دروس مادة الفيزياء للفصل الاول للشعب العلمية سنة ثالثة ثانوي

‫ﻤﻘﺎﺭﻨﺔ ﺍﻟﺠﺩﺍﺀ ‪ R .C‬ﻤﻊ ‪ . W‬‬ ‫‪RC 1‬‬ ‫ﺇﺫﻥ ‪W :‬‬ ‫‪R .C W‬‬‫ﻨﺴﺘﻨﺘﺞ ﻤﻥ ﺨﻼل ﻫﺫﺍ ﺍﻟﺘﺤﻠﻴل ﺃﻥ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ﺍﻟﺨﺎﺹ ﺒﺜﻨﺎﺌﻲ ﺍﻟﻘﻁﺏ ‪ RC‬ﻴﺴﺎﻭﻱ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺠﺩﺍﺀ‬ ‫‪ . RC‬ﻭ ﻋﻠﻴﻪ ﻨﻜﺘﺏ‪:‬‬ ‫‪R .C W‬‬ ‫‪ – 2 – 6‬ﺘﻁﻭﺭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺨﻼل ﻋﻤﻠﻴﺔ ﺘﻔﺭﻴﻐﻬﺎ‪.‬‬ ‫ﺒﻭﺍﺴﻁﺔ ﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ‪ Crocodile clips‬ﻨﺤﻘﻕ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﻤﺒﻴﻨﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺸﻜل‪:‬‬

‫ﻨﺘﺎﺒﻊ ﺘﻐﻴﺭﺍﺕ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ‪ t‬ﺍﻟﺘﺎ‪C‬ﻟ‪u‬ﻲ‪:‬‬ ‫‪ts‬‬‫‪ uC‬ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ﻭ‬ ‫‪ – 1‬ﺃﺭﺴﻡ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻨﻘﻁﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺘﻴﺒﻬﺎ ‪ uC t 0 9V‬‬ ‫‪ – 2‬ﻨﺴﻤﻲ ﻓﺎﺼﻠﺔ ﻨﻘﻁﺔ ﺘﻘﺎﻁﻊ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ ﻤﻊ ﺍﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻡ ﺍﻟﺫﻱ ﻤﻌﺎﺩﻟﺘﻪ ‪0 V‬‬ ‫ﻨﺭﻤﺯ ﻟﻬﺎ ﺒﺎﻟﺭﻤﺯ‪ . W :‬ﺤﺩﺩ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻔﺎﺼﻠﺔ‪ .‬‬ ‫‪ – 3‬ﻗﺎﺭﻥ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻔﺎﺼﻠﺔ ﻤﻊ ﺍﻟﺠﺩﺍﺀ ‪RC‬‬

‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﺭﺴﻡ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ ﻤﺒﻴﻥ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺸﻜل ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ‪:‬‬‫‪uC t‬‬ ‫‪ts‬‬‫‪ uC‬ﻫﻲ‪:‬‬ ‫‪ – 2‬ﻓﺎﺼﻠﺔ ﻨﻘﻁﺔ ﺘﻘﺎﻁﻊ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ ﻤﻊ ﺍﻟﻤﺴﺘﻘﻴﻡ ﺍﻟﺫﻱ ﻤﻌﺎﺩﻟﺘﻪ ‪0 V‬‬ ‫‪RC‬‬ ‫‪W 10 s‬‬ ‫‪ – 3‬ﻨﻘﻭﻡ ﺒﺤﺴﺎﺏ ﺍﻟﺠﺩﺍﺀ ‪: RC‬‬ ‫‪10.103 u100.106 10‬‬ ‫ﻨﻼﺤﻅ ﺃﻥ ﺍﻟﺠﺩﺍﺀ ‪ RC‬ﻴﺴﺎﻭﻱ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ‪ W‬‬

‫‪ – 7‬ﺘﺄﺜﻴﺭ ﻜل ﻤﻥ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﻭ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪W‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪ :1‬ﺘﺄﺜﻴﺭ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪R‬‬ ‫ﻨﺤﻘﻕ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ ﻭ ﻫﺫﺍ ﺒﺎﺴﺘﻌﻤﺎل ﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ‪Microméga‬‬‫‪U 12 V C 220 PF‬‬‫ﻨﺤﻘﻕ ﺍﻟﺭﺴﻡ ﺍﻟﺒﻴﺎﻨﻲ ﻟﺜﻼﺜﺔ ﻤﻨﺤﻨﻴﺎﺕ ﻓﻲ ﻨﻔﺱ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ‪ .‬ﻓﻲ ﻜل ﻤﺭﺓ ﻨﻐﻴﺭ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪ ، R1‬ﻓﻨﺤﺼل‬ ‫ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻴﺎﺕ ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ‪:‬‬‫‪R1 50:‬‬ ‫‪R1 150 :‬‬ ‫‪R1 100 :‬‬

‫‪ – 1‬ﺃﺤﺴﺏ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪. t W‬‬ ‫‪ – 2‬ﺍﺴﺘﻨﺘﺞ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ W‬ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻜل ﻤﻨﺤﻨﻰ‪.‬‬‫‪ – 3‬ﻤﺎﺫﺍ ﺘﺴﺘﻨﺘﺞ ﻓﻲ ﻤﺎ ﻴﺨﺹ ﺘﻐﻴﺭ ‪ W‬ﻤﻊ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺸﺤﻥ ﻋﺒﺭﻫﺎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬ ‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﺍﻟﻌﺒﺎﺭﺓ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﻁﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻠﺤﻅﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻫﻲ‪:‬‬ ‫ ‪u C t‬‬ ‫‪E‬‬ ‫§¨‬ ‫‪1‬‬ ‫‬ ‫‪e‬‬ ‫‪t‬‬ ‫¸·‬ ‫¨©‬ ‫‪W‬‬ ‫¸‪¹‬‬ ‫‪u C t‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ ‪ t W‬ﻓﻲ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪W  0,63.E 0,63 u 12 7 ,56 V‬‬‫‪ u C‬ﻫﻲ ‪W‬‬ ‫‪ – 2‬ﻨﻌﻴﻥ ﻋﻠﻰ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻴﺎﺕ ‪ ،‬ﻓﺎﺼﻠﺔ ﺍﻟﻨﻘﻁﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺘﻴﺒﻬﺎ ﻫﻲ ‪7 ,56 V‬‬ ‫) ‪uC (V‬‬ ‫‪R1 50:‬‬ ‫‪R1 100 :‬‬‫‪7,56‬‬ ‫‪R1 150 :‬‬‫‪2‬‬ ‫‪tms‬‬ ‫‪W1‬‬ ‫‪W2 W3‬‬ ‫– ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻰ ﺭﻗﻡ ‪W1 10,8 ms : 1‬‬ ‫– ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻰ ﺭﻗﻡ ‪W2 22 ms : 2‬‬ ‫– ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻰ ﺭﻗﻡ ‪W3 33,2 ms :3‬‬

‫‪ – 3‬ﺍﻻﺴﺘﻨﺘﺎﺝ ‪:‬‬‫ﻴﺯﺩﺍﺩ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ‪ W‬ﻤﻊ ﺯﻴﺎﺩﺓ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺸﺤﻥ ﻋﺒﺭﻫﺎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪ :2‬ﺘﺄﺜﻴﺭ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪:‬‬ ‫ﻨﺤﻘﻕ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ ﻭ ﻫﺫﺍ ﺒﺎﺴﺘﻌﻤﺎل ﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ‪.Microméga‬‬ ‫‪U 12 V R 100 :‬‬

‫ﻨﺤﻘﻕ ﺍﻟﺭﺴﻡ ﺍﻟﺒﻴﺎﻨﻲ ﻟﺜﻼﺜﺔ ﻤﻨﺤﻨﻴﺎﺕ ﻓﻲ ﻨﻔﺱ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ‪ .‬ﻓﻲ ﻜل ﻤﺭﺓ ﻨﻐﻴﺭ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪ ، C‬ﻓﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ‬ ‫ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻴﺎﺕ ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ‪:‬‬ ‫‪C 100 PF‬‬ ‫‪C 220 PF‬‬ ‫‪C 500 PF‬‬ ‫‪ – 1‬ﺃﺤﺴﺏ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪. t W‬‬ ‫‪ – 2‬ﺍﺴﺘﻨﺘﺞ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ W‬ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻜل ﻤﻨﺤﻨﻰ‪.‬‬‫‪ – 3‬ﻤﺎﺫﺍ ﺘﺴﺘﻨﺘﺞ ﻓﻲ ﻤﺎ ﻴﺨﺹ ﺘﻐﻴﺭ ‪ W‬ﻤﻊ ﺘﻐﻴﺭ ﻗﻴﻤﺔ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬ ‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬‫‪ – 1‬ﺍﻟﻌﺒﺎﺭﺓ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﻁﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻠﺤﻅﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻫﻲ‪:‬‬‫ ‪u C t‬‬ ‫‪E‬‬ ‫§¨‬ ‫‪1‬‬ ‫‬ ‫‪e‬‬ ‫‪t‬‬ ‫¸·‬ ‫©¨‬ ‫‪W‬‬ ‫¸‪¹‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ ‪ t W‬ﻓﻲ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬‫‪u C t W  0,63.E 0,63 u 12 7 ,56 V‬‬‫‪ – 2‬ﻋﻠﻰ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻴﺎﺕ ‪ ،‬ﻓﺎﺼﻠﺔ ﺍﻟﻨﻘﻁﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺘﻴﺒﻬﺎ ﻫﻲ ‪ uC 7,56V‬ﻫﻲ ‪W‬‬

‫‪7,56‬‬ ‫– ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻰ ﺭﻗﻡ ‪W1 10 ms : 1‬‬ ‫– ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻰ ﺭﻗﻡ ‪W2 22 ms : 2‬‬ ‫– ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻰ ﺭﻗﻡ ‪W3 50 ms :3‬‬ ‫‪ – 3‬ﺍﻻﺴﺘﻨﺘﺎﺝ‪:‬‬ ‫ﻴﺯﺩﺍﺩ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ‪ W‬ﻤﻊ ﺯﻴﺎﺩﺓ ﻗﻴﻤﺔ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬ ‫ﻤﻼﺤﻅﺔ‪:‬‬ ‫ﻨﺼل ﺇﻟﻰ ﻨﻔﺱ ﺍﻻﺴﺘﻨﺘﺎﺝ ﻋﻨﺩﻤﺎ ﻨﻘﻭﻡ ﺒﺘﻔﺭﻴﻎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬

‫‪ – 8‬ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﻤﻜﺜﻔﺔ ‪:‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬ ‫ﻨﺤﻘﻕ ﺒﺎﺴﺘﻌﻤﺎل ﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ‪ Crocodile Clips‬ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﻤﺒﻴﻨﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺸﻜل‪:‬‬‫ﻨﻀﻊ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﻀﻊ )‪ (1‬ﻟﻜﻲ ﺘﺸﺤﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪ .‬ﻨﻨﺘﻅﺭ ﺤﺘﻰ ﺘﺼﺒﺢ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ uC‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ‬ ‫ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﺴﺎﻭﻱ ‪. E‬‬ ‫‪ – 1‬ﺃﻗﻠﺏ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﻀﻊ )‪ (2‬ﻭ ﻻﺤﻅ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺍﻟﻤﻭﺼل ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬ ‫‪ – 2‬ﻜﻴﻑ ﺘﻔﺴﺭ ﻤﺎ ﺘﺸﺎﻫﺩﻩ ؟ ﺃﻋﻁ ﺍﻟﺤﺼﻴﻠﺔ ﺍﻟﻁﺎﻗﻭﻴﺔ ﻟﺸﺤﻥ ﻭ ﺘﻔﺭﻴﻎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‬

‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬‫‪ – 1‬ﻋﻨﺩ ﻭﻀﻊ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﻀﻊ )‪ (2‬ﻨﻼﺤﻅ ﺍﺸﺘﻌﺎل ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﻟﻔﺘﺭﺓ ﺯﻤﻨﻴﺔ ﺜﻡ ﻴﻨﻁﻔﺊ‪ ،‬ﻓﻲ ﻨﻔﺱ‬ ‫ﺍﻟﻭﻗﺕ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﻔﺭﻍ ﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻴﺘﻨﺎﻗﺹ‪.‬‬‫‪ – 2‬ﺃﺜﻨﺎﺀ ﺸﺤﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻗﻤﻨﺎ ﺒﺘﺨﺯﻴﻥ ﻁﺎﻗﺔ ﻓﻴﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﺸﻜل ﺸﺤﻥ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ‪ ،‬ﻭ ﻋﻨﺩﻫﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ‬‫ﺍﻟﺩﺍﺨﻠﻴﺔ ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ ﻗﺩ ﺍﺭﺘﻔﻌﺕ ﻷﻨﻪ ﺃﺤﺩﺜﻨﺎ ﺍﺨﺘﻼل ﻓﻲ ﺍﻟﺘﻭﺍﺯﻥ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﺫﻱ ﻜﺎﻥ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻗﺒل ﺘﻭﺼﻴﻠﻬﺎ‬‫ﺒﺎﻟﻤﻭﻟﺩ‪ ،‬ﻭ ﻋﻨﺩ ﺘﻔﺭﻴﻐﻬﺎ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺤﻭﻟﺕ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﺩﺍﺨﻠﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺨﺯﻨﺕ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺇﻟﻰ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﻋﻥ‬ ‫ﻁﺭﻴﻕ ﺍﻟﺘﺤﻭﻴل ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ‪ ،‬ﻭ ﻫﻭ ﻤﺎ ﺃﺩﻯ ﺇﻟﻰ ﺘﻭﻫﺠﻪ ﻟﻔﺘﺭﺓ ﺯﻤﻨﻴﺔ ﻗﻠﻴﻠﺔ ﻗﺒل ﺍﻨﻁﻔﺎﺌﻪ ﻤﻥ ﺠﺩﻴﺩ‪.‬‬

‫ﻴﻤﻜﻥ ﺘﻤﺜﻴل ﺍﻟﺤﺼﻴﻠﺔ ﺍﻟﻁﺎﻗﻭﻴﺔ ﺍﻟﺨﺎﺼﺔ ﺒﻌﻤﻠﻴﺔ ﺸﺤﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪:‬‬ ‫ﺨﻼل ﺍﻟﺜﻭﺍﻨﻲ ﺍﻷﻭﻟﻰ ﻤﻥ ﻋﻤﻠﻴﺔ‬ ‫ﺍﻟﺘﻔﺭﻴﻎ‪ ،‬ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﺤﺼﻴﻠﺔ ﺍﻟﻁﺎﻗﻭﻴﺔ‪:‬‬

‫ﺍﻟﺩﺭﺍﺴﺔ ﺍﻟﻨﻅﺭﻴﺔ‬ ‫‪ – 1‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺒﻴﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻭ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ‪.‬‬‫ﻨﻌﻠﻡ ﺃﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻫﻲ ﻋﺒﺎﺭﺓ ﺍﻟﺴﺭﻋﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺘﺤﺭﻙ ﺒﻬﺎ ﺍﻟﺸﺤﻥ ﻓﻲ ﻓﺭﻉ ﻤﻌﻴﻥ ﻤﻥ ﺩﺍﺭﺓ‬ ‫ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ‪.‬‬ ‫ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻥ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺘﻴﺎﺭﺍ ﻤﺴﺘﻤﺭﺍ ﺜﺎﺒﺘﺎ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ﺸﺩﺓ ﻫﺫﺍ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺘﻌﻁﻰ ﺒﺎﻟﻌﻼﻗﺔ‪:‬‬ ‫‪i‬‬ ‫‪Q‬‬ ‫‪'t‬‬ ‫ﺤﻴﺙ ‪ Q‬ﻜﻤﻴﺔ ﺍﻟﺸﺤﻥ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﺒﺭ ﻤﻘﻁﻊ ﻤﻥ ﺍﻟﻔﺭﻉ ﺨﻼل ﻤﺩﺓ ﺯﻤﻨﻴﺔ ‪. 't‬‬‫ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻥ ﻫﺫﺍ ﺍﻟﻔﺭﻉ ﻤﻥ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﻴﺤﺘﻭﻱ ﻋﻠﻰ ﻤﻜﺜﻔﺔ‪ Q ،‬ﺘﺴﺎﻭﻱ ﺍﻟﺘﻐﻴﺭ ‪ 'q‬ﺍﻟﺫﻱ ﻴﺤﺩﺙ ﻓﻲ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ‪q‬‬ ‫ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺤﻤﻠﻬﺎ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﻭﺠﻪ ﺇﻟﻴﻪ ﺍﻟﺴﻬﻡ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﻭﺠﻪ ﺍﻟﻔﺭﻉ‪.‬‬‫ﻭ ﻋﻠﻴﻪ‪ ،‬ﻓﻤﻥ ﺃﺠل ﺘﻴﺎﺭ ﻤﺘﻐﻴﺭ‪ ،‬ﻴﺘﻌﻠﻕ ﺒﺎﻟﺯﻤﻥ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻠﺤﻅﻴﺔ ﺘﺴﺎﻭﻱ ﻓﻲ ﻜل ﻟﺤﻅﺔ ﻤﺸﺘﻕ ﻜﻤﻴﺔ‬ ‫ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺀ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺯﻤﻥ‪:‬‬ ‫‪i‬‬ ‫‪dq‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﺤﻴﺙ ‪ q‬ﻫﻲ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺤﻤﻠﻬﺎ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﻭﺠﻪ ﺇﻟﻴﻪ ﺍﻟﺴﻬﻡ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﻭﺠﻪ ﺍﻟﻔﺭﻉ‬‫ﻭ ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻘﺩﺭﺓ‬ ‫ﺒﺎﻟﻜﻭﻟﻭﻥ ‪ ، C‬ﺍﻟﺯﻤﻥ ﺒﺎﻟﺜﺎﻨﻴﺔ ‪ s‬ﻭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺒﺎﻷﻤﺒﻴﺭ ‪     . A‬‬‫ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺸﻜل‪ ، - 1-‬ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻨﺕ ‪ i ! 0‬ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﺸﺤﻥ‪ ،‬ﺃﻤﺎ ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻨﺕ ‪ i  0‬ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﻔﺭﻍ‪.‬‬ ‫ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺸﻜل‪ ، -2-‬ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻨﺕ ‪ i ! 0‬ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﻔﺭﻍ‪ ،‬ﺃﻤﺎ ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻨﺕ‬ ‫‪ i  0‬ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﺸﺤﻥ‪.‬‬

‫‪ – 2‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺒﻴﻥ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ‪.‬‬‫ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺤﻤﻠﻬﺎ ﺃﺤﺩ ﻟﺒﻭﺴﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﺘﻨﺎﺴﺏ ﻁﺭﺩﺍ ﻤﻊ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﻤﻁﺒﻕ ﺒﻴﻥ‬‫ﻟﺒﻭﺴﻴﻬﺎ‪ .‬ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺘﻨﺎﺴﺏ ﻫﻭ ﻤﻘﺩﺍﺭ ﻴﻤﻴﺯ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪ ،‬ﻴﺩﻋﻰ‪ :‬ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻭ ﻴﺭﻤﺯ ﻟﻪ ﺒﺎﻟﺭﻤﺯ ‪ C‬ﻭ ﻭﺤﺩﺘﻪ‬ ‫ﻓﻲ ﺠﻤﻠﺔ ﺍﻟﻭﺤﺩﺍﺕ ﺍﻟﺩﻭﻟﻴﺔ ﻫﻲ ﻭﺤﺩﺓ ﺍﻟﻔﺎﺭﺍﺩ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺭﻤﺯ ﻟﻬﺎ ﺒﺎﻟﺭﻤﺯ ‪. F‬‬ ‫ﺤﺴﺏ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ﺍﻟﻤﻌﺘﺒﺭ‪ ،‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺒﻁ ﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺒﺎﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﻤﻭﺠﻭﺩ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻫﻲ‪:‬‬ ‫‪ qA C.u AB‬ﺃﻭ ‪qB C.u AB‬‬ ‫‪uAB uc‬‬ ‫‪i‬‬ ‫‪qA qB  qA‬‬ ‫‪AB‬‬‫ﺘﻌﺘﺒﺭ ﺍﻟﺴﻌﺔ ‪ C‬ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ ﻤﻘﺩﺍﺭ ﻤﻭﺠﺏ‪ ،‬ﻭ ﻫﻲ ﺘﺩﻟﻨﺎ ﻋﻠﻰ ﻗﺩﺭﺓ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻋﻠﻰ ﺘﺨﺯﻴﻥ ﻜﻤﻴﺔ ﻤﻌﻴﻨﺔ ﻤﻥ‬ ‫ﺍﻟﺸﺤﻥ‪.‬‬‫‪ ، C2‬ﻓﺈﻨﻪ‬ ‫ﺇﺫﺍ ﻋﺘﺒﺭﻨﺎ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺴﻌﺘﻬﺎ ‪ C1 100PF‬ﻭ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺃﺨﺭﻯ ﺴﻌﺘﻬﺎ ‪1000PF‬‬ ‫ﻤﻥ ﺃﺠل ﻨﻔﺱ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ U‬ﺍﻟﻤﻁﺒﻕ ﺒﻴﻥ ﻗﻁﺒﻴﻬﻤﺎ ﻴﻜﻭﻥ ﻟﺩﻴﻨﺎ ‪Q1 C1 u U‬‬‫ﻭ‬ ‫‪ ، Q2 C2 u U‬ﻭﺇﺫﺍ ﻗﻤﻨﺎ ﺒﺤﺴﺎﺏ ﺍﻟﻨﺴﺒﺔ ﺒﻴﻥ ‪ Q1‬ﻭ ‪ Q2‬ﻨﺠﺩ‪:‬‬

‫‪Q2 C2 uU 1000 10‬‬ ‫‪Q1 C1 uU 100‬‬ ‫ﻫﺫﺍ ﻴﻌﻨﻲ ﺃﻥ‪. Q2 10.Q1 :‬‬ ‫ﻤﻥ ﺃﺠل ﺘﻭﺘﺭ ﺜﺎﺒﺕ‪ ،‬ﻜﻠﻤﺎ ﻜﺎﻨﺕ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻜﺒﻴﺭﺓ ﻜﻠﻤﺎ ﻜﺎﻨﺕ ﻗﺩﺭﺘﻬﺎ ﻋﻠﻰ ﺘﺨﺯﻴﻥ ﺍﻟﺸﺤﻥ ﻜﺒﻴﺭﺓ‬‫ﻴﻤﻜﻥ ﻤﻘﺎﺭﻨﺔ ﻫﺫﺍ ﻤﻊ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﺒﺭﻤﻴل‪ ،‬ﻜﻠﻤﺎ ﻜﺎﻨﺕ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﺒﺭﻤﻴل ﻜﺒﻴﺭﺓ ﻜﻠﻤﺎ ﻜﺎﻨﺕ ﻜﻤﻴﺔ ﺍﻟﻤﺎﺀ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺨﺯﻨﻬﺎ‬ ‫ﻜﺒﻴﺭﺓ‪.‬‬ ‫‪ – 3‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺒﻴﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪:‬‬‫‪iq‬‬ ‫ﺇﺫﺍ ﺃﻋﺘﺒﺭﻨﺎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﺸﺤﻥ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ‪u‬‬ ‫ﺍﻟﻌﻼﻗﺎﺕ ﺍﻟﺴﺎﺒﻘﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻡ ﺍﺴﺘﺨﺭﺍﺠﻬﺎ ﺘﻜﺘﺏ‬ ‫ﻜﻤﺎ ﻴﻠﻲ‪:‬‬ ‫ ‪it‬‬ ‫‪dq‬‬ ‫ﻭ‬ ‫‪qt C.ut‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﺇﺫﺍ ﻗﻤﻨﺎ ﺒﺎﺸﺘﻘﺎﻕ ‪ q t‬ﻨﺠﺩ‪ :‬‬ ‫ ‪i t‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪.‬‬ ‫‪du t‬‬ ‫‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪u‬‬ ‫ﺘﻁﺒﻴﻕ‪:‬‬‫‪iA q‬‬ ‫ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺴﻌﺘﻬﺎ ﺘﻘﺩﺭ ﺒـ ‪. C 56 PF‬‬ ‫ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ t 0‬ﻴﻭﺠﺩ ﺘﻭﺘﺭ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ‬ ‫ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻗﻴﻤﺘﻪ ‪. u AB 1 V‬‬‫ﻨﺠﺭﻱ ﻓﻲ ﻓﺭﻉ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﺤﺘﻭﻱ ﻋﻠﻰ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻭ ﻟﻤﺩﺓ ‪ ، 't 10s‬ﺘﻴﺎﺭﺍ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺸﺩﺘﻪ ﺜﺎﺒﺘﺔ‬ ‫ﻭ ﻗﻴﻤﺘﻬﺎ ‪. I 3,4 PA‬‬‫‪ – 1‬ﺃﺤﺴﺏ ‪ ،‬ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ ، t 0‬ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺤﻤﻠﻬﺎ ﺍﻟﺼﻔﻴﺤﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﻭﺠﻪ ﺇﻟﻴﻬﺎ ﺍﻟﺴﻬﻡ ﺍﻟﺫﻱ‬ ‫ﻴﻭﺠﻪ ﺍﻟﻔﺭﻉ‪.‬‬ ‫‪ – 2‬ﺃﺤﺴﺏ ﻗﻴﻤﺔ ﺸﺤﻨﺘﻬﺎ ‪ qA t 10s‬ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺤﻤﻠﻬﺎ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ .10s‬‬

‫‪ – 3‬ﺍﺴﺘﻨﺘﺞ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ‪ u AB t 10s‬ﻋﻨﺩ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ‪ .‬‬‫‪qA t‬‬ ‫‪0 C.uAB t‬‬ ‫‪0 56.106 u1‬‬ ‫ﺍﻹﺠﺎﺒﺔ‪:‬‬ ‫‪ - 1‬ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ‪:‬‬ ‫‪5,6.106 C‬‬ ‫‪qA t 0 5,6.106 C‬‬ ‫‪ – 2‬ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪. t 10s‬‬ ‫ﺤﺴﺏ ﻨﺹ ﺍﻟﺘﻤﺭﻴﻥ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺜﺎﺒﺘﺔ‪ ،‬ﻭ ﺒﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ﻴﻤﻜﻥ ﻜﺘﺎﺒﺔ‪:‬‬ ‫‪I‬‬ ‫‪dq‬‬ ‫‪'q‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪'t‬‬‫ﻫﺫﺍ ﻴﻌﻨﻲ ﺃﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﻤﺸﺘﻕ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺯﻤﻥ ﻋﻨﺩ ﻟﺤﻅﺔ ﻤﺎ ﺘﺴﺎﻭﻱ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻐﻴﺭ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﺤﺩﺙ ﻓﻲ ﻗﻴﻤﺔ‬ ‫ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺨﻼل ﺍﻟﻤﺩﺓ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ‪. 't‬‬ ‫‪qt 10s qt‬‬ ‫‪0s‬‬ ‫‪I‬‬ ‫‪'q‬‬ ‫‪'t‬‬ ‫‪'t‬‬ ‫‪qt 10s I .'t  qt 0s‬‬ ‫ﻭ ﻤﻨﻪ ﻨﻜﺘﺏ‪:‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬‫‪qt 10s 3,4.106 u10  5,6.106 9,5.106 C‬‬ ‫‪qt 10s 9,5.106 C‬‬ ‫‪ – 3‬ﺍﻨﻁﻼﻗﺎ ﻤﻥ ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺒﻁ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﺎﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪u AB t‬‬ ‫‪10s‬‬ ‫‪qAt 10s‬‬ ‫‪C‬‬

‫ﺒﻌﺩ ﺍﻟﺘﻌﻭﻴﺽ ﻨﺠﺩ‪:‬‬‫‪u AB t‬‬ ‫‪10s‬‬ ‫‪9.106‬‬ ‫‪1,6 V‬‬ ‫‪56.106‬‬‫‪u AB t 10s 1,6 V‬‬ ‫‪ – 6‬ﺃﻭﺠﺩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﺍﻟﺨﺎﺼﺔ ﺒﺸﺤﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬ ‫‪ – 7‬ﺃﻋﻁ ﺤل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ‪.‬‬‫‪ – 8‬ﻀﻊ ﻓﻲ ﺤل ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ‪ . t W‬ﻤﺎﺫﺍ ﺘﻼﺤﻅ ؟ ﺍﺴﺘﻨﺘﺞ‪.‬‬ ‫‪ – 4‬ﺘﻁﻭﺭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﻤﻜﺜﻔﺔ‬ ‫‪ – 1 – 4‬ﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﺸﺤﻥ‪:‬‬‫ﻨﺴﻤﻲ ﺜﻨﺎﺌﻲ ﺍﻟﻘﻁﺏ ‪ ، RC‬ﺍﻟﺘﻭﺼﻴل ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺘﺴﻠﺴل ﺒﻴﻥ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺴﻌﺘﻬﺎ ‪ C‬ﻭ ﻨﺎﻗل ﺃﻭﻤﻲ ﻤﻘﺎﻭﻤﺘﻪ ‪. R‬‬ ‫ﻨﻌﺘﺒﺭ ﺃﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻴﻜﻭﻥ ﻤﺴﺘﻤﺭﺍ ﻤﻭﺠﺒﺎ ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻨﺕ ﺍﻹﺸﺎﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﻤﻥ ﺍﻟﺸﻜل‪:‬‬ ‫‪ ut  0‬ﻤﻥ ﺃﺠل ‪ t  0‬ﻭ ‪ ut  E‬ﻤﻥ ﺃﺠل ‪t t 0‬‬

‫ﻴﻤﻜﻥ ﺍﻟﺤﺼﻭل ﻋﻠﻰ ﺘﻭﺘﺭ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻤﺴﺘﻤﺭ ﻤﻭﺠﺏ ﺒﺎﺴﺘﻌﻤﺎل ﻤﻭﻟﺩ ﻗﻭﺘﻪ ﺍﻟﻤﺤﺭﻜﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ‪ E‬ﻭ ‬‫ﻗﺎﻁﻌﺔ ‪ . K‬ﻋﻨﺩﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ‪ K‬ﻤﻔﺘﻭﺤﺔ ﻴﻜﻭﻥ ‪ u 0‬ﻭ ﻋﻨﺩﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻤﻐﻠﻘﺔ   ‬ ‫ﻴﻜﻭﻥ ‪i u E‬‬ ‫‪K‬‬ ‫‪R‬‬ ‫‪uR‬‬‫‪E‬‬ ‫‪uA‬‬ ‫ﺃ ‪ /‬ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﻟﻠﺩﺍﺭﺓ‬ ‫ﻨﻔﺭﺽ ﺃﻨﻪ ﻋﻨﺩ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﺘﻜﻭﻥ‬ ‫‪q‬‬ ‫ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻤﻔﺭﻏﺔ ﻭ ﻴﻜﻭﻥ ﺒﺫﻟﻙ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ‬ ‫‪C‬‬ ‫ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻤﻨﻌﺩﻤﺎ‪ .‬ﺒﻌﺩ ﻫﺫﺍ ﺘﺸﺤﻥ‬ ‫‪B‬‬ ‫ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﺩﺭﻴﺠﻴﺎ ﻤﻊ ﻤﺭﻭﺭ ﺍﻟﻭﻗﺕ‪uC .‬‬ ‫ﻤﻥ ﺃﺠل ‪ t ! 0‬ﺘﺘﺤﻘﻕ ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ‪:‬‬ ‫‪u E uR  uC‬‬ ‫‪E Ri  uC‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪R.C‬‬ ‫‪.‬‬ ‫‪duC‬‬ ‫‪ uC‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﻨﻘﺴﻡ ﻁﺭﻓﺎ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ RC‬ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪duC‬‬ ‫‬ ‫‪1‬‬ ‫‪uC‬‬ ‫‪RC‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪RC‬‬ ‫ﻟﻘﺩ ﺒﻴﻨﺎ ﺃﻥ ‪ ، RC W‬ﻭﻤﻨﻪ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪du C‬‬ ‫‬ ‫‪1‬‬ ‫‪uC‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪W‬‬

‫ﺘﺩﻋﻰ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ‪ :‬ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﻟﻠﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ‪ uC t‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﺩﺍﺭﺓ ‬ ‫ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ‪ RC‬ﺘﺨﻀﻊ ﻟﻤﺴﺘﻭﻯ ﻭﺍﺤﺩ ﻤﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ‪.‬‬‫ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﻫﻲ ﻤﻥ ﺍﻟﺩﺭﺠﺔ ﺍﻷﻭﻟﻰ ﺒﻤﻌﺎﻤﻼﺕ ﺜﺎﺒﺘﺔ ﻭ ﺫﺍﺕ ﻁﺭﻑ ﺜﺎﻨﻲ ﻏﻴﺭ ﻤﻨﻌﺩﻡ‪.‬‬ ‫ﺤل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ‪:‬‬ ‫‪uC t‬‬ ‫‪Aem.t  b‬‬ ‫ﺘﻘﺒل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺤل ﻤﻥ ﺍﻟﺸﻜل‪:‬‬ ‫ﺤﻴﺙ ‪ m ، A‬ﻭ ‪ b‬ﺜﻭﺍﺒﺕ‪.‬‬ ‫ﺘﻌﻴﻴﻥ ﺍﻟﺜﻭﺍﺒﺕ‪:‬‬ ‫– ﺘﻌﻴﻴﻥ ﺍﻟﺜﺎﺒﺘﻴﻥ ‪ m‬ﻭ ‪   b‬‬ ‫‪duC t‬‬ ‫ﻨﻘﻭﻡ ﺒﺎﺸﺘﻘﺎﻕ ﺤل ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺯﻤﻥ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪m.A.e  m.t‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ ﺒﻌﺩ ﺫﻟﻙ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬‫‪ E m.A.emt  1 A.m.emt  b‬‬‫‪WW‬‬ ‫ﺒﻌﺩ ﺘﻌﺩﻴل ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﻨﺠﺩ‪:‬‬‫‪E‬‬ ‫ §¨‪A‬‬ ‫‪m‬‬ ‫‬ ‫‪1‬‬ ‫‪·¸e‬‬ ‫‬ ‫‪mt‬‬ ‫‬ ‫‪b‬‬‫‪W‬‬ ‫©‬ ‫‪W‬‬ ‫‪¹‬‬ ‫‪W‬‬ ‫ﻴﺠﺏ ﺃﻥ ﺘﺘﺤﻘﻕ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﻤﻬﻤﺎ ﻜﺎﻥ ‪ ، t ! 0‬ﻫﺫﺍ ﻴﺠﻌل ‪:‬‬ ‫§¨‪A‬‬ ‫‬ ‫‪m‬‬ ‫‬ ‫‪1‬‬ ‫¸·‬ ‫‪0‬‬ ‫©‬ ‫‪W‬‬ ‫‪¹‬‬ ‫ﺇﺫﻥ ‪:‬‬ ‫‪m1‬‬ ‫‪W‬‬ ‫ﻭ ﻜﺫﻟﻙ‪:‬‬

‫‪bE‬‬ ‫– ﺘﻌﻴﻴﻥ ﺍﻟﺜﺎﺒﺕ ‪A‬‬‫ﺇﺫﺍ ﺘﻐﻴﺭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ uC‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺒﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ GuC ! 0‬ﺨﻼل ﻤﺩﺓ ﺯﻤﻨﻴﺔ ‪ Gt‬ﻤﺘﻨﺎﻫﻴﺔ ﻓﻲ‬ ‫ﻴﺅﻭل ﺇﻟﻰ ﻤﺎ ﻻ ﻨﻬﺎﻴﺔ‪ :‬‬ ‫‪duC‬‬ ‫‪t‬‬ ‫ﺍﻟﺼﻐﺭ ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻤﺸﺘﻕ‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪Aim duC t‬‬ ‫‪f‬‬ ‫‪Gt o0 dt‬‬ ‫‪duC t‬‬‫ﻫﺫﺍ ﻴﺠﻌل‬ ‫‪E  uc‬‬ ‫ﺤﺴﺏ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺤﺼﻠﻨﺎ ﻋﻠﻴﻬﺎ‪f ،‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪ E  uC‬ﻴﺅﻭل ﺇﻟﻰ ﻤﺎ ﻻ ﻨﻬﺎﻴﺔ‬ ‫‪Aim‬‬ ‫‪duC t‬‬ ‫‬ ‫§¨ ‪Aim‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪ uC‬‬ ‫¸·‬ ‫‪f‬‬ ‫©‪Gt o0‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪¹‬‬ ‫‪Gt o0‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﻫﺫﺍ ﻴﺠﻌل ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ E  uC o f‬ﻭ ﻫﻭ ﺍﻟﺸﻲﺀ ﺍﻟﺫﻱ ﻻ ﻴﻤﻜﻥ ﺃﻥ ﻴﺤﺩﺙ‪ .‬‬‫ﻨﺴﺘﻨﺘﺞ ﺃﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ uC t‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﻫﻭ ﻋﺒﺎﺭﺓ ﻋﻥ ﺩﺍﻟﺔ ﺯﻤﻨﻴﺔ ﻤﺴﺘﻤﺭﺓ‪ ،‬ﻓﻼ ﻴﻤﻜﻥ ﻋﻨﺩ ﻟﺤﻅﺔ ‬ ‫ﻤﺎ ﺃﻥ ﺘﻨﺘﻘل ﻤﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﻷﺨﺭﻯ‪.‬‬ ‫ﺇﺫﺍ ﺍﻋﺘﺒﺭﻨﺎ ﺃﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻔﺭﻏﺔ‪ ،‬ﻤﺒﺎﺸﺭﺓ ﻗﺒل ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪ ،‬ﻴﻜﻭﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ‪:‬‬ ‫‪ uC t 0 0‬‬‫ﻨﺭﻤﺯ ﻟﻠﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻤﺒﺎﺸﺭﺓ ﺒﻌﺩ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻜﻤﺎ ﻴﻠﻲ‪ . uC t 0 :‬‬ ‫ﺍﻟﺸﺭﻁ ﺍﻻﺒﺘﺩﺍﺌﻲ ﻋﻠﻰ ‪ uC‬ﻴﻔﺭﻀﻪ ﺍﺴﺘﻤﺭﺍﺭﻴﺔ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪: t 0‬‬ ‫‪   uC t 0 uC t 0‬‬ ‫ﺇﺫﻥ‪ uC t 0 0 :‬ﻭ ﺒﻤﺎ ﺃﻥ ‪ uC t 0 Ae0  E‬ﻓﺈﻨﻨﺎ ﻨﺠﺩ‪   :‬‬ ‫‪A E‬‬ ‫ﺍﻨﻁﻼﻗﺎ ﻤﻥ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻻﺒﺘﺩﺍﺌﻴﺔ ‪ uC t 0 0‬ﻴﻜﻭﻥ ﺤل ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ‪ :‬‬

‫ ‪u C t‬‬ ‫‪E‬‬ ‫¨§‬ ‫‪1‬‬ ‫‬ ‫‪e‬‬ ‫‪t‬‬ ‫¸·‬ ‫©¨‬ ‫‪W‬‬ ‫¸‪¹‬‬ ‫ﻤﻼﺤﻅﺔ‪:‬‬ ‫ﻴﻤﻜﻥ ﺍﺴﺘﻨﺘﺎﺝ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ‪ q t‬ﺍﻟﺨﺎﺼﺔ ﺒﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪ :‬‬ ‫‪dq‬‬ ‫‬ ‫‪1‬‬ ‫‪q‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪R‬‬ ‫ﺇﻴﺠﺎﺩ ﻭﺤﺩﺓ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪. RC‬‬ ‫@ ‪>R .C @ >R @u >C‬‬ ‫‪i‬‬ ‫‪C . du‬‬ ‫ﻟﺩﻴﻨﺎ‪:‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫@‪>i@u >t‬‬ ‫@‪>C‬‬ ‫ﺇﺫﻥ‪>u@ :‬‬ ‫ﻤﻥ ﺃﺠل ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ‪ ،‬ﻴﻜﻭﻥ ﻟﺩﻴﻨﺎ‪:‬‬ ‫@‪>u‬‬ ‫@‪>R‬‬ ‫ﻭ ﺒﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ‪> @i :‬‬ ‫‪u‬‬ ‫‪Ri‬‬ ‫@ ‪>u @u >i@u >t‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ ﻜل ﻫﺫﺍ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫@‪>u @u >i‬‬‫@ ‪>RC‬‬ ‫@ ‪>R @u >C‬‬ ‫@ ‪>t‬‬‫ﻨﺴﺘﻨﺘﺞ ﻤﻥ ﺨﻼل ﻫﺫﺍ ﺍﻟﺘﺤﻠﻴل ﺃﻥ ﻭﺤﺩﺓ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ RC‬ﻫﻲ ﻭﺤﺩﺓ ﺯﻤﻥ ﻭ ﻴﻘﺩﺭ ﺒﺎﻟﺜﺎﻨﻴﺔ‪.‬‬

‫ﺏ ‪ /‬ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ‪ q t‬‬‫ﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ‬ ‫ﺍﻨﻁﻼﻗﺎ ﻤﻥ ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪ ،‬ﻭ ﻋﻠﻤﺎ ﺃﻥ ﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‬‫ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﺘﺭﺒﻁﻬﻤﺎ ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ‪ ، q C.uC‬ﻴﻤﻜﻥ ﺇﻴﺠﺎﺩ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ‪ q t‬ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﺒﺭ ﻋﻥ ‬ ‫ﺘﻁﻭﺭ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺤﻤﻠﻬﺎ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ‪ A‬ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ ﺒﺩﻻﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻥ ‬ ‫ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﻁﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ‪ q‬ﺒﺩﻻﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻥ ﺍﻟﺨﺎﺼﺔ ﺒﺎﻟﻠﺒﻭﺱ ‪ A‬ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ ﻫـــﻲ‪ :‬‬ ‫ ‪qt‬‬ ‫ ‪CE©¨§¨1‬‬ ‫‪e‬‬ ‫‪t‬‬ ‫¸‪·¸¹‬‬ ‫‪τ‬‬ ‫ﺘﺘﺯﺍﻴﺩ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ‪ q‬ﻟﻠﺒﻭﺱ ﺍﻟﻤﻭﺠﺏ ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ ﺤﺘﻰ ﻴﺼﺒﺢ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ uC‬ﺜﺎﺒﺘﺎ ﻭ ﻗﻴﻤﺘﻪ ﺘﺴﺎﻭﻱ ‪. E‬‬ ‫ﺠـ ‪ /‬ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ‪ i t‬ﻟﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ‪ .‬‬ ‫ﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺒﺎﺸﺘﻘﺎﻕ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ‪ q t‬ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺯﻤﻥ‪ .‬‬ ‫ ‪it‬‬ ‫ ‪dqt‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪e‬‬ ‫‬ ‫‪t‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪R‬‬

‫ﻨﻼﺤﻅ ﺃﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺘﺘﻨﺎﻗﺹ‪ ،‬ﻭ ﻫﺫﺍ ﺍﻟﺘﻨﺎﻗﺹ ﻴﺨﻀﻊ ﻟﻠﺩﺍﻟﺔ ﺍﻷﺴﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﺒﺭ ﻋﻥ ﺘﻐﻴﺭ ﺸﺩﺓ‬ ‫ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ‪.‬‬ ‫‪E iA‬‬ ‫‪R‬‬ ‫‪0 ts‬‬ ‫‪E‬‬‫ﻋﻨﺩ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﺘﻜﻭﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺘﺴﺎﻭﻱ ‪ R‬ﺜﻡ ﺘﺒﺩﺃ ﻓﻲ ﺍﻟﺘﻨﺎﻗﺹ ﺇﻟﻰ ﺃﻥ ﺘﺅﻭل ﺇﻟﻰ‬‫ﺍﻟﺼﻔﺭ‪ .‬ﻋﻨﺩﻫﺎ ﻴﻜﻭﻥ ﺸﺤﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻗﺩ ﺘﻡ ﻭ ﺘﻜﻭﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﺜﺎﺒﺘﺎ‪.‬‬‫ﻋﻜﺱ ﻤﺎ ﻫﻭ ﻋﻠﻴﻪ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻴﻴﻥ ﺍﻟﻠﺫﻴﻥ ﻴﻤﺜﻼﻥ ﺍﻟﺩﺍﻟﺘﻴﻥ ‪ uC t‬ﻭ ‪ ، q t‬ﻓﺎﻟﺩﺍﻟﺔ ‪ i t‬ﻟﻴﺴﺕ     ‬ ‫ﻤﺴﺘﻤﺭﺓ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ t 0‬ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻭﺍﻓﻕ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪.‬‬‫‪Aim it‬‬ ‫‪E‬‬ ‫ﻭ‬ ‫‪Aim it 0‬‬ ‫‪R‬‬‫‪t o0‬‬ ‫‪t o0‬‬

‫‪ – 2 – 4‬ﺘﻔﺭﻴﻎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪:‬‬ ‫ﻨﻌﺘﺒﺭ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻤﺒﻴﻥ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺸﻜل ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ‪:‬‬‫ﻨﻔﺭﺽ ﺃﻨﻪ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻨﻘﻠﺏ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﻀﻊ )‪ (2‬ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻤﺸﺤﻭﻨﺔ ﻭ ﻴﻜﻭﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ‬ ‫ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻴﺴﺎﻭﻱ ‪. E‬‬‫ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ ، t 0‬ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻭﻀﻊ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﻀﻊ ) ‪ ،( 2‬ﺘﺘﻐﻴﺭ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ‬‫ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻤﻥ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ‪ E‬ﺇﻟﻰ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻟﺼﻔﺭ‪ .‬ﻨﻘﻭل ﺇﻥ ﺜﻨﺎﺌﻲ ﺍﻟﻘﻁﺏ ﻴﺨﻀﻊ ﻟﺘﻭﺘﺭ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺜﺎﺒﺕ ﻤﻭﺠﺏ ﻭ‬ ‫ﻤﺘﻨﺎﻗﺹ‬‫ﺘﻨﺘﻘل ﺍﻹﻟﻜﺘﺭﻭﻨﺎﺕ ﺍﻟﻤﺘﺭﺍﻜﻤﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ‪ B‬ﻋﺒﺭ ﺍﻟﺴﻠﻙ ﻨﺤﻭ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ‪ A‬ﻭ ﻫﺫﺍ ﻴﺅﺩﻱ ﺇﻟﻰ ﻅﻬﻭﺭ‬‫ﺘﻴﺎﺭ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﻤﻥ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ‪ A‬ﺇﻟﻰ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ‪ . B‬ﻤﻊ ﻤﺭﻭﺭ ﺍﻟﻭﻗﺕ ﺘﺘﻨﺎﻗﺹ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺸﺤﻥ ﺍﻟﺘﻲ‬ ‫ﺘﻜﻭﻥ ﻗﺩ ﺘﺭﺍﻜﻤﺕ ﻋﻠﻰ ﻟﺒﻭﺴﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺨﻼل ﻋﻤﻠﻴﺔ ﺍﻟﺸﺤﻥ‪ .‬ﻨﻘﻭل‪ :‬ﺇﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﻔﺭﻍ‬ ‫ﺃ ‪ /‬ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﺘﻔﺭﻴﻎ‪.‬‬

‫ﻗﺎﻨﻭﻥ ﺠﻤﻊ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭﺍﺕ ﻴﺴﻤﺢ ﻟﻨﺎ ﺒﻜﺘﺎﺒﺔ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ‪:‬‬ ‫‪uC  uR u 0‬‬ ‫‪u C  Ri 0‬‬‫‪ ، q‬ﺇﺫﻥ ﻴﻤﻜﻥ ﻜﺘﺎﺒﺔ‪:‬‬ ‫‪ i‬ﻟﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ ﺘﻔﺭﻴﻎ ﻭ ﻜﺫﻟﻙ ‪C.uC‬‬ ‫‬ ‫‪dq‬‬ ‫ﻨﻌﻠﻡ ﺃﻥ‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪.i‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪.‬‬ ‫‪duC‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪uC‬‬ ‫‬ ‫ §¨‪R‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪duC‬‬ ‫¸·‬ ‫‪0‬‬ ‫©‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪¹‬‬‫ﺒﺎﻟﺘﻌﻭﻴﺽ ﻨﺠﺩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﻟﻠﺘﻭﺘﺭ ‪ uC‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺨﻼل ﻋﻤﻠﻴﺔ ﺍﻟﺘﻔﺭﻴﻎ ﻓﻲ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪:‬‬ ‫‪duC‬‬ ‫‬ ‫‪uC‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪ W RC‬ﻭ ﻫﻭ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ﻤﻘﺩﺭ ﺒﺎﻟﺜﺎﻨﻴﺔ‪.‬‬ ‫‪ R‬ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﻭ ﻫﻲ ﻤﻘﺩﺭﺓ ﺒﺎﻷﻭﻡ ‪ :‬‬ ‫‪ C‬ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻭ ﻫﻲ ﻤﻘﺩﺭﺓ ﺒﺎﻟﻔﺎﺭﺍﺩ ‪ . F‬‬‫ﻨﻼﺤﻅ ﺃﻥ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﻫﻲ ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﻤﻥ ﺍﻟﺩﺭﺠﺔ ﺍﻷﻭﻟﻰ ﺒﻤﻌﺎﻤل ﺜﺎﺒﺕ ﻭ ﻁﺭﻑ ﺜﺎﻨﻲ ﻤﻨﻌﺩﻡ‪.‬‬ ‫‪ ، uC‬ﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ‪ q t‬‬ ‫‪q‬‬ ‫ﺒﺎﺴﺘﻌﻤﺎل ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ‪C :‬‬ ‫‪dq‬‬ ‫‬ ‫‪1‬‬ ‫‪q‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪W‬‬ ‫ﺤل ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ‪:‬‬ ‫ﺍﻟﺤل ﺍﻟﻌﺎﻡ ﻟﻬﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﻴﻜﻭﻥ ﻤﻥ ﺍﻟﺸﻜل‪:‬‬ ‫‪uC t  Aemt  b‬‬ ‫ﺘﻌﻴﻴﻥ ‪ m‬ﻭ ‪ b‬ﺇﻨﻁﻼﻗﺎ ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ‬

‫‪.‬‬ ‫‪duC‬‬ ‫ﻨﻘﻭﻡ ﺒﺎﺸﺘﻘﺎﻕ ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺤل ﺍﻟﻌﺎﻡ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪mAem t‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬‫‪  mtAemt  Aemt  b 0‬‬ ‫‪W‬‬ ‫ﺒﻌﺩ ﺘﻌﺩﻴل ﻨﺠﺩ‪:‬‬‫§¨‪A‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‬ ‫‪m ¸·emt‬‬ ‫‬ ‫‪b‬‬ ‫‪0‬‬ ‫©‬ ‫‪W‬‬ ‫‪¹‬‬ ‫‪W‬‬ ‫ﻴﺠﺏ ﺃﻥ ﺘﺘﺤﻘﻕ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﺴﺎﻭﺍﺓ ﻤﻬﻤﺎ ﻜﺎﻥ ‪. t ! 0‬‬ ‫ﻭ ﻤﻨﻪ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪1m‬‬ ‫ﺇﺫﻥ‪0 :‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪m1‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪b‬‬ ‫ﻜﺫﻟﻙ‪0 :‬‬ ‫‪ W‬ﻭ ﻤﻨﻪ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪b0‬‬ ‫ﺘﻌﻴﻴﻥ ‪ A‬ﻤﻥ ﺍﻟﺸﺭﻁ ﺍﻻﺒﺘﺩﺍﺌﻲ ﻋﻠﻰ ‪uC‬‬‫ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﻔﺭﺽ ﺍﺴﺘﻤﺭﺍﺭﻴﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ uC‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ ، t 0‬ﻭ ﺒﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ﻴﺘﺤﻘﻕ‬ ‫‪   uC 0 uC 0‬‬ ‫ﻭ ﺒﻤﺎ ﺃﻥ ‪ ، uC 0 E‬ﺇﺫﻥ ‪ uC 0 E‬ﻭ ﻫﻭ ﺍﻟﺸﺭﻁ ﺍﻻﺒﺘﺩﺍﺌﻲ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ‪   .‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪t‬‬‫‪ uC 0‬‬ ‫‪ Ae‬‬‫‪W‬‬ ‫‪Ae‬‬ ‫‬ ‫‪W‬‬ ‫‪ uC t‬ﻨﺴﺘﺨﺭﺝ‪A :‬‬ ‫ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ‬

‫ﻭ ﺒﻤﺎ ﺃﻥ ‪ ، uC 0 E‬ﺇﺫﻥ‪ :‬‬ ‫‪AE‬‬ ‫ﻭ ﻤﻨﻪ ﻴﻜﻭﻥ ﺤل ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺘﻔﺎﻀﻠﻴﺔ‪:‬‬‫ ‪u C t‬‬ ‫‪Ee‬‬ ‫‬ ‫‪t‬‬ ‫‪W‬‬ ‫ﺏ ‪ /‬ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪:‬‬‫ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﻁﻲ ﺘﻐﻴﺭ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺒﻭﺱ ﺍﻟﻤﻭﺠﺏ ‪ A‬ﻫﻲ‪ :‬‬‫ ‪q t‬‬ ‫‪CEe‬‬ ‫‪t‬‬ ‫‪W‬‬ ‫ ‪qC‬‬‫‪CE‬‬ ‫‪0 ts‬‬ ‫ﺘﺘﻨﺎﻗﺹ ﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺤﺘﻰ ﺘﺼﺒﺢ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ uC‬ﺜﺎﺒﺘﺔ ﻭ ﻤﻨﻌﺩﻤﺔ ﻜﻤﺎ ﻫﻭ ﻤﺒﻴﻥ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ‬ ‫ﺠـ ‪ /‬ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ‪ i t‬ﻟﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ‪ .‬‬ ‫ﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺒﺎﺸﺘﻘﺎﻕ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ‪ q t‬ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺯﻤﻥ‪ .‬‬‫ﻋﻨﺩﻤﺎ ﺘﺘﻔﺭﻍ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﻨﺎﻗل ﺃﻭﻤﻲ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ﻟﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺘﻜﺘﺏ ﻋﻠﻰ‬ ‫ﺍﻟﺸﻜل ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ‪:‬‬

‫ ‪i t‬‬ ‫‬ ‫‪E‬‬ ‫‪e‬‬ ‫‬ ‫‪t‬‬ ‫‪R‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪iA‬‬ ‫‪ts‬‬ ‫‪0‬‬‫‬ ‫‪E‬‬ ‫‪R‬‬‫ﻨﻼﺤﻅ ﺃﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻟﻴﺴﺕ ﻤﺴﺘﻤﺭﺓ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ ، t 0‬ﻓﻬﻲ ﺘﺯﺩﺍﺩ ﺘﺩﺭﻴﺠﻴﺎ ﺍﺒﺘﺩﺍﺀ ﻤﻥ‬ ‫‪E‬‬‫ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ‪  R‬ﺍﻟﺘﻲ ﻨﺤﺼل ﻋﻠﻴﻬﺎ ﻟﺤﻅﺔ ﻗﻠﺏ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﻀﻊ )‪ (2‬ﺇﻟﻰ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻟﺼﻔﺭ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻭﺍﻓﻕ‬ ‫ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻜﻭﻥ ﻓﻴﻬﺎ ﺘﻔﺭﻴﻎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻗﺩ ﺍﻨﺘﻬﻰ ﻭ ﻫﻲ ﻜﺫﻟﻙ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻜﻭﻥ ﻓﻴﻬﺎ ‪uC 0‬‬ ‫ﺩ ‪ /‬ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ‪ W‬ﻟﺜﻨﺎﺌﻲ ﺍﻟﻘﻁﺏ ‪RC‬‬ ‫– ﻁﺭﻴﻘﺘﺎ ﺘﻌﻴﻴﻥ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ‪W‬‬ ‫ﺍﻟﻁﺭﻴﻘﺔ ﺍﻷﻭﻟﻰ‪:‬‬‫ﺘﻌﺘﻤﺩ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻁﺭﻴﻘﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ ‪ uC f t‬ﺍﻟﺫﻱ ﻨﺤﺼل ﻋﻠﻴﻪ ﻤﻥ ﺨﻼل ﺍﻟﺩﺭﺍﺴﺔ ﺍﻟﺘﺠﺭﻴﺒﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ‬ ‫ﻨﻘﻭﻡ ﺒﻬﺎ ﻋﻨﺩ ﺸﺤﻥ ﺃﻭ ﺘﻔﺭﻴﻎ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺴﻌﺘﻬﺎ ‪ C‬ﻭ ﻫﻲ ﻤﻭﺼﻠﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺘﺴﻠﺴل ﻤﻊ ﻨﺎﻗل ﺃﻭﻤﻲ ﻤﻘﺎﻭﻤﺘﻪ ‬ ‫ ‪. R‬‬ ‫ﻨﻌﻠﻡ ﺃﻨﻪ ﻓﻲ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﻁﺒﻕ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺜﻨﺎﺌﻲ ﺍﻟﻘﻁﺏ ‪ RC‬ﺘﻭﺘﺭ ﻤﺴﺘﻤﺭ ﻤﺘﺯﺍﻴﺩ ﻓﺈﻥ‪:‬‬ ‫‪ uC W E 1  e1 0,63E‬‬

‫ﻨﻘﺭﺃ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ ﻗﻴﻤﺔ ‪ ، E‬ﻭ ﻫﻲ ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺨﻁ ﺍﻟﻤﻘﺎﺭﺏ ﺍﻷﻓﻘﻲ ﺍﻟﺫﻱ ﺘﻘﺒﻠﻪ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ‬‫‪ . uC f t‬ﻨﺤﺴﺏ ﺒﻌﺩ ﺫﻟﻙ ﻗﻴﻤﺔ ‪ . 0,63E‬ﻋﻨﺩﻫﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ W‬ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﻓﺎﺼﻠﺔ ‬ ‫ﻨﻘﻁﺔ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺘﻴﺒﻬﺎ ‪. 0,63E‬‬ ‫ ‪uC V‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪0,63E‬‬ ‫‪W ts‬‬ ‫ﻓﻲ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﻁﺒﻕ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺜﻨﺎﺌﻲ ﺍﻟﻘﻁﺏ ‪ RC‬ﺘﻭﺘﺭ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻤﺴﺘﻤﺭ ﻤﺘﻨﺎﻗﺹ ﻓﺈﻥ‪:‬‬ ‫‪uC W E.e1 0,37E‬‬‫ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ ‪ ، uC f t‬ﻓﺎﺼﻠﺔ ﺍﻟﻨﻘﻁﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺘﻴﺒﻬﺎ ‪ 0,37E‬ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ . W‬‬ ‫ ‪uC V‬‬ ‫‪E‬‬‫‪0,37E‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪ts‬‬

‫‪ t‬ﺘﻘﻁﻊ ﺍﻟﺨﻁ‬ ‫ﺍﻟﻁﺭﻴﻘﺔ ﺍﻟﺜﺎﻨﻴﺔ‪:‬‬ ‫ﻨﺴﺘﻐل ﻤﻴﺯﺓ ﻤﻥ ﻤﻤﻴﺯﺍﺕ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ﺍﻷﺴﻴﺔ‪ :‬ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ ﻟﻠﺩﺍﻟﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻨﻘﻁﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻓﺎﺼﻠﺘﻬﺎ ‪0‬‬ ‫ﺍﻟﻤﻘﺎﺭﺏ ﺍﻷﻓﻘﻲ ﻓﻲ ﻨﻘﻁﺔ ﻓﺎﺼﻠﺘﻬﺎ ‪. W‬‬ ‫– ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﺘﺯﺍﻴﺩ‪ ،‬ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ‪uC E :‬‬ ‫– ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﺘﻨﺎﻗﺹ‪ ،‬ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ‪:‬‬ ‫‪uC 0‬‬ ‫ ‪uC V‬‬ ‫ ‪uC V‬‬‫‪E‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪W ts‬‬ ‫‪W‬‬ ‫‪ts‬‬ ‫ﻤﻼﺤﻅﺔ‪:‬‬ ‫ﻋﻤﻠﻴﺎ‪ ،‬ﻨﻌﺘﺒﺭ ﺃﻥ ﺍﻟﻤﺭﺤﻠﺔ ﺍﻻﻨﺘﻘﺎﻟﻴﺔ ﺘﺩﻭﻡ ‪ ، t 5W‬ﺴﻭﺍﺀ ﻜﺎﻥ ﺸﺤﻥ ﺃﻭ ﺘﻔﺭﻴﻎ ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬ ‫ﺘﺄﺜﻴﺭ ﻜل ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪ R‬ﻭ ﺍﻟﺴﻌﺔ ‪ C‬ﻋﻠﻰ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ‪.‬‬‫ﻓﻲ ﺩﺍﺭﺓ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ‪ ، RC‬ﺸﺤﻥ ﺃﻭ ﺘﻔﺭﻴﻎ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺴﻌﺘﻬﺎ ‪ C‬ﻴﺘﻡ ﺒﺸﻜل ﺃﺒﻁﺄ ﻜﻠﻤﺎ ﻜﺎﻨﺕ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ‬ ‫‪ R‬ﻜﺒﻴﺭﺓ ‪ ،‬ﻭﻴﺤﺩﺙ ﻨﻔﺱ ﺍﻟﺸﻲﺀ ﺇﺫﺍ ﺯﺍﺩﺕ ﻗﻴﻤﺔ ﺴﻌﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻤﻥ ﺃﺠل ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪ R‬ﺜﺎﺒﺘﺔ‪.‬‬ ‫‪. u AB‬‬ ‫‪ – 5‬ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﻤﻜﺜﻔﺔ‬ ‫ﺍﻻﺴﺘﻁﺎﻋﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺘﻠﻘﺎﻫﺎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻫﻲ‪:‬‬ ‫‪. Pe u AB .i‬‬ ‫ﻜﻤﺎ ﺃﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻴﻌﻁﻰ ﺒﺎﻟﻌﻼﻗﺔ‪:‬‬ ‫‪qA‬‬ ‫‪C‬‬

‫‪ i‬ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ‪ Pe u AB .i‬ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪dq A‬‬ ‫‪ u AB‬ﻭ‬ ‫‪qA‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪Pe‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪q‬‬ ‫‪dq‬‬ ‫‪...............1‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﺇﺫﺍ ﻗﻤﻨﺎ ﺒﺎﺸﺘﻘﺎﻕ ‪ q 2‬ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﺯﻤﻥ ﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ‪:‬‬ ‫‪dq2 2q dq‬‬ ‫‪dt dt‬‬ ‫‪d‬‬ ‫§¨¨©‬ ‫‪1‬‬ ‫‪q2‬‬ ‫·‪¸¸¹‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪Pe‬‬ ‫ﻨﻌﻭﺽ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻌﺎﺩﻟﺔ )‪ (1‬ﻓﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﻟﻨﻔﺭﺽ ﺃﻨﻪ ﺨﻼل ﻤﺩﺓ ﺯﻤﻨﻴﺔ ‪ 't‬ﺘﺒﻘﻰ ﺍﻻﺴﺘﻁﺎﻋﺔ ‪ Pe‬ﺜﺎﺒﺘﺔ‪ ،‬ﻭﻋﻠﻴﻪ‪:‬‬ ‫‪Pe‬‬ ‫¨¨§©'‬ ‫‪1‬‬ ‫‪q2‬‬ ‫¸¸‪·¹‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪'t‬‬ ‫‪Pe.'t‬‬ ‫©§¨¨'‬ ‫‪1‬‬ ‫‪q2‬‬ ‫¸¸·‪¹‬‬ ‫ﻭ ﻤﻨﻪ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪ 1 q2‬‬ ‫ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺘﻠﻘﺎﻫﺎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺘﺴﺎﻭﻱ ﺍﻟﺘﻐﻴﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ‪2 C‬‬‫‪ EC‬ﺍﻟﺫﻱ‬ ‫‪Pe.'t‬‬ ‫ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ‬ ‫ﻴﺤﺩﺙ ﻟﻠﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬‫ﻋﻨﺩﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺴﻌﺘﻬﺎ ‪ C‬ﻤﺸﺤﻭﻨﺔ ﻓﺈﻨﻬﺎ ﺘﺨﺯﻥ ﻁﺎﻗﺔ ‪ . EC‬ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻥ ‪ uC‬ﻫﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ‬ ‫ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻭ ‪ q‬ﻫﻲ ﺍﻟﺸﺤﻨﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻋﻠﻰ ﻟﺒﻭﺴﻬﺎ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺘﻌﻁﻰ ﺒﺎﻟﻌﺒﺎﺭﺓ‪:‬‬ ‫‪EC‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪.uC2‬‬ ‫ﺃﻭ‬ ‫‪EC‬‬ ‫‪1 q2‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪2C‬‬ ‫ﻭ ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻘﺩﺭﺓ ﺒﺎﻟﺠﻭل‪.‬‬

‫ﺘﺴﺘﻌﻤل ﺍﻟﻘﺩﺭﺓ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺘﻤﻴﺯ ﺒﻬﺎ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻋﻠﻰ ﺘﺨﺯﻴﻥ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﻭ ﻗﺩﺭﺘﻪ ﻋﻠﻰ ﺍﺴﺘﺭﺠﺎﻋﻬﺎ ﻓﻲ ﻋﺩﺓ‬ ‫ﺘﺠﻬﻴﺯﺍﺕ‪ ،‬ﻭ ﻋﻠﻰ ﺴﺒﻴل ﺍﻟﻤﺜﺎل ﻨﺫﻜﺭ‪ :‬ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺍﻟﻭﺍﻤﺽ ﻵﻟﺔ ﺘﺼﻭﻴﺭ ‪ ،‬ﺍﻟﺫﺍﻜﺭﺍﺕ ‪ RAM‬ﻟﻠﺤﺎﺴﻭﺏ‬ ‫ﺘﻁﺒﻴﻕ‪:‬‬‫ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ t1‬ﻫﻭ ‪ . uC t1 6,3V‬ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ t2‬ﺘﻜﻭﻥ ‬ ‫ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻤﻘﺴﻭﻤﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﺜﻨﻴﻥ‪.‬‬ ‫ﺴﻌﺔ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻫﻲ ‪. C 10PF‬‬ ‫‪ – 1‬ﺃﺤﺴﺏ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻜﺎﻨﺕ ﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪. t1‬‬ ‫‪ – 2‬ﺃﺤﺴﺏ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ‪ uC t2‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ . t2‬‬ ‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﺘﻁﺒﻴﻕ‪:‬‬ ‫‪–1‬‬‫‪EC t1‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪.uC2‬‬ ‫‪t1‬‬ ‫‬ ‫‪1‬‬ ‫‪u 10.10  6‬‬ ‫‪u‬‬ ‫‪6,32‬‬ ‫‪2,0.104 J‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪1‬‬ ‫ ‪EC t2‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪EC‬‬ ‫‪t1‬‬ ‫‬ ‫‪1,0.104 J – 2‬‬

uC t2  2.EC t2  2 u1,0.104 10.106 CuC t2  4,5 V

‫‪-II‬ﺘﻁﻭﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﻤﺎﺭ ﻓﻲ ﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﺘﺤﺭﻴﻀﻴﺔ‪.‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁﺎﺕ‬ ‫‪ – 1‬ﺩﺭﺍﺴﺔ ﻅﻬﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫‪ – 2‬ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﺍﻟﺩﺭﺍﺴﺔ ﺍﻟﻨﻅﺭﻴﺔ‬

‫ﻨﺸﺎﻁﺎﺕ ‪:‬‬‫ﻤﺜﻠﻬﺎ ﻤﺜل ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ‪ ،‬ﺘﻌﺘﺒﺭ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻋﻨﺼﺭﺍ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺎ ﻜﺜﻴﺭ ﺍﻻﺴﺘﻌﻤﺎل ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺍﺕ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ‪ ،‬ﻓﻬﻲ ﺘﺴﺘﻌﻤل‬‫ﻓﻲ ﻋﺩﺓ ﺘﺭﻜﻴﺒﺎﺕ‪ ،‬ﻤﻨﻬﺎ ‪ :‬ﺍﻟﻤﻴﻘﺎﺘﻴﺎﺕ ﺍﻹﻟﻜﺘﺭﻭﻨﻴﺔ‪ ،‬ﺍﻟﺩﺍﺭﺍﺕ ﺍﻟﻜﻬﺭﺍﺒﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺸﺢ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻭ‬ ‫ﺘﻀﺨﻤﻪ‪.‬‬ ‫‪ – 1‬ﺩﺭﺍﺴﺔ ﻅﻬﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﻟﺘﺤﻘﻴﻕ ﻤﺘﺎﺒﻌﺔ ﻅﻬﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪ ،‬ﻨﺴﺘﻌﻤل ﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ‪. MICROMEDIA‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪:1‬‬ ‫ﺍﻟﻬﺩﻑ ﻤﻥ ﻫﺫﺍ ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ ﻫﻭ ﺘﺴﺠﻴل ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪.‬‬ ‫ﻨﺤﻘﻕ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﻜﻤﺎ ﻫﻭ ﻤﺒﻴﻥ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺸﻜل ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ‪:‬‬‫ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ‬ ‫ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﺍﻟﻤﻭﻟﺩ‬‫‪R 20: L 0,5H r 5: E 5V‬‬

‫ﻨﻐﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﻨﺘﺎﺒﻊ ﺘﻐﻴﺭﺍﺕ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻟﻤﺩﺓ ‪ 100ms‬ﻓﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ‬ ‫ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﺍﺴﺘﻨﺘﺞ ﻤﻥ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪:‬‬ ‫ﺃ ‪ /‬ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪. t 0ms‬‬ ‫ﺏ ‪ /‬ﻟﻤﺎ  ‪ t‬ﻴﺅﻭل ﺇﻟﻰ ‪ . f‬‬ ‫‪ – 2‬ﻤﺎ ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ ub‬ﻗﺒل ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ‪. K‬‬ ‫‪–3‬‬‫ﺃ ‪ /‬ﺇﺫﺍ ﻗﻤﻨﺎ ﺒﺎﺴﺘﺒﺩﺍل ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺒﻤﻜﺜﻔﺔ‪ ،‬ﻜﻴﻑ ﻴﻜﻭﻥ ﺘﻁﻭﺭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﺒﺩﻻﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻥ؟‬ ‫ﻗﺎﺭﻥ‪.‬‬‫ﺏ ‪ /‬ﻤﺎ ﻫﻲ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺅﻭل ﺇﻟﻴﻬﺎ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻟﻤﺎ ﻴﺅﻭل ﺍﻟﺯﻤﻥ ﺇﻟﻰ ‪ ) . f‬‬ ‫ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺨﻁ ﺍﻟﻤﻘﺎﺭﺏ ﺍﻷﻓﻘﻲ ﺍﻟﺫﻱ ﺘﻘﺒﻠﻪ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ  ‪.( uC f t‬‬ ‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﻤﻥ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫ﺃ ‪ub t 0 5V /‬‬ ‫ﺏ ‪. ub t o f 5V /‬‬

‫‪ – 2‬ﻗﺒل ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﺘﻜﻭﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻤﻨﻌﺩﻤﺔ‪.‬‬‫‪ – 3‬ﺃ ‪ /‬ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ‪ ،‬ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻤﺜل ﺘﻁﻭﺭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺩﺍﻟﺔ‬ ‫ﻤﺴﺘﻤﺭﺓ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ t 0‬ﻭ ﻫﻭ ﺍﻟﺸﻲﺀ ﺍﻟﺫﻱ ﻻ ﻴﺘﺤﻘﻕ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫‪ – 3‬ﺏ ‪ /‬ﻤﻌﺎﺩﻟﺔ ﺍﻟﺨﻁ ﺍﻟﻤﻘﺎﺭﺏ ﺍﻷﻓﻘﻲ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ ﻫﻲ ‪. uC E‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪:2‬‬ ‫ﻴﻬﺩﻑ ﻫﺫﺍ ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ ﺇﻟﻰ ﺘﻔﺴﻴﺭ ﺘﻁﻭﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﻭﺸﻴﻌﺔ‪.‬‬‫ﻨﺴﺘﻌﻤل ﻤﻥ ﺠﺩﻴﺩ ﺍﻟﺘﺭﻜﻴﺏ ﺍﻟﺴﺎﺒﻕ ﻭ ﻟﻜﻥ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻤﺭﺓ ﻨﻁﻠﺏ ﻤﻥ ﺍﻟﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ﺃﻥ ﻴﺭﺴﻡ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻌﺒﺭ ﻋﻥ‬ ‫ﺘﻁﻭﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪ .‬ﺘﺩﻭﻡ ﺍﻟﻤﺘﺎﺒﻌﺔ ‪ 100ms‬ﻓﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ‪:‬‬ ‫‪ –1‬ﺼﻑ ﺘﻁﻭﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ؟‬‫‪ – 2‬ﻗﺎﺭﻥ ﻫﺫﺍ ﻤﻊ ﺘﻁﻭﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ‪ RC‬ﻟﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺨﺎﻀﻌﺔ ﻟﺘﻭﺘﺭ ﻤﺴﺘﻤﺭ ﺜﺎﺒﺕ ﻭ ﻤﺘﺯﺍﻴﺩ‪.‬‬‫‪ – 3‬ﺍﺴﺘﻨﺘﺞ ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ ﺍﻟﺒﻴﺎﻨﻲ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﻤﺎﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻟﻤﺎ ‪ t 0‬ﻭ ﻟﻤﺎ‬ ‫‪.t of‬‬‫‪ E‬‬ ‫‪ – 4‬ﻗﺎﺭﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻟﻤﺎ ‪ t o f‬ﻤﻊ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ‬‫‪. Rr‬‬‫‪ – 5‬ﻤﺎ ﻫﻭ ﺍﻟﻌﻨﺼﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﺫﻱ ﺘﻜﺎﻓﺌﻪ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻟﻤﺎ ﺘﺼﺒﺢ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺠﺘﺎﺯ ﻫﺫﻩ ﺍﻷﺨﻴﺭﺓ ﺜﺎﺒﺘﺔ‬ ‫)ﻨﻅﺎﻡ ﻤﻘﺎﺭﺏ( ) ‪.( Régime asymptotique‬‬

‫‪ – 6‬ﻜﻴﻑ ﻜﺎﻨﺕ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﻗﺒل ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ‪ K‬؟‬‫ﺒﻡ ﺘﺘﻤﻴﺯ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ‪ i t‬ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ t 0‬؟ ﻤﺎ ﻫﻭ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ‪ ،‬ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ ﺩﺍﺭﺓ ‪ ، RC‬ﺍﻟﺫﻱ ﻴﺘﻤﻴﺯ ﺒﻨﻔﺱ ‬ ‫ﺍﻟﺨﺎﺼﻴﺔ؟‬‫‪ – 7‬ﻨﻌﺭﻑ ﺜﺎﺒﺕ ﺍﻟﺯﻤﻥ ‪ W‬ﺨﺎﺹ ﺒﺎﻟﺩﺍﺭﺓ ‪ . RL‬ﺒﺎﻟﻤﻁﺎﺒﻘﺔ ﻤﻊ ﻤﺎ ﻗﻤﻨﺎ ﺒﻪ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ‪ ، RC‬‬‫ﺍﻗﺘﺭﺡ ﻁﺭﻴﻘﺔ ﺘﺴﻤﺢ ﻟﻨﺎ ﺒﺘﻌﻴﻴﻥ ﺒﻴﺎﻨﻴﺎ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ ، W‬ﻭﻫﺫﺍ ﺒﺭﺴﻡ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ ﻟﻠﻤﻨﺤﻨﻰ ‪ i t‬ﻋﻨﺩ   ‬ ‫ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪. t 0‬‬ ‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬‫‪ – 1‬ﺘﺘﻐﻴﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻤﻥ ﺍﻟﻘﻤﺔ ﺼﻔﺭ ﺇﻟﻰ ﻗﻴﻤﺔ ﺘﻘﺎﺭﺒﻬﺎ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ‪ . i t‬‬‫‪ i0‬ﺇﻟﻰ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺼﻔﺭ‪.‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪ – 2‬ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ ﻤﻜﺜﻔﺔ‪ ،‬ﺘﺘﻐﻴﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻤﻥ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ‪R‬‬ ‫‪ – 3‬ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪ it 0 0A‬ﻭ ‪it o f 0,2A‬‬ ‫‪ – 4‬ﻨﻼﺤﻅ ﺃﻥ ‪:‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪5‬‬ ‫‪0,2‬‬‫‪R  r‬‬ ‫‪20  5‬‬ ‫ﺇﺫﻥ‪:‬‬‫‪it o f‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪R  r‬‬‫‪ – 5‬ﻟﻤﺎ ﺘﺼﺒﺢ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺜﺎﺒﺘﺔ ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺘﻜﺎﻓﻲﺀ ﻤﻘﺎﻭﻤﺘﻬﺎ ﺍﻟﺩﺍﺨﻠﻴﺔ ‪. r‬‬ ‫‪ – 6‬ﻗﺒل ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻜﺎﻨﺕ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﻤﻨﻌﺩﻤﺔ‪.‬‬‫ﺘﻌﺘﺒﺭ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ‪ i t‬ﺩﺍﻟﺔ ﻤﺴﺘﻤﺭ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ ، t 0‬ﻭ ﻫﻭ ﻤﺎ ﻴﻤﻴﺯ ﺍﻟﺩﺍﻟﺔ ‪ uC t‬ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ   ‬ ‫ﺩﺍﺭﺓ ‪. RC‬‬

‫‪ t‬ﻤﻊ ﺍﻟﺨﻁ ﺍﻟﻤﻘﺎﺭﺏ ﺍﻷﻓﻘﻲ‬ ‫‪ W – 7‬ﻫﻲ ﻓﺎﺼﻠﺔ ﻨﻘﻁﺔ ﺘﻘﺎﻁﻊ ﺍﻟﻤﻤﺎﺱ ﻟﻠﺩﺍﻟﺔ ‪ i t‬ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ‪ 0‬‬ ‫ﻟﻠﺩﺍﻟﺔ ‪ i t‬ﻭ ﺍﻟﺫﻱ ﻤﻌﺎﺩﻟﺘﻪ ‬ ‫‪i‬‬ ‫‪it o f‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪R  r‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪: 3‬‬‫ﻨﺴﺘﻌﻤل ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﺴﺎﺒﻘﺔ ﺒﺤﻴﺙ ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻤﻘﺎﺩﻴﺭ ﺍﻟﻔﻴﺯﻴﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻤﻴﺯ ﺍﻟﻌﻨﺎﺼﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﻜﻤﺎ ﻫﻭ ﻤﺒﻴﻥ ﻓﻲ‬ ‫ﺍﻟﺠﺩﻭل‪:‬‬‫ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ‬ ‫ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﺍﻟﻤﻭﻟﺩ‬‫‪R 20: L 0,5H r 0: E 5V‬‬

‫ﻨﻐﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﻨﺘﺎﺒﻊ ﺘﻁﻭﺭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻓﻨﺤﺼل ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﺫﻜﺭ ﺒﺎﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺒﻁ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ‪.‬‬‫‪ – 2‬ﻜﻤﺎ ﻫﻭ ﺍﻟﺤﺎل ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻤﻜﺜﻔﺔ‪ ،‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺒﻴﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﺎﻟﻨﺴﺒﺔ ﻟﻠﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﺍﻟﻤﺜﺎﻟﻴﺔ ) ﻤﻘﺎﻭﻤﺘﻬﺎ ‪ ( r 0:‬ﺘﺴﺘﻌﻤل ﺍﻟﻤﺸﺘﻕ‪.‬‬‫ﺃ ‪ /‬ﺍﻨﻁﻼﻗﺎ ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻴﻴﻥ ‪ i t‬ﻭ ‪ ، uL t‬ﻤﺎ ﻫﻲ ﻤﻥ ﺒﻴﻥ ﺍﻟﻌﻼﻗﺎﺕ ﺍﻟﻤﻘﺘﺭﺤﺔ‪ ،‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ   ‬ ‫ﻴﻜﻭﻥ ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻤﻜﻥ ﺃﻥ ﺘﻤﻴﺯ ﻭﺸﻴﻌﺔ ﻤﺜﺎﻟﻴﺔ‪:‬‬ ‫‪uL‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫‪–2‬‬ ‫‪uL‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫‪–1‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪dt‬‬‫‪i‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪duL‬‬ ‫‪–4‬‬ ‫‪i‬‬ ‫‪L duL‬‬ ‫‪–3‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﺏ ‪ /‬ﻭﻀﺢ ﻜﻴﻑ ﺃﻋﺘﺒﺭﺕ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪ :‬ﻜﻤﺴﺘﻘﺒل )ﺁﺨﺫﺓ( ﺃﻡ ﻜﻤﻭﻟﺩ؟‬ ‫‪ – 3‬ﻜﻴﻑ ﻴﻤﻜﻥ ﺍﻟﺘﺄﻜﺩ ﻤﻥ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺘﺠﺭﻴﺒﻴﺎ؟‬ ‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺒﻁ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻫﻲ‪:‬‬

‫‪i‬‬ ‫‪C‬‬ ‫‪du‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﻟﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ ﺸﺤﻥ‪.‬‬ ‫‪ – 2‬ﺃ ‪ /‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻤﻴﺯ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺍﻟﻤﺜﺎﻟﻴﺔ ﻫﻲ‪:‬‬ ‫‪uL‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪ – 2‬ﺏ‪ /‬ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺍﻋﺘﺒﺭﺕ ﻜﻤﺴﺘﻘﺒل ) ‪.( Récepteur‬‬ ‫‪ – 3‬ﻴﻤﻜﻥ ﺍﻟﺘﺄﻜﺩ ﻤﻥ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﻜﻤﺎ ﻴﻠﻲ‪:‬‬‫‪uL‬‬ ‫‪f‬‬ ‫§¨‬ ‫‪di‬‬ ‫¸·‬ ‫‪ ،‬ﻨﻤﺜل ﺒﻌﺩ ﺫﻟﻙ ﺍﻟﺒﻴﺎﻥ‬ ‫‪di‬‬ ‫ﻭ‬ ‫‪uL‬‬ ‫‪ ،‬ﻨﺤﺴﺏ ﻜل ﻤﻥ‬ ‫‪t‬‬ ‫ﻤﻥ ﺃﺠل ﻜل ﻗﻴﻤﺔ ﻟـ‬ ‫©‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪¹‬‬ ‫‪dt‬‬‫‪ .‬ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻨﺕ ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﻤﻘﺘﺭﺤﺔ ﺼﺤﻴﺤﺔ‪ ،‬ﻴﻜﻭﻥ ﺍﻟﻤﻨﺤﻨﻰ ﻋﺒﺎﺭﺓ ﺨﻁ ﻤﺴﺘﻘﻴﻡ ﻤﻴﻠﻪ ﻴﺴﺎﻭﻱ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺫﺍﺘﻴﺔ ‪L‬‬ ‫ﻟﻠﻭﺸﻴﻌﺔ‪.‬‬ ‫‪ – 2‬ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪:‬‬‫ﺭﺃﻴﻨﺎ ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﻤﻜﺜﻔﺔ ﺃﻥ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺨﺯﻨﻬﺎ ﻤﻜﺜﻔﺔ ﺴﻌﺘﻬﺎ ‪ C‬ﺘﻌﻁﻰ ﺒﺎﻟﻌﻼﻗﺔ‬ ‫‪ EC Cu 2 2‬ﻟﻤﺎ ﻴﻁﺒﻕ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﺘﻭﺘﺭ ﻗﻴﻤﺘﻪ ‪. u‬‬‫ﻨﺒﻴﻥ ﻤﻥ ﺨﻼل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﺩﺭﺍﺴﺔ ﺃﻥ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻟﻤﺎ ﻴﺠﺘﺎﺯﻫﺎ ﺘﻴﺎﺭ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺸﺩﺘﻪ ‪ i‬ﻓﺈﻨﻬﺎ ﺘﺨﺯﻥ ﻁﺎﻗﺔ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ‪،‬‬ ‫ﻭ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﻜﻭﻥ ﻤﻥ ﺍﻟﻤﻤﻜﻥ ﺍﺴﺘﺭﺠﺎﻋﻬﺎ ﺇﻟﻰ ﺒﻘﻴﺔ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ‪.‬‬ ‫ﻟﺘﻔﺎﺩﻱ ﺇﺘﻼﻑ ﺍﻷﺠﻬﺯﺓ‪ ،‬ﻨﺴﺘﻌﻤل ﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ‪. Crocodile Clipe‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪:1‬‬ ‫ﻨﺤﻘﻕ ﺒﻭﺍﺴﻁﺔ ﻫﺫﺍ ﺍﻟﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ‪:‬‬

‫ﻨﻐﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﺜﻡ ﻨﻨﺘﻅﺭ ﺤﺘﻰ ﺘﺼﺒﺢ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺠﺘﺎﺯ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ‬ ‫ﺜﺎﺒﺘﺔ‪.‬‬ ‫‪ – 1‬ﻤﺎ ﻫﻲ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺸﻴﺭ ﺇﻟﻴﻬﺎ ﺠﻬﺎﺯ ﺍﻷﻤﺒﻴﺭ ﻤﺘﺭ؟‬ ‫‪ – 2‬ﻫل ﻴﻤﻜﻥ ﺘﺒﺭﻴﺭ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ؟‬ ‫‪ – 3‬ﻨﻔﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﻨﻼﺤﻅ‪.‬‬ ‫ﺃ ‪ /‬ﻤﺎﺫﺍ ﺤﺩﺙ ﻟﻠﻘﺎﻁﻌﺔ ؟‬‫ﺏ ‪ /‬ﺇﺫﺍ ﺍﻋﺘﺒﺭﻨﺎ ﺃﻥ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻟﻤﺎ ﺃﺼﺒﺤﺕ ﻤﻔﺘﻭﺤﺔ ﻜﺒﻴﺭﺓ ﺠﺩﺍ ﺃﻤﺎﻡ ﺍﻟﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪ r‬ﻟﻠﻭﺸﻴﻌﺔ‪ ،‬ﺒﻴﻥ ﺃﻥ‬ ‫ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻔﺘﺢ ﻓﻴﻬﺎ ﻴﻜﻭﻥ ﻜﺒﻴﺭﺍ ﺠﺩﺍ‪.‬‬‫ﺠـ ‪ /‬ﻟﻠﺘﺄﻜﺩ ﻤﻥ ﻫﺫﺍ‪ ،‬ﺃﻁﻠﺏ ﻤﻥ ﺍﻟﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ﺃﻥ ﻴﻌﻭﺽ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﻻﺤﻅ ﻤﺎ ﻴﻜﺘﺏ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻨﺎﻓﺫﺓ ﺍﻟﺘﻲ‬ ‫ﻴﻅﻬﺭﻫﺎ ﺍﻟﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺸﺎﺸﺔ‪.‬‬ ‫‪ – 4‬ﻫل ﺘﻌﻭﺩﺕ ﻋﻠﻰ ﺭﺅﻴﺔ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻅﺎﻫﺭﺓ ﺍﻟﻔﻴﺯﻴﺎﺌﻴﺔ ﻋﻨﺩ ﻓﺘﺢ ﻗﺎﻁﻌﺔ ﻤﺎ ؟‬ ‫‪ – 5‬ﺃﻋﻁ ﻤﺜﺎﻻ ﻋﻥ ﺘﺭﻜﻴﺏ ﺘﺴﺘﻐل ﻓﻴﻪ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻅﺎﻫﺭﺓ‪.‬‬ ‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﺒﻌﺩ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﺘﺘﻐﻴﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻭ ﺘﺴﺘﻘﺭ ﻋﻨﺩ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ‪100mA‬‬

‫‪ E‬ﻭﺒﻌﺩ ﺍﻟﺘﻌﻭﻴﺽ‬ ‫‪ – 2‬ﻴﻤﻜﻥ ﺘﺒﺭﻴﺭ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﻜﻤﺎ ﻴﻠﻲ‪ ، E ub :‬ﻭ ﺇﺫﻥ‪ uL  ur :‬‬ ‫ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫‬ ‫‪ri‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪di‬‬ ‫ﻋﻨﺩﻤﺎ ﺘﺼﺒﺢ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺜﺎﺒﺘﺔ ﻴﺼﺒﺢ ‪0‬‬ ‫‪ dt‬ﻭ ﻤﻨﻪ ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪i‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪5‬‬ ‫‪100mA‬‬ ‫‪R‬‬ ‫‪50‬‬ ‫ﻭ ﻫﻭ ﻤﺎ ﻴﺒﺭﺭ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﺸﻴﺭ ﺇﻟﻴﻬﺎ ﺠﻬﺎﺯ ﺍﻷﻤﺒﻴﺭ ﻤﺘﺭ‪.‬‬ ‫‪ – 3‬ﺃ ‪ /‬ﻴﻤﺜل ﺍﻟﺸﻜل ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﻤﺒﺎﺸﺭﺓ ﻋﻨﺩ ﻓﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪.‬‬ ‫ﻨﻼﺤﻅ ﺃﻥ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﺘﺘﻠﻑ‪.‬‬‫‪ – 3‬ﺏ ‪ /‬ﻋﻨﺩ ﻓﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪ ،‬ﻴﻌﺯل ﺍﻟﻤﻭﻟﺩ ﻋﻥ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ‪ ،‬ﻓﻴﺼﺒﺢ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﺍﻟﻨﻘﻁﺘﻴﻥ ‪ A‬ﻭ‬‫‪ B‬ﻤﻨﻌﺩﻤﺎ‪ ،‬ﻭ ﻋﻠﻴﻪ‪ ،‬ﺇﺫﺍ ﺃﻋﻨﺒﺭﻨﺎ ‪ uK‬ﻫﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ‬ ‫ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻔﺘﺢ ﻓﻴﻬﺎ ﻓﺈﻨﻨﺎ ﻨﻜﺘﺏ‪:‬‬ ‫‪uK  ur  uL 0‬‬ ‫‪uK‬‬ ‫‬ ‫‪ur‬‬ ‫‬ ‫‪L di‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪dt‬‬

‫ﺒﻤﺎ ﺃﻥ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﻫﻲ ﻤﻔﺘﻭﺤﺔ ﻜﺒﻴﺭﺓ ﺠﺩﺍ ﺃﻤﺎﻡ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪ ،‬ﻓﺈﻨﻨﺎ ﻨﻬﻤل ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﻫﺫﻩ ﺍﻷﺨﻴﺭﺓ‪،‬‬ ‫‪uK‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫ﻭ ﻋﻠﻴﻪ ﻴﻤﻜﻥ ﻜﺘﺎﺒﺔ‪0 :‬‬ ‫‪dt‬‬‫ﺨﻼل ﺍﻟﻤﺩﺓ ﺍﻟﺯﻤﻨﻴﺔ ﺍﻟﻘﺼﻴﺭﺓ ﺠﺩﺍ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻔﺘﺢ ﻓﻴﻬﺎ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪ ،‬ﻴﻤﻜﻥ ﺍﻋﺘﺒﺎﺭ ﺃﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﻤﺸﺘﻕ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ‬‫ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻋﻨﺩ ﻟﺤﻅﺔ ‪ ، t‬ﺘﻨﺘﻤﻲ ﻟﻠﻤﺩﺓ ‪ 't‬ﺍﻟﺘﻲ ﻓﺘﺤﺕ ﻓﻴﻬﺎ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪ ،‬ﺘﺴﺎﻭﻱ ﻗﻴﻤﺔ ﺘﻐﻴﺭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ‬‫‪ i‬ﺨﻼل ﻨﻔﺱ ﺍﻟﻤﺩﺓ ‪ 't‬ﺍﻟﺘﻲ ﻓﺘﺤﺕ ﻓﻴﻬﺎ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪ ،‬ﻭ ﻋﻠﻴﻪ‬ ‫‪i‬ﻭ‪0‬‬ ‫‪E‬‬ ‫ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﺍﻟﻘﻴﻤﺘﻴﻥ ‪r‬‬ ‫ﻨﻜﺘﺏ‪:‬‬‫‪di‬‬ ‫‪'i‬‬ ‫‪¨§ 0‬‬ ‫‬ ‫‪E‬‬ ‫·¸‬ ‫‪E‬‬‫‪dt‬‬ ‫‪'t‬‬ ‫©‬ ‫‪r‬‬ ‫‪¹‬‬ ‫‪r't‬‬ ‫‬ ‫‪'t‬‬‫ﻭ ﻤﻨﻪ ﺘﻜﻭﻥ ﻋﺒﺎﺭﺓ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ‪ uK‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻓﺘﺤﺕ ﻓﻴﻬﺎ‪:‬‬‫‪uK‬‬ ‫§¨‪L‬‬ ‫‬ ‫‪E‬‬ ‫¸·‬ ‫‪LE‬‬ ‫©‬ ‫‪r't‬‬ ‫‪¹‬‬ ‫‪r't‬‬‫ﺒﻤﺎ ﺃﻥ ﺍﻟﻤﺩﺓ ‪ 't‬ﻫﻲ ﻤﺩﺓ ﺼﻐﻴﺭﺓ ﺠﺩﺍ‪ ،‬ﻓﺈﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻴﻜﻭﻥ ﻜﺒﻴﺭﺍ ﺠﺩﺍ ‪.‬‬ ‫‪ – 3‬ﺠـ ‪/‬‬ ‫‪La tension maximale était de 1e+017v‬‬ ‫‪La valeur limite est de 400v‬‬ ‫? ‪Remplacer le composant détruit‬‬ ‫‪Oui Non‬‬

‫ﻨﺭﻯ ﺃﻥ ﺍﻟﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ﻴﺸﻴﺭ ‪،‬ﻤﻥ ﺨﻼل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻨﺎﻓﺫﺓ‪ ،‬ﺒﺄﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻠﺤﻅﺔ‬‫ﺍﻟﺘﻲ ﻓﺘﺤﺕ ﻓﻴﻬﺎ ﻜﺎﻥ ‪ uK 1.1017V‬ﻭ ﺃﻥ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻟﻌﻅﻤﻰ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺘﺤﻤﻠﻬﺎ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻫﻲ‬ ‫‪ ، 400V‬ﻭ ﻫﻭ ﻤﺎ ﺃﺩﻯ ﺇﻟﻰ ﺇﺘﻼﻓﻬﺎ‪.‬‬‫‪ – 4‬ﻓﻲ ﺍﻟﻘﻭﺍﻁﻊ ﺍﻟﻤﻨﺯﻟﻴﺔ ﻨﺭﻯ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻅﺎﻫﺭﺓ ﻋﻠﻰ ﺸﻜل ﺸﺭﺍﺭﺓ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺘﻅﻬﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻋﻨﺩ ﻓﺘﺤﻬﺎ ﻭ‬ ‫ﺘﺩﻋﻰ‪ :‬ﺸﺭﺍﺭﺓ ﺍﻨﻘﻁﺎﻉ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ‪.‬‬‫‪ – 5‬ﺘﺴﺘﻐل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻅﺎﻫﺭﺓ ﻓﻲ ﺃﺩﺍﺓ ﺍﻹﺸﻌﺎل ﻓﻲ ﺍﻟﻤﺤﺭﻙ ﺍﻟﺒﻨﺯﻴﻨﻲ‪ ،‬ﺤﻴﺙ ﺃﻥ ﺍﻟﺸﺭﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺘﻭﻟﺩ ﺒﻴﻥ‬ ‫ﻗﻁﺒﻲ ﺍﻟﺸﻤﻌﺔ ) ‪.( bougie‬‬ ‫ﻨﺸﺎﻁ ‪ :2‬ﺇﺒﺭﺍﺯ ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﻤﺨﺯﻨﺔ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪.‬‬ ‫ﻨﺤﻘﻕ ﺒﻭﺍﺴﻁﺔ ﺒﺭﻨﺎﻤﺞ ‪ Crocodile Clips‬ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺍﻟﺘﺎﻟﻴﺔ‪:‬‬ ‫‪K‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪r‬‬ ‫ﻴﺸﺘﻐل ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻨﺤﻭ ﺍﻟﺘﺎﻟﻲ‪:‬‬‫– ﻴﻤﻨﻊ ﻤﺭﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻥ ‪ uD  0‬ﻭ ﻨﻌﺘﺒﺭ ﺒﺫﻟﻙ ﺃﻥ ‪ . iD 0‬ﻨﻘﻭل ﻓﻲ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺃﻥ‬ ‫ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻴﻜﺎﻓﺊ ﻗﺎﻁﻌﺔ ﻤﻔﺘﻭﺤﺔ‪.‬‬‫– ﻴﺴﻤﺢ ﺒﻤﺭﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻥ ‪ uD 0‬ﻭ ﻨﻌﺘﺒﺭ ﺒﺫﻟﻙ ﺃﻥ ‪ . iD ! 0‬ﻨﻘﻭل ﻓﻲ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺃﻥ‬ ‫ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻴﻜﺎﻓﺊ ﻗﺎﻁﻌﺔ ﻤﻐﻠﻘﺔ‪.‬‬ ‫‪ – 1‬ﻨﻘﻭﻡ ﺒﻐﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﻨﻼﺤﻅ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ‪ .‬ﻫل ﻴﺸﺘﻌل ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺃﻡ ﻻ؟‬

‫‪ – 2‬ﻨﻔﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﻨﻼﺤﻅ ﻤﻥ ﺠﺩﻴﺩ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ‪ .‬ﻫل ﻴﺸﺘﻌل ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺃﻭ ﻻ؟‬ ‫ﻫل ﻤﺩﺓ ﺍﺸﺘﻌﺎﻟﻪ ﻤﺤﺩﻭﺩﺓ ﺃﻡ ﻻ ؟‬

‫‪ – 3‬ﻋﻨﺩﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ‪ K‬ﻤﻐﻠﻘﺔ ﻓﺈﻥ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻻ ﻴﺴﻤﺢ ﺒﻤﺭﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ؟ ﻫل ﻴﻤﻜﻥ ‬ ‫ﺍﻋﺘﺒﺎﺭﻩ ﻗﺎﻁﻌﺔ ﻤﻔﺘﻭﺤﺔ؟ ﻤﺎ ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ‪ uD‬ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ؟‬ ‫‪ – 4‬ﻤﺎ ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻟﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺜﺎﺒﺘﺔ ؟‬ ‫‪ – 5‬ﻤﺒﺎﺸﺭﺓ ﻟﻤﺎ ﺘﻔﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ‪ : K‬‬ ‫ﺃ ‪ /‬ﻤﺎ ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ‪ i‬ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪.‬‬‫ﺏ ‪ /‬ﻴﻤﺭﺭ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ‪ ،‬ﻟﻤﺎﺫﺍ ﻨﻌﺘﺒﺭﻩ ﻓﻲ ﻫﺫﻩ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﻗﺎﻁﻌﺔ ﻤﻐﻠﻘﺔ ؟ ﻤﺎ ﻫﻲ ﺇﺫﻥ ﻗﻴﻤﺔ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ‬ ‫ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ‪ iD‬ﻓﻲ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻭ ﻜﺫﻟﻙ ﻓﻲ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ؟‬‫ﺠـ ‪ /‬ﺇﺫﺍ ﻜﺎﻨﺕ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺴﻠﻙ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ‪ ، RA‬ﻤﺎ ﻫﻲ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ؟ ﻭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ‬ ‫ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ؟‬‫ﺩ ‪ /‬ﻜﻴﻑ ﻴﻤﻜﻥ ﺘﺒﺭﻴﺭ ﺃﻥ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺘﻠﻘﻰ ﻁﺎﻗﺔ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ؟ ﻤﻥ ﻫﻭ ﺍﻟﻌﻨﺼﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﻌﻁﻴﻬﺎ ﻫﺫﻩ‬ ‫ﺍﻟﻁﺎﻗﺔ ؟‬‫‪ – 6‬ﻤﺜل ﺍﻟﺤﺼﻴﻠﺔ ﺍﻟﻁﺎﻗﻭﻴﺔ ﺍﻟﺨﺎﺼﺔ ﺒﺎﻟﺩﺍﺭﺓ‪ :‬ﻤﻭﻟﺩ ﻭ ﻭﺸﻴﻌﺔ ﻋﻨﺩ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪ ،‬ﺜﻡ ﺍﻟﺤﺼﻴﻠﺔ ﺍﻟﻁﺎﻗﻭﻴﺔ‬ ‫ﺍﻟﺨﺎﺼﺔ ﺒﺎﻟﺩﺍﺭﺓ ﻭﺸﻴﻌﺔ ﻭ ﻤﺼﺒﺎﺡ ﻟﺤﻅﺔ ﻓﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪.‬‬

‫ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻨﺸﺎﻁ‪:‬‬ ‫‪ – 1‬ﻋﻨﺩ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻓﺈﻥ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﻻ ﻴﺸﺘﻌل‪.‬‬‫‪ – 2‬ﻋﻨﺩ ﻓﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻴﺸﺘﻌل ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﻭ ﻟﻜﻨﻪ ﻴﻨﻁﻔﺊ ﺒﻌﺩ ﻤﺩﺓ ﺯﻤﻨﻴﺔ ﻗﺼﻴﺭﺓ‪.‬‬‫‪ – 3‬ﻻ ﻴﺴﻤﺢ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﺒﻤﺭﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻭ ﻟﺫﺍ ﻓﻬﻭ ﻴﻌﺘﺒﺭ ﻗﺎﻁﻌﺔ ﻤﻔﺘﻭﺤﺔ‪.‬‬‫ﻨﻁﺒﻕ ﻗﺎﻨﻭﻥ ﺍﻟﻌﺭﻭﺍﺕ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻌﺭﻭﺓ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺤﺘﻭﻱ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﻭﻟﺩ‪ ،‬ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻭ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ‪.‬‬ ‫‪E  uD  RAi 0‬‬‫ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﻔﺭﻉ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﺤﺘﻭﻱ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻨﻌﺩﻤﺔ ﻭ ﻋﻠﻴﻪ‬ ‫ﻨﺠﺩ‪:‬‬ ‫‪uD E‬‬‫‪ – 4‬ﻨﻁﺒﻕ ﻗﺎﻨﻭﻥ ﺍﻟﻌﺭﻭﺍﺕ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺤﺘﻭﻱ ﻋﻠﻰ ﻤﻭﻟﺩ ﻭ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪:‬‬ ‫‪E  ub 0‬‬‫‪E‬‬ ‫‪ri‬‬ ‫‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪dt‬‬ ‫‪di‬‬ ‫ﻴﻌﺘﺒﺭ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ dt‬ﻴﺴﺎﻭﻱ ﺍﻟﺼﻔﺭ ﻷﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺜﺎﺒﺘﺔ‪ ،‬ﻭ ﻤﻨﻪ‪:‬‬ ‫‪i‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪R‬‬‫‪ i‬ﻷﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺘﻌﺘﺒﺭ ﺩﺍﻟﺔ ﻤﺴﺘﻤﺭ ﻓﻲ ﺤﺎﻟﺔ ﺩﺍﺭﺓ‬ ‫‪ – 5‬ﻤﺒﺎﺸﺭﺓ ﻋﻨﺩ ﻓﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪:‬‬ ‫‪E‬‬ ‫ﺃ ‪ /‬ﺘﻜﻭﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺘﺴﺎﻭﻱ ‪R‬‬‫‪ uD‬ﻭ ﺒﺎﻟﺘﺎﻟﻲ ﻴﻤﻜﻥ ﺍﻋﺘﺒﺎﺭﻩ ﻓﻲ ﻫﺫﻩ‬ ‫‪RL‬‬ ‫ﺏ ‪ /‬ﻋﻨﺩ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻴﺼﺒﺢ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ‪0‬‬‫ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﻗﺎﻁﻌﺔ ﻤﻐﻠﻘﺔ‪ ،‬ﻷﻥ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻋﻨﺩﻤﺎ ﺘﻜﻭﻥ ﻤﻐﻠﻕ ﻴﻜﻭﻥ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻴﻬﺎ ﻤﻨﻌﺩﻤﺎ ) ﻁﺒﻌﺎ ﺇﺫﺍ ﺍﻋﺘﺒﺭﻨﺎ‬ ‫ﺃﻥ ﻤﻘﺎﻭﻤﺘﻬﺎ ﻤﻬﻤﻠﺔ ‪.( RK 0‬‬‫ﻗﻴﻤﺔ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻭ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ‪ ،‬ﺃﻱ ﻓﻲ ﺍﻟﻔﺭﻉ ﻤﻥ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﺫﻱ ﻴﺤﺘﻭﻱ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ‬ ‫‪.i‬‬ ‫‪E‬‬ ‫ﻭ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ‪ ،‬ﻫﻲ‪R :‬‬

‫ﺠـ ‪ /‬ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﻫﻲ‪:‬‬‫‪uA‬‬ ‫‪RAi‬‬ ‫‪RA‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪R‬‬‫ﺒﺘﻁﺒﻴﻕ ﻗﺎﻨﻭﻥ ﺍﻟﻌﺭﻭﺓ ﻋﻠﻰ ﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﺼﻤﺎﻡ ﻭ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻨﺠﺩ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪:‬‬ ‫‪uA‬‬ ‫‪RA‬‬ ‫‪E‬‬ ‫‪ ub  RAi‬ﻭ ﻤﻨﻪ‬ ‫‪0‬‬ ‫‪R‬‬‫ﺩ ‪ /‬ﺒﻤﺎ ﺃﻥ ﺍﻟﻤﺼﺒﺎﺡ ﺘﻭﻫﺞ ﻫﺫﺍ ﻴﻌﻨﻲ ﺃﻥ ﺴﻠﻜﻪ ﺍﺭﺘﻔﻌﺕ ﺩﺭﺠﺕ ﺤﺭﺍﺭﺘﻪ ﻭ ﻻ ﻴﻤﻜﻥ ﻟﻠﺴﻠﻙ ﺃﻥ ﺘﺭﺘﻔﻊ‬ ‫ﺩﺭﺠﺔ ﺤﺭﺍﺭﺘﻪ ﺇﻻ ﺇﺫﺍ ﺘﻠﻘﻰ ﻁﺎﻗﺔ‪.‬‬‫ﺍﻟﻌﻨﺼﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺍﻟﻭﺤﻴﺩ ﺍﻟﻤﻭﺠﻭﺩ ﻓﻲ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺒﻌﺩ ﻓﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ ﻭ ﺍﻟﺫﻱ ﺒﺎﺴﺘﻁﺎﻋﺘﻪ ﺇﻋﻁﺎﺀ ﻁﺎﻗﺔ ﻴﺘﻤﺜل ﻓﻲ‬ ‫ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪.‬‬ ‫‪ – 6‬ﺍﻟﺤﺼﻴﻠﺔ ﺍﻟﻁﺎﻗﻭﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻭﺍﻓﻕ ﻏﻠﻕ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪:‬‬ ‫ﺍﻟﺤﺼﻴﻠﺔ ﺍﻟﻁﺎﻗﻭﻴﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻭﺍﻓﻕ ﻓﺘﺢ ﺍﻟﻘﺎﻁﻌﺔ‪:‬‬

‫ﺍﻟﺩﺭﺍﺴﺔ ﺍﻟﻨﻅﺭﻴﺔ‬ ‫‪ – 1‬ﺘﻌﺭﻴﻑ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻭ ﺘﻤﺜﻴﻠﻬﺎ‪:‬‬‫ﺘﺘﺸﻜل ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻤﻥ ﺴﻠﻙ‪ ،‬ﻋﺎﺩﺓ ﻤﻥ ﺍﻟﻨﺤﺎﺱ‪ ،‬ﻴﻜﻭﻥ ﻤﻠﻔﻭﻓﺎ ﺒﺸﻜل ﺤﻠﺯﻭﻨﻲ ﺃﻭ ﻤﺴﻁﺢ‪ ،‬ﻜﻤﺎ ﻴﻤﻜﻥ ﻟﻠﻭﺸﻴﻌﺔ‬‫ﺃﻥ ﺘﺄﺨﺫ ﻋﺩﺓ ﺃﺸﻜل‪ .‬ﺘﻠﻑ ﺍﻟﺴﻠﻙ ﻁﺒﻘﺔ ﻤﻥ ﻋﺎﺯل ﻟﺘﺠﻨﺏ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ ﺍﻟﻘﺼﻴﺭﺓ‪ .‬ﺘﺤﺘﻭﻱ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻋﻠﻰ ﻋﺩﺩ ﻤﻌﻴﻥ‬ ‫ﻤﻥ ﺍﻟﻠﻔﺎﺕ‪.‬‬ ‫ﻓﻲ ﺩﺍﺭﺓ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺘﻤﺜل ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻜﻤﺎ ﻴﻠﻲ‪:‬‬ ‫ﺤﻴﺙ ‪ r‬ﻫﻲ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻤﻘﺩﺭﺓ ﺒﺎﻷﻭﻡ ‪ :‬ﻭ ‪ L‬ﺫﺍﺘﻴﺘﻬﺎ ﻤﻘﺩﺭﺓ ﺒﺎﻟﻬﻨﺭﻱ ‪   H‬‬ ‫‪ – 2‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺒﻴﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﺒﺎﻋﺘﺒﺎﺭ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻤﺴﺘﻘﺒﻠﺔ ) ‪ ( convention récepteur‬ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺭﺒﻁ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ‬ ‫ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻭ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﺠﺘﺎﺯﻫﺎ ﺘﻌﻁﻰ ﺒﺎﻟﻌﻼﻗﺔ‪:‬‬‫ﻴﻤﻴﺯ ﺘﺼﺭﻑ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪ .‬ﺘﻜﻭﻥ ﻗﻴﻤﺘﻪ ﻤﻌﺘﺒﺭﺓ ﻜﻠﻤﺎ ﻜﺎﻥ ﺍﻟﺘﻐﻴﺭ ﻓﻲ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺴﺭﻴﻌﺎ‪.‬‬‫ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ‪ ri‬ﻴﻌﻭﺩ ﺇﻟﻰ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﺴﻠﻙ ﺍﻟﺫﻱ ﺘﺘﺸﻜل ﻤﻨﻪ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪ .‬ﻓﻲ ﺒﻌﺽ ﺍﻟﺤﺎﻻﺕ ﻴﻬﻤل ﻫﺫﺍ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ ﻭ‬ ‫ﻨﻘﻭل ﻓﻲ ﻤﺜل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺃﻥ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻤﺜﺎﻟﻴﺔ ) ‪ ،( idéale‬ﺤﻴﺙ ﻤﻘﺎﻭﻤﺘﻬﺎ ﺘﻌﺘﺒﺭ ﻭ ﻜﺄﻨﻬﺎ ﻤﻨﻌﺩﻤﺔ‪.‬‬

‫‪ – 3‬ﺘﺤﻠﻴل ﺍﻟﻌﻼﻗﺔ ﺍﻟﻤﻭﺠﻭﺩﺓ ﺒﻴﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﻭ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‬ ‫ﺇﺫﺍ ﺃﻫﻤﻠﻨﺎ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪ ،‬ﺘﻜﻭﻥ ﻋﺒﺎﺭﺓ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ‪:‬‬ ‫‪u AB‬‬ ‫‪L‬‬ ‫‪di‬‬ ‫‪dt‬‬‫ﻭ ﻋﻠﻴﻪ ﻴﻜﻭﻥ‬ ‫‪di‬‬ ‫!‬ ‫‪0‬‬ ‫ﻓﻲ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻜﻭﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺘﺯﺍﻴﺩ‪ ،‬ﻴﻜﻭﻥ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ‬ ‫–‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻤﻭﺠﺒﺎ‪.‬‬‫ﻭ ﻋﻠﻴﻪ ﻴﻜﻭﻥ‬ ‫‪di‬‬ ‫‬ ‫‪0‬‬ ‫ﻓﻲ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﺘﻜﻭﻥ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺘﻨﺎﻗﺹ‪ ،‬ﻴﻜﻭﻥ ﺍﻟﻤﻘﺩﺍﺭ‬ ‫–‬ ‫‪dt‬‬ ‫ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺴﺎﻟﺒﺎ‪.‬‬‫– ﺘﻜﻭﻥ ﺍﻟﻘﻴﻤﺔ ﺍﻟﻤﻁﻠﻘﺔ ﻟﻠﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻜﺒﻴﺭﺓ ﻜﻠﻤﺎ ﻜﺎﻥ ﺍﻟﺘﻐﻴﺭ ﻓﻲ ﺸﺩﺓ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ‬‫ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﺴﺭﻴﻌﺎ‪ .‬ﻓﻲ ﺍﻟﺤﺎﻟﺔ ﺍﻟﺘﻲ ﻴﻜﻭﻥ ﻓﻴﻬﺎ ﺍﻟﺘﻐﻴﺭ ﺴﺭﻴﻌﺎ ﺠﺩﺍ‪ ،‬ﺘﺒﻠﻎ ﻗﻴﻤﺔ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺒﻴﻥ ﻁﺭﻓﻲ‬‫ﺍﻟﻭﺸﻴﻌﺔ ﻗﻴﻤﺔ ﻜﺒﻴﺭﺓ ﺠﺩﺍ‪ ،‬ﻭ ﺘﺴﺘﻐل ﻫﺫﻩ ﺍﻟﻅﺎﻫﺭﺓ ﻓﻲ ﺃﺩﺍﺓ ﺍﻹﺸﻌﺎل ﻓﻲ ﺍﻟﻤﺤﺭﻙ ﺍﻟﺒﻨﺯﻴﻨﻲ‪ ،‬ﺤﻴﺙ ﺃﻨﻪ ﺘﻭﻟﺩ‬ ‫ﺸﺭﺍﺭﺓ ﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻴﺔ ﺒﻴﻥ ﻗﻁﺒﻲ ﺍﻟﺸﻤﻌﺔ ) ‪ ( bougie‬ﺒﻔﻀل ﻫﺫﺍ ﺍﻟﺘﻭﺘﺭ ﺍﻟﻌﺎﻟﻲ‪.‬‬‫ﻭ ﺒﺫﻟﻙ ﺘﻜﻭﻥ‬ ‫‪ – 3‬ﻅﻬﻭﺭ ﺍﻟﺘﻴﺎﺭ ﺍﻟﻜﻬﺭﺒﺎﺌﻲ ﻓﻲ ﺜﻨﺎﺌﻲ ﻗﻁﺏ ‪RL‬‬ ‫ﻴﺘﺸﻜل ﺜﻨﺎﺌﻲ ﻗﻁﺏ ‪ RL‬ﻤﻥ ﻭﺸﻴﻌﺔ ‪ r ,L‬ﻤﻭﺼﻠﺔ ﻋﻠﻰ ﺍﻟﺘﺴﻠﺴل ﻤﻊ ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ‪ . R‬‬ ‫ﻤﻘﺎﻭﻤﺔ ﺍﻟﺩﺍﺭﺓ‪. Rt R  r :‬‬