﻒ اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﺪاﺧﻠﺔ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع وﺗﺘﺮاﻛﻢ ﻋﻨﺪﻫﺎ .ﺑﻞ إن اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﺪاﺧﻠﺔ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻳﻤﻜﻨﻬﺎ اﻟﺨﺮوج ﻣﻨﻬﺎ أﻳ ًﻀﺎ .وﻫﺬا ﻳﺴﻤﺢ ﺑﺎﺳﺘﻤﺮار ﻫﺬه اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺜﻼﺛﺔ ������ -واﺣﺪ ،و ������اﺛﻨﻴﻦ ،و ������ﺛﻼﺛﺔ. ﻫﺬا ﻫﻮ أول ﻗﺎﻧﻮن ﻣﻦ ﻗﺎﻧﻮﻧﻲ ﻛﻴﺮﺷﻮف ،اﻟﺬي ﻳﺘﻌﻠﻖ ﺑﺎﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .اﻟﻘﺎﻧﻮن اﻟﺜﺎﻧﻲ ،اﻟﺬي ﻳﺘﻌﻠﻖ أﻳ ًﻀﺎ ﺑﺤﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ،ﻳﺼﻒ اﻟﺠﻬﺪ .ﻋﻠﻰ ﻋﻜﺲ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر؛ ﺣﻴﺚ ﻧﺮﻛﺰ ﻋﻠﻰ ﻧﻘﺎط اﻟﺘﻔﺮع ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ، ﻳﻬﺘﻢ ﻗﺎﻧﻮن اﻟﺠﻬﺪ ﺑﺎﻟﻤﺴﺎرات ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻳﻮﺟﺪ أﺣﺪ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎرات اﻟﺘﻲ ﺳﻨﺘﻨﺎوﻟﻬﺎ ﻫﻨﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر ،واﻵﺧﺮ ﻫﻨﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .وﻻﺣﻆ أﻧﻨﺎ ﺣﺪدﻧﺎ اﺗﺠﺎ ًﻫﺎ ﻟﻜﻞ ﻣﺴﺎر ﻣﻦ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺴﺎرﻳﻦ .ﻓﻲ ﻛﻞ ﺣﺎﻟﺔ ،ﻳﺸﻴﺮ ﻫﺬا اﻟﺴﻬﻢ إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﺗﻤﺮ ﻋﺒﺮه اﻟﺸﺤﻨﺔ ﺧﻼل ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر. إذن ،ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر ،ﺗﻤﺮ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ،وﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ﻋﻠﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ،ﺗﺘﺤﺮك ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ .وﻳﺮﺗﺒﻂ اﺗﺠﺎه ﺳﺮﻳﺎن اﻟﺸﺤﻨﺔ ﺑﺎﺗﺠﺎه ﻣﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺴﺎرﻳﻦ .ﻓﻠﻨﺨﺘﺮ إذن أﺣﺪ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺴﺎرﻳﻦ ،ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل .وﺳﻨﺘﺘﺒﻊ ﺷﺤﻨﺔ ﻣﻨﻔﺮدة ﺧﻼل ﺣﺮﻛﺘﻬﺎ ﻓﻲ ﻛﺎﻣﻞ اﻟﻤﺴﺎر .واﻵن ﻟﻨﻔﺘﺮض أن اﻟﺸﺤﻨﺔ ﺗﺒﺪأ ﻫﻨﺎ ﻋﻨﺪ ﻣﺎ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ اﻟﻄﺮف اﻟﺴﺎﻟﺐ ﻟﻤﺼﺪر اﻟﺠﻬﺪ .ﻋﻨﺪ ﺗﺤﺮك ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻋﺒﺮ ﻣﺼﺪر اﻟﺠﻬﺪ ،ﺗﺘﻌﺮض ﻟﺰﻳﺎدة ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ. ً
ﻟﺬا إذا رﺳﻤﻨﺎ ﺗﻤﺜﻴ ًﻼ ﺑﻴﺎﻧ ًﻴﺎ ﺻﻐﻴ ًﺮا ﻟﻔﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر؛ ﺣﻴﺚ ﺗﺘﻄﺎﺑﻖ اﻟﺤﺮﻛﺔ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺤﻮر اﻷﻓﻘﻲ ﻣﻊ اﻟﺤﺮﻛﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ،ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺘﺤﺮك اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻋﺒﺮ ﻣﺼﺪر اﻟﺠﻬﺪ ،ﺗﺘﻌﺮض ﻟﺰﻳﺎدة ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ .ﺛﻢ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺴﺘﻤﺮ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﻫﻜﺬا ،ﺛﻢ ﺗﺴﻠﻚ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻌﻄﻒ وﺗﺼﺒﺢ ﺟﺰ ًءا ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر ������ﺛﻼﺛﺔ ،ﻻ ﺗﺤﺪث زﻳﺎدة أو ﻓﻘﺪ ﻟﻠﺠﻬﺪ اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .ﻟﺬا ،ﺳﻨﻌﺒﺮ ﻋﻦ ذﻟﻚ ﺑﻘﻄﻌﺔ ﻣﺴﺘﻘﻴﻤﺔ أﻓﻘﻴﺔ. ﻟﻜﻦ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﺗﺼﺎدف اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻫﻨﺎ .وﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻟﻬﺎ ﻗﻴﻤﺔ ﺳﻨﺴﻤﻴﻬﺎ ������واﺣﺪ .ﺑﻴﻨﻤﺎ ﺗﺘﺤﺮك اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻣﻦ أﺣﺪ ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ إﻟﻰ اﻵﺧﺮ ،ﺳﺘﺘﻌﺮض ﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ .ووﻓ ًﻘﺎ ﻟﻘﺎﻧﻮن أوم ،ﻫﺬا اﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻳﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻓﻲ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .إذن ،ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻤﺜﻴﻞ ﻫﺬا اﻟﻬﺒﻮط ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن ﻣﻘﺪار ﻫﺬا اﻟﻬﺒﻮط ﻳﺴﺎوي ������ﺛﻼﺛﺔ ﻓﻲ ������واﺣﺪ .وﺑﻤﺠﺮد ﻋﺒﻮر اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻟﻠﻤﻘﺎوﻣﺔ ،ﺗﺘﺠﻪ ﻷﺳﻔﻞ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻫﺬه. وﺑﻤﺎ أﻧﻨﺎ ﻧﺘﻨﺎول ﻣﺴﺎر ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﻋﻠﻰ وﺟﻪ اﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ،ﻓﺴﻨﻘﻮل إﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺼﻞ اﻟﺸﺤﻨﺔ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻫﺬه ،ﻳﻨﺘﻬﻲ اﻷﻣﺮ ﺑﺨﺮوﺟﻬﺎ ﻣﻨﻪ إﻟﻰ ﺟﻬﺔ اﻟﻴﺴﺎر .ﺛﻢ ﺗﺴﺘﻤﺮ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻓﻲ اﻟﺘﺤﺮك .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻤﺜﻴﻞ ذﻟﻚ ﻋﻠﻰ اﻟﺮﺳﻢ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ اﻷﻓﻘﻴﺔ .ﻣﺮة أﺧﺮى ،ﻻ ﺗﻜﺘﺴﺐ اﻟﺸﺤﻨﺔ أو ﺗﻔﻘﺪ أي ﺟﻬﺪ .ﻟﻜﻦ ﺑﻤﺠﺮد وﺻﻮل اﻟﺸﺤﻨﺔ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،وﺳﻨﻘﻮل إن ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ ������اﺛﻨﺎن ،وﻋﻨﺪ ﻋﺒﻮر اﻟﺸﺤﻨﺔ ،ﺳﺘﺘﻌﺮض ﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ .وﻓﻲ اﻟﻤﻘﺪار ،ﺳﻴﺴﺎوي ﻫﺬا اﻻﻧﺨﻔﺎض ������واﺣﺪ ،وﻫﻮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ������اﺛﻨﻴﻦ. وﺑﻤﺠﺮد أن ﺗﻌﺒﺮ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻫﺬا اﻟﻌﺎﺋﻖ اﻷﺧﻴﺮ ،ﺗﻜﻮن ﻗﺪ ﻋﺒﺮت اﻟﻌﺎﺋﻖ اﻷﺧﻴﺮ ﻓﻲ ﻣﺴﺎرﻫﺎ .وﻳﻤﻜﻨﻬﺎ إﻛﻤﺎل داﺋﺮﺗﻬﺎ وﺻﻮ ًﻻ إﻟﻰ اﻟﻄﺮف اﻟﺴﺎﻟﺐ ﻟﻤﺼﺪر اﻟﺠﻬﺪ .إذن ،إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻓﻲ ﻣﺴﺎر اﻟﺘﻴﺎر ﻫﺬا ،ﻓﺴﻨﺮى أﻧﻨﺎ ﻧﺒﺪأ ﻋﻨﺪ اﻟﺼﻔﺮ وﻧﻨﺘﻬﻲ أﻳ ًﻀﺎ ﻋﻨﺪ ﺻﻔﺮ ﻓﻮﻟﺖ .ﻫﺬا ﻫﻮ ﺟﻮﻫﺮ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺠﻬﺪ .وﻳﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ ﺑﺎﺳﻢ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف اﻟﺜﺎﻧﻲ ،وﻳﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻤﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻣﺴﺎر ﻳﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ﻗﻴﻢ اﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ذاﺗﻪ .وﻫﺬا اﻻﻧﺨﻔﺎض ،ﻛﻤﺎ رأﻳﻨﺎ ،ﻫﻮ ﻧﺘﻴﺠﺔ ﻟﻤﻜﻮﻧﺎت ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻣﺜﻞ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ������واﺣﺪ و ������اﺛﻨﻴﻦ. ﻳﺮﺗﺒﻂ ﻫﺬا اﻟﻘﺎﻧﻮن أﻳ ًﻀﺎ ﺑﺤﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ؛ ﻷﻧﻪ ﻳﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﻧﻀﻴﻔﻪ إﻟﻰ ﻣﺴﺎر اﻟﺘﻴﺎر ﻳﺴﺎوي ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ اﻟﺬي ﻳﻔﻘﺪه .وﻣﻬﻤﺎ ﻛﺎﻧﺖ درﺟﺔ ﺗﻌﻘﻴﺪ ﻣﺴﺎر ﺗﻴﺎر ﻣﻌﻴﻦ ،وﻣﻬﻤﺎ ﻛﺎن ﻋﺪد ﻣﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ وﻋﺪد اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت واﻟﻤﻜﻮﻧﺎت اﻷﺧﺮى ،إذا رﺳﻤﻨﺎ ﺗﻤﺜﻴ ًﻼ ﻟﻔﺮق اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ ﻛﺎﻣﻞ اﻟﻤﺴﺎر ،ﻓﺈن ﻫﺬا اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ ﺳﻴﺒﺪأ وﻳﻨﺘﻬﻲ داﺋ ًﻤﺎ ﻋﻨﺪ ﻧﻔﺲ اﻟﻤﺴﺘﻮى .ﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﻤﻘﺼﻮد ﺑﻘﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺠﻬﺪ. ﻓﻲ أي ﻣﺜﺎل ﺗﻮﺿﻴﺤﻲ ﺗﻘﻠﻴﺪي ،ﻟﻴﺲ ﻣﻦ اﻟﻀﺮوري ﺗﻤﺜﻴﻞ اﻟﺠﻬﺪ ﺑﻴﺎﻧ ًﻴﺎ ﺧﻼل ﻣﺴﺎر اﻟﺘﻴﺎر .ﻟﻜﻨﻨﺎ ﺑﺪ ًﻻ ﻣﻦ ذﻟﻚ ،ﻧﻌﺒﺮ ﻋﻦ ﻫﺬا اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻋﺎدة ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام اﻟﺮﻣﻮز واﻟﺠﺒﺮ .ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ ﻣﺮة أﺧﺮى إﻟﻰ ﻣﺴﺎر اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﺗﻨﺎوﻟﻨﺎه ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻔﺘﺮض أن ﻣﺼﺪر اﻟﺠﻬﺪ ﻳﻮﻟﺪ ﻓﺮق اﻟﺠﻬﺪ .������
وﺑﺘﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف اﻟﺜﺎﻧﻲ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن ،������اﻟﺬي ﻳﻤﺜﻞ ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻤﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ﺗﺤﺪﻳ ًﺪا ،ﻳﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ﻗﻴﻢ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ﻧﻔﺴﻪ .وﻗﺪ رأﻳﻨﺎ أن ﻗﻴﻤﺘﻲ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﺗﺴﺎوﻳﺎن ������ﺛﻼﺛﺔ ﻓﻲ ������واﺣﺪ و ������واﺣﺪ ﻓﻲ ������اﺛﻨﻴﻦ ،ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺮﺗﻴﺐ .وﺑﻜﺘﺎﺑﺔ ﻛﻞ ﺷﻲء ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ، ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻳﺠﺎد إﺣﺪى ﻫﺬه اﻟﻘﻴﻢ إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻣﺠﻬﻮﻟﺔ .ﺑﻤﻌﻠﻮﻣﻴﺔ ذﻟﻚ ،ﻟﻨﺘﺪرب اﻵن ﻋﻠﻰ ﻗﺎﻧﻮﻧﻲ ﻛﻴﺮﺷﻮف اﻟﻠﺬﻳﻦ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻬﻤﺎ أﻳ ًﻀﺎ ﻗﺎﻧﻮﻧﻲ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ. ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻰ ﺛﻼﺛﺔ أﺳﻼك ﻣﻦ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻤﻮﺿﺤﺔ ﻣﻌﻠﻮﻣﺔ .ﺷﺪﺗﺎ اﻟﺘﻴﺎر ������واﺣﺪ و ������اﺛﻨﻴﻦ ﻏﻴﺮ ﻣﻌﻠﻮﻣﺘﻴﻦ. أوﺟﺪ ������واﺣﺪ .أوﺟﺪ ������اﺛﻨﻴﻦ. ﺑﺈﻟﻘﺎء ﻧﻈﺮة ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻧﺠﺪ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﻴﺎرات ﻣﻮﺿﺤﺔ .ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة ﺛﻼﺛﺔ ﺗﻴﺎرات ﻣﻌﻠﻮﻣﺔ؛ ﻓﻬﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ 1.5 أﻣﺒﻴﺮ ،وﻫﺬا 2.0أﻣﺒﻴﺮ ،وﻫﺬا 2.5أﻣﺒﻴﺮ .وإﻟﻰ ﺟﺎﻧﺐ ﻫﺬا ،ﺗﻮﺟﺪ ﺷﺪﺗﺎ ﺗﻴﺎر ﻏﻴﺮ ﻣﻌﻠﻮﻣﺘﻲ اﻟﻘﻴﻤﺔ ،وﻫﻤﺎ ������واﺣﺪ و ������اﺛﻨﺎن. ﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺘﻴﺎرﻳﻦ اﻟﻤﺠﻬﻮﻟﺔ .ﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺬﻛﺮ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﺴﻤﻰ أﻳ ًﻀﺎ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف اﻷول .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻛﺘﺎﺑﺔ ﻫﺬا اﻟﻘﺎﻧﻮن ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻨﺤﻮ :اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺪاﺧﻞ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻳﺴﺎوي اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺨﺎرج ﻣﻨﻬﺎ .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻋﻨﺪ أي ﻧﻘﻄﺔ ﺗﻔﺮع ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ،إذا ﺟﻤﻌﻨﺎ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺪاﺧﻠﺔ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ،ﻓﺈن ﻫﺬا اﻟﻤﺠﻤﻮع ﻳﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺨﺎرﺟﺔ ﻣﻦ ﺗﻠﻚ اﻟﻨﻘﻄﺔ. ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻫﺬا اﻟﻘﺎﻧﻮن ﻋﻠﻰ ﻧﻘﺎط ﺗﻔﺮع ﻣﻌﻴﻨﺔ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ﻫﻨﺎ ﻟﻺﺟﺎﺑﺔ ﻋﻦ اﻟﺴﺆال :ﻣﺎذا ﻳﺴﺎوي ������واﺣﺪ ،وﻣﺎذا ﻳﺴﺎوي ������اﺛﻨﺎن؟ دﻋﻮﻧﺎ أو ًﻻ ﻧﻮﺟﺪ ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������واﺣﺪ .وﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﺳﻨﺨﺘﺎر ﻧﻘﻄﺔ ﺗﻔﺮع ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة؛ ﺑﺤﻴﺚ إﻣﺎ ﻳﺪﺧﻞ ������واﺣﺪ وإﻣﺎ ﻳﺨﺮج ﻣﻦ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع .ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع اﻟﺘﻲ ﺳﻨﺨﺘﺎرﻫﺎ ﻣﻮﺟﻮدة ﻫﻨﺎ .ﻋﻨﺪ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ،ﻳﺪﺧﻞ ﻫﺬان اﻟﺘﻴﺎران ﺛﻢ ﻳﺨﺮج اﻟﺘﻴﺎر ������واﺣﺪ. إذا ﻃﺒﻘﻨﺎ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر ﻋﻠﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻫﺬه ،ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن ﻣﺠﻤﻮع اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺘﻲ ﺗﺪﺧﻞ إﻟﻰ اﻟﻨﻘﻄﺔ؛ أي 1.5أﻣﺒﻴﺮ زاﺋﺪ 2.5أﻣﺒﻴﺮ ،ﻳﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺘﻲ ﺗﺨﺮج ﻣﻨﻬﺎ .ﻟﻜﻨﻨﺎ ﻧﺮى أن واﺣ ًﺪا ﻓﻘﻂ ﻳﺨﺮج ،وﻫﻮ ������واﺣﺪ. إذن ������واﺣﺪ ﻫﻮ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻮﺣﻴﺪ ﻓﻲ اﻟﻄﺮف اﻷﻳﻤﻦ ﻣﻦ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ .وﺑﺠﻤﻊ 1.5أﻣﺒﻴﺮ و 2.5أﻣﺒﻴﺮ ﻣ ًﻌﺎ ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ 4.0أﻣﺒﻴﺮ .وﻫﺬه ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������واﺣﺪ. واﻵن ،ﻟﻨﺴﺘﺨﺪم اﻟﻘﺎﻧﻮن ﻧﻔﺴﻪ ﻹﻳﺠﺎد ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������اﺛﻨﻴﻦ .ﻫﺬه اﻟﻤﺮة ،ﺳﻨﺨﺘﺎر ﻧﻘﻄﺔ ﺗﻔﺮع أﺧﺮى ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة .ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﺳﺘﻜﻮن اﺧﺘﻴﺎ ًرا ﺟﻴ ًﺪا .ﻧﻼﺣﻆ وﺟﻮد ﺗﻴﺎرﻳﻦ ،وﻫﻤﺎ ������اﺛﻨﺎن وﺗﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ 2.0أﻣﺒﻴﺮ ﻳﺪﺧﻼن إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻫﺬه ،وﺗﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ 2.5أﻣﺒﻴﺮ ،ﻳﺨﺮج ﻣﻦ اﻟﻨﻘﻄﺔ. ﻣﺮة أﺧﺮى ،ﺑﺘﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن ﻣﺠﻤﻮع اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﺪاﺧﻠﺔ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺘﻔﺮع ﻫﺬه ﻫﻮ ������اﺛﻨﺎن زاﺋﺪ 2.0أﻣﺒﻴﺮ ،وﻫﺬا ﻳﺴﺎوي إﺟﻤﺎﻟﻲ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺨﺎرج اﻟﺬي ﻳﺴﺎوي 2.5أﻣﺒﻴﺮ .ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻹﻳﺠﺎد ﻗﻴﻤﺔ ������
اﺛﻨﻴﻦ ،إذا ﻃﺮﺣﻨﺎ 2.0أﻣﺒﻴﺮ ﻣﻦ ﻛﻼ اﻟﻄﺮﻓﻴﻦ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن ������اﺛﻨﻴﻦ ﻳﺴﺎوي 0.5أﻣﺒﻴﺮ .إذن ������ ،واﺣﺪ ﻳﺴﺎوي 4.0أﻣﺒﻴﺮ ،و������ اﺛﻨﺎن ﻳﺴﺎوي 0.5أﻣﺒﻴﺮ. ﻟﻨﻠﻖ ﻧﻈﺮة اﻵن ﻋﻠﻰ ﻣﺜﺎل ﺗﺪرﻳﺒﻲ آﺧﺮ. ﺗﺰود اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﻮﺿﺤﺔ ﺑﺎﻟﻘﺪرة ﺑﻮاﺳﻄﺔ ﺑﻄﺎرﻳﺘﻴﻦ ﻣﺘﺼﻠﺘﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي ،اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻄﺮﻓﻲ ﻟﻜﻞ ﻣﻨﻬﻤﺎ 2.5ﻓﻮﻟﺖ .ﻣﺎ ﻗﻴﻤﺔ اﻻﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ؟ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﺎﺗﺎن اﻟﺒﻄﺎرﻳﺘﺎن ،ﻫﺬه واﺣﺪة ،وﻫﺬه اﻷﺧﺮى ،وﻫﻤﺎ ﻣﻮﺻﻠﺘﺎن ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻮازي .وﺗﺰودان ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻫﻨﺎ ﺑﺎﻟﺠﻬﺪ؛ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺤﺪث اﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ ﻗﻴﻤﺘﻪ ������ﻓﻮﻟﺖ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .ﻣﻬﻤﺘﻨﺎ ﻫﻲ إﻳﺠﺎد ﻫﺬه اﻟﻘﻴﻤﺔ. وﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺬﻛﺮ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺠﻬﺪ .ﻳﻨﺺ ﻫﺬا اﻟﻘﺎﻧﻮن ﻋﻠﻰ أن ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻤﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ ﺧﻼل ﻣﺴﺎر ﺗﻴﺎر ﻳﺴﺎوي إﺟﻤﺎﻟﻲ ﻗﻴﻢ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ. ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻓﻲ أي وﻗﺖ ﻳﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﺼﺪر ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻣﺜﻞ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺘﻴﻦ ﻓﻲ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ ،إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻤﺼﺎدر ﻓﻲ ﺳﻴﺎق ﻣﺴﺎر ﺗﻴﺎر ﻣﻌﻴﻦ ،ﻓﺈن اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻤﻮﻟﺪة ﻣﻦ اﻟﻤﺼﺪرﻳﻦ ﺗﺴﺎوي إﺟﻤﺎﻟﻲ ﻗﻴﻢ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ اﻟﺠﺰء اﻟﻤﺘﺒﻘﻲ ﻣﻦ اﻟﻤﺴﺎر ﺑﺴﺒﺐ ﻣﻜﻮﻧﺎت اﻟﺪاﺋﺮة ﻣﺜﻞ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺎت .وﻓﻲ ﺣﺎﻟﺘﻨﺎ ﻫﺬه ﺗﺤﺪﻳ ًﺪا ،ﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ ﺟ ًﺪا اﻻﻗﺘﺼﺎر ﻓﻲ اﻟﺘﺮﻛﻴﺰ ﻓﻘﻂ ﻋﻠﻰ ﻣﺼﺪري اﻟﺠﻬﺪ وﻣﻜﻮﻧﺎت اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﺘﻲ ﺗﻤﺜﻞ ﺟﺰ ًءا ﻣﻦ ﻣﺴﺎر اﻟﺘﻴﺎر ﻧﻔﺴﻪ. إذا ﺗﺠﺎﻫﻠﻨﺎ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء اﻟﺨﺎص ﺑﻤﺴﺎر اﻟﺘﻴﺎر ،ﻓﻘﺪ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة وﻧﻘﻮل إن ﻟﺪﻳﻨﺎ 2.5ﻓﻮﻟﺖ ﻫﻨﺎ ،و 2.5ﻓﻮﻟﺖ ﻫﻨﺎ. ووﺿﻌﺖ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺘﺎن ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ؛ ﻟﺬا ﻧﺘﻮﻗﻊ أن ﻳﺠﻤﻊ ﻫﺬان اﻟﺠﻬﺪان .ﺑﺬﻟﻚ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن ������ﻳﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺠﻬﺪﻳﻦ؛ أي 0.5ﻓﻮﻟﺖ. ﻟﻜﻦ إذا اﻗﺘﺼﺮﻧﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﺑﺪﻻﻟﺔ ﻣﺴﺎرات اﻟﺘﻴﺎر ،ﻛﻤﺎ ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﻗﺎﻧﻮن اﻟﺠﻬﺪ ،ﻓﺴﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ إﺟﺎﺑﺔ ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ،ﻳﻮﺟﺪ ﻣﺴﺎران ﻣﻨﻔﺼﻼن ﻳﺤﺘﻮي ﻛﻞ ﻣﻨﻬﻤﺎ ﻋﻠﻰ ﺑﻄﺎرﻳﺔ وﻛﺬﻟﻚ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .ﻫﺬا أﺣﺪ اﻟﻤﺴﺎرﻳﻦ ،وﻫﻮ ﻳﺘﻀﻤﻦ اﻟﺒﻄﺎرﻳﺔ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﺑﺎﻷﺳﻔﻞ .وﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ اﻟﻤﺴﺎر اﻟﺜﺎﻧﻲ .أﺛﻨﺎء ﺗﺤﻠﻴﻞ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة ،ﺳﻨﺮى ﻣﺎ ﻳﺤﺪث ﻓﻲ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺴﺎرﻳﻦ اﻟﻤﺨﺘﻠﻔﻴﻦ ﻛﻞ ﻋﻠﻰ ﺣﺪة. إذن أو ًﻻ ،ﻟﻨﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﻤﺴﺎر اﻟﺪاﺧﻠﻲ .ﺳﻨﺴﻤﻴﻪ اﻟﻤﺴﺎر اﻷول .وﻓ ًﻘﺎ ﻟﻘﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺠﻬﺪ ،ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻤﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ،اﻟﺘﻲ ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻬﺎ ﺗﺴﺎوي 2.5ﻓﻮﻟﺖ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ،ﻳﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ﻗﻴﻢ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ داﺧﻞ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر .ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﻤﺴﺎر اﻷول ،ﻧﻼﺣﻆ وﺟﻮد ﻣﻜﻮن واﺣﺪ ﻓﻘﻂ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﺤﺪث ﻓﻴﻪ اﻧﺨﻔﺎض ﻓﻲ اﻟﺠﻬﺪ .إﻧﻪ ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻫﻨﺎ .ﻗﻴﻞ ﻟﻨﺎ إن اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻛﻤﻴﺔ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺮﻣﺰ ﻟﻬﺎ ﺑﺎﻟﺤﺮف ������اﻟﻜﺒﻴﺮ. إذن ،ﺑﺘﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺠﻬﺪ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر اﻷول ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ 2.5ﻓﻮﻟﺖ ﻳﺴﺎوي .������ﻻ ﺗﻮﺟﺪ أي ﻣﻜﻮﻧﺎت أﺧﺮى ﻓﻲ ﻣﺴﺎر اﻟﺘﻴﺎر ﻫﺬا .إذن ،اﻹﺟﺎﺑﺔ ﻫﻲ ﺑﺒﺴﺎﻃﺔ أن ������؛ أي اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ،ﻳﺴﺎوي 2.5ﻓﻮﻟﺖ .ﻟﻜﻦ
ﻣﺎذا ﻟﻮ ﻓﻜﺮﻧﺎ ﻓﻲ اﻟﻤﺴﺎر اﻵﺧﺮ ،وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ اﻟﻤﺴﺎر اﺛﻨﻴﻦ .إذا ﻓﻌﻠﻨﺎ ذﻟﻚ وﻃﺒﻘﻨﺎ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺠﻬﺪ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ ﻣﺮة أﺧﺮى أن ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻤﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ﺳﻴﺴﺎوي 2.5ﻓﻮﻟﺖ. وﻛﻤﺎ ذﻛﺮﻧﺎ أﻳ ًﻀﺎ ﻣﻦ ﻗﺒﻞ ،اﻟﻤﻜﻮن اﻟﻮﺣﻴﺪ اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻨﺨﻔﺾ ﻓﻴﻪ اﻟﺠﻬﺪ ﻫﻮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ .وﻣﻦ ﺛﻢ ﻓﺈن اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ������ ،ﺣﺮف ﻛﺒﻴﺮ ،ﻳﺠﺐ أن ﻳﺴﺎوي 2.5ﻓﻮﻟﺖ .إذن ،ﺑﻐﺾ اﻟﻨﻈﺮ ﻋﻦ اﻟﻤﺴﺎر اﻟﺬي ﻧﺨﺘﺎره ،ﺳﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻹﺟﺎﺑﺔ ﻧﻔﺴﻬﺎ ،وﻫﻲ أن اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ﻳﺴﺎوي 2.5ﻓﻮﻟﺖ. ﻟﻨﻠﺨﺺ اﻵن ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻦ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،رأﻳﻨﺎ أن ﻗﺎﻧﻮﻧﻲ ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻳﺼﻔﺎن ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .اﻟﻘﺎﻧﻮن اﻷول ،اﻟﻤﻌﺮوف ﻋﺎدة ﺑﺎﺳﻢ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺘﻴﺎر ،ﻳﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن إﺟﻤﺎﻟﻲ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺪاﺧﻞ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ ﺗﻔﺮع ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﻳﺴﺎوي اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺨﺎرج ﻣﻨﻬﺎ .ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل ،إذا ﻛﺎن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻧﻘﻄﺔ ﺗﻔﺮع ﻟﻠﺘﻴﺎر ﻛﻬﺬه؛ ﺣﻴﺚ ﻳﻤﺮ ﻛﻞ ﻣﻦ ������واﺣﺪ و ������اﺛﻨﻴﻦ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﻨﻘﻄﺔ و ������ﺛﻼﺛﺔ إﻟﻰ ﺧﺎرﺟﻬﺎ ،ﻓﺈن ������ﺛﻼﺛﺔ ﻳﺠﺐ أن ﻳﺴﺎوي ﻣﺠﻤﻮع ������واﺣﺪ زاﺋﺪ ������اﺛﻨﻴﻦ« . أﻣﺎ اﻟﻘﺎﻧﻮن اﻟﺜﺎﻧﻲ ،ﻓﻴﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻪ ﻗﺎﻧﻮن ﻛﻴﺮﺷﻮف ﻟﻠﺠﻬﺪ .وﻫﻮ ﻳﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن ﻣﺠﻤﻮع اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻟﻤﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻣﺴﺎر ﺗﻴﺎر ﻳﺴﺎوي إﺟﻤﺎﻟﻲ ﻗﻴﻢ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر ﻧﻔﺴﻪ .ﻟﺬا ،ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل ،ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺬه؛ ﺣﻴﺚ ﻳﻮﺟﺪ ﻣﺴﺎر واﺣﺪ ﻟﻠﺘﻴﺎر ،ﻓﺈن إﺟﻤﺎﻟﻲ اﻟﻘﻮى اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ ﻣﺼﺎدر اﻟﺠﻬﺪ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﺳﻤﻴﻨﺎه ،������ﻳﺴﺎوي إﺟﻤﺎﻟﻲ ﻗﻴﻢ اﻧﺨﻔﺎض اﻟﺠﻬﺪ ﻋﺒﺮ ﻣﻜﻮﻧﺎت ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺎر اﻟﺘﻲ ﺗﺘﻤﺜﻞ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎوﻣﺘﻴﻦ ������واﺣﺪ و ������اﺛﻨﻴﻦ .وﻫﺬا ﻣﻠﺨﺺ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ. اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ
اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻓﻴﺪﻳﻮ اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺴﺐ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ ﻟﻮﻟﺒﻲ
ﺗﺤﻠﻴﻞ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ٢٢:٥٠ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﻣﻮﺿﻮﻋﻨﺎ ﻫﻮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ .ﺳﻨﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺴﺐ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻣﺮور ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﺜﻞ ﻫﺬا اﻟﻨﻮع ﻣﻦ اﻷﺳﻼك .وﻧﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺪد اﺗﺠﺎه ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل». ﺑﺪاﻳﺔ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻗﻄﻌﺔ ﻣﻦ ﺳﻠﻚ ﻣﺼﻨﻮع ﻣﻦ ﻣﺎدة ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻟﻠﻜﻬﺮﺑﺎء ،ﻟﻜﻦ ﻻ ﻳﻤﺮ أي ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ﺣﺎﻟ ًﻴﺎ. ﻧﻌﻠﻢ أﻧﻪ ﻓﻲ ﻇﻞ ﻫﺬه اﻟﻈﺮوف ﻟﻦ ﻳﺘﻮﻟﺪ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻟﻨﻔﺘﺮض ،ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،أن ﺗﻴﺎ ًرا ﺑﺪأ ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ،وﻟﻨﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻪ .������ﻋﻠﻰ اﻟﺮﻏﻢ ﻣﻦ أﻧﻨﺎ ﻧﺘﻨﺎول ﻓﻘﻂ ﻗﻄﻌﺔ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺘﻲ ﻧﺮاﻫﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺘﺨﻴﻞ أن ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ ﺟﺰء ﻣﻦ ﻣﻠﻒ ﻣﻐﻠﻖ أﻛﺒﺮ ﻳﺴﻤﺢ ﺑﻮﺟﻮد اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻴﻪ. واﻵن ،ﺑﻌﺪ أن أﺻﺒﺢ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﻣﻮﺟﻮ ًدا ،ﻳﺘﻮﻟﺪ ﺑﺎﻟﺘﺄﻛﻴﺪ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ .وإذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻚ ﻣﻦ اﻟﺠﺎﻧﺐ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻨﺎ ﺳﻨﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ﻋﻦ ﻃﺮﻳﻖ اﻟﻨﻈﺮ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ،وﻛﺎﻧﺖ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﺮﺋﻴﺔ ﺑﺼﻮرة ﻣﺎ ﻟﻨﺎ ،ﻓﺴﻨﻼﺣﻆ أن ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﻤﺘﺪ ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻣﺎ ﺑﻌﻴ ًﺪا ﻋﻦ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ .رﺳﻤﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﻋﺪ ًدا ﻣﺤﺪو ًدا ﻓﻘﻂ ﻣﻦ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻟﻜﻦ ﻓﻲ اﻟﺤﻘﻴﻘﺔ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻻﺳﺘﻤﺮار ﻓﻲ إﺿﺎﻓﺔ اﻟﻤﺰﻳﺪ ﻣﻦ اﻟﺨﻄﻮط؛ ﻟﺘﻮﺿﻴﺢ أن ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﻈﻞ ﻣﻮﺟﻮ ًدا ﺑﻐﺾ اﻟﻨﻈﺮ ﻋﻦ ﺑﻌﺪﻧﺎ ﻋﻦ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ. ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻪ ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻚ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﺠﺎﻧﺐ ،ﻧﺮﻳﺪ ﻣﻌﺮﻓﺔ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ ﻣﺎ ،وﻟﺘﻜﻦ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻫﻨﺎ .إذا ﻗﻠﻨﺎ إن ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﺗﺒﻌﺪ ﻋﻦ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﺳﻨﺴﻤﻴﻬﺎ ،������وﻧﺤﻦ ﻧﻌﻠﻢ أن اﻟﺴﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺷﺪﺗﻪ ،������ﻓﺜﻤﺔ ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺠﻤﻊ ﻣﻦ ﺧﻼﻟﻬﺎ ﺑﻴﻦ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮﻳﻦ ﻹﻳﺠﺎد ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺘﻲ ﺳﻨﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻬﺎ .������ إﻟﻰ ﺟﺎﻧﺐ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺘﻐﻴﺮﻳﻦ ،اﻟﺘﻴﺎر ������واﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ،������ﺗﻌﺘﻤﺪ أﻳ ًﻀﺎ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ ﻣﻌﻴﻨﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ .ﻳﺴﻤﻰ ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ ������ﺻﻔﺮ .وﻫﻮ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻧﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻔﺮاغ .ﺗﻤﺜﻞ ﻗﻴﻤﺔ ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ ﻣﺪى ﺻﻌﻮﺑﺔ ﻣﻐﻨﻄﺔ اﻟﻔﺮاغ. ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ وﺣﺪة ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ ،وﻫﻲ ﺗﺴﻼ ﻣﺘﺮ ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ ،ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻬﺎ ﺗﺮﺑﻂ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ﺑﻴﻦ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﻮﺣﺪة اﻟﺘﺴﻼ ،واﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﺑﻮﺣﺪة اﻟﻤﺘﺮ ،واﻟﺘﻴﺎر ﺑﻮﺣﺪة اﻷﻣﺒﻴﺮ .وﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ أي ﻗﻄﻌﺔ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ،ﻣﺜﻞ ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ ﻫﻨﺎ ،ﺗﻜﻮن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ ﺗﻘﻊ ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ������ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ،ﺗﺴﺎوي ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ ������ﺻﻔﺮ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،اﻟﻜﻞ ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ������ﻓﻲ .������ واﻵن إذا أﺧﺬﻧﺎ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪﻫﺎ ،ورﺳﻤﻨﺎﻫﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺘﻮﺿﻴﺤﻲ ﻟﻠﺴﻠﻚ ﺣﻴﺚ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻴﻬﺎ ﻣﻦ اﻟﺠﺎﻧﺐ ،وﻛﺎﻧﺖ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﺗﻘﻊ ﻋﻨﺪ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻣﺜ ًﻼ ﻓﻲ اﻟﻔﺮاغ ،ﻓﻤﻦ اﻟﻀﺮوري ﻣﻌﺮﻓﺔ أن
اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ������اﻟﺘﻲ ﺳﻨﺴﺘﺨﺪﻣﻬﺎ ﻟﺤﺴﺎب ﺷﺪة ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﻫﻲ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﺗﻘﺎس ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻣﻦ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ .ووﺿﻊ ﻫﺬا اﻟﺸﺮط ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ داﺋ ًﻤﺎ ﻧﺴﺘﺨﺪم أﺻﻐﺮ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻌﻨﻴﻨﺎ واﻟﺴﻠﻚ. ﺗﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻋﻠﻰ اﻟﺮﻏﻢ ﻣﻦ أﻧﻨﺎ ﻟﻢ ﻧﺮﺳﻢ ﺧﻄﻮ ًﻃﺎ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻫﻨﺎ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﻌﻠﻢ أﻧﻬﺎ ﺗﻘﻊ ﻓﻲ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﻮﻟﺪه ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﻓﻴﻪ اﻟﺘﻴﺎر .وذﻟﻚ ﻷن ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﻳﻤﺘﺪ ﺑﻌﻴ ًﺪا ﻋﻦ اﻟﺴﻠﻚ إﻟﻰ ﻣﺎ ﻻ ﻧﻬﺎﻳﺔ. ﻟﻠﻮﻫﻠﺔ اﻷوﻟﻰ ،ﻗﺪ ﺗﺒﺪو ﻫﺬه اﻟﺤﻘﻴﻘﺔ ﻣﺒﺎﻟ ًﻐﺎ ﻓﻴﻬﺎ .ﻟﻜﻦ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﺻﻮرة ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،ﻧﺠﺪﻫﺎ أﻛﺜﺮ ﻣﻨﻄﻘﻴﺔ. ﻓﻨﻼﺣﻆ أن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ ﻋﻜﺴ ًﻴﺎ ﻣﻊ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻌﻤﻮدﻳﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻣﻊ زﻳﺎدة ،������ أي ﻛﻠﻤﺎ اﺑﺘﻌﺪﻧﺎ أﻛﺜﺮ ﻋﻦ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ ،ﻳﺼﺒﺢ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������أﺿﻌﻒ .وﻣﻦ ﺛﻢ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ﻗﻴﻤﺔ ������ﻛﺒﻴﺮة ﺟ ًﺪا، ﻣﺜﻞ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻘﺘﺮب ﻣﻦ ∞ ،ﺗﺼﺒﺢ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ أﺻﻐﺮ ﻓﺄﺻﻐﺮ ﺣﺘﻰ ﺗﻘﺘﺮب ﻣﻦ اﻟﺼﻔﺮ. ﻟﺬا ﻋﻠﻰ اﻟﺮﻏﻢ ﻣﻦ أن اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﺤﻤﻞ ﺗﻴﺎ ًرا ﻳﻮﻟﺪ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﻋﻨﺪ ﺟﻤﻴﻊ اﻟﻤﺴﺎﻓﺎت ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،ﻓﺈن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﺼﺒﺢ أﺿﻌﻒ ﻛﻠﻤﺎ اﺑﺘﻌﺪﻧﺎ .ﻧﺮى إذن أﻧﻪ إذا ﻛﺎن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر وﻛﻨﺎ ﻧﻌﻠﻢ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ،ﻓﺴﻴﻤﻜﻨﻨﺎ ﺣﺴﺎب ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ ﺗﺒﻌﺪ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ������ﻋﻨﻪ .ﻫﺬا ﻳﻮﺿﺢ ﻟﻨﺎ ﻛﻴﻔﻴﺔ إﻳﺠﺎد ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﻟﻜﻦ ﻣﺎذا ﻋﻦ اﺗﺠﺎﻫﻪ؟ ﻓﻲ اﻟﻨﻬﺎﻳﺔ ،اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﻮ ﻛﻤﻴﺔ ﻣﺘﺠﻬﺔ .وﻧﻼﺣﻆ أن ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺘﻲ رﺳﻤﻨﺎﻫﺎ ﺗﻮﺿﺢ اﻻﺗﺠﺎه .ﻟﻤﻌﺮﻓﺔ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ،ﻧﺴﺘﺨﺪم ﻣﺎ ﻳﺴﻤﻰ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .ﻳﺮﺟﻊ اﺳﻢ ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة إﻟﻰ ﺣﻘﻴﻘﺔ أﻧﻨﺎ ﻧﺴﺘﺨﺪم اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻓﻲ ﺗﺤﺪﻳﺪ اﻻﺗﺠﺎه .وﺗﺘﻤﺜﻞ ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ﻓﻲ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻣﺜﻞ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي رﺳﻤﻨﺎه ﻫﻨﺎ ،ﻧﻮﺟﻪ إﺑﻬﺎم اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر .وﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻳﻜﻮن ذﻟﻚ إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .ﺛﻢ ﻧﻠﻒ اﻷﺻﺎﺑﻊ اﻷرﺑﻌﺔ ﻛﻤﺎ ﻟﻮ ﻛﻨﺎ ﻧﻘﺒﺾ ﻳﺪﻧﺎ .وﺑﺬﻟﻚ ﺗﻠﺘﻒ اﻷﺻﺎﺑﻊ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﺣﻮل ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ. ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﺘﺠﻪ ﻓﻴﻪ اﻟﺘﻴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ،ﻧﻼﺣﻆ أن أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺳﺘﻠﻒ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ،وﻫﺬا ﺳﺒﺐ رﺳﻤﻨﺎ أﺳﻬﻢ اﻻﺗﺠﺎﻫﺎت ﻫﺬه ﻋﻠﻰ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻛﺬﻟﻚ ﺗﺼﻮر ﻓﻌﻞ ذﻟﻚ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﻨﻈﺮ ﻓﻴﻬﺎ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻚ ﻣﻦ اﻟﺠﺎﻧﺐ .ﻫﻨﺎ ﻳﺸﻴﺮ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر إﻟﻰ ﺧﺎرج اﻟﺸﺎﺷﺔ ،أي ﺑﺎﺗﺠﺎﻫﻨﺎ .وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ،ﻧﺤﺮك اﻹﺑﻬﺎم ﻓﻲ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻠﻒ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﺗﺴﻤﺢ ﺑﻪ ﻳﺪﻧﺎ ،ﻧﺮى ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ أﻧﻬﺎ ﺳﺘﻠﻒ ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ .وﻟﻬﺬا اﻟﺴﺒﺐ أﺿﻔﻨﺎ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ أﺳﻬﻢ اﻻﺗﺠﺎﻫﺎت اﻟﻤﻮﺿﺤﺔ ﻫﻨﺎ؛ ﻓﻮﻓ ًﻘﺎ ﻟﻘﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻫﺬا ﻫﻮ اﺗﺠﺎﻫﻪ. ﺗﺘﻤﺜﻞ إﺣﺪى ﻃﺮق اﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﻓﻲ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻓﻲ ﺗﺬﻛﺮ أﻧﻨﺎ ﻧﻄﺒﻘﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﺳﻠﻚ ﻃﻮﻳﻞ وﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر؛ وﻣﻦ ﺛﻢ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺨﻴﻞ وﺿﻊ ﻳﺪﻧﺎ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻜﻮن اﻹﺑﻬﺎم ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ،ﺛﻢ ﻧﻠﻒ اﻷﺻﺎﺑﻊ اﻷرﺑﻌﺔ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ﻛﻤﺎ ﻧﺮى ﻫﻨﺎ .وﻳﺸﻴﺮ اﺗﺠﺎه اﻻﻟﺘﻔﺎف إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ .ﻧﺮى ﻣﻦ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺬي ﻳﻮﺿﺢ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻣﻦ اﻟﺠﺎﻧﺐ أن ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﻤﻜﻦ رﺳﻤﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﻫﻴﺌﺔ ﺣﻠﻘﺎت ﻣﺘﺤﺪة اﻟﻤﺮﻛﺰ.
وﻻﺣﻆ أﻧﻪ ﺑﻐﺾ اﻟﻨﻈﺮ ﻋﻦ زﻳﺎدة ﺣﺠﻢ اﻟﺤﻠﻘﺎت ،ﻳﻈﻞ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل داﺋ ًﻤﺎ ﻛﻤﺎ ﻫﻮ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻚ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ داﺋ ًﻤﺎ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ ،ﺳﻮاء أﻛﺎن ذﻟﻚ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ أو ﻋﻜﺴﻬﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ. أﺻﺒﺤﻨﺎ ﻧﻌﺮف اﻵن ﻃﺮﻳﻘﺔ ﻟﺤﺴﺎب ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .ﻛﻤﺎ ﻧﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ ﻛﻴﻔﻴﺔ ﺗﺤﺪﻳﺪ اﺗﺠﺎﻫﻪ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .ﺑﻤﻌﺮﻓﺔ ذﻟﻚ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻄﺒﻖ ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻠﻰ ﻣﺜﺎل ﺗﺪرﻳﺒﻲ. ﻳﻤﺮ ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ ﺷﺪﺗﻪ 100أﻣﺒﻴﺮ ﻓﻲ ﻛﺒﻞ ﻃﻮﻳﻞ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻓﻲ ﻣﺤﻄﺔ ﻃﺎﻗﺔ ﺻﻨﺎﻋﻴﺔ .اﺣﺴﺐ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﻣﻘﺪارﻫﺎ 0.06ﻣﺘﺮ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻜﺒﻞ .اﻋﺘﺒﺮ أرﺑﻌﺔ ������ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺳﺒﻌﺔ ﺗﺴﻼ ﻣﺘﺮ ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ ﻗﻴﻤﺔ ������ﺻﻔﺮ .اﻛﺘﺐ إﺟﺎﺑﺘﻚ ﺑﺎﻟﺼﻮرة اﻟﻘﻴﺎﺳﻴﺔ ﻷﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺘﻴﻦ ﻋﺸﺮﻳﺘﻴﻦ. ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺜﺎل ﺳﻠﻚ ﻃﻮﻳﻞ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺘﺨﻴﻞ أﻧﻪ ﻳﺘﻌﺪى اﻟﻄﻮل اﻟﺬي رﺳﻤﻨﺎه ﻫﻨﺎ .وﻧﻌﻠﻢ ﻣﻦ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ أن ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ������ﺷﺪﺗﻪ 100أﻣﺒﻴﺮ .ﻫﺬا ﺗﻴﺎر ﺷﺪﻳﺪ ،ﻟﻜﻦ ﻫﺬا ﻣﻨﻄﻘﻲ ﻷﻧﻨﺎ ﻧﺘﺤﺪث ﻋﻦ ﻣﺤﻄﺔ ﻃﺎﻗﺔ ﺻﻨﺎﻋﻴﺔ .ﻧﻌﻠﻢ ﻣﻦ ﻣﻌﻄﻴﺎت اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ أﻳ ًﻀﺎ أﻧﻨﺎ ﺳﻨﺘﺤﺮك ﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﻣﻘﺪارﻫﺎ 0.06ﻣﺘﺮ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،وﻟﻨﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻬﺎ ،������ وﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻹﺷﺎرة إﻟﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﺤﺮف ������ ﻛﺒﻴﺮ. وﻧﺘﺬﻛﺮ ﻫﻨﺎ اﻟﻌﻼﻗﺔ اﻟﺮﻳﺎﺿﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻌﺒﺮ ﻋﻦ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ������ﻣﻦ ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر. ﻓﺘﺴﺎوي ﻫﺬه اﻟﺸﺪة ﺛﺎﺑﺖ ������ﺻﻔﺮ ،وﻫﻮ ﻧﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻔﺮاغ ،ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ������ﻓﻲ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﺒﻌﺪﻫﺎ اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻋﻦ اﻟﺴﻠﻚ .������وﺑﻤﺎ أن ﻧﺺ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﺑﻘﻴﻤﺘﻲ ������و ،������وﻛﺬﻟﻚ اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﺘﻲ ﺳﻨﻌﻮض ﺑﻬﺎ ﻋﻦ ������ﺻﻔﺮ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻌﻮﻳﺾ ﺑﻬﺬه اﻟﻘﻴﻢ ﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ. اﺳﺘﺨﺪﻣﻨﺎ ﻫﻨﺎ أرﺑﻌﺔ ������ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺳﺒﻌﺔ ﺗﺴﻼ ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ ﻗﻴﻤﺔ ﻟـ ������ﺻﻔﺮ ،و 100أﻣﺒﻴﺮ ﻟﺸﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،������و 0.06ﻣﺘﺮ ﻟﻠﻤﺴﺎﻓﺔ .������ﻛﻞ اﻟﻮﺣﺪات ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﻣﻜﺘﻮﺑﺔ ﺑﺎﻟﻔﻌﻞ ﺑﺎﻟﺼﻮرة اﻟﺘﻲ ﻧﺮﻳﺪﻫﺎ .وﻧﻼﺣﻆ أﻧﻪ ﻋﻨﺪ ﺣﺴﺎب ﻫﺬا اﻟﻜﺴﺮ، ﺗﺤﺬف وﺣﺪﺗﺎ اﻟﻤﺘﺮ ﻓﻲ اﻟﺒﺴﻂ واﻟﻤﻘﺎم ﻣ ًﻌﺎ ،وﻛﺬﻟﻚ وﺣﺪﺗﺎ اﻷﻣﺒﻴﺮ .وﺑﺬﻟﻚ ﻳﺘﺒﻘﻰ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻧﺎﺗﺞ ﺑﻮﺣﺪة اﻟﺘﺴﻼ ،وﻫﻮ أﻣﺮ ﺟﻴﺪ ﻷﻧﻨﺎ ﻧﺤﺴﺐ ﺷﺪة ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺤﺴﺐ ������وﻧﻜﺘﺐ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﺑﺎﻟﺼﻮرة اﻟﻘﻴﺎﺳﻴﺔ ﻷﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺘﻴﻦ ﻋﺸﺮﻳﺘﻴﻦ ،ﻧﺠﺪ أﻧﻪ ﻳﺴﺎوي 3.33ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ أرﺑﻌﺔ ﺗﺴﻼ .وﻫﺬه ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻌﻤﻮدﻳﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ. ﻟﻨﻠﻖ ﻧﻈﺮة اﻵن ﻋﻠﻰ ﻣﺜﺎل ﺗﺪرﻳﺒﻲ آﺧﺮ. ﻳﻮﺿﺢ اﻟﺸﻜﻞ ﺳﻠ ًﻜﺎ أﻓﻘ ًﻴﺎ ﻣﺴﺘﻘﻴ ًﻤﺎ ﻃﻮﻳ ًﻼ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر .������ﻧﺘﺞ ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﻣﻘﻴﺲ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ .������ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������ﺗﻘﻊ ﻓﻲ ﻧﻔﺲ ﻣﺴﺘﻮى اﻟﺴﻠﻚ وﺗﺒﻌﺪ ﻋﻨﻪ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﻗﺼﻴﺮة .ﻣﺎ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������؟
ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺸﻜﻞ ،ﻧﺮى أن ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻄﻮﻳﻞ اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻢ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر .������وﺗﺨﺒﺮﻧﺎ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ أﻧﻪ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﻗﺼﻴﺮة ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ﺗﻘﻊ اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﻤﺸﺎر إﻟﻴﻬﺎ ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ .������ﻧﻈ ًﺮا ﻷن ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،ﻧﻌﻠﻢ أﻧﻪ ﺳﻴﻮﻟﺪ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﺣﻮل ﻧﻔﺴﻪ .ﻳﻤﺘﺪ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﺑﻌﻴ ًﺪا ﺑﺸﻜﻞ ﻣﺎ ﻋﻦ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ؛ وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ������ﺳﻴﻮﺟﺪ ﻋﻨﺪﻫﺎ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ. ﻟﻜﻦ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻴﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﺆال ﻟﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ ،������وإﻧﻤﺎ اﺗﺠﺎﻫﻪ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺘﺤﺪث ﻋﻦ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺳﻠﻚ ﻃﻮﻳﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻌﺮﻓﺔ ذﻟﻚ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻣﺎ ﻳﺴﻤﻰ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ. ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺴﺘﺨﺪم ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ،ﻧﺘﺨﻴﻞ أﻧﻨﺎ ﻧﺤﺮك ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻛﻤﺎ ﻟﻮ ﻛﻨﺎ ﻋﻠﻰ وﺷﻚ اﻹﻣﺴﺎك ﺑﺎﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر. وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻧﻮﺟﻪ إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر .ﺛﻢ ﻧﻠﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر اﻟﺘﺨﻴﻠﻲ ﻟﻠﺴﻠﻚ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ، ﻳﻜﻮن اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻔﺎف أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﻫﻮ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ. ﻻﺣﻆ أن اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﺘﺤﺪث ﺑﻬﺎ ﻋﻦ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﺗﺘﻔﻖ ﻣﻊ وﺿﻊ اﻟﺴﻠﻚ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺘﻤﺮﻳﻦ .ﻓﺎﻟﺴﻠﻚ ﻣﻮﺿﻮع ﺑﺸﻜﻞ أﻓﻘﻲ .واﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻴﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ؛ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ اﻟﺘﻲ رأﻳﻨﺎﻫﺎ ﻟﻠﺘﻮ ﻳﺠﻴﺐ ﻋﻦ اﻟﺴﺆال اﻟﻤﺘﻌﻠﻖ ﺑﺎﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﺎر ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر .ﻳﻮﺟﺪ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﻓﻲ ﺻﻮرة دواﺋﺮ ﻣﺘﺤﺪة اﻟﻤﺮﻛﺰ ،وﻗﺪ رﺳﻤﻨﺎ ﻟﻠﺘﻮ ﻋﺪ ًدا ﻗﻠﻴ ًﻼ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺎت ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ إذا رﺳﻤﻨﺎ ﺧ ًﻄﺎ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﻘﻊ ﻣﺤﻮره ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﺎر ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر وﻳﻤﺮ ﺑﺎﻟﻨﻘﻄﺔ ،������ﻓﺈن ﻫﺬا اﻟﺨﻂ ﺳﻴﺒﺪو ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ. واﻵن ﻟﻜﻲ ﻧﺮى ذﻟﻚ ﻣﻦ ﻣﻨﻈﻮر ﻣﺨﺘﻠﻒ ،ﺗﺨﻴﻞ أﻧﻨﺎ ﻧﻨﻈﺮ ﻣﻦ ﻫﻨﺎ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ، ﺳﻨﻼﺣﻆ أن اﻟﺴﻠﻚ ﻳﺒﺪو ﻫﻜﺬا ﻣﻦ اﻟﺠﺎﻧﺐ .ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻪ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ ،ﺗﻘﻊ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������ﻫﻨﺎ .وﻗﺪ ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻣﻦ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ أن ﺧﻂ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ. واﻵن ﻟﻜﻲ ﻧﺠﻴﺐ ﻋﻦ اﻟﺴﺆال ،ﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ أن ﻧﻀﻊ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر ﻓﻲ اﻻﻋﺘﺒﺎر ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﺸﻜﻞ اﻷﺻﻠﻲ .ﻓﻨﺴﺄل أﻧﻔﺴﻨﺎ: إﻟﻰ أي اﺗﺠﺎه ﻳﺸﻴﺮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﺒﺮ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻚ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر؟ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى أﻧﻪ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر ،ﻳﺸﻴﺮ ﺧﻂ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ .وﻫﺬه ﻫﻲ اﻹﺟﺎﺑﺔ .اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������ﻳﻜﻮن إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ. ﻟﻨﻠﻖ ﻧﻈﺮة اﻵن ﻋﻠﻰ ﻣﺜﺎل ﺗﺪرﻳﺒﻲ أﺧﻴﺮ. ﻳﻤﺮ ﺗﻴﺎر ﻣﺴﺘﻤﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻃﻮﻳﻞ .ﻳﻨﺘﺞ ﻋﻦ ذﻟﻚ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺷﺪﺗﻪ 8.0ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﺴﻼ ﻳﻤﻜﻦ ﻗﻴﺎﺳﻪ ﻋﻨﺪ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﻗﺪرﻫﺎ 13ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ .ﻛﻢ ﺗﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﻗﺪرﻫﺎ 26ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ؟ اﻛﺘﺐ إﺟﺎﺑﺘﻚ ﺑﺎﻟﺼﻮرة اﻟﻘﻴﺎﺳﻴﺔ ﻷﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺔ ﻋﺸﺮﻳﺔ. ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻄﻮﻳﻞ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺴﺘﻤﺮ .وﻧﻌﻠﻢ ﻣﻦ اﻟﻤﻌﻄﻴﺎت أﻧﻪ ﻧﺘﻴﺠﺔ ﻟﻤﺮور ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر، ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺘﺤﺮك ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﺗﺴﺎوي 13ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،ﺗﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻫﺬه
يﻲ ي اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ 8.0ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﺴﻼ .ﺑﻨﺎء ﻋﻠﻰ ذﻟﻚ إذا ﺗﺤﺮﻛﻨﺎ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﺗﺴﺎوي 26ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ، ﻓﻤﺎذا ﺳﺘﻜﻮن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ؟ ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻧﻌﺮف ﻣﻦ اﻟﻤﻌﻄﻴﺎت ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ 13ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻲ ﻫﺬه اﻟﺸﺪة .������13وﻫﻲ ﺗﺴﺎوي 8.0ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﺴﻼ .وﻣﺎ ﻧﺮﻳﺪ ﻓﻌﻠﻪ ﻫﻮ ﺣﺴﺎب ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ 26 ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﺳﻨﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻪ .������26 ﺑﻤﺎ أن ﺷﺪﺗﻲ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������13و ������26ﻧﺎﺗﺠﺘﺎن ﻋﻦ ﺗﻴﺎر واﺣﺪ ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ﻧﻔﺴﻪ ،ﻓﻤﻦ اﻟﻤﻔﻴﺪ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻧﻪ، ﺑﻮﺟﻪ ﻋﺎم ،ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺗﺴﺎوي اﻟﺜﺎﺑﺖ ������ﺻﻔﺮ ،وﻫﻮ ﻧﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻔﺮاغ، ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ������ﻓﻲ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ إﻟﻰ اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﻘﻴﺲ ﻋﻨﺪﻫﺎ اﻟﻤﺠﺎل .ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺴﺆال اﻟﺬي ﻟﺪﻳﻨﺎ ،ﻣﺎ ﻳﺜﻴﺮ اﻫﺘﻤﺎﻣﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻫﻮ ﺗﻐﻴﺮ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������ﺑﺘﻐﻴﺮ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ .������ ﻓﻨﻼﺣﻆ أن ������ﺗﺘﻐﻴﺮ ﺑﺘﻐﻴﺮ واﺣﺪ ﻋﻠﻰ ������؛ أي إﻧﻬﺎ ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ ﻋﻜﺴ ًﻴﺎ ﻣﻊ .������وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ إذا ﺿﺎﻋﻔﻨﺎ ﻣﺜ ًﻼ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻌﻤﻮدﻳﺔ ﻣﻦ ﺳﻠﻚ ﻣﻌﻴﻦ ،ﻓﺴﺘﻘﻞ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ إﻟﻰ اﻟﻨﺼﻒ .وﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ،ﻫﺬا ﺑﺎﻟﻀﺒﻂ ﻣﺎ ﻧﻔﻌﻠﻪ ﻫﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺜﺎل .ﻓﻘﺪ ﺑﺪأﻧﺎ ﺑﻤﺴﺎﻓﺔ ﻋﻤﻮدﻳﺔ ﻣﻘﺪارﻫﺎ 13ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻌﺘﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻷﺻﻠﻴﺔ .ﺛﻢ ﺿﺎﻋﻔﻨﺎﻫﺎ إﻟﻰ 26ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا .وﺑﻨﺎء ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻟﻌﻼﻗﺔ ،ﻧﺠﺪ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻀﺎﻋﻒ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ،������ﻧﺨﻔﺾ ������إﻟﻰ اﻟﻨﺼﻒ. وﻋﻠﻴﻪ ،إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻫﺬه ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ 13ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،ﻧﺘﻮﻗﻊ أن ﺗﺴﺎوي ������26ﻧﺼﻒ ﻫﺬه اﻟﻘﻴﻤﺔ .وﻧﻌﺮف ذﻟﻚ ﻷن ������26ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﺿﻌﻒ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺘﻲ ﻗﻴﺴﺖ ﻋﻨﺪﻫﺎ .������13وﻋﻨﺪ ﻣﻀﺎﻋﻔﺔ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ،ﺗﻘﻞ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ إﻟﻰ اﻟﻨﺼﻒ .وﻣﻦ ﺛﻢ ﻓﺈﻧﻪ ﺑﺎﻟﺼﻮرة اﻟﻘﻴﺎﺳﻴﺔ وﺑﺎﻟﺘﻘﺮﻳﺐ ﻷﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺔ ﻋﺸﺮﻳﺔ ،ﻧﺠﺪ أن ������26ﺗﺴﺎوي 4.0ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﺴﻼ .ﻫﺬه ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺑﻌﺪ 26ﺳﻨﺘﻴﻤﺘ ًﺮا ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ. ﻟﻨﻠﺨﺺ اﻵن ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ﻋﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻤﺮ ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻃﻮﻳﻞ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ،ﻳﻮﻟﺪ اﻟﺴﻠﻚ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﺣﻮل ﻧﻔﺴﻪ .ﻳﺸﺎر إﻟﻰ ﺷﺪة ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ ،������ﺣﻴﺚ ������ﺗﺴﺎوي اﻟﺜﺎﺑﺖ ������ﺻﻔﺮ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،������اﻟﻜﻞ ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ������ ﻓﻲ ،������ﺣﻴﺚ ������ﻫﻲ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻌﻤﻮدﻳﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﺴﻠﻚ واﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﺤﺴﺐ ﻋﻨﺪﻫﺎ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل. رأﻳﻨﺎ ﻛﺬﻟﻚ أﻧﻪ ﻋﻨﺪ زﻳﺎدة ،������ﺗﻘﻞ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������ﺑﺎﻟﺘﻨﺎﺳﺐ .ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام اﻟﺮﻣﻮز ،ﻧﻘﻮل إن ������ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ ﻋﻜﺴ ًﻴﺎ ﻣﻊ .������وأﺧﻴ ًﺮا ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أن اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻳﻤﺮ ﻓﻴﻪ ﺗﻴﺎر ﻳﺤﺪد ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻣﺎ ﻳﺴﻤﻰ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ،ﻧﺘﺨﻴﻞ وﺿﻊ ﻛﻒ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺸﻴﺮ
اﻹﺑﻬﺎم إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻠﻒ ﺑﻘﻴﺔ اﻷﺻﺎﺑﻊ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر اﻟﺘﺨﻴﻠﻲ ،ﻳﻜﻮن اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﺗﺸﻴﺮ إﻟﻴﻪ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﻫﻮ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ .ﻫﺬا ﻣﻠﺨﺺ ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ« . اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺴﺐ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي. ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ١٨:٠٢ اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ ﻟﻮﻟﺒﻲ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺣﻔﻆ اﻟﻄﺎﻗﺔ ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ
اﻟﻘﻮة اﻟﺪاﻓﻌﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ واﻟﻤﻘﺎوﻣﺔ ١٨:٠٢ اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮة ﻋﻠﻰ أﺳﻼك ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻣﻮﺿﻮﻋﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﻣﻮﺿﻮﻋﻨﺎ ﻫﻮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي .ﺳﻨﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺴﺐ ﻣﻘﺪار ﺷﺪة ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﻤﻠﻔﺎت اﻟﺪاﺋﺮﻳﺔ .وﺳﻨﺘﻌﻠﻢ أﻳ ًﻀﺎ ﻛﻴﻔﻴﺔ ﺗﺤﺪﻳﺪ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل». ﻟﻜﻲ ﻧﺒﺪأ ﺣﺪﻳﺜﻨﺎ ،ﻣﻦ اﻟﺠﻴﺪ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أن أي ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻳﻜﻮن ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﺣﻮل ﻧﻔﺴﻪ .وﻳﻨﻄﺒﻖ ﻫﺬا اﻟﻤﺒﺪأ إذا أﺧﺬﻧﺎ ﻃﺮﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ وﺷﻜﻠﻨﺎﻫﻤﺎ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺼﺒﺢ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي .إذا ﺑﺪا ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ،ﻓﺈﻧﻪ ﺳﻴﻨﺸﺊ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﻳﺆﺛﺮ داﺧﻞ ﻫﺬه اﻟﺪاﺋﺮة وﺧﺎرﺟﻬﺎ .ﺳﻴﻨﺼﺐ ﺗﺮﻛﻴﺰﻧﺎ ﻫﻨﺎ ﻋﻠﻰ ﻧﻘﻄﺔ ﻣﻌﻴﻨﺔ ،وﻫﻲ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ. وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ،إذا ﻛﻨﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﻣﻦ اﻟﺠﺎﻧﺐ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻨﺤﻮ ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻣﻬﺘﻤﻮن ﺑﺸﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻫﻨﺎ. ﺗﻌﺘﻤﺪ ﺷﺪة ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻹﺷﺎرة إﻟﻴﻪ ﺑﺤﺮف ������ﻛﺒﻴﺮ ،ﻋﻠﻰ ﻋﺪة ﻋﻮاﻣﻞ ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ .أو ًﻻ ،ﺗﻌﺘﻤﺪ ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﺬه ،ﻣﺜﻞ ﻣﻌﻈﻢ ﻣﻌﺎدﻻت ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﻋﻠﻰ ������ﺻﻔﺮ اﻟﻤﻌﺮوﻓﺔ ﺑﺎﺳﻢ اﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻟﻠﻔﺮاغ .وﻫﺬه اﻟﻘﻴﻤﺔ ﻫﻲ ﺛﺎﺑﺖ ﻋﺎم ﻳﻘﻴﺲ ﻣﻘﺎوﻣﺔ اﻟﻔﻀﺎء ،أو اﻟﻔﺮاغ ،ﻟﺘﻜﻮﻳﻦ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻴﻪ .ﻗﻴﻤﺔ ������ﺻﻔﺮ ﺗﺴﺎوي أرﺑﻌﺔ ﻓﻲ ������ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺳﺒﻌﺔ ﺗﺴﻼ ﻣﺘﺮ ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ .وﻣﻦ ﺛﻢ ﺗﻌﺘﻤﺪ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻠﻰ ������ﺻﻔﺮ ،ﻛﻤﺎ أﻧﻬﺎ ﺗﺘﻐﻴﺮ أﻳ ًﻀﺎ ﺑﺘﻐﻴﺮ ﻗﻴﻤﺘﻴﻦ ﻓﻴﺰﻳﺎﺋﻴﺘﻴﻦ أﺧﺮﻳﻴﻦ. اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻷوﻟﻰ ﻫﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي .واﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻫﻲ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮﻣﺰ ﻟﺬﻟﻚ ﺑﺤﺮف ������ﺻﻐﻴﺮ. ﺛﻤﺔ ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﺗﺠﻤﻊ ﺑﻴﻦ ������ﺻﻔﺮ ،و ،������و ������ﻹﻳﺠﺎد ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل .������ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������ﺗﺴﺎوي ������ﺻﻔﺮ ﻓﻲ ������ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ .������ﻫﺬه اﻟﻌﻼﻗﺔ ﺧﺎﺻﺔ ﺑﺎﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ ﻣﺤﺪدة ﺗﻘﻊ ﺗﺤﺪﻳ ًﺪا ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي ﻓﻲ ﻣﺴﺘﻮى اﻟﺪاﺋﺮة .وﻻ ﺗﻨﻄﺒﻖ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ أي ﻣﻜﺎن آﺧﺮ. ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى ﻛﻴﻒ ﺗﺆﺛﺮ اﻟﺘﻐﻴﺮات اﻟﺘﻲ ﺗﻄﺮأ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������وﻋﻠﻰ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ ������ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻓﻤﻦ ﺷﺄن اﻟﺰﻳﺎدة ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر أن ﺗﺆدي إﻟﻰ زﻳﺎدة ﻣﺘﻨﺎﺳﺒﺔ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،������ﺑﻴﻨﻤﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺠﺎﻧﺐ اﻵﺧﺮ ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻜﺴ ًﻴﺎ ﻣﻊ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻛﻠﻤﺎ زاد ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي — ﻣﻊ ﺛﺒﻮت ﺟﻤﻴﻊ اﻟﻌﻮاﻣﻞ اﻷﺧﺮى — ﺗﻘﻞ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰه. ﻫﺬا ﻣﻨﻄﻘﻲ ﺑﻌﺾ اﻟﺸﻲء ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺄﺧﺬ ﻓﻲ اﻻﻋﺘﺒﺎر أن اﻟﺘﻴﺎر اﻟﺬي ﺷﺪﺗﻪ ������ﻫﻮ اﻟﺬي ﻳﻮﻟﺪ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ اﻟﻤﻘﺎم اﻷول .إذن ،ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻤﻠﻒ ذي ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ أﻛﺒﺮ ،ﻛﻠﻤﺎ زادت ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﺪاﺋﺮة ،زادت اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﺑﻴﻦ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ واﻟﺘﻴﺎر. وﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻄﻠﻖ ،ﻧﺘﻮﻗﻊ أن ﺗﻘﻞ ﻗﻴﻤﺔ ������ﻣﻊ زﻳﺎدة ﻗﻴﻤﺔ .������
ﺣﺘﻰ اﻵن ،ﺗﻨﺎوﻟﻨﺎ ﺗﻴﺎ ًرا داﺋﺮ ًﻳﺎ ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﻟﻔﺔ واﺣﺪة .ﻟﻜﻦ ﺑﺸﻜﻞ ﻋﺎم ،ﻳﻤﻜﻦ أن ﺗﻮﺟﺪ أﻛﺜﺮ ﻣﻦ ﻟﻔﺔ واﺣﺪة .ﻓﻴﻤﻜﻦ أن ﺗﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻟﻔﺘﺎن أو 10أو ﻣﺌﺎت اﻟﻠﻔﺎت .وإﻟﻴﻚ اﻟﻮﺿﻊ ﻓﻲ ﻛﺜﻴﺮ ﻣﻦ اﻟﺤﺎﻻت .ﻛﻞ ﻟﻔﺔ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﻠﻔﺎت اﻟﻤﺨﺘﻠﻔﺔ ﺗﻜﻮن ﺟﺰ ًءا ﻣﻦ اﻟﺪاﺋﺮة اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻧﻔﺴﻬﺎ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺼﻮر ذﻟﻚ ﺑﺎﻋﺘﺒﺎره ﻣﻠ ًﻔﺎ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر ������ﻧﻔﺴﻪ .ﻓﻲ ﺣﺎل وﺟﻮد ﻟﻔﺎت ﻋﺪﻳﺪة ،ﻛﻤﺎ رأﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ،ﻳﺆﺛﺮ ذﻟﻚ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ .وﻷن اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻠﻔﺎت ﻳﺸﻴﺮ إﺟﻤﺎ ًﻻ إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ ،ﻓﺈﻧﻪ ﻳﻌﺰز اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﺑﺤﻴﺚ إﻧﻪ إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺣﺎﻟﺔ ﻓﻴﻬﺎ ������ﻫﻲ ﻋﺪد اﻟﻠﻔﺎت اﻟﺘﻲ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﺎ اﻟﺘﻴﺎر ،ﺣﻴﺚ ������ﻋﺪد ﺻﺤﻴﺢ ،ﻓﺈن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﻣﺮﻛﺰ ﻛﻞ ﻫﺬه اﻟﻠﻔﺎت ﺗﺘﺄﺛﺮ ﺑﻌﺪد ﻫﺬه اﻟﻠﻔﺎت. ﻓﻨﻘﻴﺲ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺣﻠﻘﺔ واﺣﺪة وﻧﻀﺮﺑﻬﺎ ﻓﻲ ﻋﺪد اﻟﻠﻔﺎت اﻟﻤﻮﺟﻮد .إذن ،ﻫﺬه ﻫﻲ اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﺤﺴﺐ ﺑﻬﺎ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .ﻟﻜﻦ ﻣﺎذا ﻋﻦ اﺗﺠﺎه ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل؟ ﻓﻨﺤﻦ ﻧﻌﻠﻢ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﻮ ﻣﺘﺠﻪ ،أي ﻟﻪ ﻣﻘﺪار واﺗﺠﺎه. ﻟﻤﻌﺮﻓﺔ ذﻟﻚ ،ﻧﺴﺘﺨﺪم ﻗﺎﻋﺪة ﺗﻌﺮف ﺑﺎﺳﻢ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻟﻠﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .إذا أﺧﺬﻧﺎ ﺑﺮﻳﻤﺔ ،وﺗﺨﻴﻠﻨﺎ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﻧﺤﺘﺎج إﻟﻴﻪ ﻹدﺧﺎل ﻫﺬه اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻓﻲ ﺳﻄﺢ ﻣﺎ — ﻣﺜﻞ ﻗﻄﻌﺔ ﻣﻦ اﻟﺨﺸﺐ — ﻓﺈﻧﻪ ﻣﻦ ﺧﻼل اﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه دوران اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ واﺗﺠﺎه ﺣﺮﻛﺘﻬﺎ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺴﻄﺢ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺤﺪﻳﺪ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻴﻪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .ﻣﺎ ﺳﻨﻔﻌﻠﻪ ﻫﻮ وﺿﻊ اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻜﻮن اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﻧﻠﻔﻬﺎ ﺑﻪ إذا أردﻧﺎ إدﺧﺎﻟﻬﺎ ﻓﻲ ﺳﻄﺢ ﻣﺎ ﻳﻤﺎﺛﻞ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي. ﻟﺬا ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﻫﻨﺎ ﻋﻠﻰ ﺳﺒﻴﻞ اﻟﻤﺜﺎل ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى أﻧﻪ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر ،ﻳﺘﺤﺮك اﻟﺘﻴﺎر ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ ،ﺳﻨﻀﻊ ﺑﺮﻳﻤﺔ ،ﻣﺜﻞ ﻫﺬه اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻫﻨﺎ، ﺑﺤﻴﺚ إذا ﻟﻔﻔﻨﺎ اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ،أي ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ،ﻳﺪﻓﻊ ﺑﻬﺎ إﻟﻰ داﺧﻞ ﺳﻄﺢ ﻣﺎ .ﻧﻨﻈﺮ اﻵن إﻟﻰ اﻟﻄﺮف اﻟﻤﺪﺑﺐ ﻟﻠﺒﺮﻳﻤﺔ .ﻓﻨﺠﺪ أﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﺧﺎرج اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻧﺤﻮ ًﻧﺎ .وﻫﺬا ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ ﺑﺎﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر. ﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻻﻧﺘﻘﺎل ﻫﻨﺎ وﻧﻘﻮل إن ������ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﺧﺎرج اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﻤﺤﺪدة اﻟﺘﻲ ﺗﻌﻨﻴﻨﺎ ﻓﻲ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .إذن ،ﻓﺈن ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻟﻠﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻳﻘﺘﻀﻲ أن ﻧﺄﺧﺬ ﻫﺬه اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ وﻧﻮﺟﻬﻬﺎ ﺑﺤﻴﺚ ﻧﺘﻤﻜﻦ ﻣﻦ ﻟﻔﻬﺎ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ،������وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﻳﺸﻴﺮ اﺗﺠﺎه ﺣﺮﻛﺔ اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ،إذا ﻛﻨﺎ ﻧﺪﺧﻠﻬﺎ ﻓﻲ ﺳﻄﺢ ﻣﺎ ،إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻴﻪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .������واﻵن ﺑﻌﺪ أن ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻛﻴﻔﻴﺔ إﻳﺠﺎد ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ وﻛﺬﻟﻚ اﺗﺠﺎﻫﻪ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺘﺪرب ﻗﻠﻴ ًﻼ ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻷﻓﻜﺎر ﻣﻦ ﺧﻼل ﻣﺜﺎل. ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺛﺎﺑﺖ ������ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻈﺮ إﻟﻴﻪ ﻣﻦ أﻋﻠﻰ .ﻳﻨﺘﺞ اﻟﺘﻴﺎر ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ .ﺑﻨﺎء ﻋﻠﻰ اﻟﺸﻜﻞ ،ﺣﺪد اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ.
ﺣﺴ ًﻨﺎ ،ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺸﻜﻞ ﻧﺮى ﻣﻠ ًﻔﺎ داﺋﺮ ًﻳﺎ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ������ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻴﻪ .ﻧﻌﻠﻢ ﻣﻦ اﻟﻤﻌﻄﻴﺎت أن ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻮﻟﺪ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ،وﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد اﺗﺠﺎه ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ ﺑﺎﻟﻀﺒﻂ ،أي ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ .Pوﻟﻤﻌﺮﻓﺔ ذﻟﻚ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺬﻛﺮ ﻣﺎ ﻳﻌﺮف ﺑﻘﺎﻋﺪة اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻟﻠﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .ﺗﻨﺺ ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ﻋﻠﻰ أﻧﻪ إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺑﺮﻳﻤﺔ — وﻟﺘﻜﻦ ﻫﺬه اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻫﻨﺎ — وﻟﻔﻔﻨﺎ ﻫﺬه اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﻳﺠﻌﻠﻬﺎ ﺗﺨﺘﺮق ﺳﻄ ًﺤﺎ ﻣﺎ ،ﻣﺜﻞ ﻗﻄﻌﺔ ﻣﻦ اﻟﺨﺸﺐ أو اﻟﻤﻌﺪن ،وﻛﺎن اﺗﺠﺎه اﻟﺪوران ﻫﺬا ﻳﺘﻄﺎﺑﻖ ﻣﻊ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ،ﻓﺈن اﺗﺠﺎه اﻻﻟﺘﻔﺎف اﻟﺬي ﻳﺠﻌﻞ اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﺗﺨﺘﺮق ﻫﺬا اﻟﺴﻄﺢ أو ﺗﺘﺠﻪ إﻟﻰ داﺧﻠﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﺘﻜﻮن ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي. إذن ،ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻷي ﺑﺮﻳﻤﺔ ،ﻳﻤﻜﻦ ﺟﻌﻞ اﺗﺠﺎه دوراﻧﻬﺎ ﻣﻄﺎﺑ ًﻘﺎ ﻻﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر .وﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻳﻜﻮن ﻃﺮف اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ،وﺑﺎﻟﺘﺤﺪﻳﺪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﻘﻊ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .إذن ،ﻫﻨﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺘﻮﺿﻴﺤﻲ ،إذا أﺧﺬﻧﺎ ﺑﺮﻳﻤﺔ ووﺟﻬﻨﺎﻫﺎ ﺑﺤﻴﺚ ﻧﻠﻔﻬﺎ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ، ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﻃﺮف اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ،وﻛﺬﻟﻚ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﺗﺘﺤﺮك ﻓﻴﻪ ،ﺳﻴﻜﻮن إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ .وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ،ﻫﺬه ﻫﻲ إﺟﺎﺑﺘﻨﺎ ﻋﻦ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ .P ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮﻣﺰ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﻫﺬا اﻟﺤﻘﻞ ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ أو ﺑﺒﺴﺎﻃﺔ ﻧﻜﺘﺐ أﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ .وﻋﺮﻓﻨﺎ ذﻟﻚ ﺑﻔﻀﻞ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻟﻠﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ. ﻟﻨﻠﻖ اﻵن ﻧﻈﺮة ﻋﻠﻰ ﻣﺜﺎل ﺗﺪرﻳﺒﻲ آﺧﺮ. ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺛﺎﺑﺖ ﺷﺪﺗﻪ 0.9أﻣﺒﻴﺮ .ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ 13ﻣﻠﻠﻴﻤﺘ ًﺮا .اﺣﺴﺐ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ .أوﺟﺪ إﺟﺎﺑﺘﻚ ﺑﻮﺣﺪة ﺗﺴﻼ ،ﺑﺎﻟﺼﻴﻐﺔ اﻟﻌﻠﻤﻴﺔ ،ﻷﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺔ ﻋﺸﺮﻳﺔ .اﺳﺘﺨﺪم أرﺑﻌﺔ ������ﻓﻲ ﻋﺸﺮة أس ﺳﺒﻌﺔ ﺗﺴﻼ ﻣﺘﺮ ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ ﻗﻴﻤﺔ ﻟـ ������ﺻﻔﺮ. ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺘﻤﺮﻳﻦ ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي .وﻧﻌﺮف ﻣﻦ اﻟﻤﻌﻄﻴﺎت أﻧﻪ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺛﺎﺑﺖ ،ﺳﻨﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻪ ،������ﺷﺪﺗﻪ 0.9أﻣﺒﻴﺮ. وﻧﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ أن ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي ،اﻟﺬي ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺴﻤﻴﺘﻪ ،������ﻳﺴﺎوي 13ﻣﻠﻠﻴﻤﺘ ًﺮا .ﻣﺎ ﻧﺮﻳﺪه ﻫﻮ ﺣﺴﺎب ﻣﻘﺪار أو ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ .ﻋﻠﻰ اﻟﺮﺳﻢ اﻟﺘﻮﺿﻴﺤﻲ ،ﻳﻘﻊ ﻫﺬا اﻟﻤﺮﻛﺰ ﻫﻨﺎ ﺗﺤﺪﻳ ًﺪا .ﺳﻨﺮﻣﺰ إﻟﻰ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﺬه ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﺑﺎﻟﺤﺮف اﻟﻜﺒﻴﺮ .������وﻹﻳﺠﺎد ﻫﺬه اﻟﻘﻴﻤﺔ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ ﻫﺬه اﻟﻌﻼﻗﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻨﺺ ﻋﻠﻰ أن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺗﺴﺎوي ﺛﺎﺑ ًﺘﺎ ﻳﺴﻤﻰ اﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻟﻠﻔﺮاغ ،وﻫﻮ ������ﺻﻔﺮ ،ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺤﻠﻘﺔ ،������ ،اﻟﻜﻞ ﻣﻘﺴﻮم ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ. ﺑﻤﺎ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﻤﺤﺪدة اﻟﺘﻲ ﻧﺴﺘﺨﺪﻣﻬﺎ ﻟﻬﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ ������ﺻﻔﺮ ،وﻧﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،������وﻛﺬﻟﻚ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﺪاﺋﺮة ،������ﻓﻨﺤﻦ ﺟﺎﻫﺰون ﻟﻠﺘﻌﻮﻳﺾ ﻹﻳﺠﺎد ﻗﻴﻤﺔ .������ﻟﻜﻦ ﻗﺒﻞ أن ﻧﺤﺴﺐ ﻗﻴﻤﺔ ﻫﺬا اﻟﻜﺴﺮ ،ﻋﻠﻴﻨﺎ أن ﻧﺪﺧﻞ ﻋﻠﻴﻪ ﺗﻐﻴﻴ ًﺮا
واﺣ ًﺪا .ﻃﺎﻟﻤﺎ أن ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي ﻣﻜﺘﻮب ﺑﻮﺣﺪة اﻟﻤﻠﻠﻴﻤﺘﺮ؛ ﻓﻬﻮ ﻻ ﻳﻄﺎﺑﻖ وﺣﺪات اﻟﻨﻈﺎم اﻟﺪوﻟﻲ اﻷﺧﺮى اﻟﻤﺴﺘﺨﺪﻣﺔ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ،ﻣﺜﻞ وﺣﺪة اﻟﻤﺘﺮ ﻓﻲ ������ﺻﻔﺮ .ﻟﻨﺤﻮل إذن ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ ﻣﻦ اﻟﻤﻠﻠﻴﻤﺘﺮ إﻟﻰ اﻟﻤﺘﺮ. ﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أن 1000ﻣﻠﻠﻴﻤﺘﺮ ﻳﺴﺎوي ﻣﺘ ًﺮا واﺣ ًﺪا؛ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أن 13ﻣﻠﻠﻴﻤﺘ ًﺮا ﻳﺴﺎوي 0.013ﻣﺘﺮ .ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻨﺎ ﺣﺮﻛﻨﺎ اﻟﻌﻼﻣﺔ اﻟﻌﺸﺮﻳﺔ ﺛﻼث ﺧﺎﻧﺎت ﻧﺤﻮ اﻟﻴﺴﺎر .اﻵن ﻧﺤﻦ ﺟﺎﻫﺰون ﻟﺤﺴﺎب ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل .������وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ، ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ﻧﺎﺗﺞ ﻣﻘﺮب إﻟﻰ أﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺔ ﻋﺸﺮﻳﺔ ﻳﺴﺎوي 4.3ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﺴﻼ .ﻫﺬا ﻫﻮ ﻣﻘﺪار أو ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي. ﻟﻨﻠﻖ ﻧﻈﺮة اﻵن ﻋﻠﻰ ﻣﺜﺎل أﺧﻴﺮ. ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮه 9.5ﺳﻨﺘﻴﻤﺘﺮات ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺛﺎﺑﺖ ﺷﺪﺗﻪ ������أﻣﺒﻴﺮ .ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎر ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﻠﻒ ﺗﺴﺎوي 5.2ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﺴﻼ .اﺣﺴﺐ ،������ﻷﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺔ ﻋﺸﺮﻳﺔ .اﺳﺘﺨﺪم أرﺑﻌﺔ ������ﻓﻲ ﻋﺸﺮة أس ﺳﺒﻌﺔ ﺗﺴﻼ ﻣﺘﺮ ﻟﻜﻞ أﻣﺒﻴﺮ ﻗﻴﻤﺔ ﻟـ ������ﺻﻔﺮ. ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮه ﺳﻤﻴﻨﺎه ������وﻳﺴﺎوي 9.5ﺳﻨﺘﻴﻤﺘﺮات .وﻧﻌﻠﻢ أن اﻟﻤﻠﻒ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺛﺎﺑﺖ ﺷﺪﺗﻪ ������أﻣﺒﻴﺮ. إذن ������ ،ﻋﺪد ﻣﺎ .وﻫﻮ ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة ﺗﻴﺎر ﻣﻌﺒﺮ ﻋﻨﻬﺎ ﺑﺎﻷﻣﺒﻴﺮ .ﺑﺴﺒﺐ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر ،ﻳﻨﺘﺞ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي .إذا ﺳﻤﻴﻨﺎ ﺷﺪة ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،������ﻓﻨﻌﻠﻢ ﻣﻦ اﻟﻤﻌﻄﻴﺎت أﻧﻪ ﻳﺴﺎوي 5.2ﻓﻲ 10أس ﺳﺎﻟﺐ ﺧﻤﺴﺔ ﺗﺴﻼ. ﺑﻤﻌﻠﻮﻣﻴﺔ ذﻟﻚ ﻛﻠﻪ ،ﻧﺮﻳﺪ ﺣﺴﺎب ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .������وﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻣﻠﻒ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺗﺴﺎوي ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ ������ﺻﻔﺮ ،وﻫﻮ اﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻟﻠﻔﺮاغ ،ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ اﻟﻤﻠﻒ .ﻣﻌﻄﻰ ﻟﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ ﻗﻴﻤﺔ ������ﺻﻔﺮ ،وﻗﻴﻤﺔ ،������وﻗﻴﻤﺔ ������أﻳ ًﻀﺎ ،وﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .������ إذا ﺿﺮﺑﻨﺎ ﻛﻼ ﻃﺮﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻓﻲ اﺛﻨﻴﻦ ������ﻋﻠﻰ ������ﺻﻔﺮ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أﻧﻪ ﻓﻲ اﻟﻄﺮف اﻷﻳﻤﻦ ﻳﻠﻐﻲ اﻟﻌﺎﻣﻼن اﺛﻨﺎن أﺣﺪﻫﻤﺎ اﻵﺧﺮ ،وﻳﺤﺪث ذﻟﻚ أﻳ ًﻀﺎ ﻣﻊ اﻟﻌﺎﻣﻠﻴﻦ ������واﻟﻌﺎﻣﻠﻴﻦ ������ﺻﻔﺮ ،وﺗﺘﺒﻘﻰ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .������إذن ،اﺛﻨﺎن ﻓﻲ ������ﻓﻲ ������ﻋﻠﻰ ������ ﺻﻔﺮ ﻳﺴﺎوي .������وإذا ﻋﻮﺿﻨﺎ ﺑﺎﻟﻘﻴﻢ اﻟﻤﻌﻄﺎة ﻋﻦ ������و ������و ������ﺻﻔﺮ ،ﻓﺴﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﻘﺪار ﻫﻨﺎ. اﻵن ،ﻧﺤﻦ ﻋﻠﻰ وﺷﻚ ﺣﺴﺎب ﻗﻴﻤﺔ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر .������ﻟﻜﻦ ﻗﺒﻞ أن ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﻐﻴﺮ وﺣﺪة ﻧﺼﻒ اﻟﻘﻄﺮ ،اﻟﺬي ﻳﻈﻬﺮ ﺑﺎﻟﺴﻨﺘﻴﻤﺘﺮات ،ﺑﺤﻴﺚ ﺗﺘﻄﺎﺑﻖ ﻣﻊ وﺣﺪات اﻟﻨﻈﺎم اﻟﺪوﻟﻲ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﻓﻲ ﺑﺎﻗﻲ أﺟﺰاء اﻟﻤﻘﺪار .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺤﻮل ﻧﺼﻒ اﻟﻘﻄﺮ ﻣﻦ ﺳﻨﺘﻴﻤﺘﺮات إﻟﻰ أﻣﺘﺎر 9.5 .ﺳﻨﺘﻴﻤﺘﺮات ﺗﺴﺎوي 0.095ﻣﺘﺮ .إذن ،ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺸﺮع ﻓﻲ ﺣﺴﺎب ﻗﻴﻤﺔ ،������ ﻓﺒﺎﻟﺘﻘﺮﻳﺐ ﻷﻗﺮب ﻣﻨﺰﻟﺔ ﻋﺸﺮﻳﺔ ،ﺳﻨﺠﺪ أن اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻳﺴﺎوي 7.9أﻣﺒﻴﺮ.
ﻟﻜﻦ ﻓﻲ إﺟﺎﺑﺘﻨﺎ اﻟﻨﻬﺎﺋﻴﺔ ،ﺳﻨﻜﺘﺐ اﻟﺠﺰء اﻟﻌﺪدي ﻓﻘﻂ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﻜﻤﻴﺔ؛ ﻷﻧﻪ ﻛﻤﺎ ﻧﺘﺬﻛﺮ ﺗﻨﺺ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ ﻋﻠﻰ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺗﻴﺎ ًرا ﺛﺎﺑ ًﺘﺎ ﺷﺪﺗﻪ ﺗﺴﺎوي ������أﻣﺒﻴﺮ .إذن ،ﻹﻳﺠﺎد ﻗﻴﻤﺔ ،������ﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد ﻋﺪد ﻓﻘﻂ .وﻫﺬا اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻫﻮ .7.9 ﻟﻨﻠﺨﺺ اﻵن ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﺎﺋﻲ ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺗﺴﺎوي ﻫﺬا اﻟﺜﺎﺑﺖ اﻟﻌﺎم ������ﺻﻔﺮ، اﻟﺬي ﻳﺴﻤﻰ اﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻟﻠﻔﺮاغ ،ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ ������ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ﻓﻲ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ. ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻛﺬﻟﻚ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻋﺪد ������ﻣﻦ اﻟﻠﻔﺎت اﻟﻤﺘﻄﺎﺑﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﺎ ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﻠﻒ ﺑﻌﻴﻨﻪ ،ﻓﺈﻧﻪ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ« ﺗﻜﻮن ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﻣﺴﺎوﻳﺔ ﻟﺸﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺣﻠﻘﺔ واﺣﺪة ﻣﻀﺮوﺑﺔ ﻓﻲ ﻋﺪد اﻟﻠﻔﺎت. وأﺧﻴ ًﺮا ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻌﻴﻴﻦ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺷﺊ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ ﻟﻠﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .وﻧﺴﺘﺨﺪم ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ﻋﻠﻰ اﻟﻨﺤﻮ اﻟﺘﺎﻟﻲ .إذا أدرﻧﺎ ﺑﺮﻳﻤﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﻠﻒ داﺋﺮي ،ﻓﺈن ﻃﺮف اﻟﺒﺮﻳﻤﺔ واﺗﺠﺎه ﺣﺮﻛﺘﻬﺎ ﻳﺸﻴﺮان إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺪاﺋﺮي. اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت
ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﻌﺒﺮ ﻋﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﻲ. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ ١٤:٤٨ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮة ﻋﻠﻰ أﺳﻼك ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻣﻮﺿﻮﻋﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺘﺠﺎذب واﻟﺘﻨﺎﻓﺮ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﺎت اﻟﺪاﺋﻤﺔ اﻟﺤﺚ اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ
ﺣﺮﻛﺔ اﻟﺠﺴﻴﻤﺎت اﻟﻤﺸﺤﻮﻧﺔ ﻓﻲ ١٤:٤٨ ﻣﺠﺎﻻت ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻣﻨﺘﻈﻤﺔ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،ﺳﻮف ﻧﺘﻨﺎول اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ ﺗﻴﺎرات ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ،وﻧﻮﺿﺢ ﺷﻜﻞ ﻫﺬه اﻟﻤﺠﺎﻻت ﻋﻨﺪﻣﺎ اﻟﺤ ﱡﺚ اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﺗﻨﺘﺞ ﻋﻦ ﺗﺮﺗﻴﺒﺎت ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .وﺳﻨﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺮﺳﻢ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ .وﻧﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ ﻛﻴﻒ ﻳﻤﻜﻦ أن اﻟﻤﺤﻮﻻت اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻧﺰﻳﺪ ﻣﻦ ﺷﺪﺗﻬﺎ». اﻟﺤﺚ اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ اﻟﻤﻮ ﱢﻟﺪات ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺒﺪء ﺑﺎﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺔ ،ﺷﺤﻨﺔ ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ واﺣﺪة .ﻧﻌﻠﻢ أن ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺔ ﺗﻮﻟﺪ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻛﻬﺮﺑ ًﻴﺎ ﺣﻮل ﻧﻔﺴﻬﺎ. وﻧﻌﺮف أﻳ ًﻀﺎ أﻧﻨﺎ إذا ﺣﺮﻛﻨﺎﻫﺎ ،ﻓﺴﺘﻮﻟﺪ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺘﺤﺪث ﻋﻦ ﻋﺪد ﻛﺒﻴﺮ ﻣﻦ اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﺘﻲ ﺗﺘﺤﺮك اﻟﻌﻼﻗﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻜﺘﻠﺔ واﻟﻮزن ﻣ ًﻌﺎ ،ﻓﻨﺤﻦ ﻫﻨﺎ ﻧﺼﻒ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .ﺗﻮﻟﺪ ﻛﻞ ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﻤﺘﺤﺮﻛﺔ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﺗﻤﺮ ﺧﻼﻟﻪ. وﻟﻤﻌﺮﻓﺔ ﺷﻜﻞ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻃﺮف ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ .ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر ،ﺳﻴﺒﺪو اﻟﺴﻠﻚ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ؛ ﺣﻴﺚ ﺗﺘﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ اﻟﺴﺎﻟﺒﺔ ﺑﺎﺗﺠﺎﻫﻨﺎ .ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ ،ﺗﺒﺪو اﻟﺸﺤﻨﺔ وﻛﺄﻧﻬﺎ ﺗﺨﺮج ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ. ﻗﺪ ﻧﺨﻤﻦ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ﻳﺒﺪو ﻣﺜﻞ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺷﺤﻨﺔ واﺣﺪة .وﻫﺬا ﻣﻌﻨﺎه أﻧﻨﺎ ﻗﺪ ﻧﻈﻦ أﻧﻪ ﻳﺒﺪو ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ،أي ﻳﺘﺠﻪ ﺷﻌﺎﻋ ًﻴﺎ إﻟﻰ اﻟﺨﺎرج ﻣﻦ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ .ﻟﻜﻦ ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ،ﻳﺘﺨﺬ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺷﻜ ًﻼ ﻣﺨﺘﻠ ًﻔﺎ ﺗﻤﺎ ًﻣﺎ .ﻓﻴﺒﺪو اﻟﻤﺠﺎل ﻓﻲ اﻟﺤﻘﻴﻘﺔ ﻫﻜﺬا ،أي ﻳﺘﺨﺬ ﺷﻜﻞ ﻣﺠﻤﻮﻋﺔ ﻣﻦ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﺘﻲ ﻳﻜﻮن ﻣﺮﻛﺰﻫﺎ ﻫﻮ ﻣﺤﻮر اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺻﻞ .ﻟﻘﺪ رﺳﻤﻨﺎ ﺛﻼث دواﺋﺮ ﻓﻘﻂ ﻣﻨﻬﺎ ﻫﻨﺎ .ﻟﻜﻦ ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ،ﻳﻤﺘﺪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ إﻟﻰ ﻣﺎ ﻻ ﻧﻬﺎﻳﺔ ﺑﻌﻴ ًﺪا ﻋﻦ اﻟﺴﻠﻚ .وﻟﺬﻟﻚ ﻛﺎن ﺑﺎﺳﺘﻄﺎﻋﺘﻨﺎ رﺳﻢ اﻟﻤﺰﻳﺪ ﻣﻦ اﻟﺪواﺋﺮ .ﻟﻜﻨﻨﺎ رﺳﻤﻨﺎ ﺛﻼ ًﺛﺎ ﻓﻘﻂ ﻟﻨﻮﺿﺢ ﺷﻜﻞ اﻟﻤﺠﺎل. ﻧﻼﺣﻆ أﻣﺮﻳﻦ ﺑﺸﺄن ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .اﻷﻣﺮ اﻷول ﻫﻮ أن ﻟﻪ اﺗﺠﺎ ًﻫﺎ .ﻓﻜﻞ ﺧﻂ ﻣﻦ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﺬه ﻟﻪ ﺳﻬﻢ ﻳﻮﺿﺢ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻴﻪ اﻟﺨﻂ .اﻷﻣﺮ اﻵﺧﺮ اﻟﺬي ﻧﻼﺣﻈﻪ ﻫﻮ أﻧﻪ إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﺗﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻋﻠﻰ ﻃﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺻﻞ ،ﻓﺴﻨﺮى أن اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﺗﺘﺤﺮك ﻓﻴﻪ اﻟﺸﺤﻨﺔ ﻳﻜﻮن ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ داﺋ ًﻤﺎ ﻋﻠﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﻫﺬا ﻣﺎ ﻳﺤﺪث داﺋ ًﻤﺎ .ﻓﺎﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺷﺤﻨﺔ ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ﻣﺘﺤﺮﻛﺔ ﻳﻜﻮن اﺗﺠﺎﻫﻪ داﺋ ًﻤﺎ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﻠﻰ اﺗﺠﺎه ﻫﺬه اﻟﺤﺮﻛﺔ .ﻟﻜﻦ ﻛﻤﺎ ﻗﻠﻨﺎ ،ﺳﻴﺒﺪو اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻴﻪ ﻣﻦ ﻃﺮف اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺻﻞ. أﻣﺎ ﻣﻦ ﻣﻨﻈﻮر ﺟﺎﻧﺒﻲ ،ﻓﺴﺘﺒﺪو ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .وﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﺣﻘﻴﻘﺔ أن ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻬﺎ اﺗﺠﺎه ﺧﺎص ﺑﻬﺎ ،ﻧﺘﻮﺻﻞ إﻟﻰ اﻟﻘﺎﻋﺪة اﻟﻤﻬﻤﺔ اﻷوﻟﻰ اﻟﺘﻲ ﻧﺮﻳﺪ أن ﻧﺘﻌﻠﻤﻬﺎ .ﺗﻌﺮف ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ﺑﺎﺳﻢ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ؛ وذﻟﻚ ﻷﻧﻨﺎ ﻧﺴﺘﺨﺪم ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻟﺘﻄﺒﻴﻘﻬﺎ .وﻫﻲ ﺗﺴﺘﺨﺪم ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .إﻟﻴﻜﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﻄﺒﻖ ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻮﺻﻞ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻳﺤﻤﻞ ﺗﻴﺎ ًرا ﻛﻬﺮﺑ ًﻴﺎ. ً
أو ًﻻ ،ﻧﺤﺮك اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ وﻧﻀﻌﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﻧﻮﺟﻪ إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺘﻘﻠﻴﺪي ﻟﻠﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ .وﻣﻦ اﻟﻀﺮوري أن ﻧﺤﺮص ﻋﻠﻰ أن ﻳﺸﻴﺮ إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ،أي ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﺗﺪﻓﻖ اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﻤﻮﺟﺒﺔ ﻋﺒﺮ اﻟﺴﻠﻚ .وﻧﻠﻒ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ .واﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﺗﻠﺘﻒ ﻓﻴﻪ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﻳﻮﺿﺢ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ﺑﻄﻮﻟﻪ .وﻋﻨﺪ ﻣﻌﺮﻓﺔ ذﻟﻚ اﻻﺗﺠﺎه ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺒﺪء ﻓﻲ رﺳﻢ اﻟﻤﺰﻳﺪ ﻣﻦ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻫﺬه إذن آﻟﻴﺔ ﻋﻤﻞ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺗﻴﺎر ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺻﻮرة ﺧﻂ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ. ﻟﻨﺠﺮب ﻫﺬه اﻟﻘﺎﻋﺪة ﻫﻨﺎ .أو ًﻻ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻃﺎﻟﺔ اﻟﻤﻮﺻﻞ ﻗﻠﻴ ًﻼ .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﻧﻀﻊ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ ،وﻧﺸﻴﺮ ﺑﺈﺑﻬﺎﻣﻨﺎ إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺘﻘﻠﻴﺪي ﻟﻠﺘﻴﺎر .ﻻﺣﻆ أﻧﻪ ،ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﻠﻚ ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺷﺤﻨﺔ ﺳﺎﻟﺒﺔ ﺗﺘﺪﻓﻖ إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .وﻋﻠﻴﻪ ،ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺷﺤﻨﺔ ﻣﻮﺟﺒﺔ ﺗﺘﺪﻓﻖ إﻟﻰ اﻟﻴﺴﺎر .وﻫﺬا ﻫﻮ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺘﻘﻠﻴﺪي ﻟﻠﺘﻴﺎر .وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﻧﺸﻴﺮ ﺑﺈﺑﻬﺎﻣﻨﺎ إﻟﻴﻪ .ﻧﻠﻒ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ .واﻻﺗﺠﺎه اﻟﺬي ﺗﻠﺘﻒ ﻓﻴﻪ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﻫﻮ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ .ﻧﻼﺣﻆ ﻫﻨﺎ أن اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻟﺘﻲ رﺳﻤﻨﺎ ﺑﻬﺎ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺗﺘﻮاﻓﻖ ﻣﻊ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ. ﻫﺬه اﻟﻨﺴﺨﺔ ﺗﺤﺪﻳ ًﺪا ﻣﻦ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﺗﻨﻄﺒﻖ ﻓﻘﻂ ﻋﻠﻰ اﻟﺤﺎﻻت اﻟﺘﻲ ﺗﺘﻀﻤﻦ ﺗﻴﺎ ًرا ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ .ﻟﻜﻦ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﻓﻲ ﻃﺮق أﺧﺮى ﻟﺘﺪﻓﻖ اﻟﺘﻴﺎر .ﻓﺒﺪ ًﻻ ﻣﻦ أن ﻳﻤﺮ اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﺧﻂ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ﻛﻤﺎ ﻫﻮ اﻟﺤﺎل ﻫﻨﺎ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻨﺎ أﺧﺬﻧﺎ ﻃﺮﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺻﻞ ووﺻﻠﻨﺎﻫﻤﺎ ﺑﺒﻌﺾ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ﺣﻠﻘﺔ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﺎ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺬه .اﻟﺴﺆال ﻫﻨﺎ ﻫﻮ ﻛﻴﻒ ﻳﺒﺪو ﺷﻜﻞ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﻨﺘﺞ ﻋﻦ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ؟ ﺗﺘﻤﺜﻞ إﺣﺪى ﻃﺮق اﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺴﺆال ﻓﻲ ﺗﻘﺴﻴﻢ اﻟﺤﻠﻘﺔ إﻟﻰ ﻗﻄﻊ ﻣﺘﻨﺎﻫﻴﺔ اﻟﺼﻐﺮ وﻛﺜﻴﺮة ﺟ ًﺪا .ﻛﻞ ﻗﻄﻌﺔ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻊ ﻣﺘﻨﺎﻫﻴﺔ اﻟﺼﻐﺮ ﻟﺪرﺟﺔ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻋﺘﺒﺎرﻫﺎ ﺧ ًﻄﺎ ﻣﺴﺘﻘﻴ ًﻤﺎ ،وﻣﻦ ﺛﻢ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ اﻟﺘﻲ ذﻛﺮﻧﺎﻫﺎ ﺳﺎﺑ ًﻘﺎ .وﻗﺪ ﺗﻨﺠﺢ ﻫﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ .ﻟﻜﻦ إذا ﻛﻨﺎ ﻣﻬﺘﻤﻴﻦ ﻓﻘﻂ ﺑﻤﻌﺮﻓﺔ ﺷﻜﻞ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺤﺎﻣﻠﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ،ﻓﺜﻤﺔ ﻃﺮﻳﻘﺔ أﺧﺮى ﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ .ﺗﺘﻀﻤﻦ ﻫﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ﻣﺎ ﻳﻤﻜﻦ أن ﻧﺴﻤﻴﻪ اﻟﻨﺴﺨﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻣﻦ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ. ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﻨﺴﺨﺔ ﻣﻦ اﻟﻘﺎﻋﺪة ،ﻧﺴﺘﻨﺘﺞ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﺘﻜﻮن ﻋﺒﺮ اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﻤﺮﻛﺰﻳﺔ ﻟﺴﻠﻚ ﺣﺎﻣﻞ ﻟﻠﺘﻴﺎر .وﺗﺴﻴﺮ اﻟﻌﻤﻠﻴﺔ ﺑﺎﻟﺸﻜﻞ اﻟﺘﺎﻟﻲ .اﻟﺨﻄﻮة اﻷوﻟﻰ ﻫﻲ رﺳﻢ ﻣﺤﻮر ﻳﻤﺘﺪ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﺒﺮ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺤﺎﻣﻠﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر .واﻟﺨﻄﻮة اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻫﻲ وﺿﻊ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر اﻻﻓﺘﺮاﺿﻲ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻤﻜﻦ ﻷﺻﺎﺑﻌﻨﺎ اﻻﻟﺘﻔﺎف ﺣﻮل اﻟﻤﺤﻮر ﻓﻲ ﻧﻔﺲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ اﻟﺤﻠﻘﺔ. ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ وﻧﻠﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر اﻻﻓﺘﺮاﺿﻲ ،ﻳﺸﻴﺮ إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﺗﺪﻓﻖ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﺒﺮ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ .إذا ﻃﺒﻘﻨﺎ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻫﺬه ﻋﻠﻰ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ،ﻓﺴﻨﺮﺳﻢ ﻓﻲ اﻟﺨﻄﻮة اﻷوﻟﻰ ﻣﺤﻮ ًرا ﻳﻤﺘﺪ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺘﻮى ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺤﺎﻣﻠﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر .وﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ .ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر ،ﺳﻴﺒﺪو اﻟﻤﺤﻮر ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .ﻓﻬﻮ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ وﺧﺎرﺟﻬﺎ.
ﻧﻀﻊ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر اﻻﻓﺘﺮاﺿﻲ ،وﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ﺗﺘﻄﻠﺐ ﻫﺬه اﻟﺨﻄﻮة ﺛﻨﻲ اﻟﻴﺪ ﺑﺪرﺟﺔ ﻣﺎ؛ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺘﺴﻨﻰ ﻷﺻﺎﺑﻌﻨﺎ اﻻﻟﺘﻔﺎف ﺣﻮل اﻟﻤﺤﻮر ﻓﻲ ﻧﻔﺲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺤﻠﻘﺔ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻠﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺤﻠﻘﺔ ،ﻧﺠﺪ أن إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ ،أي ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻫﻨﺎ ،ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﻳﺸﻴﺮ اﻹﺑﻬﺎم ﻫﻨﺎ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ. ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﻨﺘﺞ ﻋﻦ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ. ﻫﺬه ﻃﺮﻳﻘﺔ ﺳﺮﻳﻌﺔ وﻣﺨﺘﺼﺮة ﻟﻤﻌﺮﻓﺔ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﺘﻮﻟﺪ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﺣﻠﻘﺔ ﺣﺎﻣﻠﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر .إذا ﺟﺮﺑﻨﺎ ﻓﻜﺮﺗﻨﺎ اﻟﺴﺎﺑﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻘﺘﻀﻲ ﺗﻘﺴﻴﻢ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ إﻟﻰ ﻗﻄﻊ ﻣﺴﺘﻘﻴﻤﺔ ﻣﺘﻨﺎﻫﻴﺔ اﻟﺼﻐﺮ ،ﻓﻤﺎ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻓﻌﻠﻪ ﻫﻮ ﺗﻄﺒﻴﻖ اﻟﻘﺎﻋﺪة ﻋﻠﻰ ﻗﻄﻌﺔ ﺗﻠﻮ اﻷﺧﺮى .ﻧﺒﺪأ ﻣﻦ ﻫﻨﺎ .وﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ ،ﻧﺮى أﻧﻬﺎ ﻣﻮﺟﻮدة ﻋﻠﻰ اﻣﺘﺪاد ﺧﻂ ﻳﺒﺪو ﻫﻜﺬا .وﺑﺎﻟﻄﺒﻊ ﻣﻌﻈﻢ اﻟﺨﻂ اﻟﺬي رﺳﻤﻨﺎه ﻏﻴﺮ ﺣﻘﻴﻘﻲ .اﻟﺠﺰء اﻟﻮﺣﻴﺪ اﻟﺤﻘﻴﻘﻲ ﻫﻮ اﻟﺠﺰء اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻓﻲ اﻟﺤﻠﻘﺔ. وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﺑﻤﻌﻠﻮﻣﻴﺔ أن اﻻﺗﺠﺎه اﻟﺘﻘﻠﻴﺪي ﻟﻠﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺨﻂ ﻫﻮ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ وﺿﻊ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﺨﻂ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺸﻴﺮ إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﺗﺪﻓﻖ اﻟﺘﻴﺎر ،ﺛﻢ ﻟﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﺨﻂ .ﻳﺸﻴﺮ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻔﺎف أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ اﻟﻤﺘﻨﺎﻫﻴﺔ اﻟﺼﻐﺮ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ .وﺑﻨﺎء ﻋﻠﻴﻪ ،ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻨﺎ إذا ﺗﺘﺒﻌﻨﺎ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ ،ﻓﺴﻴﺸﻴﺮ ذﻟﻚ إﻟﻰ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ .وﺑﺎﻟﻄﺒﻊ ﻫﺬا ﻻ ﻳﻤﺜﻞ إﻻ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻗﻄﻌﺔ واﺣﺪة ﻣﺘﻨﺎﻫﻴﺔ اﻟﺼﻐﺮ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺪاﺋﺮﻳﺔ. ﻟﻜﻦ إذا ﻛﺮرﻧﺎ اﻟﺨﻄﻮات ﻧﻔﺴﻬﺎ ﻣﻊ ﻗﻄﻌﺔ أﺧﺮى ،وﻟﺘﻜﻦ ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ ﻫﻨﺎ ،ﻓﺴﻨﺮﺳﻢ ﺧ ًﻄﺎ ﻳﻤﺜﻞ ﻣﺎ ﻗﺪ ﺗﺒﺪو ﻋﻠﻴﻪ ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ إذا ﻣﺪدﻧﺎﻫﺎ ﻟﺘﺼﺒﺢ ﺧ ًﻄﺎ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﻲ .وﻣﺮة أﺧﺮى ،ﻧﻀﻊ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﺨﻂ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺸﻴﺮ إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﺗﺪﻓﻖ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻧﻠﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﻣﺠﺪ ًدا ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﺨﻂ. ﻻﺣﻆ أﻧﻪ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ أﻳ ًﻀﺎ ،إذا اﺗﺒﻌﻨﺎ اﺗﺠﺎه اﻻﻟﺘﻔﺎف ﻋﺒﺮ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ ،ﻓﺴﻴﺸﻴﺮ ذﻟﻚ أﻳ ًﻀﺎ إﻟﻰ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ .ﻣﺎ ﻧﻼﺣﻈﻪ ﻫﻨﺎ ﻫﻮ أﻧﻪ إذا اﻧﺘﻘﻠﻨﺎ ﻣﻦ ﻗﻄﻌﺔ ﺻﻐﻴﺮة إﻟﻰ أﺧﺮى ﺣﻮل ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ ،واﺳﺘﺨﺪﻣﻨﺎ اﻟﻨﺴﺨﺔ اﻷوﻟﻰ ﻣﻦ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﺛﻢ ﺟﻤﻌﻨﺎ ﻛﻞ اﻟﻨﺘﺎﺋﺞ اﻟﺘﻲ ﺣﺼﻠﻨﺎ ﻋﻠﻴﻬﺎ ،ﻓﺴﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ﻧﺘﻴﺠﺔ ﻣﻤﺎﺛﻠﺔ ﻟﺘﻠﻚ اﻟﺘﻲ ﺣﺼﻠﻨﺎ ﻋﻠﻴﻬﺎ ﺑﺎﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻷﺧﺮى اﻟﻤﺨﺘﺼﺮة ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام اﻟﻨﺴﺨﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻣﻦ اﻟﻘﺎﻋﺪة .وﻫﻲ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،وذﻟﻚ ﺑﻨﺎء ﻋﻠﻰ اﺗﺠﺎه ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر .واﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻟﻤﺨﺘﺼﺮة اﻟﺘﻲ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎﻫﺎ ﻟﻠﺘﻮ ،اﻟﺘﻲ ﻧﺴﺘﺨﺪم ﻓﻴﻬﺎ اﻟﻨﺴﺨﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻣﻦ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ،ﺗﻜﻮن ﻣﻔﻴﺪة ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺘﻌﺎﻣﻞ ﻣﻊ اﻟﻌﺪﻳﺪ ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺎت اﻟﺤﺎﻣﻠﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر ﺑﺪ ًﻻ ﻣﻦ ﺣﻠﻘﺔ واﺣﺪة. ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻪ ﻟﻴﺲ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﺣﻠﻘﺔ واﺣﺪة ﺣﺎﻣﻠﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر .وإﻧﻤﺎ ﻣﺠﻤﻮﻋﺔ ﻛﺒﻴﺮة ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺎت ﻣﺮﺗﺒﺔ ﻓﻲ ﺻﻒ .ﻋﻦ ﻃﺮﻳﻖ رص ﻛﻞ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺎت ﻣ ًﻌﺎ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ،ﻣﻊ ﺗﻤﺮﻳﺮ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﻲ ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ ﻓﻲ ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻠﻘﺎت ،ﻧﻜﻮن ﻗﺪ ﺻﻤﻤﻨﺎ ﻣﻜﻮ ًﻧﺎ ﺷﺒﻴ ًﻬﺎ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ﺑﻤﻜﻮن ﻳﺴﺘﺨﺪم ﻓﻲ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻟﻜﻲ ﻧﺼﻤﻢ ﻫﺬا اﻟﻤﻜﻮن ﻟﻴﻜﻮن ﺑﺎﻟﺸﻜﻞ اﻟﺬي ﻳﺒﺪو ﻋﻠﻴﻪ ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ، ﻧﻮﺻﻞ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺎت ﺑﻌﻀﻬﺎ ﺑﺒﻌﺾ .ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻨﺎ ﻓﻌﻠﻨﺎ ذﻟﻚ .ﻓﻨﺄﺧﺬ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻷوﻟﻰ .وﻧﻔﺘﺤﻬﺎ .ﺛﻢ ﻧﺼﻠﻬﺎ ﺑﺎﻟﺤﻠﻘﺔ
اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻧﻔﻌﻞ اﻟﺸﻲء ﻧﻔﺴﻪ ﻣﻊ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ،ﻓﻨﺼﻠﻬﺎ ﺑﺎﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻟﺜﺔ ،ﺛﻢ ﻧﺼﻞ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻟﺜﺔ ﺑﺎﻟﺮاﺑﻌﺔ، واﻟﺮاﺑﻌﺔ ﺑﺎﻟﺨﺎﻣﺴﺔ ،وﻫﻜﺬا ﻣﻊ ﻛﻞ اﻟﺤﻠﻘﺎت .ﻣﻦ ﺧﻼل ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺎت ،ﻧﻜﻮن ﻗﺪ ﻛﻮﻧﺎ ﻣﻠ ًﻔﺎ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﻓﻴﻪ اﻟﺘﻴﺎر ﺑﺸﻜﻞ ﻣﺴﺘﻤﺮ ﻣﻦ أﺣﺪ ﻃﺮﻓﻴﻪ وﺻﻮ ًﻻ إﻟﻰ اﻟﻄﺮف اﻵﺧﺮ. ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﺠﺪ ﻫﺬا اﻟﻤﻜﻮن ﺗﺤﺪﻳ ًﺪا ﻓﻲ داﺋﺮة ﻛﻬﺮﺑﻴﺔ ،ﻧﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻪ اﺳﻢ ﻣﻠﻒ ﻟﻮﻟﺒﻲ .وﻛﻤﺎ رأﻳﻨﺎ ،ﻳﺘﻜﻮن اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ ﻣﻦ ﻋﺪة ﺣﻠﻘﺎت ﺣﺎﻣﻠﺔ ﺗﻴﺎ ًرا ﻛﻬﺮﺑ ًﻴﺎ وﻣﺘﺼﻠﺔ ﻣ ًﻌﺎ ﻓﻲ ﺻﻒ واﺣﺪ .وﻧﻈ ًﺮا ﻟﻬﺬا اﻟﺘﺮﻛﻴﺐ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺨﻤﻴﻦ ﺷﻜﻞ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻤﻠﻒ ﻟﻮﻟﺒﻲ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .ﻟﻨﺒﺪأ ﺑﺎﻟﺘﺮﻛﻴﺰ ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻷوﻟﻰ ﻫﻨﺎ اﻟﺘﻲ ﺗﺤﻤﻞ ﺗﻴﺎ ًرا ﻛﻬﺮﺑ ًﻴﺎ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ. إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر ،أي ﺑﺘﻮﺟﻴﻪ ﻋﻴﻨﻨﺎ إﻟﻴﻬﺎ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ ،ﻓﺴﻨﻼﺣﻆ أﻧﻬﺎ ﺳﺘﺒﺪو ﻫﻜﺬا .ﺑﺸﻜﻞ أﺳﺎﺳﻲ ،ﻳﻤﺜﻞ اﻟﺠﺎﻧﺐ اﻷﻳﻤﻦ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻷوﻟﻰ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .وﻳﻜﻮن ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺔ أﻗﺮب إﻟﻴﻨﺎ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻴﻪ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .واﻟﺠﺰء اﻷﻳﺴﺮ ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻳﻤﺜﻞ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ ،اﻟﺬي ﻳﻘﻊ ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﻓﺔ أﺑﻌﺪ ﻋﻦ ﻧﻈﺮﻧﺎ. وﻟﻤﻌﺮﻓﺔ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻣﻨﻔﺮدة ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰﻫﺎ ،ﺳﻨﺴﺘﺨﺪم اﻟﻨﺴﺨﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻣﻦ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .ﺗﻨﺺ ﻫﺬه اﻟﻨﺴﺨﺔ ﻣﻦ اﻟﻘﺎﻋﺪة ﻋﻠﻰ اﻟﺒﺪء ﺑﺮﺳﻢ ﻣﺤﻮر ﻋﻤﻮدي ﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ .وﺳﻴﺸﻴﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر إﻟﻰ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ،أي إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺼﻔﺤﺔ وﺧﺎرﺟﻬﺎ .ﻧﺴﺘﺨﺪم ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻳﺪﻧﺎ اﻟﻴﻤﻨﻰ .وﻧﻀﻌﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻤﻜﻦ ﻷﺻﺎﺑﻌﻨﺎ اﻻﻟﺘﻔﺎف ﺣﻮﻟﻪ ﻓﻲ ﻧﻔﺲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ﻓﻲ اﻟﺤﻠﻘﺔ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻠﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻻﺗﺠﺎه ،ﻳﺸﻴﺮ اﻹﺑﻬﺎم إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ .وﻧﻼﺣﻆ أﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ أو اﻟﺼﻔﺤﺔ. واﻵن ﻧﺮﻳﺪ رﺳﻢ ﺧﻂ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﺬا ﻋﻠﻰ رﺳﻢ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ اﻟﺬي أﻣﺎﻣﻨﺎ .ﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﺳﻨﺤﺪد اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻷوﻟﻰ .ﺗﻮﺟﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻫﻨﺎ .وﺑﻤﺎ أن اﻟﺠﺎﻧﺐ اﻷﻳﻤﻦ ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻨﻈﻮر ﻳﻤﺜﻞ ﻫﺬا اﻟﺠﺎﻧﺐ ﻣﻨﻬﺎ ﻣﻦ ﻣﻨﻈﻮر رؤﻳﺘﻨﺎ اﻟﺠﺎﻧﺒﻲ ،ﻓﻬﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ ﻳﺘﺠﻪ ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ .ﻓﺴﻴﺒﺪو ﻫﻜﺬا ،أي ﻳﻤﺘﺪ إﻟﻰ ﻣﺎ وراء اﻟﺠﺎﻧﺐ اﻷﻣﺎﻣﻲ ﻟﻠﺤﻠﻘﺔ ،وﻳﺴﺘﻤﺮ إﻟﻰ ﻣﺎ ﺑﻌﺪ ﺟﺎﻧﺒﻬﺎ اﻟﺨﻠﻔﻲ .ﺣﺴ ًﻨﺎ، ﻫﺬا ﺟﻴﺪ .ﻟﻜﻦ ﺗﺬﻛﺮ أﻧﻨﺎ وﺟﺪﻧﺎ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﺤﻠﻘﺔ واﺣﺪة ﻓﻘﻂ ﻣﻦ ﺑﻴﻦ ﺣﻠﻘﺎت ﻋﺪﻳﺪة ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﻟﺬا، ﻧﻨﺘﻘﻞ إﻟﻰ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ. ﻟﻜﻦ ﺛﻤﺔ ﺷﻲء ﺗﺠﺪر ﻣﻼﺣﻈﺘﻪ ﻫﻨﺎ .اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ اﻟﺬي ﻳﺴﺮي ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻳﺘﺤﺮك ﻓﻲ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ اﻟﺬي ﻳﺘﺤﺮك ﻓﻴﻪ اﻟﺘﻴﺎر ﻋﺒﺮ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻷوﻟﻰ .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﺸﻜﻞ اﻟﺬي ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﺑﺎﻷﻋﻠﻰ وﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻳﻨﻄﺒﻘﺎن أﻳ ًﻀﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﻣﻌﻨﻰ ذﻟﻚ أن ﻣﺤﺼﻠﺔ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﺘﻮﻟﺪ ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ ﺗﺘﺠﻪ أﻳ ًﻀﺎ ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ.
ﻟﻠﺘﻤﻴﻴﺰ ﺑﻴﻦ ﻫﺬﻳﻦ اﻟﺨﻄﻴﻦ ﻟﻠﻤﺠﺎﻟﻴﻦ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﻴﻦ ،ﺳﻨﺮﺳﻤﻬﻤﺎ ﺑﻠﻮﻧﻴﻦ ﻣﺨﺘﻠﻔﻴﻦ .ﻧﺤﺪد ﻣﺮﻛﺰ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ .وﻳﺒﺪو أﻧﻪ ﻫﻨﺎ ﺗﻘﺮﻳ ًﺒﺎ .وﻧﺮﺳﻢ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﺧﻂ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻟﻮردي .ﻧﻨﺘﻘﻞ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ إﻟﻰ اﻟﺤﻠﻘﺔ اﻟﺜﺎﻟﺜﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ. ﻳﺘﺪﻓﻖ اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺔ ﻓﻲ ﻧﻔﺲ اﺗﺠﺎه ﺗﺪﻓﻘﻪ ﻓﻲ أول ﺣﻠﻘﺘﻴﻦ .إذن ،ﻳﺸﻴﺮ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ إﻟﻰ ﻧﻔﺲ اﻻﺗﺠﺎه .وﻧﺮﺳﻢ ﺧﻂ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻷﺧﻀﺮ. ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻪ إذا ﺗﺘﺒﻌﻨﺎ ﺧﻂ ﻣﺠﺎل اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ ﻋﺒﺮ ﻛﻞ اﻟﺤﻠﻘﺎت ،ﻓﺴﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻧﻔﺴﻪ ﻋﺒﺮ ﻣﺮاﻛﺰ ﻛﻞ اﻟﺤﻠﻘﺎت .إذن ﻣﺎ ﻳﺤﺪث ﻫﻮ أن ﻫﺬه اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻤﻔﺮدة ﺟﻤﻴﻌﻬﺎ ﺗﺘﺠﻤﻊ ﻣﻜﻮﻧﺔ ﻣﺤﺼﻠﺔ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ داﺧﻞ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﻣﻦ ﺧﻼل ﺟﻤﻊ اﻟﻤﺠﺎﻻت ﻋﺒﺮ ﻣﺮﻛﺰ ﻛﻞ ﺣﻠﻘﺔ ﻣﻦ اﻟﺤﻠﻘﺎت ،ﺳﻴﺒﺪو اﻟﺨﻂ اﻟﺬي ﻳﻤﺜﻞ ﻣﺤﺼﻠﺔ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﻜﺬا ،أي ﺳﻴﻤﺘﺪ ﻋﺒﺮ ﻗﻠﺐ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﻧﻼﺣﻆ أﻳ ًﻀﺎ أن ﺧﻂ اﻟﻤﺠﺎل ﻫﺬا ﻳﺴﺘﻤﺮ ﻋﻠﻰ اﻣﺘﺪاد اﻟﻤﺤﻮر ﺣﺘﻰ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺨﺮج ﻣﻦ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﺑﺬﻟﻚ ،ﻧﻜﻮن ﻗﺪ أوﺟﺪﻧﺎ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﻋﺒﺮ اﻟﻤﺮﻛﺰ اﻟﻬﻨﺪﺳﻲ اﻟﻔﻌﻠﻲ ﻟﻬﺬا اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﻟﻜﻦ ﺑﺨﻼف ﻣﺮاﻛﺰ ﻫﺬه اﻟﺤﻠﻘﺎت ،ﺗﻮﺟﺪ ﻣﺴﺎﺣﺔ أﺧﺮى ﺑﻴﻨﻬﺎ. إذا رﺳﻤﻨﺎ ﺑﻀﻌﺔ ﺧﻄﻮط أﺧﺮى ﻟﻤﺠﺎﻻت ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺗﻤﺘﺪ ﻋﺒﺮ ﻗﻠﺐ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ ،ﻓﺴﺘﺒﺪو ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .وﻫﺬه ﻓﻲ اﻟﻮاﻗﻊ ﺣﻠﻘﺎت ﻣﻐﻠﻘﺔ ﺗﺸﺒﻪ ﺗﻠﻚ اﻟﺘﻲ ﻧﺮاﻫﺎ ﻋﺎدة ﺗﺘﻜﻮن ﺑﻔﻌﻞ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻗﺪ ﻳﺒﺪو اﻵن ﻣﺠﺎل ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ ﻣﺄﻟﻮ ًﻓﺎ .ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴ ًﺴﺎ داﺋ ًﻤﺎ ﻣﺜﻞ ﻫﺬا اﻟﻘﻀﻴﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﻳﺒﺪو اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻬﺬا اﻟﻘﻀﻴﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ .ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺘﺸﺎﺑﻪ ﺑﻴﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل واﻟﻤﺠﺎل اﻵﺧﺮ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ، ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إﻧﻨﺎ ﻗﺪ ﺻﻨﻌﻨﺎ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴ ًﺴﺎ ﻫﻨﺎ ،ﻟﻜﻦ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ﻳﻤﺎﺛﻞ ﺑﺸﻜﻞ أﺳﺎﺳﻲ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ. ﻳﻮﺟﺪ اﺳﻢ ﻣﻌﻴﻦ ﻟﻬﺬا اﻟﻨﻮع ﻣﻦ اﻷﺟﻬﺰة .ﻓﻬﻲ ﺗﻌﺮف ﺑﺎﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﺎت اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .وﻧﺴﺘﻄﻴﻊ أن ﻧﻔﻬﻢ اﻟﻤﻨﻄﻖ وراء ﻫﺬه اﻟﺘﺴﻤﻴﺔ؛ إذ ﺗﺴﺘﺨﺪم ﻛﻠﻤﺔ »ﻛﻬﺮﺑﻲ« ﻷﻧﻨﺎ ﻧﺴﺘﺨﺪم ﺗﻴﺎ ًرا ﻛﻬﺮﺑ ًﻴﺎ ﻟﺼﻨﻊ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ ،أي ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﻣﻤﺎﺛ ًﻼ ﺑﺸﻜﻞ أﺳﺎﺳﻲ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺘﻌﻠﻖ اﻷﻣﺮ ﺑﺘﺼﻤﻴﻢ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ ﻛﻬﺮﺑﻲ ﻟﻐﺮض ﻣﺎ ،ﻧﻬﺘﻢ ﻋﺎدة ﺑﺰﻳﺎدة ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻪ ،أي ﺟﻌﻞ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﻨﺎ ﻓﻲ ﻗﻠﺐ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ أﻗﻮى ﻣﺎ ﻳﻜﻮن. وإﺣﺪى ﻃﺮق ﻓﻌﻞ ذﻟﻚ ﻫﻲ إﺿﺎﻓﺔ ﻣﺎ ﻳﻌﺮف ﺑﺎﻟﻤﺎدة اﻟﻘﺎﺑﻠﺔ ﻟﻠﻤﻐﻨﻄﺔ .واﻟﻤﺎدة اﻟﻘﺎﺑﻠﺔ ﻟﻠﻤﻐﻨﻄﺔ ﻟﻴﺴﺖ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴ ًﺴﺎ ﻓﻲ ﺣﺪ ذاﺗﻬﺎ .ﻟﻜﻨﻬﺎ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻮﺿﻊ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺧﺎرﺟﻲ ،ﺗﺼﺒﺢ ﻣﺜﻞ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺲ .ﺳﻨﺴﺘﺨﺪم ﻫﻨﺎ ﻣﺎدة ﻗﺎﺑﻠﺔ ﻟﻠﻤﻐﻨﻄﺔ، وﻫﻲ اﻟﺤﺪﻳﺪ .وﻧﻤﻸ ﺑﻬﺎ ﻗﻠﺐ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﺗﻜﻮن اﻟﻨﺘﻴﺠﺔ ﻫﻲ ﺗﺮﻛﻴﺰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ وزﻳﺎدة ﺷﺪﺗﻪ ﺑﻤﻘﺪار ﻳﺼﻞ إﻟﻰ ﺧﻤﺴﺔ أﻣﺜﺎﻟﻬﺎ أو ﻋﺸﺮة أﻣﺜﺎﻟﻬﺎ أو ﺣﺘﻰ ﻣﺌﺎت أﻣﺜﺎﻟﻬﺎ ﻗﺒﻞ إدﺧﺎل اﻟﺤﺪﻳﺪ. ﺗﻨﻘﻠﻨﺎ ﻓﻜﺮة اﻟﻤﻮاد اﻟﺘﻲ ﺗﺰﻳﺪ ﻣﻦ ﺷﺪة اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﺎت اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ إﻟﻰ ﻧﻘﻄﺔ أﺧﺮى .ﻓﻌﻨﺪﻣﺎ ﻧﻔﻜﺮ ﻓﻲ اﻟﻤﻮاد اﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪاﻣﻬﺎ ﻟﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ،ﻧﺠﺪ أﻧﻬﺎ ﺗﺼﻨﻒ ﺑﻮﺟﻪ ﻋﺎم إﻟﻰ ﻓﺌﺘﻴﻦ ﻣﺨﺘﻠﻔﺘﻴﻦ .ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻔﺌﺔ اﻷوﻟﻰ ،إذا أﺛﺮﻧﺎ ﻋﻠﻴﻬﺎ ﺑﻤﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺧﺎرﺟﻲ ،ﻓﺴﺘﺴﺘﻐﺮق وﻗ ًﺘﺎ ﻃﻮﻳ ًﻼ ﻟﺘﻈﻬﺮ ﻗﺪرﺗﻬﺎ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ،ﺑﺎﻟﺮﻏﻢ ﻣﻦ ﻗﺎﺑﻠﻴﺘﻬﺎ ﻟﻠﻤﻐﻨﻄﺔ .ﻓﻴﺠﺐ أن
ﻳﻨﺸﻂ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ ﻟﺒﻌﺾ اﻟﻮﻗﺖ ﻗﺒﻞ أن ﺗﻮﻟﺪ اﻟﻤﺎدة ﻣﺠﺎﻟﻬﺎ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺪاﺧﻠﻲ اﻟﺨﺎص ﺑﻬﺎ. وﻫﺬه اﻟﻌﻤﻠﻴﺔ ﺑﻄﻴﺌﺔ إﻟﻰ ﺣﺪ ﻣﺎ .ﻟﻜﻦ إذا أوﻗﻔﻨﺎ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﻓﺴﻴﻈﻞ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﺘﻮﻟﺪ داﺧﻠ ًﻴﺎ ﻗﺎﺋ ًﻤﺎ ﻟﻔﺘﺮة زﻣﻨﻴﺔ ﻃﻮﻳﻠﺔ أﻳ ًﻀﺎ .ﻫﺬه اﻟﻤﻮاد ،اﻟﺘﻲ ﺗﺴﺘﻐﺮق وﻗ ًﺘﺎ ﻃﻮﻳ ًﻼ ﻛﻲ ﺗﻮﻟﺪ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﻣﺴﺘﺤ ًﺜﺎ وﻛﺬﻟﻚ ﻛﻲ ﻳﺘﺒﺪد ﻣﺠﺎﻟﻬﺎ ،ﺗﻌﺮف ﺑﺎﺳﻢ اﻟﻤﻮاد اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺼﻌﺒﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ. ﻋﻠﻰ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻷﺧﺮى ،إذا أﺛﺮﻧﺎ ﺑﻤﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺧﺎرﺟﻲ ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻟﻔﺌﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻣﻦ اﻟﻤﻮاد ،ﻓﺴﺘﺴﺘﺠﻴﺐ ﺑﺴﺮﻋﺔ ﻣﻜﻮﻧﺔ ﻣﺠﺎﻟﻬﺎ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﺴﺘﺤﺚ اﻟﺨﺎص ﺑﻬﺎ .وﻋﻨﺪ إﻳﻘﺎف اﻟﻤﺠﺎل اﻟﺨﺎرﺟﻲ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﺗﺴﺘﺠﻴﺐ اﻟﻤﺎدة ﺑﺴﺮﻋﺔ أﻳ ًﻀﺎ ﺑﺘﺒﺪﻳﺪ ﻣﺠﺎﻟﻬﺎ اﻟﺪاﺧﻠﻲ .وﻫﺬه اﻟﻔﺌﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻣﻦ اﻟﻤﻮاد ﺗﺘﻜﻮن ﻣﻤﺎ ﻳﻌﺮف ﺑﺎﺳﻢ اﻟﻤﻮاد اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺴﻬﻠﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺪاﺧﻠﻲ أو اﻟﻤﺴﺘﺤﺚ ﻟﻠﻤﺎدة ﻳﺴﺘﺠﻴﺐ ﺑﺴﺮﻋﺔ ﻛﺒﻴﺮة ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﺨﺎرﺟﻲ. ﻻﺣﻆ أن ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻮﺻﻔﻴﻦ ،ﺻﻌﺒﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ وﺳﻬﻠﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ ،ﻻ ﻳﺘﻌﻠﻘﺎن ﺑﺪرﺟﺔ ﺻﻼدة اﻟﻤﻮاد ﻧﻔﺴﻬﺎ أو ﻟﻴﻮﻧﺘﻬﺎ ﻛﻤﺎ ﻗﺪ ﺗﻮﺣﻲ ﺗﺴﻤﻴﺘﻬﻤﺎ ﺑﺎﻹﻧﺠﻠﻴﺰﻳﺔ .ﻓﺎﻟﻘﻠﺐ اﻟﺤﺪﻳﺪي ﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺲ ﻛﻬﺮﺑﻲ ﻳﻮﺻﻒ ﺑﺄﻧﻪ ﻗﻠﺐ ﺣﺪﻳﺪي ﺳﻬﻞ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ .وإﻧﻤﺎ ﻣﺎ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻴﻪ ﻫﺬان اﻟﻤﺼﻄﻠﺤﺎن ﻓﻲ اﻟﺤﻘﻴﻘﺔ ﻫﻮ ﺳﺮﻋﺔ اﺳﺘﺠﺎﺑﺔ اﻟﻤﺎدة ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ .وﻳﺴﺘﺨﺪم ﻛﻞ ﻧﻮع ﻓﻲ اﺳﺘﺨﺪاﻣﺎت ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ ﺑﻨﺎء ﻋﻠﻰ اﻻﺧﺘﻼﻓﺎت ﺑﻴﻨﻬﻤﺎ .ﻓﺎﻟﻤﻮاد اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺼﻌﺒﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ ﺗﺼﻨﻊ ﻣﻨﻬﺎ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﺎت داﺋﻤﺔ ﺟﻴﺪة ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ ،ﺑﻴﻨﻤﺎ ﺗﻌﺘﺒﺮ اﻟﻤﻮاد اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺴﻬﻠﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ ﻣﺜﺎﻟﻴﺔ ﻟﺼﻨﺎﻋﺔ اﻷﺟﺰاء اﻟﺪاﺧﻠﻴﺔ ﻷﺟﻬﺰة ﻣﺜﻞ اﻟﻤﺤﻮﻻت اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ. دﻋﻮﻧﺎ اﻵن ﻧﻠﺨﺺ ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻦ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،ﻋﺮﻓﻨﺎ أن اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻳﻨﺘﺞ ﻋﻨﻬﺎ ﻣﺠﺎﻻت ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ .واﻃﻠﻌﻨﺎ ﻋﻠﻰ ﺛﻼﺛﺔ أﺷﻜﺎل ﻣﺨﺘﻠﻔﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ ،أﺣﺪﻫﺎ ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺧﻂ ﻣﺴﺘﻘﻴﻢ ،واﻵﺧﺮ ﻳﻤﺮ ﻓﻲ ﺣﻠﻘﺔ داﺋﺮﻳﺔ .وأﺧﻴ ًﺮا ،ﺗﺨﻴﻠﻨﺎ ﺗﻮﺻﻴﻞ ﻋﺪة ﺣﻠﻘﺎت ﻣ ًﻌﺎ ،ورأﻳﻨﺎ ﻣﺎ ﻳﺴﻤﻰ ﺑﺎﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ«. وﺗﻌﻠﻤﻨﺎ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﻛﻴﻒ ﻧﻮﺟﺪ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﺘﻜﻮن ﺣﻮل ﻫﺬه اﻟﺘﻴﺎرات ،ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ اﻟﺘﻲ ﺗﻮﺟﺪ ﻣﻨﻬﺎ ﻧﺴﺨﺘﺎن ﻣﺨﺘﻠﻔﺘﺎن. وﻋﺮﻓﻨﺎ ﻛﺬﻟﻚ اﻟﻤﻘﺼﻮد ﺑﺎﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺲ اﻟﻜﻬﺮﺑﻲ .ﻓﻬﻮ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ ﻳﻨﺸﺄ ﺑﻔﻌﻞ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﻲ .وأﺧﻴ ًﺮا ،ﺗﻌﺮﻓﻨﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻮاد اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺼﻌﺒﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ واﻟﺴﻬﻠﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ .وﻋﻠﻤﻨﺎ أن اﻟﻤﻮاد اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺼﻌﺒﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ ﻫﻲ ﺗﻠﻚ اﻟﺘﻲ ﺗﺴﺘﺠﻴﺐ ﺑﺒﻂء ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ .أﻣﺎ اﻟﻤﻮاد اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﺴﻬﻠﺔ اﻟﺘﻤﻐﻨﻂ ،ﻓﺘﺴﺘﺠﻴﺐ ﺳﺮﻳ ًﻌﺎ ﻟﻪ.
اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮﺻﻼت اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﻮﺟﺪ اﻟﻘﻮى اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ اﻷﺳﻼك اﻟﻤﺘﻮازﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﺎ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﻲ ،وﻧﺤﻠﻞ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎرات. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮ ﱢﺻﻼت اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤ ﱡﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮة ﻋﻠﻰ أﺳﻼك ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻣﻮﺿﻮﻋﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤ ﱢﺮك
اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ ١٣:٤٥ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﻮﺟﺪ اﻟﻘﻮى اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ اﻷﺳﻼك اﻟﻤﺘﻮازﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﺎ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﻲ ،وﻧﺤﻠﻞ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﺗﻴﺎر اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻠﺘﻴﺎرات .ﻗﺒﻞ أن ﻧﺒﺪأ ،ﻟﻨﺘﺬﻛﺮ ﻣ ًﻌﺎ ﻣﺎ ﻧﻌﺮﻓﻪ ﻋﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﻳﻤ ﱡﺮ ﻓﻲ ﻣﻠﻒ ﻟﻮﻟﺒﻲ ﺗﻴﺎر .ﻟﻜﻲ ﻧﻔﻬﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﻮﺟﺪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻲ ﺣﻮل أﻛﺜﺮ ﻣﻦ ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،ﻳﺠﺐ أن ﻧﻔﻬﻢ أو ًﻻ ﻛﻴﻒ ﻧﺮﺳﻢ» اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ واﺣﺪ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻦ ﻃﺮﻳﻖ ﺗﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ. ﻋﻠﻴﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ ﻫﻨﺎ أﻧﻪ ﻟﻜﻲ ﻧﺴﺘﺨﺪم ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻓﻲ ﺗﺤﺪﻳﺪ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر، ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﺸﻴﺮ ﺑﺈﺻﺒﻊ اﻹﺑﻬﺎم ﻓﻲ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر وﺗﻠﺘﻒ ﺑﻘﻴﺔ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ﻣﺸﻴﺮة إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .إذا وﺟﻬﻨﺎ ﺳﻠ ًﻜﺎ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺘﺠﻪ اﻟﺘﻴﺎر إﻟﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،ﻓﻌﻠﻴﻨﺎ وﺿﻊ اﻟﻴﺪ ﺑﺤﻴﺚ ﺗﺸﻴﺮ اﻹﺑﻬﺎم أﻳ ًﻀﺎ إﻟﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ .وﺗﻠﺘﻒ ﺑﻘﻴﺔ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺘﺠﻪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ إﻟﻰ اﻟﺠﺰء اﻟﺴﻔﻠﻲ ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ أﻣﺎم اﻟﺴﻠﻚ. ﻫﺬا ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺳﻴﻜﻮن دواﺋﺮ ﻋﻠﻰ اﻣﺘﺪاد اﻟﺴﻠﻚ ،وﻫﻲ اﻟﻤﻤﺜﻠﺔ ﺑﺎﻟﺨﻄﻮط اﻟﺼﻔﺮاء اﻟﻤﺘﻘﻄﻌﺔ ،ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺘﺠﻪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻨﻄﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻘﻊ أﺳﻔﻞ اﻟﺴﻠﻚ ،وإﻟﻰ ﺧﺎرج اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻨﻄﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻘﻊ أﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ ،وإﻟﻰ أﺳﻔﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻨﻄﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻘﻊ أﻣﺎم اﻟﺴﻠﻚ .إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻚ ﻣﻦ اﺗﺠﺎه ﻣﺨﺘﻠﻒ ﺑﺤﻴﺚ ﻳﺸﻴﺮ اﻟﺘﻴﺎر إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،ﻓﺴﻨﻄﺒﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﺑﺘﻮﺟﻴﻪ إﺑﻬﺎﻣﻨﺎ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،وﺗﻠﺘﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ﺑﺤﻴﺚ ﺗﻜﻮن اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ دواﺋﺮ ﻣﺘﺤﺪة اﻟﻤﺮﻛﺰ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ اﻟﺘﻴﺎر. اﻵن وﻗﺪ أﻧﻌﺸﻨﺎ ذاﻛﺮﺗﻨﺎ ﺑﺸﺄن ﻛﻴﻔﻴﺔ إﻳﺠﺎد اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺤﺪد ﻛﻴﻔﻴﺔ إﻳﺠﺎد اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻲ ﺣﻮل أﻛﺜﺮ ﻣﻦ ﺳﻠﻚ .ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ،ﻧﺠﺮي ﻋﻤﻠﻴﺔ ﺟﻤﻊ ﻟﻠﻤﺘﺠﻬﺎت ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻊ اﻟﻤﻄﻠﻮب ﺑﻨﺎء ﻋﻠﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ ﻛﻞ ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .ﻧﺤﺘﺎج ﻫﻨﺎ إﻟﻰ إﺟﺮاء ﻋﻤﻠﻴﺔ ﺟﻤﻊ اﻟﻤﺘﺠﻬﺎت ﻷن ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻛﻤﻴﺔ ﻣﺘﺠﻬﺔ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻤﺠﺎﻟﻴﻦ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﻴﻦ اﻟﻨﺎﺗﺠﻴﻦ ﻋﻦ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ اﻟﻠﺬﻳﻦ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﻤﺎ اﻟﺘﻴﺎر ،وﻣﻘﺪار ﻛﺜﺎﻓﺔ ﻓﻴﻀﻬﻤﺎ ������واﺣﺪ و ������اﺛﻨﺎن ،ﻟﻬﻤﺎ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺟﻤﻊ ﻣﻘﺪارﻳﻬﻤﺎ ﻣ ًﻌﺎ ������ .واﺣﺪ زاﺋﺪ ������اﺛﻨﻴﻦ ﻳﺴﺎوي ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ. ﻟﻜﻦ إذا ﻛﺎن ﻟﻠﻤﺠﺎﻟﻴﻦ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﻴﻦ اﺗﺠﺎﻫﺎن ﻣﺘﻌﺎﻛﺴﺎن ،ﻓﻌﻠﻴﻨﺎ ﻃﺮح ﻛﺜﺎﻓﺘﻲ ﻓﻴﻀﻬﻤﺎ ������ .واﺣﺪ ﻧﺎﻗﺺ ������اﺛﻨﻴﻦ ﻳﺴﺎوي ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ .ذﻛﺮﻧﺎ ﻣﻦ ﻗﺒﻞ أن اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﺳﻴﻜﻮن
ﻣﺠﺎﻟﻪ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﻫﻴﺌﺔ دواﺋﺮ ﻣﺘﺤﺪة اﻟﻤﺮﻛﺰ وﻣﻮﺟﻬﺔ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ .واﻵن ﻟﻨﻀﻊ ﺳﻠ ًﻜﺎ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻣﻄﺎﺑﻖ ﺑﺠﺎﻧﺒﻪ. رﺳﻤﻨﺎ ﺳﻠ ًﻜﺎ آﺧﺮ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻠﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺴﻠﻚ اﻷول اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،وﻣﺜﻠﻨﺎ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﺨﻄﻮط ﻣﺘﻘﻄﻌﺔ وردﻳﺔ اﻟﻠﻮن .إذا رﺳﻤﻨﺎ ﺧﻄﺎ أﻓﻘﻴﺎ ﻳﻤﺮ ﺑﺎﻟﺴﻠﻜﻴﻦ اﻟﻠﺬﻳﻦ ﻳﺤﻤﻼن ﺗﻴﺎ ًرا ،ﻓﺴﻴﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺤﻠﻴﻞ اﻟﻤﻮاﺿﻊ اﻟﺘﻲ ﺗﺘﺪاﺧﻞ ﻓﻴﻬﺎ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ إذا ﻣﺎ ﻛﺎﻧﺖ ﺗﻨﺘﺞ ﻛﺜﺎﻓﺔ ﻓﻴﺾ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻛﻠﻴﺔ أﻛﺒﺮ أم أﺻﻐﺮ .ﻟﻨﺴﺘﻌﺮض اﻟﻤﻮاﺿﻊ اﻟﻤﻌﻄﺎة ﺑﺎﻷﺳﻔﻞ :واﺣﺪ ،واﺛﻨﻴﻦ ،وﺛﻼﺛﺔ ،وﻧﺤﺪد إذا ﻣﺎ ﻛﺎن ﻋﻠﻴﻨﺎ ﺟﻤﻊ ﻗﻴﻢ ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ أم ﻃﺮﺣﻬﺎ. ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ واﺣﺪ ،ﻳﺘﺠﻪ ﻛﻞ ﻣﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻮﺿﺢ ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻷﺻﻔﺮ واﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻮﺿﺢ ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻟﻮردي ﻣﺒﺎﺷﺮة إﻟﻰ أﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ .وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ﻓﻬﻤﺎ ﻳﺸﻴﺮان إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ ،وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﺳﻨﺠﻤﻊ ﻣﻘﺪاري ﻛﺜﺎﻓﺘﻲ ﻓﻴﻀﻬﻤﺎ .ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ اﺛﻨﻴﻦ ،ﻳﺘﺠﻪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻮﺿﺢ ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻷﺻﻔﺮ إﻟﻰ أﺳﻔﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ، وﻳﺘﺠﻪ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻮﺿﺢ ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻟﻮردي إﻟﻰ أﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻬﻤﺎ ﻳﺸﻴﺮان إﻟﻰ اﺗﺠﺎﻫﻴﻦ ﻣﺘﻌﺎﻛﺴﻴﻦ .ﻟﺬا ﻋﻠﻴﻨﺎ ﻃﺮح ﻣﻘﺪارﻳﻬﻤﺎ .وأﺧﻴ ًﺮا ،ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ ﺛﻼﺛﺔ ،ﻳﺘﺠﻪ ﻛﻞ ﻣﻦ اﻟﻤﺠﺎﻟﻴﻦ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﻴﻦ اﻟﻤﻮﺿﺤﻴﻦ ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻷﺻﻔﺮ واﻟﻮردي إﻟﻰ أﺳﻔﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻬﻤﺎ ﻳﺸﻴﺮان إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ .إذن ،ﻣﺮة أﺧﺮى ﺳﻨﺠﻤﻊ ﻣﻘﺪارﻳﻬﻤﺎ. ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى أن اﻟﻤﻮﺿﻌﻴﻦ واﺣ ًﺪا وﺛﻼﺛﺔ ﺳﻴﻨﺘﺞ ﻋﻨﻬﻤﺎ ﻛﺜﺎﻓﺘﺎ ﻓﻴﺾ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ أﻛﺒﺮ ﻣﻦ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ اﺛﻨﻴﻦ ،ﻷﻧﻨﺎ ﺟﻤﻌﻨﺎ ﻛﺜﺎﻓﺘﻲ اﻟﻔﻴﺾ ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻌﻴﻦ واﺣﺪ وﺛﻼﺛﺔ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل أﻳ ًﻀﺎ إن ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻊ ﺛﻼﺛﺔ ﻫﻲ اﻷﻛﺒﺮ .ﻫﺬا ﻷن اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻔﺎﺻﻠﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ ﺛﻼﺛﺔ واﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻋﻠﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ أﺻﻐﺮ ﻣﻦ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻔﺎﺻﻠﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ واﺣﺪ واﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر .ﻛﻤﺎ أن اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻔﺎﺻﻠﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ ﺛﻼﺛﺔ واﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻋﻠﻰ اﻟﻴﺴﺎر أﺻﻐﺮ ﻣﻦ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻔﺎﺻﻠﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ واﺣﺪ واﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻋﻠﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ. إذا ﺗﺬﻛﺮﻧﺎ أن ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،������ ،ﺗﺴﺎوي اﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ������ﺻﻔﺮ ،ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،������ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ������ﻓﻲ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،������ﻓﺴﻨﻌﻠﻢ أن اﻟﻤﻮﺿﻊ اﻷﻗﺮب ﻟﻠﺴﻠﻚ ،أي اﻟﺬي ﻟﻪ أﺻﻐﺮ ﻣﺴﺎﻓﺔ ،������ﺳﻴﻨﺘﺞ ﻋﻨﻪ أﻛﺒﺮ ﻛﺜﺎﻓﺔ ﻓﻴﺾ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻣﻦ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮاﺿﻊ اﻟﺜﻼﺛﺔ ،ﺳﻴﻨﺘﺞ أﻛﺒﺮ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻛﻠﻲ ﻓﻲ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ ﺛﻼﺛﺔ ،ﺛﻢ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ واﺣﺪ ،وأﺧﻴ ًﺮا ﺳﻴﻨﺘﺞ ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻊ رﻗﻢ اﺛﻨﻴﻦ أﺻﻐﺮ ﻣﺠﺎل. واﻵن ﻟﻨﻠﻖ ﻧﻈﺮة ﻋﻠﻰ اﻟﻘﻮة ﻟﻜﻞ وﺣﺪة ﻃﻮل ﺑﻴﻦ ﺳﻠﻜﻴﻦ ﻣﻮﺻﻠﻴﻦ ﻣﺘﻮازﻳﻴﻦ .ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ اﻟﻘﻮة ﻟﻜﻞ وﺣﺪة ﻃﻮل ،ﻋﻠﻴﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ ﻣﻌﺎدﻟﺘﻴﻦ .أو ًﻻ ،ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،������ ،ﺗﺴﺎوي اﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ������ﺻﻔﺮ ،ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،������ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ،������������ﺣﻴﺚ ������ﻫﻲ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ .اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﺜﺎﻧﻴﺔ ﻫﻲ أن اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆﺛﺮة ﻋﻠﻰ ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،������ ،ﺗﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،������ﻓﻲ ﻃﻮل اﻟﺴﻠﻚ ،������ﻓﻲ ﻛﺜﺎﻓﺔ ﻓﻴﺾ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ ������اﻟﺬي ﻳﻘﻊ ﻓﻴﻪ اﻟﺴﻠﻚ. ً
ﻟﻜﻲ ﻧﻮﺟﺪ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻌﺒﺮ ﻋﻦ اﻟﻘﻮة ﻟﻜﻞ وﺣﺪة ﻃﻮل ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺘﻨﺎول ﻣﺜﺎ ًﻻ ﻟﺴﻠﻜﻴﻦ .اﻟﺴﻠﻚ اﻷول ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ������ واﺣﺪ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،وﻳﺒﻠﻎ ﻃﻮﻟﻪ .������وﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ،ﺣﻴﺚ ﺗﺘﺠﻪ اﻹﺑﻬﺎم إﻟﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ، وﺗﻠﺘﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ،ﻧﻼﺣﻆ أن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ داﺧﻞ اﻟﺼﻔﺤﺔ أﺳﻔﻞ اﻟﺴﻠﻚ وﻳﺨﺮج ﻣﻦ اﻟﺼﻔﺤﺔ أﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ. ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ،ﻧﻀﻊ ﺳﻠ ًﻜﺎ ﺛﺎﻧ ًﻴﺎ ﻓﻲ اﻟﻤﺠﺎل ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ������اﺛﻨﺎن ﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،وﻳﺒﻠﻎ ﻃﻮﻟﻪ .������إذا ﻛﺎﻧﺖ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ ﻫﻲ ،������ﻓﻠﻨﺤﺴﺐ اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆﺛﺮة ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺜﺎﻧﻲ ﺑﺴﺒﺐ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻨﺎﺗﺞ ﻋﻦ اﻟﺴﻠﻚ اﻷول .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺒﺪأ ﺑﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆﺛﺮة ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ .ﻟﻜﻲ ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻓﻲ اﻟﺼﻮرة اﻟﺼﺤﻴﺤﺔ ،ﻋﻠﻴﻨﺎ ﻗﺴﻤﺔ ﻛﻼ اﻟﻄﺮﻓﻴﻦ ﻋﻠﻰ .������ﺗﺬﻛﺮ أن ������ﻳﻤﺜﻞ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻧﺮﻳﺪ إﻳﺠﺎد اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆﺛﺮة ﻋﻠﻴﻪ ﻟﻜﻞ وﺣﺪة ﻃﻮل .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﺳﻴﻜﻮن ������اﺛﻨﻴﻦ .اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﺑﻘﻮة ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺜﺎﻧﻲ ﻳﺄﺗﻲ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ واﺣﺪ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ إﻳﺠﺎد اﻟﻘﻮة اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ ذﻟﻚ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .اﻟﺘﻴﺎر ﻫﻮ ������واﺣﺪ ،واﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ ﻫﻲ .������ ﻓﻲ أي وﻗﺖ ﻧﺤﺎول ﻓﻴﻪ إﻳﺠﺎد اﻟﻘﻮة ﻟﻜﻞ وﺣﺪة ﻃﻮل اﻟﺘﻲ ﻳﺆﺛﺮ ﺑﻬﺎ ﺳﻠﻜﺎن ﻣﺘﻮازﻳﺎن ﻳﻤﺮ ﺑﻬﻤﺎ ﺗﻴﺎر أﺣﺪﻫﻤﺎ ﻋﻠﻰ اﻵﺧﺮ، ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ������ﺻﻔﺮ ������واﺣﺪ ﻓﻲ ������اﺛﻨﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ .������������وﻻ ﻳﻬﻢ أي ﺳﻠﻚ ﻧﺨﺘﺎره ﻷﻧﻨﺎ ﺳﻨﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻧﻔﺴﻬﺎ .إذا أردﻧﺎ إﻳﺠﺎد اﻟﻘﻮة ﻟﻜﻞ وﺣﺪة ﻃﻮل اﻟﻤﺆﺛﺮة ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ واﺣﺪ ،ﻓﺴﻨﺴﺘﺨﺪم اﻟﺘﻴﺎر ������واﺣﺪ .وﺳﻴﻜﻮن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻧﺎﺗ ًﺠﺎ ﻋﻦ اﻟﺘﻴﺎر ������اﺛﻨﻴﻦ ،ﻣﺎ ﻳﻌﻄﻴﻨﺎ ﻣﺮة أﺧﺮى اﻟﻌﻼﻗﺔ ﻧﻔﺴﻬﺎ. ﻟﻜﻦ ﻣﺎذا ﻳﺤﺪث إذا ﻛﺎن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﺠﻤﻮﻋﺔ ﻣﻦ اﻷﺳﻼك اﻟﻤﺘﻮازﻳﺔ ،ﻛﻤﺎ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻠﻮﻟﺒﻲ؟ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أن ﺟﻤﻴﻊ اﻷﺳﻼك ﻓﻲ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻟﻴﺴﺮى ﻳﻤﺮ ﺑﻬﺎ ﺗﻴﺎر ﻳﺘﺠﻪ داﺧ ًﻼ إﻟﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ .وﺟﻤﻴﻊ اﻷﺳﻼك ﻓﻲ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﺎ ﺗﻴﺎر ﻳﺘﺠﻪ ﺧﺎر ًﺟﺎ ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ .إذا رﺳﻤﻨﺎ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺣﻮل ﻛﻞ ﺳﻠﻚ ﺑﻤﻔﺮده ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻌﺮﻓﺔ ﻣﺎ ﺳﻴﺤﺪث ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻲ .ﺟﻤﻴﻊ اﻷﺳﻼك ﻓﻲ اﻟﻄﺮف اﻷﻳﻤﻦ ﺳﺘﻜﻮن ﻟﻬﺎ ﻣﺠﺎﻻت ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺗﺸﻴﺮ ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ .اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﺘﺠﻪ ﻧﺤﻮ اﻟﻴﺴﺎر أﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ ﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ أﺳﻔﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻠﻰ ﻳﺴﺎر اﻟﺴﻠﻚ، وﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ أﺳﻔﻞ اﻟﺴﻠﻚ ،وﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ أﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻠﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺴﻠﻚ. ﺑﻴﻦ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ ،ﺳﻨﻄﺮح ﻛﺜﺎﻓﺎت اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻷن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻠﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﺑﺎﻷﺳﻔﻞ ﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ اﻟﻴﺴﺎر ،ﻟﻜﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻠﺴﻠﻚ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﺑﺎﻷﻋﻠﻰ ﻳﺘﺠﻪ إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ،وﻫﺬا ﻳﻌﻄﻴﻨﺎ ﺧﻄﻮط ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻛﻠﻲ ﺣﻮل اﻷﺳﻼك ﻓﻲ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﺗﺸﺒﻪ ﻫﺬه اﻟﺨﻄﻮط اﻟﻤﻮﺿﺤﺔ ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻷﺻﻔﺮ اﻟﺘﻲ ﺗﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻋﻜﺲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ .ﺑﺘﻄﺒﻴﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ اﻷﺳﻼك ﻓﻲ اﻟﻨﺎﺣﻴﺔ اﻟﻴﺴﺮى ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،ﻧﺤﺼﻞ ﻋﻠﻰ ﻣﺠﺎل ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ .ﻳﺘﺠﻪ اﻟﻤﺠﺎل إﻟﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ أﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ ،وإﻟﻰ أﺳﻔﻞ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻠﻰ ﻳﻤﻴﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،وإﻟﻰ ﻳﺴﺎر اﻟﺸﺎﺷﺔ أﺳﻔﻞ اﻟﺴﻠﻚ ،وإﻟﻰ أﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻠﻰ ﻳﺴﺎر اﻟﺴﻠﻚ.
ﺗﻤﺎ ًﻣﺎ ﻛﻤﺎ ﻫﻮ اﻟﺤﺎل ﻣﻊ اﻷﺳﻼك اﻟﺴﺎﺑﻘﺔ ،ﺛﻤﺔ ﻣﻨﺎﻃﻖ ﺗﺘﻔﺎﻋﻞ ﻓﻴﻬﺎ اﻷﺳﻼك ﻋﻠﻰ ﻳﺴﺎر اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻟﺘﻜﻮﻳﻦ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻛﻠﻲ .وﺑﻴﻦ ﻫﺬه اﻷﺳﻼك ،ﺗﺸﻴﺮ ﻫﺬه اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ إﻟﻰ اﺗﺠﺎﻫﺎت ﻣﺘﻌﺎﻛﺴﺔ ،ﻟﺬا ﺳﻴﻄﺮح ﻛﻞ ﻣﻨﻬﺎ ﻣﻦ اﻵﺧﺮ .وﻫﺬا ﻳﻨﺘﺞ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺎ ﻛﻠﻴﺎ ﻛﻤﺎ ﻫﻮ ﻣﻮﺿﺢ ﻓﻲ اﻟﻨﻤﻂ ذي اﻟﺨﻄﻮط اﻟﻤﺘﻘﻄﻌﺔ اﻟﺼﻔﺮاء ،اﻟﺬي ﻫﻮ ﻓﻲ اﻷﺳﺎس ﻣﻠﻒ ﻟﻮﻟﺒﻲ ﺣﻴﺚ ﺗﺠﻤﻊ ﻛﺜﺎﻓﺎت ﻓﻴﺾ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻤﻮﺟﻮدة ﺑﻴﻦ ﻣﺠﻤﻮﻋﺘﻲ اﻷﺳﻼك ﻣ ًﻌﺎ ﻟﺘﻜﻮن ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺎ ﻛﻠﻴﺎ أﻗﻮى .ﻟﻨﻄﺒﻖ ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻦ اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮﺻﻼت اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺄﻟﺔ ﺗﺪرﻳﺒﻴﺔ. ﻳﻮﺿﺢ اﻟﺸﻜﻞ ﺧﻄﻮط ﻣﺠﺎل ﻣﺘﺤﺪة اﻟﻤﺮﻛﺰ ﻟﻤﺠﺎﻟﻴﻦ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﻴﻦ ﻟﻤﻮﺻﻠﻴﻦ ﻣﺘﻮازﻳﻴﻦ ﻳﻤﺮ ﺑﻬﻤﺎ ﺗﻴﺎر .ﻳﺘﺠﻪ اﻟﺘﻴﺎران إﻟﻰ داﺧﻞ ﻣﺴﺘﻮى اﻟﺸﻜﻞ .وﻛﻼﻫﻤﺎ ﻟﻬﻤﺎ ﻧﻔﺲ اﻟﺸﺪة .اﻟﺰﻳﺎدة ﻓﻲ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﺘﺤﺪة اﻟﻤﺮﻛﺰ ﺛﺎﺑﺘﺔ. وﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ ﺣﻮل ﺗﻴﺎر ﺗﺘﻨﺎﺳﺐ ﻋﻜﺴﻴﺎ ﻣﻊ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ اﻟﻌﻤﻮدﻳﺔ ﻟﻬﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻣﻦ اﻟﺘﻴﺎر .أي ﻣﺠﻤﻮﻋﺎت اﻟﻨﻘﺎط اﻵﺗﻴﺔ اﻟﻤﻮﺿﺤﺔ ﻓﻲ اﻟﺸﻜﻞ ﺗﻮﺿﺢ ﺑﻄﺮﻳﻘﺔ ﺻﺤﻴﺤﺔ ﺗﺮﺗﻴﺐ اﻟﻨﻘﺎط ﻣﻦ اﻷﻛﺒﺮ إﻟﻰ اﻷﻗﻞ ﻓﻲ ﻣﻘﺪار ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ؟ )أ( ) .������ ،������ ،������ ،������ ،������ب( ) .������ ،������ ،������ ،������ ،������ج( ) .������ ،������ ،������ ،������ ،������د( ) .������ ،������ ،������ ،������ ،������ﻫـ( .������ ،������ ،������ ،������ ،������ ﻓﻲ اﻟﺸﻜﻞ ،ﻧﻼﺣﻆ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ اﻟﻤﻮﺟﻮدﻳﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺤﻮر ������ﻣﻊ اﻟﻨﻘﺎط اﻟﺨﻤﺲ ﻣﻦ ������إﻟﻰ .������ﺗﻤﺜﻞ اﻟﺪواﺋﺮ اﻟﻤﺘﻘﻄﻌﺔ ﺣﻮل ﻛﻞ ﺳﻠﻚ اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ .وﻟﺘﺤﺪﻳﺪ أي اﻟﻨﻘﺎط أﻛﺒﺮ وأﺻﻐﺮ ﻓﻲ ﻣﻘﺪار ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ،ﻋﻠﻴﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻣﺮﻳﻦ .أو ًﻻ ،ﻹﻳﺠﺎد ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ،ﻋﻠﻴﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام ﺟﻤﻊ اﻟﻤﺘﺠﻬﺎت .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ إذا ﻛﺎﻧﺖ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺗﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻧﻔﺴﻪ ،ﻓﺴﻨﺠﻤﻊ اﻟﻤﻘﺎدﻳﺮ ﻣ ًﻌﺎ .وإذا ﻛﺎﻧﺖ ﺗﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﺗﺠﺎﻫﺎت ﻣﺘﻌﺎﻛﺴﺔ ،ﻓﺴﻨﻄﺮح اﻟﻤﻘﺎدﻳﺮ. ﻟﻨﻄﺒﻖ ﻫﺬا ﻋﻠﻰ اﻟﺸﻜﻞ ﺑﺎﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ .ﻋﻠﻴﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ أﻧﻪ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻹﻳﺠﺎد اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،ﺣﻴﺚ ﺗﺸﻴﺮ اﻹﺑﻬﺎم إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﺘﻴﺎر وﺗﻠﺘﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ ﻟﺘﻮﺿﻴﺢ اﺗﺠﺎه ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻄﺒﻖ ﻗﺎﻋﺪة اﻟﻴﺪ اﻟﻴﻤﻨﻰ ﻋﻠﻰ اﻟﺸﻜﻞ ،ﻓﺈن اﻹﺑﻬﺎم ﺗﺘﺠﻪ داﺧﻠﺔ إﻟﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ وﺗﻠﺘﻒ أﺻﺎﺑﻌﻨﺎ .ﻫﺬا ﻳﻮﺿﺢ أن اﻟﻤﺠﺎﻟﻴﻦ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﻴﻦ ﺳﻴﺸﻴﺮان إﻟﻰ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﻠﻮن اﻷﺻﻔﺮ ﻟﺘﻮﺿﻴﺢ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ اﻷﻳﻤﻦ واﻟﻠﻮن اﻟﻮردي ﻟﺘﻮﺿﻴﺢ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل ﺣﻮل اﻟﺴﻠﻚ اﻷﻳﺴﺮ. ﻟﻨﺘﻌﺮف ﻋﻠﻰ اﺗﺠﺎه ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺠﺎﻟﻴﻦ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﺎط اﻟﺨﻤﺲ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺤﻮر .������ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻌﻴﻦ ������و ،������ﻳﺸﻴﺮ ﻛﻞ ﻣﻦ اﻟﻤﺠﺎﻟﻴﻦ إﻟﻰ أﻋﻠﻰ اﻟﺸﺎﺷﺔ .وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻧﺠﻤﻊ ﻣﻘﺪاري ﻛﺜﺎﻓﺔ ﻓﻴﻀﻬﻤﺎ .ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻮﺿﻌﻴﻦ ������و ،������ﺗﺸﻴﺮ ﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل إﻟﻰ اﺗﺠﺎﻫﻴﻦ ﻣﺘﻌﺎﻛﺴﻴﻦ .ﻳﺘﺠﻪ اﻟﻠﻮن اﻷﺻﻔﺮ إﻟﻰ اﻟﺠﺰء اﻟﻌﻠﻮي ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ ،وﻳﺘﺠﻪ اﻟﻠﻮن اﻟﻮردي إﻟﻰ اﻟﺠﺰء اﻟﺴﻔﻠﻲ ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ. وﻣﻦ ﺛﻢ ،ﻧﻄﺮح ﻣﻘﺪارﻳﻬﻤﺎ .ﻳﺸﻴﺮ اﻟﻤﺠﺎﻻن إﻟﻰ اﻟﺠﺰء اﻟﺴﻔﻠﻲ ﻣﻦ اﻟﺸﺎﺷﺔ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ ،������ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻨﺎ ﺳﻨﺠﻤﻊ
اﻟﻤﻘﺪارﻳﻦ ﻣﺮة أﺧﺮى .ﺗﻘﻊ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������ﻓﻲ ﻣﻨﺘﺼﻒ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ .وﺑﻤﺎ أﻧﻨﺎ ﻧﻄﺮح ﻣﻘﺪاري ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﻘﻮل إن ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻋﻨﺪ ������ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا. ﺑﻤﺎ أن ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������ﻫﻲ اﻷﺻﻐﺮ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﺳﺘﺒﻌﺎد أي ﺧﻴﺎرات ﻟﻺﺟﺎﺑﺔ ﻻ ﻳﻜﻮن ﻓﻴﻬﺎ ������ﻫﻮ اﻟﺤﺮف اﻷﺧﻴﺮ .وﻫﻤﺎ اﻟﺨﻴﺎران )ج( و)ﻫـ( .ﻟﻠﺘﻔﺮﻳﻖ ﺑﻴﻦ أي ﻧﻘﻄﺔ ﻣﻦ اﻟﻨﻘﺎط اﻷﺧﺮى ،ﻋﻠﻴﻨﺎ أن ﻧﺘﺬﻛﺮ ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻚ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������ﺗﺴﺎوي اﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ������ﺻﻔﺮ ،ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،������ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ ������������؛ ﺣﻴﺚ ������ﻫﻲ اﻟﻤﺴﺎﻓﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮﺿﻊ واﻟﺴﻠﻚ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺜﺎل ،ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ������ ﻟﻜﻼ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ ﻣﺘﺴﺎوﻳﺔ. وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ،ﺑﻐﺾ اﻟﻨﻈﺮ ﻋﻦ ﻣﻮﺿﻊ اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺸﻜﻞ ،ﺳﻴﻜﻮن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻧﻔﺲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،������واﻟﻨﻔﺎذﻳﺔ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ������ﺻﻔﺮ ﺛﺎﺑﺘﺔ وﻛﺬﻟﻚ اﺛﻨﺎن .������وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ،ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﻊ واﺣﺪ ﻋﻠﻰ .������ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﺧﻴﺎرات اﻹﺟﺎﺑﺔ ،ﻗﺪ ﻧﺘﻤﻜﻦ ﻣﻦ ﺣﻞ اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ إذا ﻛﺎﻧﺖ ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ أﻛﺒﺮ ﻋﻨﺪ ������ﻣﻨﻬﺎ ﻋﻨﺪ ������ﻣﻦ ﺧﻼل اﻟﻤﻘﺎرﻧﺔ ﺑﻴﻦ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﻨﻘﻄﺘﻴﻦ. ﻟﻨﺮﻣﺰ إﻟﻰ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ ﺑﻮاﺣﺪ واﺛﻨﻴﻦ ﻟﻠﺘﻔﺮﻳﻖ ﺑﻴﻨﻬﻤﺎ ،ﺑﺤﻴﺚ ﻳﻜﻮن واﺣﺪ ﻫﻮ اﻟﺴﻠﻚ اﻷﻳﺴﺮ واﺛﻨﺎن ﻫﻮ اﻟﺴﻠﻚ اﻷﻳﻤﻦ������ . ﺗﺒﻌﺪ ﻋﻦ أﻗﺮب ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺎﻓﺔ ﻧﺼﻒ ﻗﻄﺮ ،������ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ اﻟﺴﻠﻚ اﺛﻨﺎن ،ﺑﻴﻨﻤﺎ ﺗﺒﻌﺪ ������ﻣﺴﺎﻓﺔ أﻗﻞ ﻗﻠﻴ ًﻼ ﻣﻦ اﺛﻨﻴﻦ ������ﻣﻦ أﻗﺮب ﺳﻠﻚ ،وﻫﻮ اﻟﺴﻠﻚ واﺣﺪ .وﺑﻤﻘﺎرﻧﺔ اﻟﺴﻠﻜﻴﻦ اﻷﺑﻌﺪ ،ﺗﺒﻌﺪ ������ﺣﻮاﻟﻲ أرﺑﻌﺔ ������ﻋﻦ اﻟﺴﻠﻚ واﺣﺪ ،ﺑﻴﻨﻤﺎ ﺗﺒﻌﺪ ������ﻣﺴﺎﻓﺔ ﺧﻤﺴﺔ ������ﻋﻦ اﻟﺴﻠﻚ اﻷﺑﻌﺪ ،أي اﻟﺴﻠﻚ اﺛﻨﻴﻦ .اﻟﻨﻘﻄﺔ ������أﻗﺮب إﻟﻰ أﻗﺮب ﺳﻠﻚ وﻛﺬﻟﻚ إﻟﻰ أﺑﻌﺪ ﺳﻠﻚ ﻋﻨﺪ اﻟﻤﻘﺎرﻧﺔ ﺑﺎﻟﻨﻘﻄﺔ .������وﻋﻨﺪ ﻛﻞ ﻣﻦ ������و ،������ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺟﻤﻊ ﻣﻘﺪاري ﻛﺜﺎﻓﺘﻲ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣ ًﻌﺎ ﻷﻧﻬﻤﺎ ﻳﺸﻴﺮان إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه ﻧﻔﺴﻪ. إذا ﺟﻤﻌﻨﺎ اﻟﻤﻘﺪارﻳﻦ ﻣ ًﻌﺎ ،وﻛﺎﻧﺖ ������أﻗﺮب ،أي ������أﺻﻐﺮ ،ﻓﺴﺘﻜﻮن ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ أﻛﺒﺮ ﻋﻨﺪ ������ﻣﻦ ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ ﻋﻨﺪ .������وﺑﻤﺎ أن ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ ������أﻛﺒﺮ ﻣﻦ ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻋﻨﺪ اﻟﻨﻘﻄﺔ ،������ﻓﺈن اﻟﺤﻞ اﻟﻨﻬﺎﺋﻲ ﺳﻴﻜﻮن اﻻﺧﺘﻴﺎر )د( ،ﺣﻴﺚ ﻳﻜﻮن اﻟﺘﺮﺗﻴﺐ ﻣﻦ أﻛﺒﺮ ﻣﻘﺪار ﻟﻜﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ إﻟﻰ اﻷﺻﻐﺮ ﻫﻮ .������ ،������ ،������ ،������ ،������ ﻟﻨﻠﺨﺺ اﻵن اﻟﺪرس. اﻟﻨﻘﺎط اﻟﺮﺋﻴﺴﻴﺔ « ﻳﻤﻜﻦ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﺮﺳﻮم ﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ﺳﻤﺎت اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻲ ﺣﻮل ﺳﻠﻜﻴﻦ ﻣﻮﺻﻠﻴﻦ ﻣﺘﻮازﻳﻴﻦ .وﻹﻳﺠﺎد اﻟﻘﻮة اﻟﺘﻲ ﻳﺆﺛﺮ ﺑﻬﺎ اﺛﻨﺎن ﻣﻦ اﻟﻤﻮﺻﻼت اﻟﻤﺘﻮازﻳﺔ أﺣﺪﻫﻤﺎ ﻋﻠﻰ اﻵﺧﺮ ،اﺳﺘﺨﺪم ������ﻋﻠﻰ ������ﻳﺴﺎوي ������ﺻﻔﺮ ������واﺣﺪ ������اﺛﻨﻴﻦ ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ اﺛﻨﻴﻦ .������������ﻳﻤﻜﻦ إﻳﺠﺎد ﻛﺜﺎﻓﺔ اﻟﻔﻴﺾ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻜﻠﻴﺔ ﻟﻤﺠﻤﻮﻋﺔ ﻣﻦ اﻷﺳﻼك اﻟﻤﻮﺻﻠﺔ اﻟﻤﺘﻮازﻳﺔ ﻣﻦ ﺧﻼل ﺗﺤﻠﻴﻞ ﻛﻞ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻋﻠﻰ ﺣﺪة.
اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺴﺐ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﻨﺘﻈﻢ. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤ ﱡﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤ ﱢﺮك اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮ ﱢﺻﻼت اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ اﻟﻘﻮة اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮة ﻋﻠﻰ أﺳﻼك ﻣﻮﺻﻠﺔ ﻣﻮﺿﻮﻋﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ
اﻟﻤﺠﺎﻻت اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ اﻟﻨﺎﺗﺠﺔ ﻋﻦ ١٦:٥٦ اﻟﺘﻴﺎرات اﻟﻜﻬﺮﺑﻴﺔ ﻧﺴﺨﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ اﻟﻨﺼﻴﺔ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﺤﺪث ﻋﻦ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﺳﻨﻌﺮف ﻟﻤﺎذا ﻳﺘﺄﺛﺮ ﻣﻠﻒ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﺑﻌﺰم دوران ،وﻛﻴﻒ ﻧﺤﺴﺐ ﻣﻘﺪاره ،وﻛﺬﻟﻚ ﻛﻴﻒ ﻧﺤﺪد ﻣﺎ ﻳﺴﻤﻰ ﺑﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻠﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ اﻟﺒﺪء ﻓﻲ ﺗﻨﺎول ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻮع ﺑﺎﻟﺘﻔﻜﻴﺮ ﻓﻲ ﺳﻠﻚ» ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ اﻟﺸﻜﻞ .إذن ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﻨﺎ ﺿﻠﻊ ،ﺛﻢ ﻫﺬا اﻟﻀﻠﻊ اﻟﺜﺎﻧﻲ ،واﻟﺜﺎﻟﺚ ،ﺛﻢ اﻟﻀﻠﻊ اﻟﺮاﺑﻊ .وﺳﻨﻔﺘﺮض ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ أن ﻫﺬا اﻟﺨﻂ اﻟﻤﺘﻘﻄﻊ ﻫﻨﺎ ﻳﻤﺜﻞ ﻣﺤﻮ ًرا ﻳﻤﺮ ﻣﺒﺎﺷﺮة ﻋﺒﺮ ﻣﺮﻛﺰ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ. واﻵن ،ﻣﺎذا إذا وﺿﻌﻨﺎ ﻣﺠﺎ ًﻻ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴ ًﻴﺎ ﻣﻨﺘﻈ ًﻤﺎ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر؟ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺴﻤﻲ ﺷﺪة ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل .������ وﺣﺘﻰ ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ وﺟﻮد ﺳﻠﻚ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻨﺘﻈﻢ ،ﻟﻦ ﻳﺤﺪث ﺷﻲء إﻻ إذا ﻣﺮرﻧﺎ ﺗﻴﺎ ًرا ﺑﺎﻟﺴﻠﻚ .إذا ﻓﻌﻠﻨﺎ ذﻟﻚ ،ﻓﺴﻴﺒﺪأ اﻷﻣﺮ ﻓﻲ اﻟﺘﻐﻴﺮ؛ ﻷن ﻟﺪﻳﻨﺎ اﻵن ﺷﺤﻨﺔ ﻛﻬﺮﺑﺎﺋﻴﺔ ﺗﺘﺤﺮك ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺘﺤﺮك ﻫﺬه اﻟﺸﺤﻨﺎت ﻓﻲ اﺗﺠﺎﻫﺎت ﻣﻌﻴﻨﺔ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﻤﺠﺎل ﺳﺘﺆﺛﺮ ﻋﻠﻴﻬﺎ ﻗﻮة .وﺑﻤﺎ أن اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﺘﻲ ﺗﻜﻮن ﻫﺬا اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻜﻬﺮﺑﺎﺋﻲ ﻣﻮﺟﻮدة ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ ،ﻓﺈن اﻟﺴﻠﻚ ﻧﻔﺴﻪ ﺳﺘﺆﺛﺮ ﻋﻠﻴﻪ ﻗﻮة. ﻗﺒﻞ ﻗﻠﻴﻞ ،ﺣﺪدﻧﺎ اﻷﺿﻼع اﻷرﺑﻌﺔ ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ .ﻗﻠﻨﺎ إن ﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﻀﻠﻊ اﻷول ،وﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﻀﻠﻊ اﻟﺜﺎﻧﻲ ،ﺛﻢ اﻟﺜﺎﻟﺚ ﺛﻢ اﻟﺮاﺑﻊ .وﺑﻴﻨﻤﺎ ﺗﺘﺤﺮك اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﻜﻬﺮﺑﺎﺋﻴﺔ ﻋﺒﺮ ﻫﺬه اﻷﺟﺰاء اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ اﻷرﺑﻌﺔ اﻟﻤﺨﺘﻠﻔﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،ﺳﺘﺆﺛﺮ ﻗﻮة ﻋﻠﻰ ﺿﻠﻌﻴﻦ ﻓﻘﻂ ﻣﻦ ﻫﺬه اﻷﺿﻼع ،وﻫﻤﺎ اﻟﻀﻠﻊ اﻷول واﻟﻀﻠﻊ اﻟﺜﺎﻟﺚ .وﻳﻌﺘﻤﺪ ذﻟﻚ ﻋﻠﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﺸﺤﻨﺔ اﻟﻤﺘﺤﺮﻛﺔ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ .ﻋﻠﻰ اﻟﻀﻠﻌﻴﻦ اﻷول واﻟﺜﺎﻟﺚ ،ﺳﺘﺆﺛﺮ ﻗﻮة ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﻛﻠﻴﺔ ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻟﻘﻄﻌﺔ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ﺑﺎﻟﻜﺎﻣﻞ .وﻫﺎﺗﺎن اﻟﻘﻮﺗﺎن ،واﺣﺪة ﻋﻠﻰ اﻟﻀﻠﻊ اﻷول واﻷﺧﺮى ﻋﻠﻰ اﻟﺜﺎﻟﺚ ،ﺗﺆﺛﺮان ﻓﻲ اﺗﺠﺎﻫﻴﻦ ﻣﺘﻀﺎدﻳﻦ. ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ ﻫﺬه اﻟﻘﻮة اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ أﺛﻨﺎء ﺗﺄﺛﻴﺮﻫﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﻀﻠﻊ اﻷول ،ﻟﻨﻔﺘﺮض أﻧﻬﺎ ﺗﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه ،ﻷﻋﻠﻰ .وﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻘﻮة اﻟﻤﻘﺎﺑﻠﺔ ﻓﻲ اﻟﻀﻠﻊ اﻟﺜﺎﻟﺚ ﺳﺘﺸﻴﺮ إﻟﻰ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻤﻘﺎﺑﻞ ،ﻷﺳﻔﻞ .ﺑﻤﻌﻠﻮﻣﻴﺔ ﻫﺎﺗﻴﻦ اﻟﻘﻮﺗﻴﻦ اﻟﻠﺘﻴﻦ ﺗﺆﺛﺮان ﻋﻠﻰ اﻷﺿﻼع اﻟﻤﺘﻘﺎﺑﻠﺔ ﻟﻠﺴﻠﻚ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺘﻮﻗﻊ ﻣﺎ ﺳﻴﺤﺪث .ﺗﺘﺤﺪ ﻫﺎﺗﺎن اﻟﻘﻮﺗﺎن ﻛﻲ ﺗﺸﻜﻼن ﻋﺰم دوران ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ ،وﻫﻮ ﻣﺎ ﻳﺠﻌﻠﻪ ﻳﺪور ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر اﻟﺬي رﺳﻤﻨﺎه ﻋﻨﺪ ﻣﺮﻛﺰه .واﻵن ،ﻧﺮﻣﺰ ﻟﻬﺬا اﻟﻌﺰم ﺑﺎﻟﺤﺮف اﻟﻴﻮﻧﺎﻧﻲ .������وﻣﺎ ﻧﺮﻳﺪه ﻫﻮ ﻛﺘﺎﺑﺔ ﻋﻼﻗﺔ رﻳﺎﺿﻴﺔ ﻟﻬﺬا اﻟﻌﺰم .ﻳﺘﻀﺢ أﻧﻪ ﻓﻲ ﻣﺜﻞ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻳﻌﺘﻤﺪ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻫﺬا ﻋﻠﻰ ﻋﺪة ﻋﻮاﻣﻞ. ً
أو ًﻻ ،ﻳﻌﺘﻤﺪ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺘﻲ ﻳﻘﻊ ﻓﻴﻪ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﺬي ﻳﺤﻤﻞ اﻟﺘﻴﺎر .ﻓﻜﻠﻤﺎ زادت ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل ،زاد ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ .وﻳﻌﺘﻤﺪ أﻳ ًﻀﺎ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر اﻟﻤﺎر ﻓﻲ اﻟﺴﻠﻚ .ﻓﻜﻠﻤﺎ زادت ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،ازدادت اﻟﺸﺤﻨﺎت اﻟﻤﺘﺤﺮﻛﺔ؛ وﻣﻦ ﺛﻢ زادت اﻟﻘﻮة اﻟﺘﻲ ﺗﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻀﻠﻊ اﻷول واﻟﺜﺎﻟﺚ ﻣﻦ اﻟﺴﻠﻚ ،وﻣﻌﻬﺎ ﻳﺰداد ﻋﺰم اﻟﺪوران .ﺛﻤﺔ ﺷﻲء آﺧﺮ ﻳﻌﺘﻤﺪ ﻋﻠﻴﻪ ﻋﺰم اﻟﺪوران ،وﻫﻲ ﻣﺴﺎﺣﺔ ﻣﻘﻄﻊ اﻟﻤﻠﻒ ،اﻟﺘﻲ ﺳﻤﻴﻨﺎﻫﺎ .������ﺑﺎﻹﺿﺎﻓﺔ إﻟﻰ ذﻟﻚ ،ﻋﻠﻴﻨﺎ اﻟﻨﻈﺮ ﻓﻲ اﺣﺘﻤﺎﻟﻴﺔ وﺟﻮد أﻛﺜﺮ ﻣﻦ ﻟﻔﺔ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ. ﺑﺎﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻟﺘﻲ رﺳﻤﻨﺎﻫﺎ ﻫﻨﺎ ،ﻳﺤﺘﻮي اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻠﻰ ﻟﻔﺔ واﺣﺪة ﻓﻘﻂ .ﻟﻜﻦ ﺑﺸﻜﻞ ﻋﺎم ،ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﻜﻮن ﻫﻨﺎك أي ﻋﺪد ﻣﻦ اﻟﻠﻔﺎت ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ .وﻗﺪ ﻳﻜﻮن ﻫﺬا اﻟﻌﺪد ﻗﻴﻤﺔ ﺻﺤﻴﺤﺔ ﻧﺴﻤﻴﻬﺎ .������وﻫﻜﺬا ﻓﺈن ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﺴﻠﻚ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ اﻟﺬي ﻳﺤﻤﻞ اﻟﺘﻴﺎر ﻳﻌﺘﻤﺪ ﻋﻠﻰ ،������اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،وﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،������وﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻘﻄﻊ ،������وﻋﺪد اﻟﻠﻔﺎت ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ .وﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﺠﻤﻴﻊ ﻫﺬه اﻟﻌﻮاﻣﻞ اﻷرﺑﻌﺔ ،ﻓﻜﻠﻤﺎ ازدادت ،ازداد ﻋﺰم اﻟﺪوران .ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أن اﻟﻌﻮاﻣﻞ اﻷرﺑﻌﺔ ﺳﺘﻜﻮن ﻓﻲ اﻟﺒﺴﻂ ﻓﻲ ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﻋﺰم اﻟﺪوران. أﺻﺒﺤﺖ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻛﺎﻣﻠﺔ اﻵن ﺗﻘﺮﻳ ًﺒﺎ ،وﻟﻜﻦ ﻳﻮﺟﺪ ﻋﺎﻣﻞ آﺧﺮ ﻧﺮﻳﺪ إﺿﺎﻓﺘﻪ ﻫﻨﺎ .ﺗﺬﻛﺮ أﻧﻨﺎ ﻗﺪ ذﻛﺮﻧﺎ ﺳﺎﺑ ًﻘﺎ أن اﻟﻤﻠﻒ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﺳﻴﺘﺄﺛﺮ ﺑﻌﺰم دوران ،وأن ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻳﻤﻴﻞ إﻟﻰ ﺗﺪوﻳﺮ اﻟﺴﻠﻚ ﺣﻮل ﻫﺬا اﻟﻤﺤﻮر .ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺤﺪث ذﻟﻚ، ﺳﻴﺘﻐﻴﺮ اﻻﺗﺠﺎه اﻟﻌﺎم ﻟﻠﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻳﺤﻤﻞ اﻟﺘﻴﺎر .وﻫﺬا اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻳﺆدي إﻟﻰ ﺗﻐﻴﺮ ﻓﻲ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﻋﻠﻴﻪ .ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﻔﻬﻢ ﻣﺎ ﻳﺤﺪث ﻫﻨﺎ ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ ﻣﻦ ﻣﻨﻈﻮر ﻣﺨﺘﻠﻒ .إذا راﻗﺒﻨﺎ ﺣﺎﻓﺔ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ ﺧﻼل دوران اﻟﻤﻠﻒ، ﻓﺴﻨﺠﺪه ﻳﺒﺪأ ﻣﻦ اﻟﺨﻂ اﻷﻓﻘﻲ ﻓﻲ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﺛﻢ ﻳﺘﺤﻮل إﻟﻰ ﻫﺬا اﻟﺸﻜﻞ ،ﺛﻢ ﻫﻜﺬا ،وﻫﻜﺬا دواﻟﻴﻚ ﻣﻊ اﻻﺳﺘﻤﺮار ﻓﻲ اﻟﺪوران ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ ﺑﻴﻨﻤﺎ ﻧﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﻤﻠﻒ. وﻫﻜﺬا ﻓﺈن اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﻤﺤﺼﻮرة ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻠﻒ واﻟﻤﺠﺎل اﻟﺨﺎرﺟﻲ ﺗﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ .واﻟﻄﺮﻳﻘﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﻘﻴﺲ ﺑﻬﺎ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ ﻫﻲ ﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﻤﺴﺘﻮى اﻟﺬي ﻳﻘﻊ ﻋﻨﺪه اﻟﻤﻠﻒ .ﻧﻌﺒﺮ ﻋﻦ ذﻟﻚ ﺑﻤﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻘﻄﻊ ������اﻟﺘﻲ ﻟﺪﻳﻨﺎ، وﻧﺘﺼﻮر ﻣﺘﺠ ًﻬﺎ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺘﻮى .ﻟﻨﻮﺿﺢ ﺷﻜﻞ ذﻟﻚ أﻛﺜﺮ ،إذا ﻛﺎن اﻟﻤﻠﻒ ﻳﺒﺪو ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻨﺤﻮ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﻓﺈن ﻫﺬا اﻟﻤﺘﺠﻪ اﻟﻌﻤﻮدي ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻘﻄﻊ ﻟﻠﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ ﺳﻴﺒﺪو ﻣﺜﻞ اﻟﻮردي ﻫﺬا .وﺑﻤﺠﺮد أن ﻳﺼﺒﺢ ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻫﺬا اﻟﻤﺘﺠﻪ ،وﻫﻮ ﻋﻤﻮدي ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻠﻒ أو ﻣﺘﻌﺎﻣﺪ ﻋﻠﻴﻬﺎ ،ﺳﻨﻘﻴﺲ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﻤﺤﺼﻮرة ﺑﻴﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﺘﺠﻪ واﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ .إذا ﺳﻤﻴﻨﺎ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ ،������ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ إدﺧﺎل اﻟﻌﺎﻣﻞ اﻷﺧﻴﺮ اﻟﺬي ﻧﺤﺘﺎﺟﻪ إﻟﻰ ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻹﻛﻤﺎل اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ. ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ������ﻫﻲ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻘﻊ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ اﻟﺬي ﻳﻮﺟﺪ ﻓﻴﻪ اﻟﻤﻠﻒ واﻟﻤﺘﺠﻪ اﻟﻌﻤﻮدي ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻠﻒ ،ﻓﺈن ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻜﻠﻲ اﻟﺬي ﻳﺘﺄﺛﺮ ﺑﻪ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﺴﺎوي ������ﻓﻲ ������ﻓﻲ ������ﻓﻲ ������ﻓﻲ .sin ������ﻟﻨﺘﻨﺎول اﻵن ﻛﻴﻒ ﻳﺆﺛﺮ ﻫﺬا اﻟﻌﺎﻣﻞ ،sin ������ ،ﻋﻠﻰ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ .ﻟﻨﻔﺘﺮض أن اﻟﻤﻠﻒ ﻛﺎن ﻣﻮﺟ ًﻬﺎ ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻳﺸﻴﺮ اﻟﻤﺘﺠﻪ اﻟﻌﻤﻮدي ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻠﻒ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ
ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﻫﺬا ﻋﻤﻮدي ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ .إذن ،ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ������ ،ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ ،وﻧﻌﻠﻢ أن sin 90درﺟﺔ ﻳﺴﺎوي واﺣ ًﺪا .وﻫﻲ اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﻌﻈﻤﻰ اﻟﺘﻲ ﺗﺤﻘﻘﻬﺎ داﻟﺔ اﻟﺠﻴﺐ. وﺑﻤﺎ أن ﻃﺮﻓﻲ اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ﻣﺘﺴﺎوﻳﺎن ،ﻓﺴﻴﺘﺄﺛﺮ اﻟﻤﻠﻒ ﺑﺄﻗﺼﻰ ﻋﺰم دوران ﺑﺴﺒﺐ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺬي ﻳﻘﻄﻊ ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﺑﻬﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ .ﻟﻜﻦ ﻣﺎذا ﻋﻦ اﻟﺤﺎﻟﺔ اﻵﺗﻴﺔ؟ ﻣﺎذا ﻟﻮ دار اﻟﻤﻠﻒ ﻟﻴﺘﺨﺬ ﻫﺬا اﻟﻮﺿﻊ؟ ﻋﻨﺪ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ،ﻳﺸﻴﺮ اﻟﻤﺘﺠﻪ اﻟﻌﻤﻮدي ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻠﻒ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻻﺗﺠﺎه .وﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أن ﻧﺮى أﻧﻪ ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻧﻔﺲ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﺨﺎرﺟﻲ .ﻫﺬان اﻟﻤﺘﺠﻬﺎن ﻣﺘﻮازﻳﺎن؛ وﻣﻦ ﺛﻢ ������ﺗﺴﺎوي ﺻﻔﺮ درﺟﺔ sin .ﺻﻔﺮ درﺟﺔ ﻳﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا .ﻟﺬا ،ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﻜﻮن اﻟﻤﻠﻒ ﻣﻮﺟ ًﻬﺎ ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ،ﻻ ﻳﺘﺄﺛﺮ ﺑﺄي ﻋﺰم دوران .وﺑﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ،إذا ﻛﺎن اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺠﺎل ﻫﻜﺬا ،ﻓﺈﻧﻪ ﻻ ﻳﺘﺄﺛﺮ ﺑﺄي ﻋﺰم دوران .وإذا ﻛﺎن ﻣﻮاز ًﻳﺎ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻫﻜﺬا ،ﻓﺈن ������ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ ،وﻳﺘﺄﺛﺮ اﻟﻤﻠﻒ ﺑﺄﻗﺼﻰ ﻋﺰم دوران. واﻵن ﻟﻨﺮﻛﺰ ﻗﻠﻴ ًﻼ ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﺘﺄﺛﺮ ﻓﻴﻬﺎ اﻟﻤﻠﻒ ﺑﺄﻗﺼﻰ ﻋﺰم دوران .ﻣﺎ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻓﻌﻠﻪ ﻫﻮ ﻛﺘﺎﺑﺔ ﺻﻴﻐﺔ ﻣﺤﺪدة ﻣﻦ ﻣﻌﺎدﻟﺔ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻟﻬﺬه اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﻘﺼﻮى ،اﻟﺘﻲ ﺳﻨﻄﻠﻖ ﻋﻠﻴﻬﺎ .������������واﻟﻔﺮق اﻟﻮﺣﻴﺪ ﺑﻴﻦ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ واﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ اﻟﻌﺎﻣﺔ اﻷﺻﻠﻴﺔ ﻟﻌﺰم اﻟﺪوران ﻫﻮ أﻧﻨﺎ ﻧﻔﺘﺮض اﻵن أن ������ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ .إذن sin ������ﻳﺴﺎوي واﺣ ًﺪا .إذا ﻧﻈﺮﻧﺎ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ ﻋﺰم دوران ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﺘﻌﺮض ﻟﻪ اﻟﻤﻠﻒ وﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﺬي ﻳﺴﺒﺐ ﻫﺬا اﻟﻌﺰم ،ﻓﻴﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺤﺪﻳﺪ ﻣﺎ ﻳﺴﻤﻰ ﺑﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻠﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر .ﻳﺸﻴﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﺼﻄﻠﺢ ،ﻋﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،إﻟﻰ ﻗﺎﺑﻠﻴﺔ ﺟﺴﻢ ﻣﺎ ﻷن ﻳﺘﺄﺛﺮ ﺑﻤﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺧﺎرﺟﻲ. إذن ،ﺑﻮﺟﻮد ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل اﻟﺨﺎرﺟﻲ ،اﻟﺬي ﻧﺮﻣﺰ ﻟﻪ ﺑﺤﺮف ������ﻛﺒﻴﺮ ،ﻧﺴﺘﻄﻴﻊ أن ﻧﻘﻮل إﻧﻪ ﻛﻠﻤﺎ زاد ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﺘﻌﺮض ﻟﻪ اﻟﻤﻠﻒ ،زاد ﺗﺄﺛﺮه ﺑﺎﻟﻤﺠﺎل .وﻳﻘﻴﺲ اﻟﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﺪى ﻗﻮة ﻫﺬا اﻟﺘﺄﺛﺮ .إذا ﻋﺒﺮﻧﺎ ﻋﻦ اﻟﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﺎﻟﺮﻣﺰ ،������������ﻓﻬﻮ ﻳﺴﺎوي ﻫﺬه اﻟﻨﺴﺒﺔ رﻳﺎﺿ ًﻴﺎ ،أﻗﺼﻰ ﻋﺰم دوران ﻳﻤﻜﻦ أن ﻳﺘﻌﺮض ﻟﻪ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻣﻘﺴﻮ ًﻣﺎ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﺬي ﻳﻘﻊ ﻓﻴﻪ اﻟﻤﻠﻒ .وﻫﺬا ﻳﻮﺿﺢ أﻛﺜﺮ ﻣﺎ ﻧﻌﻨﻴﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻧﻘﻮل إن اﻟﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻳﻘﻴﺲ اﺳﺘﺠﺎﺑﺔ اﻟﺠﺴﻢ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻮﺟﻮد ﻓﻴﻪ .وﺑﻤﻌﻠﻮﻣﻴﺔ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،������ﻛﻠﻤﺎ زاد ﺗﺄﺛﻴﺮ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻋﻠﻰ اﻟﺠﺴﻢ ،زاد اﻟﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ. وﻛﻤﻼﺣﻈﺔ ﺟﺎﻧﺒﻴﺔ ،ﻧﻈ ًﺮا ﻷن ������������ﻫﻨﺎ ﺗﺴﺎوي ������ﻓﻲ ������ﻓﻲ ������ﻓﻲ ،������ﻫﺬا ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻋﻠﻰ وﺟﻪ اﻟﺘﺤﺪﻳﺪ ،ﻓﻲ ﺣﺎﻟﺔ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أﻳ ًﻀﺎ ﻛﺘﺎﺑﺔ ﻋﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﺻﻮرة ������ﻓﻲ ������ﻓﻲ .������ﻫﺬا ﻳﻮﺿﺢ ﻟﻨﺎ أﻧﻪ إذا ﻛﻨﺎ ﺳﻨﺤﺘﻔﻆ ﺑﻜﻞ ﺷﻲء ﻛﻤﺎ ﻫﻮ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻟﻜﻦ ﻣﻊ زﻳﺎدة ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ،������ﻓﺈﻧﻨﺎ ﺳﻨﺰﻳﺪ أﻳ ًﻀﺎ ﻣﻦ ﻣﻘﺪار اﻟﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻠﻤﻠﻒ .وﺑﺎﻟﻤﺜﻞ ،إذا أﺑﻘﻴﻨﺎ ﻋﻠﻰ ﻛﻞ ﺷﻲء ﻛﻤﺎ ﻫﻮ ،ﻟﻜﻦ ﻣﻊ زﻳﺎدة ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻘﻄﻊ ﻟﻠﻤﻠﻒ أو زﻳﺎدة ﻋﺪد اﻟﻠﻔﺎت ﺑﻪ ،ﻓﺘﻠﻚ ﻫﻲ اﻟﻄﺮق اﻟﺘﻲ ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺑﻬﺎ زﻳﺎدة اﻟﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻠﻤﻠﻒ .ﺑﻌﺪ أن ﻋﺮﻓﻨﺎ ﻛﻞ ذﻟﻚ ﻋﻦ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻓﻲ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،دﻋﻮﻧﺎ ﻧﺘﺪرب اﻵن ﻋﻠﻰ ﻫﺬه اﻷﻓﻜﺎر.
ﻳﻮﺿﺢ اﻟﺸﻜﻞ ﻣﻠ ًﻔﺎ ﻋﻠﻰ ﺷﻜﻞ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﺤﻤﻞ ﺗﻴﺎ ًرا ﺑﻴﻦ ﻗﻄﺒﻲ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ .أﻃﻮل ﺿﻠﻌﻴﻦ ﻟﻠﻤﻠﻒ ﻳﻮازﻳﺎن اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﺑﺘﺪاﺋ ًﻴﺎ ،وأﻗﺼﺮ ﺿﻠﻌﻴﻦ ﻟﻠﻤﻠﻒ ﻣﺘﻌﺎﻣﺪان ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﺑﺘﺪاﺋ ًﻴﺎ .ﻳﺪور اﻟﻤﻠﻒ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ 90 درﺟﺔ؛ ﺑﺤﻴﺚ ﺗﻜﻮن ﺟﻤﻴﻊ أﺿﻼﻋﻪ ﻣﺘﻌﺎﻣﺪة ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .أي ﻣﻦ اﻟﺨﻄﻮط اﻟﻤﻮﺿﺤﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ ﻳﻤﺜﻞ ﺑﺼﻮرة ﺻﺤﻴﺤﺔ اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻓﻲ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ ﻣﻊ ﺗﻐﻴﺮ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﺼﻨﻌﻬﺎ أﻃﻮل ﺿﻠﻌﻴﻦ ﻣﻊ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﻦ ﺻﻔﺮ درﺟﺔ إﻟﻰ 90درﺟﺔ؟ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺜﺎل ،ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﺤﻤﻞ ﺗﻴﺎ ًرا ،ﻣﻮﺿﺢ ﻓﻲ اﻟﺸﻜﻞ ﻫﻨﺎ .ﻛﻤﺎ ﻧﺮى ،ﻳﻘﻊ اﻟﻤﻠﻒ ﺑﻴﻦ ﻗﻄﺒﻲ ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺲ داﺋﻢ؛ ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻲ أﻧﻪ ﻳﺘﻌﺮض ﻟﻤﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﻨﺘﻈﻢ .وﻧﻈ ًﺮا إﻟﻰ أن اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر وﻳﻮﺟﺪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﻓﺈن ﻟﻪ ﻋﺰم دوران ﺣﻮل ﻣﺤﻮر اﻟﺪوران .ﻳﺆدي ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻫﺬا إﻟﻰ دوران اﻟﻤﻠﻒ اﻟﺬي ﻧﺮاه ﻫﻨﺎ ﻓﻲ اﺗﺠﺎه ﻋﻘﺎرب اﻟﺴﺎﻋﺔ .ﻧﻌﻠﻢ أن اﻟﻤﻠﻒ ﻣﻮﺟﻪ ﻋﻠﻰ ﻫﺬا اﻟﻨﺤﻮ ﻓﻲ اﻟﺒﺪاﻳﺔ ،ﺣﻴﺚ ﻳﻜﻮن اﻟﻀﻠﻌﺎن اﻷﻃﻮل ،أي إن اﻟﻀﻠﻊ اﻷﻣﺎﻣﻲ واﻟﺨﻠﻔﻲ ﻟﻠﻤﻠﻒ ،ﻣﻮازﻳﻴﻦ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،واﻟﻀﻠﻌﺎن اﻷﻗﺼﺮ ﻣﺘﻌﺎﻣﺪﻳﻦ ﻋﻠﻴﻪ. ﻟﻜﻦ ﺗﺤﺖ ﺗﺄﺛﻴﺮ ﻋﺰم اﻟﺪوران ،ﻳﺪور اﻟﻤﻠﻒ 90درﺟﺔ ﺣﺘﻰ ﺗﺼﺒﺢ ،ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ ،ﺟﻤﻴﻊ أﺿﻼﻋﻪ اﻷرﺑﻌﺔ ﻣﺘﻌﺎﻣﺪة ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﻧﻌﺮف أن ﻫﺬا اﻟﻤﺠﺎل ﻳﺸﻴﺮ ﻣﻦ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺸﻤﺎﻟﻲ ﻟﻠﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺲ إﻟﻰ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺠﻨﻮﺑﻲ ،أي ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ﻛﻤﺎ رﺳﻤﻨﺎه ﻫﻨﺎ .واﻟﺠﺰء اﻵﺧﺮ ﻣﻦ اﻟﺸﻜﻞ ﻫﻮ ﻫﺬا اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ .وﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻴﻪ ﺑﻌﻨﺎﻳﺔ ،ﻧﻼﺣﻆ أﻧﻪ، ﻋﻠﻰ اﻟﻤﺤﻮر اﻟﺮأﺳﻲ ،ﻳﻤﺜﻞ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ ﻣﻘﺎﺑﻞ زاوﻳﺔ اﺗﺠﺎه ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﺗﺘﺮاوح اﻟﺰاوﻳﺔ ﻣﻦ ﺻﻔﺮ ،وﻫﻮ ﻣﻮﺿﻊ اﻟﻤﻠﻒ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﻤﺠﺎل ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺒﺪأ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻤﺴﺘﻮى اﻷﻓﻘﻲ، وﺻﻮ ًﻻ إﻟﻰ 90درﺟﺔ ،وﻫﻮ ﻣﻮﺿﻊ اﻟﻤﻠﻒ ﺑﺎﻟﻨﺴﺒﺔ إﻟﻰ اﻟﻤﺠﺎل ﺑﻌﺪ دوراﻧﻪ. ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ ،ﻧﺮى ﻫﺬه اﻟﺨﻄﻮط ذات اﻷﻟﻮان اﻟﻤﺨﺘﻠﻔﺔ .ﺣﻴﺚ ﻳﻮﺟﺪ ﻣﻨﺤﻨﻰ أﺣﻤﺮ ،وﻣﻨﺤﻨﻰ أﺻﻔﺮ ،وﻣﻨﺤﻨﻰ أزرق ،وآﺧﺮ أﺧﻀﺮ .ﻣﺎ ﻧﺮﻳﺪ ﻓﻌﻠﻪ ﻫﻨﺎ ﻫﻮ ﺗﺤﺪﻳﺪ أي ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﻤﻨﺤﻨﻴﺎت اﻷرﺑﻌﺔ ،أي ﻟﻮن ،ﻳﻤﺜﻞ ﺑﺸﻜﻞ ﺻﺤﻴﺢ اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻓﻲ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ،ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺘﻐﻴﺮ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﺼﻨﻌﻬﺎ أﻃﻮل ﺿﻠﻌﻴﻦ ﻓﻴﻪ ﻣﻊ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﻦ ﺻﻔﺮ إﻟﻰ 90درﺟﺔ .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،أي ﻣﻦ اﻟﺨﻄﻮط اﻷرﺑﻌﺔ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ ﻳﻮﺿﺢ ﺑﺸﻜﻞ ﺻﺤﻴﺢ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﻳﺘﺤﻮل ﻣﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ إﻟﻰ ﻫﺬا اﻟﻤﻮﺿﻊ؟ ﻻﺣﻆ أن ﻫﺬا اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻓﻲ اﻟﻤﻮﺿﻊ ﻣﻮﺿﺢ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ ﺑﺘﻐﻴﺮ ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﺴﻤﻰ .������و ﺗﺘﻐﻴﺮ ������ﻣﻦ ﺻﻔﺮ إﻟﻰ 90درﺟﺔ. ﻓﻲ ﻣﻌﻄﻴﺎت اﻟﻤﺴﺄﻟﺔ ،ﻗﻴﻞ ﻟﻨﺎ إن ������ﺗﻤﺜﻞ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﺗﻘﻊ ﺑﻴﻦ أﻃﻮل ﺿﻠﻌﻴﻦ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ ،وﻫﻤﺎ اﻟﻀﻠﻌﺎن اﻟﻠﺬان ﻳﺒﺪآن ﻣﻮازﻳﻴﻦ ﻟﻠﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،ﺛﻢ ﻳﺼﺒﺤﺎن ﻋﻤﻮدﻳﻴﻦ ﻋﻠﻴﻪ ،واﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻧﻔﺴﻪ ،اﻟﺬي ﻧﻌﻠﻢ أﻧﻪ ﻳﺘﺠﻪ ﻣﻦ اﻟﻴﺴﺎر إﻟﻰ اﻟﻴﻤﻴﻦ ﺑﻴﻦ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﺸﻤﺎﻟﻲ واﻟﺠﻨﻮﺑﻲ ﻟﻠﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺲ .إذن ،اﻟﺰاوﻳﺔ ﺑﻴﻦ ﻫﺬا اﻟﺨﻂ ﻫﻨﺎ ،وﻫﻮ أﺣﺪ اﻟﻀﻠﻌﻴﻦ اﻷﻃﻮل ﻟﻠﻤﻠﻒ ،ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا .ﻫﺬا ﻳﻨﺎﻇﺮ ﻫﺬه اﻟﻨﻘﻄﺔ ﻓﻲ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ .ﺛﻢ ،ﺑﻌﺪ أن دار اﻟﻤﻠﻒ 90درﺟﺔ ،ﻓﺈن اﻟﺰاوﻳﺔ ﺑﻴﻦ أﺣﺪ اﻟﻀﻠﻌﻴﻦ اﻷﻃﻮل ﻟﻠﻤﻠﻒ ،اﻟﺬي أﺻﺒﺢ ﻫﻨﺎ اﻵن ،واﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﺨﺎرﺟﻲ ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ .وﻫﺬا ﻳﻤﺜﻞ ﻧﻘﻄﺔ اﻟﺒﻴﺎﻧﺎت ﻫﺬه ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻨﺤﻨﻰ.
ﻟﻺﺟﺎﺑﺔ ﻋﻦ ﺳﺆال أي ﻣﻦ ﻫﺬه اﻟﺨﻄﻮط اﻷرﺑﻌﺔ ﻳﻤﺜﻞ ﺑﺸﻜﻞ ﺻﺤﻴﺢ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ أﺛﻨﺎء دوراﻧﻪ، ﺳﻨﺤﺘﺎج إﻟﻰ ﻣﻌﺮﻓﺔ ﻛﻴﻒ ﻳﺘﻐﻴﺮ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ اﻟﺬي ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻣﻊ اﻟﺰاوﻳﺔ .������وﻟﻤﻌﺮﻓﺔ ذﻟﻚ، ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﺗﺬﻛﺮ ﻣﻌﺎدﻟﺔ رﻳﺎﺿﻴﺔ ﻋﺎﻣﺔ ﻟﻌﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻫﺬا اﻟﻌﺰم ������ﻳﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ اﻟﻤﻮﺿﻮع ﺑﻪ اﻟﻤﻠﻒ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﺴﺎﺣﺔ ﻣﻘﻄﻊ اﻟﻤﻠﻒ .������ﻋﻠﻰ اﻟﺸﻜﻞ، ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎﺣﺔ ﻫﻲ ﻫﺬه اﻟﻤﺴﺎﺣﺔ اﻟﺘﻲ ﻧﻮﺿﺤﻬﺎ ﻫﻨﺎ ﻣﻀﺮوﺑﺔ ﻓﻲ ﻋﺪد ﻟﻔﺎت اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺴﺘﻄﻴﻞ ،اﻟﻜﻞ ﻓﻲ ﺟﻴﺐ زاوﻳﺔ ﺳﻨﺴﻤﻴﻬﺎ .������ ﻣﻦ اﻟﻤﻬﻢ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ،������وﻫﻲ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ ﻫﻨﺎ ،ﻻ ﺗﺴﺎوي اﻟﺰاوﻳﺔ ������اﻟﻤﺤﺪدة ﻓﻲ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ .ﻓﻬﺎﺗﺎن اﻟﺰاوﻳﺘﺎن ﻣﺨﺘﻠﻔﺘﺎن .ﻟﻜﻦ ،ﺑﻌﺪ أن ﻛﺘﺒﻨﺎ ﻫﺬه اﻟﻤﻌﺎدﻟﺔ ،ﻧﻼﺣﻆ ﻛﻴﻒ ﻳﺘﻐﻴﺮ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺑﺘﻐﻴﺮ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﺘﺠﻪ ﺑﻬﺎ اﻟﻤﻠﻒ .وﻫﺬا ﻣﺎ ﻋﻠﻴﻨﺎ ﻣﻌﺮﻓﺘﻪ ﻟﻺﺟﺎﺑﺔ ﻋﻦ ﻫﺬا اﻟﺴﺆال .إذن ،ﻋﻠﻰ اﻟﺮﻏﻢ ﻣﻦ أن ﻋﺰم اﻟﺪوران ������ﻳﻌﺘﻤﺪ ﻋﻠﻰ ﻛﻞ ﻫﺬه اﻟﻌﻮاﻣﻞ اﻟﻤﺨﺘﻠﻔﺔ ،ﻓﺈن ﻣﺎ ﻳﻌﻨﻴﻨﺎ ﺣ ًﻘﺎ ﻫﻮ أﻧﻪ ﻳﺘﻨﺎﺳﺐ ﻃﺮد ًﻳﺎ ﻣﻊ ﺟﻴﺐ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﺳﻤﻴﻨﺎﻫﺎ .������واﻵن ﻣﺎ ﻫﻲ ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ؟ ﺑﺎﻟﻌﻮدة إﻟﻰ اﻟﺮﺳﻢ ،إذا رﺳﻤﻨﺎ ﻣﺘﺠ ًﻬﺎ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﺣﺔ ﻣﻘﻄﻊ اﻟﻤﻠﻒ ،ﻓﺈن ������ﻫﻲ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﻤﺤﺼﻮرة ﺑﻴﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﺘﺠﻪ، اﻟﻤﺮﺳﻮم ﺑﺎﻟﻠﻮن اﻷزرق ،وﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .وﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ﻣﻦ اﻟﺠﺪﻳﺮ ﺑﺎﻟﺬﻛﺮ أن ﻫﺬه اﻟﺰاوﻳﺔ ﻗﻴﺎﺳﻬﺎ 90 درﺟﺔ .وﻫﺬا ﻣﻬﻢ ﻟﻠﻐﺎﻳﺔ .وﻫﺬا ﻳﺨﺒﺮﻧﺎ أﻧﻪ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺴﺎوي اﻟﺰاوﻳﺔ ������ﺻﻔ ًﺮا ،ﻓﺈن اﻟﺰاوﻳﺔ ������ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ .إذن ،ﺻﺤﻴﺢ أن ������و ������ﻟﻴﺴﺘﺎ ﻣﺘﻤﺎﺛﻠﺘﻴﻦ ،ﻟﻜﻦ ﻫﻜﺬا ﺗﺘﻨﺎﻇﺮان ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺴﺎوي ������ﺻﻔ ًﺮا .وإذا ﻧﻈﺮﻧﺎ ﺑﻌﺪ ذﻟﻚ إﻟﻰ اﺗﺠﺎه اﻟﻤﻠﻒ ﺑﻌﺪ دوراﻧﻪ ﺑﺰاوﻳﺔ 90درﺟﺔ ،ﻓﻲ ﻫﺬه اﻟﺤﺎﻟﺔ ،ورﺳﻤﻨﺎ ﻣﺘﺠ ًﻬﺎ ﻋﻤﻮد ًﻳﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﺴﺎﺣﺔ اﻟﻤﻘﻄﻊ ﻟﻠﻤﻠﻒ ،ﻓﺴﻴﺒﺪو ﺑﻬﺬا اﻟﺸﻜﻞ. ﻣﺮة أﺧﺮى ،اﻟﺰاوﻳﺔ ������ﻫﻲ اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﻤﺤﺼﻮرة ﺑﻴﻦ ﻫﺬا اﻟﻤﺘﺠﻪ اﻷزرق واﺗﺠﺎه اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻟﻜﻦ اﻵن ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ ﻣﻼﺣﻈﺔ أن ﻫﺬﻳﻦ اﻟﻤﺘﺠﻬﻴﻦ ﻣﺘﻮازﻳﺎن .ﺑﻌﺒﺎرة أﺧﺮى ،ﻗﻴﺎس اﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﻤﺤﺼﻮرة ﺑﻴﻨﻬﻤﺎ ﻳﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا .ﻻﺣﻆ أن ﻫﺬا ﻳﻨﺎﻇﺮ اﻟﻨﻘﻄﺔ اﻟﺘﻲ ﻳﻜﻮن ﻓﻴﻬﺎ ﻗﻴﺎس ،������اﻟﺰاوﻳﺔ ﺑﻴﻦ أﻃﻮل ﺿﻠﻌﻴﻦ ﻓﻲ اﻟﻤﻠﻒ واﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ 90 ،درﺟﺔ .إذن، اﻷﻣﺮ ﻣﺤﻴﺮ ﺑﻌﺾ اﻟﺸﻲء ،ﻟﻜﻦ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺴﺎوي ������ﺻﻔ ًﺮا ،ﻓﺈن ������ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ .ﺛﻢ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ������ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ، ﻓﺈن ������ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا .ﻧﻔﻌﻞ ذﻟﻚ ﻷﻧﻪ ﺑﻤﺠﺮد أن ﻧﻌﺮف ﻗﻴﻤﺔ ،������ﻳﻤﻜﻨﻨﺎ أﺧﺬ ﺟﻴﺐ اﻟﺰاوﻳﺔ .وﺑﻌﺪ ذﻟﻚ ﺳﻨﻌﺮف ﻛﻴﻒ ﺳﻴﺨﺘﻠﻒ ﻋﺰم اﻟﺪوران ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ ﺧﻼل ﻓﺘﺮة اﻟﺪوران ،وﺗﺤﺪﻳ ًﺪا اﻟﺪوران ﻣﻦ ������ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ إﻟﻰ ������ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا. وﻟﻤﻌﺮﻓﺔ ﻣﺎ ﻳﺤﺪث ﻟـ ،sin ������ﻋﻨﺪ ﺗﻐﻴﻴﺮ ������ﺑﻬﺬه اﻟﻄﺮﻳﻘﺔ ،ﻟﻨﺘﺬﻛﺮ ﺷﻜﻞ داﻟﺔ اﻟﺠﻴﺐ .إذا رﺳﻤﻨﺎ sinاﻟﺰاوﻳﺔ ������ﺣﻴﺚ ������ ﺗﺘﻐﻴﺮ ﻣﻦ ﺻﻔﺮ إﻟﻰ 360درﺟﺔ ،ﻓﺴﻨﺠﺪ أن اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ ﻳﺼﻞ إﻟﻰ أﻗﺼﻰ ﻗﻴﻤﺔ ﻟﻪ ﻋﻨﺪ زاوﻳﺔ ﻗﻴﺎﺳﻬﺎ 90درﺟﺔ. وﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺴﺎوي اﻟﺰاوﻳﺔ ﺻﻔ ًﺮا ،ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ اﻷﺻﻞ ،ﻓﺈن ﺟﻴﺐ اﻟﺰاوﻳﺔ ﻳﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا .إذن ،ﻋﻨﺪ اﻻﻧﺘﻘﺎل ﻣﻦ ������ﺗﺴﺎوي 90 إﻟﻰ ������ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا ،ﻓﺈﻧﻨﺎ ﻧﻐﻄﻲ ﻫﺬا اﻟﺠﺰء ﻣﻦ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ .وﻫﺬا ﻳﺪﻟﻨﺎ ﻋﻠﻰ ﻧﻮع اﻟﻤﻨﺤﻨﻰ اﻟﺬي ﻳﺠﺐ اﻟﺒﺤﺚ ﻋﻨﻪ ﺑﻴﻦ اﻟﺨﻴﺎرات اﻷرﺑﻌﺔ .ﺣﻴﺚ ﻳﺠﺐ أن ﻳﻜﻮن ﺧ ًﻄﺎ ﻳﺒﺪأ ﻋﻨﺪ اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﻘﺼﻮى ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﻜﻮن ������ﺗﺴﺎوي 90درﺟﺔ ،ﺛﻢ ﻳﺘﻀﺎءل ﺗﺪرﻳﺠ ًﻴﺎ إﻟﻰ ﺻﻔﺮ ﻋﻨﺪﻣﺎ ﺗﺴﺎوي ������ﺻﻔ ًﺮا.
وﺑﺎﻟﻨﻈﺮ إﻟﻰ اﻟﻤﻨﺤﻨﻴﺎت اﻷرﺑﻌﺔ ،ﻧﺠﺪ أن واﺣ ًﺪا ﻣﻨﻬﺎ ﻓﻘﻂ ﻳﺒﺪأ ﻋﻨﺪ اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﻘﺼﻮى اﻟﺘﻲ ﻳﺤﺼﻞ ﻋﻠﻴﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﻣﺪى ﻫﺬه اﻟﺰواﻳﺎ ،ﺛﻢ ﻋﻠﻰ ﻣﺪى ﺗﻐﻴﺮ اﻟﺰاوﻳﺔ ﻣﻦ ������ﺗﺴﺎوي 90إﻟﻰ ������ﺗﺴﺎوي ﺻﻔ ًﺮا ،ﻳﺘﻀﺎءل ﺗﺪرﻳﺠ ًﻴﺎ إﻟﻰ ﺻﻔﺮ .ﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﻤﻨﺤﻨﻰ اﻷﺣﻤﺮ ﻓﻲ اﻟﺘﻤﺜﻴﻞ اﻟﺒﻴﺎﻧﻲ .وﻫﺬا ﻫﻮ اﻟﺨﻂ اﻟﻮﺣﻴﺪ اﻟﺬي ﻳﺘﻨﺎﻗﺺ ﺑﺎﺳﺘﻤﺮار ،ﻓﻲ ﺣﻴﻦ ﺗﺰﻳﺪ ﻗﻴﻤﺔ اﻟﺨﻴﺎرات اﻟﺜﻼﺛﺔ اﻷﺧﺮى ﻋﻨﺪ ﻧﻘﻄﺔ ﻣﺎ .وﻫﺬه ﻫﻲ إﺟﺎﺑﺔ اﻟﺴﺆال .إﻧﻪ اﻟﻤﻨﺤﻨﻰ اﻷﺣﻤﺮ اﻟﺬي ﻳﻤﺜﻞ ﺑﺸﻜﻞ ﺻﺤﻴﺢ اﻟﺘﻐﻴﺮ ﻓﻲ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﺬي ﻳﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ أﺛﻨﺎء دوراﻧﻪ. ﻟﻨﻠﺨﺺ ﻣﺎ ﺗﻌﻠﻤﻨﺎه ﻋﻦ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ .ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﺪرس ،رأﻳﻨﺎ أﻧﻪ إذا ﻛﺎن ﻟﺪﻳﻨﺎ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻣﻨﺘﻈﻢ ،ﻓﺴﻴﺘﺄﺛﺮ ﻫﺬا اﻟﻤﻠﻒ ﺑﻌﺰم دوران ﻛﻠﻲ ﻳﺴﺎوي ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻓﻲ ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﻓﻲ ﻣﺴﺎﺣﺔ ﻣﻘﻄﻊ اﻟﻤﻠﻒ ﻣﻀﺮو ًﺑﺎ ﻓﻲ ﻋﺪد ﻟﻔﺎت اﻟﻤﻠﻒ .وﻛﻞ ﻫﺬا ﻣﻀﺮوب ﻓﻲ sinاﻟﺰاوﻳﺔ اﻟﺘﻲ ﺳﻤﻴﻨﺎﻫﺎ ،������ﺣﻴﺚ ������ﻫﻮ ﻗﻴﺎس اﻟﺰاوﻳﺔ ﺑﻴﻦ ﻣﺘﺠﻪ ﻋﻤﻮدي ﻋﻠﻰ« ﻣﺴﺎﺣﺔ ﻣﻘﻄﻊ اﻟﻤﻠﻒ وﺧﻄﻮط اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ. وإﻟﻰ ﺟﺎﻧﺐ ذﻟﻚ ،ﺗﻌﻠﻤﻨﺎ ﻣﺼﻄﻠﺢ ﻋﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ،اﻟﺬي ﻳﺸﻴﺮ إﻟﻰ ﻣﺪى ﻗﻮة ﺗﺄﺛﺮ ﻣﻠﻒ ﺑﻤﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺧﺎرﺟﻲ .ﻧﻮﺟﺪ اﻟﻌﺰم ﺛﻨﺎﺋﻲ اﻟﻘﻄﺐ اﻟﻤﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ������������ﻋﻦ ﻃﺮﻳﻖ ﻗﺴﻤﺔ اﻟﻘﻴﻤﺔ اﻟﻘﺼﻮى ﻟﻌﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ اﻟﻤﻠﻒ ﻋﻠﻰ ﺷﺪة اﻟﻤﺠﺎل اﻟﻤﻮﺿﻮع ﻓﻴﻪ .ﻫﺬا ﻫﻮ ﻣﻠﺨﺺ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ. اﻟﻤﻌﻠﻤﻮن اﻟﻤﺤﺘﻮى اﻟﺸﺮﻛﺔ ﻧﺠﻮى ﺷﺮﻛﺔ ﻧﺎﺷﺌﺔ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﺗﻜﻨﻮﻟﻮﺟﻴﺎ اﻟﺘﻌﻠﻴﻢ ﺗﻬﺪف إﻟﻰ ﻣﺴﺎﻋﺪة اﻟﻤﻌﻠﻤﻴﻦ ﻋﻠﻰ اﻟﺘﺪرﻳﺲ واﻟﻄﻼب ﻋﻠﻰ اﻟﺘﻌﻠﻢ. دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﻤﻨﺎﻫﺞ ﻧﺒﺬة ﻋ ﱠﻨﺎ اﻟﺒﻮاﺑﺎت اﻟﺪروس اﻻﺗﺼﺎل ﺑﻨﺎ اﻟﻌﻀﻮﻳﺔ اﻟﺨﻄﻂ ﺳﻴﺎﺳﺔ اﻟﺨﺼﻮﺻﻴﺔ اﻟﻔﻴﺪﻳﻮﻫﺎت اﻟﺸﺮوط واﻷﺣﻜﺎم اﻟﺘﻄﺒﻴﻘﺎت اﻟﺸﻮارح أوراق اﻟﺘﺪرﻳﺐ اﻟﻮﻇﺎﺋﻒ اﻻﻣﺘﺤﺎﻧﺎت
ﺣﻘﻮق اﻟﻄﺒﻊ واﻟﻨﺸﺮ © ٢٠٢٠ﻧﺠﻮى ﺟﻤﻴﻊ اﻟﺤﻘﻮق ﻣﺤﻔﻮﻇﺔ
ﺗﺴﺠﻴﻞ اﻟﺪﺧﻮل اﻟﻌﺮﺑﻴﺔ ﻣﺼﺮ دﻟﻴﻞ اﻟﻤﺴﺘﺨﺪم اﻟﺼﻔﻮف اﻟﺪراﺳﻴﺔ اﻟﺒﻮاﺑﺎت درس ﻓﻴﺪﻳﻮ :اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤﺮك ﺧﻄﺔ اﻟﺪرس اﻟﻔﻴﺰﻳﺎء • اﻟﺼﻒ اﻟﺜﺎﻟﺚ اﻟﺜﺎﻧﻮي ﻓﻴﺪﻳﻮ ورﻗﺔ ﺗﺪرﻳﺐ ﻓﻲ ﻫﺬا اﻟﻔﻴﺪﻳﻮ ،ﺳﻮف ﻧﺘﻌﻠﻢ ﻛﻴﻒ ﻧﺼﻒ اﺳﺘﺨﺪام اﻟﻌﺰم اﻟﻤﺆﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻳﻤﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻛﻬﺮﺑﻲ ﻣﻮﺿﻮع ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﻟﻘﻴﺎس ﺷﺪة اﻟﺘﻴﺎر ﺑﻮاﺳﻄﺔ ﺟﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذي ﻣﻠﻒ ﻣﺘﺤﺮك. اﻟﺪروس ذات اﻟﺼﻠﺔ اﻟﺠﻠﻔﺎﻧﻮﻣﺘﺮ ذو اﻟﻤﻠﻒ اﻟﻤﺘﺤ ﱢﺮك ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻷﻣﻴﺘﺮ ﻋﺰم اﻟﺪوران اﻟﻤﺆ ﱢﺛﺮ ﻋﻠﻰ ﻣﻠﻒ ﻣﺴﺘﻄﻴﻞ ﻳﻤ ﱡﺮ ﺑﻪ ﺗﻴﺎر ﻋﻨﺪ وﺿﻌﻪ ﻓﻲ ﻣﺠﺎل ﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻲ ﺗﺼﻤﻴﻢ اﻟﻔﻮﻟﺘﻤﻴﺘﺮ اﻟﺘﻔﺎﻋﻼت اﻟﻜﻬﺮوﻣﻐﻨﺎﻃﻴﺴﻴﺔ ﺑﻴﻦ اﻟﻤﻮ ﱢﺻﻼت اﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻤﺔ
Search
Read the Text Version
- 1
- 2
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- 66
- 67
- 68
- 69
- 70
- 71
- 72
- 73
- 74
- 75
- 76
- 77
- 78
- 79
- 80
- 81
- 82
- 83
- 84
- 85
- 86
- 87
- 88
- 89
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- 95
- 96
- 97
- 98
- 99
- 100
- 101
- 102
- 103
- 104
- 105
- 106
- 107
- 108
- 109
- 110
- 111
- 112
- 113
- 114
- 115
- 116
- 117
- 118
- 119
- 120
- 121
- 122
- 123
- 124
- 125
- 126
- 127
- 128
